Движение изображения

График движения, изображенный на рнс. 246, показывает, что в течение промежутка времени [О, дуговая координата s возрастала от О до Si, т. е. точка двигалась от начала отсчета О в положительном направлении до точки с координатой 5i, а затем в течение промежутка времени Ui, дуговая координата убывала до нуля, т. е. точка двигалась в обратном направлении до начала отсчета. [c.190]

TO неравенство (55) не имеет места х монотонно уменьшается, т. е. точка приближается к положению равновесия, не достигая его этот случай движения изображен на рис. 258, в. [c.85]

Так как корни Я, = 4 этого уравнения чисто мнимые и различные, то резонанс (5.60) устойчив, но не асимптотически. Некоторым этот результат кажется неожиданным, но следует иметь в виду, что доказана устойчивость процесса, при котором амплитуды вынужденных колебаний неограниченно возрастают, иначе говоря, небольшие возмущения не могут изменить общий характер движения, изображенного на рис. 5.1. [c.149]

График такого движения изображен на рис. 5. Это движение не приводит машину ни к разносу, ни к остановке, поэтому машина, имея такое движение, может работать неопределенно долго и иметь это движение в качестве своего нормального рабочего движения. Такое движение машины носит название установившегося равновесного движения. Термин равновесное присваивается ему потому, что силы, удовлетворяющие условию 2 =0 за любой промежуток времени, будут удовлетворять и условию 26 =0, где бЛ — элементарная работа сил, а равенство нулю суммы элементарных работ на возможных перемещениях системы [c.24]

Скользящие движения — это движения, соответствующие движению изображений точки по поверхности переключения = О (см. п. 5 гл. П). [c.183]

Экспозиция при съемке зависит от чувствительности пластинок и яркости изображения и колеблется от 1 до 10 с. Сокращать экспозицию можно, лишь повышая яркость, перегревая объект. Удлинение экспозиции связано с риском случайной дефокусировки или движения изображения. Хорошие негативы допускают печатание с полезным увеличением до 5-8 раз без потери резкости. [c.39]

Направление этих линий перпендикулярно направлению движения изображения. [c.342]

В случае а фазовый элемент движется без искажений его формы, возвращаясь к своему первоначальному положению каждые Т секунд. Это напоминает периодическое движение твердого тела. В течение своего движения капелька фазовой жидкости заметает конечную долю доступного фазового пространства. Такая ситуация вполне может иметь место для реальной механической системы. Рассмотрим, например, систему гармонических осцилляторов с соизмеримыми частотами траектории представляющих их фазовых точек образуют замкнутые кривые на торе (см. разд. П.2). Если ограничиться рассмотрением пути на поверхности одного из таких торов, то движение будет как раз соответствовать фиг. П.6.1, а. Иной тип движения изображен на фиг. П.6.1, б. Здесь форма элемента объема лишь слабо меняется в течение движения. Однако данный элемент объема никогда не возвращается в свое начальное положение. Если за ним проследить достаточно долго, то этот элемент заметает большую часть фазового пространства, возможно даже — все фазовое пространство. Более того, если время ожидания стремится к бесконечности, то элемент пересечет каждый участок фазового пространства бесконечное число раз. Такой поток называется эргодическим. [c.378]

В сходящемся пучке наклонная пластинка вызывает движение изображения по кругу, в параллельном ходе не влияет [c.585]

При наличии погрешности действительный закон движения ведомого звена контролируемого механизма будет отличаться от заданного ему закона движения. В этом случае не будут соблюдаться приведенные равенства, что нарушит синхронность движения изображений штрихов. В поле зрения окуляра сдвоенного микроскопа будет непрерывно наблюдаться изменение взаимного расположения штрихов штрихи шкалы ведомого звена будут опережать или отставать от соответствующих штрихов шкалы ведущего звена (рис. П.94). Величина изменения взаимного расположения изображений штрихов будет пропорциональна кинематической погрешности контролируемого механизма и отсчитывается в направлении движения штрихов. [c.420]

Для повышения точности отсчета погрешности, изображения штрихов одной из шкал поворачиваются с помощью оптической системы в результате этого штрихи будут пересекаться под углом tg 7 (рис. П.95, а). В этом случае при отсутствии погрешности точка пересечения штрихов будет перемещаться по прямой, проходящей через середину поля зрения микроскопа, в направлении движения изображения штрихов. [c.420]

При наличии погрешности в контролируемом объекте точка пересечения штрихов будет смещаться в зависимости от величины и знака погрешности вправо и влево от средней линии (рис. П.95, б). Величина этого смещения будет в tg у раз больше по сравнению с величиной погрешности, отсчитанной в направлении движения изображений штрихов [c.420]

ALi — величина погрешности, отсчитанная в направлении движения изображений штрихов [c.421]

Получение изображений на полный кадр. Для возможности быстрого фотографирования пленка движется непрерывно. Относительное движение изображения и пленки при экспозиции не допускается. Это достигается применением одного из следующих способов а) освещение производится от вспышек (искры) лампы.длительностью менее 1 мксек, производимых синхронно с приводом пленки, так что при съемке одного кадра происходит только одна вспышка б) при непрерывно действующем источнике света и перемещаемом изображении синхронно с пленкой с помощью быстро вращаемой призмы, помещенной между системой линз и пленкой. Еще большая скорость фотографирования достигается при неподвижной пленке и вращающейся оптической системе, дающей последовательно изображения в соответствующих местах пленки. [c.181]

В шаровой полости можно заключить, что и в кубической полости наиболее интересными являются уровни спектра, соответствующие движениям, изображенным схематически на рис. 41. Эти движения совершенно аналогичны движениям типа [c.118]

Вместо того чтобы анализировать отдельные решения, изучим характер векторного поля на фазовой плоскости [3]. Фазовый портрет рассматриваемого движения изображен на рис. 14. Параметром служит величина В. Две стационарные точки — седло (О, 0) и центр (2, 0) — соответствуют равномерному по углу ф стоку и источнику жидкости в начале координат. Случай медленных движений, когда 1 7 <1, 1С <1, г/ 2-Ь С/8 4-[//2, соответствует окрестности стационарной точки (2, 0). В случае, когда ограничивающие стенки отсутствуют, физический смысл имеют только периодические решения, отвечающие замкнутым траекториям на рис. 14. Они расположены между стационарной точкой (2, 0) и сепаратрисой [c.66]

Классификация движений змей дана в книге [7], где указаны три типа движений, изображенные на рис. 2-4. Движения, показанные на рис. 2, осуществляются за счет опоры тела змеи на гладкие вертикальные стержни. Здесь, как [c.783]

Составить электрический контур, моделирующий движение изображенной на рисунке механической системы, приняв в качестве обобщенных координат = (х1 + Ж2)/2 и д2 = х1 — Ж2)/2. [c.138]

Если векторно сложить чисто деформационное движение, изображенное на первой схеме рис. 54, с чисто вращательным движением на второй схеме этого рисунка, то приходим к сдвиговому потоку, изображенному на третьей схеме. [c.190]

Влияние внешних концов полосы. При осадке параллелепипед стремится принять овальную форму. Очаг деформации при прокатке (в горизонтальном сечении) не может перейти в овал, так как этому препятствуют внешние (жесткие) концы полосы, вследствие этого в прокатываемой полосе возникают напряжения — на кромках растягивающие и в средней части полосы — сжимающие. Соотношение между величинами растягивающих и сжимающих напряжений зависит от ширины полосы. Под влиянием напряжений, действующих по границам очага деформации (фиг. 96,а — сплошные стрелки), металл течет к бокам полосы (пунктирные стрелки). Поперечное движение, суммируясь с продольным, в результате дает частицам направление движения, изображенное на фиг. 96,в. Экспериментами установлено, что уширение по ширине полосы распределено равномерно. Уширяются не только кромки полосы, но и средние ее части. Из изложенного ясно как поперечная деформация, суммируясь с продольной, осуществляет равномерное распределение уширения по ширине полосы. [c.209]

Прежде чем излагать результаты этих измерений, следует оценить допускаемые при измерениях ошибки и охарактеризовать избранный критерий деления пятна. Основным источником ошибок, по сравнению с которым можно пренебречь всеми прочими ошибками измерений, служит пересчет пространственных интервалов во временные посредством соотношений (81). Причиной этого является отличие употребляемой при пересчете средней скорости развертки изображения пятна от истинной скорости движения изображения того или иного из наблюдаемых автономных пятен и.. Замена последней средней скоростью развертки тем не менее вызывается необходимостью из-за отсутствия точных сведений о величинах и .. Характер и величина указанной ошибки по-разному проявляются при двух использованных системах развертки, вследствие чего ее оценка для каждой из них должна быть произведена отдельно. При фотографировании пятна, совершающего движение по круговой траектории в радиальном магнитном поле, [c.267]

Наибольшее распространение получили параболический (рис. 6.41), косинусоидальный (рис. 6.42), синусоидальный (рис. 6.43) и трапецеидальный (рис. 6.44) законы движения. Закон движения, изображенный на рис. 6.41, назван параболическим потому, что график функции перемещения очерчен двумя параболами. В остальных случаях название закона движения определяется видом функции ускорения. [c.217]

Пневмоприводы служат для получения поступательного, вращательного движения или того и другого одновременно. Выше описан привод поступательного движения. На рис. 1.2 показан привод вращательного движения, изображенный в упрощенном виде без воздухораспределителя [60]. В корпусе 1 установлен ротор 2, ось враш,ения которого смещена относительно центра корпуса (эксцен [c.9]

В соответствии с этими неравенствами на рис. 8.8 построена карта устойчивости для л = О и для нескольких значений величины силы/ . Как видим, наличие силы трения приводит в данном случае к некоторому расширению области устойчивости, однако не устраняет возможности возникновения неустойчивых режимов. Точка А на рис. 8.8 соответствует значениям параметров, для которых построены законы движения на рис. 8.7. (Напомним, что решению вопроса об устойчивости того или иного режима движения следует предпослать проверку его по неравенствам (8.11).) Выполненный нами анализ устойчивости позволяет теперь ответить на вопрос, какой из этих двух возможных режимов будет реализован системой. Каждому из них соответствует определенное значение %2, вычисленное в соответствии с формулой (8.8). С другой стороны, эти значения А.2 непосредственно используются при определении нижних границ областей устойчивости согласно уравнению (8.25). Последовательно подставляя сюда значения и кгг, соответствующие знакам в формуле (8.8), можно убедиться в том, что критериям Шура удовлетворяет значение Я,2, соответствующее знаку минус перед корнем. Другими словами, устойчивым оказывается тот из режимов движения системы, который сопровождается более активным ударным взаимодействием ее частей. На рис. 8.7 этот режим движения изображен сплошными линиями. [c.275]

Р. о. осуществляют либо при неподвижном изображении за счёт движения светочувствит. слоя, лобо при неподвижном, фотослое за счёт движения изображения. В типичной схеме Р. о. п вый объектив строит изображение исследуемого обмкта в плоскости щели, к-рая вырезает из него узкую полоску при развития процесса это изображение перемещается вдоль [c.238]

Идея голографических фильтров была впервые поставлена на обсуждение А. Ван дер Люгтом в 1963 г. [61] (более доступна его статья [И]) в связи с их возможным использованием при детектировании (обнаружении) сигнала. С того времени сфера применения фильтров была расширена и включает коррекцию ( выравнивание ) аберраций в оптических системах, компенсацию движения изображения и т.д. Прежде чем рассматривать применение, нам необходимо ознакомиться с основными принципами работы фильтра этого типа. [c.116]

В некоторых частных случаях дефокусированные или смазанные из-за движения изображения можно восстановить так называемым корреляционным методом десвертки [145, 146]. Основным условием восстановления исходного изображения этим методом является условие равенства дельта-функции и корреляционной функции импульсной характеристики, изображающей системы [c.249]

Легко показать, что при этом v = vi O. Значит, при приходе движущейся влево от S волны к месту контакта стержня с преградой контакт может нарушиться и соударение закоачится ). Предположив это, получим картину движения, изображенную на рис. 166, д вправо от освобождающегося левого конца распространяется упругая волна со скоростью а , причем 65 = — s, т. е. остаточной деформации (так [c.271]

Мы уже знаем, что при движении по любой траектории скорость связана с изменением длины пути соотношением и—AS/Ai. В 16 было сказано, что отношение ASIAt определяет угол наклона касательной в соответствующей точке графика закона движения. Глядя па график закона движения, изображенный на рис. 1.59, а, можно сказать, что движение тела было неравномерным сначала оно было медленным, потом скорость возросла, затем началось торможение и на одиннадцатой секунде тело остановилось. [c.58]

Вращением осветительного зеркальца 3 пучок света от какого-либо источника направляется в осветительную щель. Через окуляр 2 должно быть видно светлое освещенное поле и часть шкалы. Отстопорив винт 11, вращением гайки 12 переводят столик в самое нижнее положение и затем, отстопорив винт 9, вращением гайки 10 опускают кронштейн 4 до соприкосновения измерительного наконечника с верхней плоскостью блока. Момент касания будет заметен по движению изображения шкалы в поле зрения окуляра. Опускание кронштейна следует производить плавно, не допуская удара наконечника о блок. [c.73]

В классической механике движения, соответствуюп1,ие одному и тому же значению полного момента количества движения, получаются из движения, изображенного на ф1П. 16, а, если одновременно сдвигать неподвижную плоскость и менять размеры эллипсоида энергии так, чтобы величина 2Г/ ( = Р оставалась постоянной. Согласно квантовой механике из бесконечного числа таких движений может происходить лишь 2У-1-1 соответственно 2У-1-1 положениям неподвижной плоскости и 2У- -1 размерам эллипсоида энергии. При наинизшем положении плоскости (наибольшем расстоянии (1) и наибольшем значении энергии (наибольшем значении 2Т) наибольшая ось эллипсоида энергии перпендикулярна плоскости, т. е. мы имеем простое вращение вокруг оси, которой соответствует наименьший момент инерции. Хотя самый высокий квантовый уровень = 4-У и пе обладает в точности наибольшим классическим значением энергии, мы можем заключить, что этот уровень приближенно соответствует вращению вокруг оси, для которой получается наименьший момент инерции (в предельном случае симметричного волчка, для которого эта ось является осью волчка этот уровень соответствует и изображен в правой части фиг. 17). Точно так же мы видим, что самый низкий уровень -г = — У приближенно соответствует простому вращению вокруг оси, для которой получается наибольший момент инерции К=3 в предельном случае симметричного волчка, у которого эта ось является осью волчка, что изображено -В левой части фиг. 17). [c.58]

В качестве типовых зон резкого изменения формы движения грунтовых вод исследованы, например, формы движения, изображенные на рис. XXIV. 16, которые практически исчерпывают схемы движения грунтовых вод под гидротехническими сооружениями. Основными расчетными величинами здесь являются фильтрационные сопротивления (модули) [c.485]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...