Центр (силовой)

Остается сравнить между собой различные положения тела, для которых Р=Р и когда, следовательно, тело находится только под действием пары (Р -—Р). Для различных ориентировок плавающего тела эта пара такова, как если бы тело опиралось на неподвижную горизонтальную плоскость поверхностью центров. Силовая функция одинакова в обоих случаях и обращается в максимум при одной и той же ориентировке тела. Условия устойчивости будут поэтому одни и те же в обоих случаях. Центр тяжести должен быть на одной вертикали с центром вытесненного объема и находиться ниже соответствующего малого метацентра (п° 473). Условия, обеспечивающие устойчивость равновесия, можно поэтому окончательно сформулировать следующим образом. [c.291]

Если бы силы, действующие между частицами, были не силами притяжения, а силами отталкивания, это бы сказалось лишь на изменении знаков у коэффициентов а следовательно, и силовой функции. Если бы частицы системы притягивались или отталкивались неподвижными центрами, силовую функцию можно было бы искать так же, как и в разобранном примере. [c.317]

Силы, действующие во многих физических системах, имеют одну характерную особенность — это центральные силы. Центральными силами называются такие силы, которые действуют вдоль линии, соединяющей тело, на которое действует сила, с телом, которое порождает действующую силу. Если ограничиться случаем одной частицы во внешнем поле сил, то центральным нолем сил будет такое поле, в котором сила, действующая на частицу, всегда направлена по линии, соединяющей рассматриваемую частицу и некоторую фиксированную точку, называемую центром силового поля. Если выбрать начало координат в центре поля сил, то сила F, действующая на частицу, будет иметь вид [c.14]

Рис. 2. Закон площадей. О —центр силового поля Р —положение движущейся частицы в момент времени Q —положение частицы в момент Через 6 обозначен

Рпс. 3. б) Радиальная скорость / как функция расстояния от центра силового поля. [c.20]

Рис. 5. Возможные траектории частиц с заданным л о-ментом импульса. О —центр силового поля.

Это лучше представить, изображая молекулу центром силового поля с силой, зависящей от природы взаимодействующих молекул и расстояния между ними. [c.24]

Кинетическая теория явлений переноса одноатомных газов была развита Чепменом и Энскогом, которые рассматривали молекулу как центр силового поля, лишенную внутренних степеней свободы. [c.67]

Они получили в первом приближении соотношение для расчета теплопроводности смесей с помощью решения уравнения Больцмана для я-компонентной смеси, которое сводится к решению системы линейных уравнений. Такая процедура справедлива как для молекул, являющихся центрами силового поля, так и для других моделей молекул. [c.88]

Каждая молекула является центром силового поля. Так как два тела или несколько твердых тел не могут одновременно занимать одну и ту же часть пространства, то между молекулами при сближении должна возникать отталкивающая сила. С другой стороны, сопротивление растяжению показывает, что между молекулами действуют также и силы сцепления, пока расстояние между ними достаточно мало. Эти две молекулярные силы уравновешиваются [c.9]

Длина свободного пробега определена постольку, поскольку определена а. Если молекулы представляют центры силовых полей, то понятие длины свободного пробега в значительной степени утрачивает свое значение. [c.56]

Все изложенное здесь основывается на предположении, что молекулы являются твердыми сферами, которые взаимодействуют только при соприкосновении. Если же считать молекулы центрами силовых полей, обладающих сферической симметрией, то в каждом из уравнений переноса количества движения [уравнения (8) 1.9] появится дополнительный член, учитывающий суммарный результат действия сил на молекулы в с1х. Так, первое из уравнений переноса количества движения будет иметь вид [c.128]

Во-первых, траектория движения точки — плоская кривая. Центр, через который всегда проходит линия действия силы, лежит в плоскости траектории. Удобно описывать движение такой материальной точки в полярной системе координат с полюсом в центре силового поля. Полярную ось направим пока произвольно. Тогда положение точки в плоскости ее движения будет определяться полярными координатами г и ф. Для центральной, силы имеем выражение [c.102]

Анализ графика позволяет найти условие падения частицы 1на центр силового поля. Пусть, например, [c.81]

Устремляя здесь г к нулю, найдем условие падения на центр силового поля [c.81]

Падение точки на центр силового поля 81 [c.570]

Известно, что система (7.1) может быть проинтегрирована только в некоторых простейших частных случаях. Таков, например, случай центрального гравитационного поля, когда функция сил и зависит только от расстояния г точки Р до начала координат (центр силового поля) и когда уравнения движения интегрируются в квадратурах. [c.305]

Силовое поле называется центральным, если линия действия силы, прилол енной к материальной точке, неизменно проходит через некоторый центр. Силовой центр может быть подвижным, либо неподвижным относительно системы отсчета. Если начало координат инерциальной системы отсчета помещено в силовом центре, то из (2.12) получим [c.86]

Аналогично и для спутников Земли (или любой планеты). Центром силового поля является центр планеты, а роль инерциальной системы отсчета играет геоцентрическая система - начало в центре планеты, оси неподвижны относительно звезд. [c.85]

Для реверсирования силового потока жидкости и для дифференциального способа подключения цилиндра применен двухпозиционный золотник 8 с открытым центром при левом крайнем (по схеме) положении золотника. [c.331]

Центр тяжести производящей кривой определяют путем построения силовых и веревочных многоугольников. [c.385]

На основании равенства (10.11) заключаем, что ось z — нейтральная линия сечения — проходит через центр тяжести (ц. т.) поперечного сечения. Силовая плоскость проходит через ось балки, а значит, силовая линия (ось у) проходит через центр тяжести сечения. Равенство (10.12) показывает, что оси у и z — главные центральные оси сечения. Этим определяется положение нейтральной линии сечения. [c.244]

Выясним теперь, какое значение имеет смещение равнодействующей Q относительно центра тяжести сечения. Для наглядности рассмотрим один из простейших случаев, когда на консоль швеллерного сечения действует вертикальная нагрузка Р (рис. 309, а), причем силовая плоскость совпадает с одной из двух главных плоскостей стержня (плоскостью ху). Эта нагрузка вызывает в сечениях [c.318]

Рмс. 3. о) Траектории частицы для отрицательных н гю. юя-.птелькых значений энергии Я. О —центр силового поля. [c.21]

Рис. 4. Геоматрическое место точек Р является коническй1М сечением, если отношение ОР к PR постоянно. Здесь О —центр силового поля Р — положение частицы. Углы PQQ, PRS и RSQ — прямые. Вектор В — постоянная интегрирования уравнения (1.236).

Главная проблема в теории ИСЗ может быть решена двумя способами во-первых, с помощью классических методов возмущений и, во-вторых, путем построения промежуточных орбит на базе некоторых аппроксимирующих выражений для геопотенциала, допускающих интегрирование дифференциальных уравнений движения в замкнутой форме. Поскольку результаты применения классических методов приведены во многих монографиях по небесной механике ), в нашей книге мы ограничимся изложением второго способа. При этом в основу построения промежуточных орбит будет положена обобщенная задача двух неподвижных центров, силовая функция которой включает в себя как вторую, так и третью зональную гармонику геопотенциала и позволяет проинтегрировать уравнения движения в квадратурах. [c.8]

Здесь — угол, показанный на фиг. 5.1, р—асимптотическое значение импульса частицы и = 2тУ. Траектория является симметричной относительно кратчайшей прямой Гмии, соединяющей центр силового поля с наименее [c.123]

Представим себе, что твердое тело состоит из N атомов, каждый из которых подобен гармоническому осциллятору с частотой (о, связанному с фиксированным центром силового поля. Энергия связи каждого атома в оснюв- [c.274]

Следователыно, ускорение спутника обратно пропорционально квадрату расстояния до фокуса (центра силового поля) и направлено к фокусу (знак минус). [c.20]

На рисунке 32.1 по оси абсцис откладывается расстояние материальной точки до центра силового поля, например расстояние спутника до неподвижного центрального притягивающего тела, а по оси ординат — эффективная потенциальная энергия. [c.106]

Переходим к рассмотрению силового расчета зубчатых механизмов с круглыми цилиндрическими колесами. На рис. (13.20,а) показан простейший трехзвенпый зубчатый механизм с неподвижными осями А и В, радиусы начальных окружностей колес 1юторою соответствен но равны л, и г.,. Будем в дальнейшем предполагать, 410 центры масс колес лежат всегда на их осях, и тги нм образом, колеса уравновешены. Тогда центробежные силы инерции колес оказываются равными нулю и нри неравномерном вращении колес могут возникать только дополнительные пары от сил [c.268]

Способ Паппа — Г юльдена дает приближенные, но практически пригодные решения, однако определение центра тяжести производящей линии весьма трудоемко Построения силовых и веревочных многоугольников при определении центра тяжести очень громоздки и не дают большой точности. [c.385]

Пример 2. Произвести кииетостатический силовой расчет механизма (рис. 4.19), для которого выполнен кинематический анализ. Массы звеньев /Л] = 1 кг /Иг = 1 кг гпя=-2,5 кг т.% == 2,8 кг Шз = 1 кг и сосредоточены в точках А, б г, Г., St, F. Моменты инерции звеньев относительно осей, проходящих через центры масс, равны = 0,002 кг м % = 0,001 кг = 0,025 кг м 1 = [c.145]

Точка массы т, подверженная действию центральной силы Р, описывает лемнискату г = асо5 2ф, где а — величина постоянная, г — расстояние точки от силового центра в начальный момент г = Го, скорость точки равна Уо и составляет угол а с прямой, соединяющей точку с силовым центром. Определить величину силы К, зная, что она зависит только от расстояния г. [c.217]

Вычислим силовую функцию ПОЛЯ земного притяжения. Если выбрать начало координат в центре Земли (рис. 77), то сила нритяженм точки земным шаром F=kjr . [c.349]

При выборе параметров машины, основной схемы и типа конструкции в центре внимания должны быть факторы, определяющие экономическую эффективность машины, — высокая полезная отдача, малые энергопотребление и расходы на обслуживание, низкая стоимость эксплуатации и длительный срок применения. Схему машины обычно выбирают путем параллельного анализа нескольких вариантов, которые подвергают тщательной сравнительной оценке со стороны конструктивной целесообразности, совершенства кинематической и силовой схем, стоимости изготовления, энергоемкости, расходов на рабочую силу, надежности действия, габаритов, металлоемкости и массы, технологичности, степени агрегатности, удобства обслуживания, сборки-разборки, осмотра, наладки регулирования. [c.72]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...