Метод распада разрывов

МЕТОД РАСПАДА РАЗРЫВОВ [c.286]

Метод выделения разрывов с некоторыми дополнениями можно применять и в тех случаях, когда происходит взаимодействие разрывов (линии разрыва пересекаются). Пусть, например, две соседние линии разрыва л =ф -.1 ) и х=ф/1( ) пересекаются в точке ( , х ). Для того чтобы определить новую структуру решения, возникающую при взаимодействии разрывов, и получить начальные условия для продолжения счета при t>t , следует воспользоваться известным решением задачи о распаде произвольного разрыва. При этом в соответствии с новой структурой решения следует заново разбить расчетную область на области непрерывности, построить новую расчетную сетку и внести соответствующие изменения в подпрограммы для расчета границ частичных областей. [c.149]

Схема распада разрыва. Рассмотрим пространственный вариант разностного метода, изложенного в п. 2 6.3. Вновь, используя цилиндрические координаты х, г, ф, запишем уравнения газовой динамики в виде интегральных законов сохранения [c.177]

В случае, когда плоскости Pi и Р2 начинают выдвигаться по произвольному закону, решение задачи можно искать в классе двойных волн. В работе [1] была решена задача о движении двух взаимно перпендикулярных поршней по произвольному закону в изотермическом газе в классе двойных волн. Там же была сформулирована задача Гурса для уравнения двойных волн для случая движения двух поршней в политропном газе. Однако решение только одной задачи Гурса не позволяет, вообще говоря, построить полную картину движения даже в случае простейших законов движения поршней. Это происходит из-за того, что области определения решения задачи Гурса, как правило, не совпадают с естественными областями определения течений ни в физическом пространстве х , Х2, t, ни в плоскости годографа и составляют лишь часть их. Необходимо поэтому ставить дополнительные задачи, чтобы заполнить всю область определения течения. Предлагаемая работа посвящена как раз постановке таких дополнительных задач и исследованию возможных конфигураций течений, возникающих вследствие специфического распада разрыва, когда поршни начинают двигаться с постоянными скоростями. Область течения при этом составляется из областей двойных автомодельных волн, простых волн и областей постоянного движения, причем задача Гурса и смешанные задачи для уравнения двойных волн решаются численно методом характеристик, пока уравнение двойных волн имеет гиперболический тип. [c.100]

Другое направление в построении определяющих соотношений для описания больших деформаций металлов в динамике с учетом вязких и релаксационных свойств развивается в работах [44, 69, 82, 113, 154]. Оно основано на специальном обобщении определяющих соотношений модели Максвелла путем введения релаксации эффективных упругих деформаций. При этом полная система уравнений деформирования среды является квазилинейной гиперболической. Для ее решения эффективно применяются методы характеристик и распада разрыва [69, 113, 192], метод расщепления [114]. [c.22]

Каждая экспериментальная точка на ударной адиабате определяется по результатам измерений двух независимых параметров ударного сжатия, как правило — скорости ударной волны и массовой скорости за ударным скачком. Давление, удельный объем и удельная внутренняя энергия ударно-сжатого вещества вычисляются затем на основании законов сохранения массы, импульса и энергии (1.4). Скорость ударной волны измеряется непосредственно — для этого существует ряд точных дискретных методов. Определение массовой скорости основывается обычно на анализе распада разрыва на границе между ударником и образцом или между экраном из эталонного материала и образцом. Если ударник и образец изготовлены из одного материала, то в силу симметрии величина массовой скорости точно равна половине скорости ударника. В других случаях для определения массовой скорости применяется метод торможения или метод отражения [1, 6]. [c.25]

Наряду с методами, требующими использования искусственной вязкости для расчета ударно-волновых процессов, разработаны монотонные схемы, аппроксимационной вязкости которых достаточно для подавления осцилляций. Здесь необходимо прежде всего отметить схему Годунова [27], который ввел аналитическое решение задачи Римана о распаде разрыва в конечно-разностный метод. В своей основе метод является двухшаговым. На первом этапе предполагается, что решение вначале кусочно-постоянное в каждой расчетной ячейке и решается задача Римана для разрывов на границах каждой ячейки. В результате определяется, куда переместятся ударные волны, контактные разрывы и волны разрежения за время Дi. На рис. 1.12 схематически показан распад разрывов на границах ячеек. Важно, чтобы волны, образующиеся в соседних узлах сетки, не пересекались за время М. Это обеспечивается выполнением [c.41]

Суть этих методов состоит в следующем. В момент времени непрерывные распределения параметров газа заменяются ступенчатыми путем осреднения параметров на малых интервалах оси X. Для получения распределений параметров при < +1 = / - +А/ решаются локальные задачи о распаде произвольного разрыва (до начала взаимодействия волн от соседних разрывов между собой этим определяется наибольшее допустимое значение А/). Полученные таким путем при / -+1 распределения параметров вновь осредняются, вновь решается задача о распаде разрывов, и т. д. [c.212]

Метод (и, р)-диаграмм. При решении задачи о распаде разрыва (а также и в некоторых других вопросах) используется специальный метод построения и анализа так называемых и,р)-диаграмм как для простых, так [c.168]

В заключение параграфа укажем, что задача о распаде разрыва, решение которой строится аналитическими методами, широко используется в качестве теста при апробации вычислительных алгоритмов. [c.93]

В данном разделе рассматривается метод определения критерия существования решения задачи о распаде разрыва для случая, когда за исходящими разрывами в потоках /ид сохраняется сверхзвуковое течение, т. е. когда интенсивности исходящих скачков во взаимодействующих потоках удовлетворяют условиям [c.51]

В схеме Годунова параметры определяются из решения нестационарной автомодельной задачи о распаде произвольного разрыва. В рассматриваемом методе расчета параметры находятся из решения автомодельной задачи о взаимодействии двух полубесконечных сверхзвуковых потоков. [c.277]

Возникает область вакуума P = R = 0. Таким образом, уравнение (2.90) имеет единственный корень, если выполнено условие и,—И2 /вак=—2 ui + a2) ( —1). Задача о распаде произвольного разрыва послужила основой для создания оригинального численного метода решения нестационарных задач газовой динамики. Аналогичная задача о взаимодействии двух стационарных сверхзвуковых потоков послужила основой для создания численного метода расчета стационарных плоских осесимметричных и пространственных сверхзвуковых течений. Конфигурации, возникающие при взаимодействии сверхзвуковых потоков, аналогичны соответствующим конфигурациям в нестационарном течении и изображены на рис. 2.11, а—5. Отличие состоит в том, что при расчете задачи о взаимодействии двух сверхзвуковых потоков параметры в волне разрежения связаны соотношениями Прандтля — Майера (2.74), а не инвариантами Римана. Ограничимся этими краткими замечаниями. В дальнейшем при изложении методов сквозного счета будут приведены расчетные формулы. [c.66]

В 1955 г. С. К. Годунов предложил оригинальную схему,, основанную на интересной физической идее. В основу метода Годунова положена известная задача о распаде произвольного разрыва. Предположим, что при t= nx решение является кусочно-постоянной функцией, точки разрыва которой совпадают с узлами сетки. Решая в окрестности каждой узловой точки задачу о распаде произвольного разрыва, нри t=(n- - )x получают некоторые распределения всех величин, отличные, вообще говоря, от кусочно-постоянных. Осредняя эти распределения по расчетным интервалам, вновь получают кусочно-постоянное решение и продолжают расчет. Схема Годунова обеспечивает автоматическое выполнение законов сохранения (в случае одномерного течения с плоской симметрией). Для модельного уравнения (6.5) она сводится к уже описанной схеме уголок . Детально схема Годунова приведена в 6.2. [c.159]

Для завершения построения разностных схем необходимо указать способ вычисления значений параметров на границах ячеек. В исходном методе параметры газа на границах ячеек определяются из автомодельного решения задачи о распаде произвольного разрыва. При наличии релаксационных процессов межфазного обмена массой, энергией и импульсом между фазами решение [c.131]

Представим краткое описание модифицированного метода. В расчете используются сетки, построенные в физической плоскости. Для каждой ячейки записывается система интегральных законов сохранения (из которой следует приведенная выше система исходных уравнений в дивергентной форме). Используется полностью неявная схема. Это означает, что для аппроксимации конвективных потоков и вязких напряжений на гранях ячейки используются параметры с нового временного слоя. Затем система законов сохранения для каждой ячейки записывается через приращения по времени основных переменных. В данной версии программы в качестве таких переменных используются плотность, компоненты скорости, давление и турбулентная вязкость. Для построения неявной схемы при использовании задачи Римана о распаде произвольного разрыва предполагается, что система разрывов, реализовавшаяся после распада на новом временном слое, идентична системе разрывов на старом временном слое. В случае интенсивных разрывов на старом временном слое производится итерационное уточнение решения. [c.392]

В 1959 г. был опубликован метод С. К. Годунова [22], не содержащий эмпирических констант. Суть метода заключается в следующем. В некоторый момент времени У приближенное решение известно в виде сеточной функции. Если считать все сеточные функции кусочно-постоянными, то в узлах сетки возникают разрывы, которые, коне чно, являются произвольными. Такие разрывы неустойчивы. Они распадаются с образованием различных конфигураций устойчивых разрывов. В процессе распада произвольного разрыва определяются скорость и давление на контактном разрыве. Это вспомогательные величины. Они используются для определения основных величин из разностных законов сохранения. [c.237]

В предыдущей работе [ ] было показано, что при температурно-фазовом переходе кристалл—жидкость—газ в средней области колебательных спектров ароматических монокарбоновых кислот происходят существенные изменения. В частности, в ИК-спектрах жидкости постепенно уменьшаются по интенсивности и в газе исчезают совершенно полосы с частотами 1700, 1400, 1300, —920 см и вместо них появляются полосы —1770, 1350, 1180, 1080 см . Эти изменения можно объяснить распадом димеров при разрыве мен молекулярных водородных связей О—Н О. Подтверждением этого является совпадение величины энергии разрыва водородной связи, рассчитанной нами но этим полосам, с литературными данными, полученными иными методами. [c.250]

Метод отражения основан на использовании закономерностей распада произвольного разрыва, возникающего при отражении ударной волны от границы двух сред. Метод обладает в сравнении с предыдущими тем преимуществом, что здесь не нужно измерять массовую скорость однако [c.254]

Помимо приложений к разнообразным случаям движений газа с разрывами, решение задачи о распаде произвольного разрыва стало основой некоторых эффективных численных методов расчета произвольных одномерных движений газа—непрерывных и с разрывами. [c.212]

В аспекте кинетической концепции разрушения микропроцесс разрушения полимеров состоит из ряда стадий деформаций межатомных связей под нагрузкой, вследствие чего энергия распада связи снижается разрыва деформированных связей в результате тепловых флуктуаций с образованием химически активных свободных радикалов зарождения субмикротрещин в результате разрыва макромолекул. Реальность указанных стадий разрушения подтверждается методами инфракрасной спектроскопии (ИКС), электронного парамагнитного резонанса (ЭПР), масс-спектроскопии и рассеяния рентгеновских лучей под малыми углами [1441, [c.269]

Все перечисленные методы имеют определенные недостатки. Так, отрыв галогена атомами лития приводит к некоторому возмущению колебательного спектра образовавшейся частицы СХ вследствие присутствия в матричной клетке молекулы галогенида лития. Фотолиз в свою очередь необходимо проводить с использованием излучения высокой энергии, чтобы добиться разрыва химических связей, однако в ряде случаев это вызывает дальнейший распад частиц и фотоионизацию. Поэтому в спектре наряду с полосами СХд появляются и другие, принадлежащие вторичным продуктам фотолиза, что существенно усложняет интерпретацию спектров. Тем не менее для каждой частицы СХ, по крайней мере два различных метода получения частиц дали сравнимые ИК-спектры и полученные радикалы можно считать надежно идентифицированными. В ИК-спектрах наблюдались две полосы валентных колебаний радикалов СХ , что указывает на их пирамидальную структуру. [c.130]

Метод отражения . В этом методе используются закономерности, которым подчиняется процесс распада произвольного разрыва, возникающего при отражении ударной волны от границы двух сред (см. 24 гл. I). Он обладает тем преимуществом по сравнению с предыдущими, что не нуждается в измерении массовых скоростей, которое в экспериментальном отношении гораздо сложнее, чем измерение скорости фронта ударной волны. Однако для этого метода [c.566]

В случае задач с малыми изменениями всех величин для построения решения можно использовать метод, примененный ранее в 5.5 при решении задачи о распаде начального разрыва. Нулевое приближение соответствует решению в линейном приближении при отсутствии анизотропии. В последуюш,ем по очереди предлагается производить уточнение решения для квази- [c.295]

Метод, предложенный в работах [37, 72], основан на известной задаче о распаде произвольного разрыва и является обобщением метода, изложенного в п. 2.4.2, на двумерные уравнения. Он близок к своему стационарному аналогу, изложенному в п. 2.5.1. Разностная сетка строится совершенно аналогично. По х область разбивается на N слоев с номерами п — 1/2 (и = 1, 2,.. ., /V) в окрестности минимального сечения разбиение делается более густым. Границы слоев имеют номер п п = О, 1,. . ., /V). Они разбиваются на К частей, имеющих номера к — 1/2 ( = 1,2,..К) точкам разбиения приписывается номер к (/с = О, 1,..., ). Узлы соседних верти- [c.104]

Рассмотрим группу методов создания ударных волн, в которых быстрое выделение энергии в одном веществе преобразуется в энергию ударного сжатия другого вещества. Как правило, в таких методах плоский образец исследуемого материала (преграда) граничит с плоским слоем взрывчатого вещества, в котором с помощью специального генератора создается нормальная детонационная волна. При ее падении на границу раздела ВВ — преграда,, в последней возбуждается ударная волна. Поскфьку за фронтом детонационной волны в продуктах детонации (ПД) следует волна разрежения, то амплитуда ударной волны в преграде достигает максимального значения в момент распада разрыва (см. 6 гл. 4) и затем уменьшается по мере удаления от контактной границы, т. е. ударная волна затухает. При этом изменяется форма импульса давления импульс растягивается по координате (или по времени в заданной точке). Поскольку на практике поперечные размеры ВВ и преграды, как правило, конечны, от боковых поверхностей в ПД и в вещество преграды распространяются боковые (поперечные) волны [c.262]

Ударные волны и простые волны Римана составляют важный класс автомодельных ( самоподобных , не зависимых от времени) течений, на котором основываются динамические методы изучения уравнений состояния вещества. При этом диагностика измеряемых состояний основывается на решении задачи о распаде произвольного разрыва [1, 6]. Решение задачи о распаде разрыва представляет собой ко>1бинацию ударных волн и центрированных волн разрежения, распространяющихся от места первоначального разрыва и разделенных областью постоянства параметров состояния. [c.16]

Как известно, для измерения ударной сжимаемости нужно определить из эксперимента два параметра ударной волны, обычно — скорость волны и и скорость вещества за ударным фронтом и. Измерение О не вызьшает принципиальных затруднений. Величина и в лабораторных опьггах с пушками и химическими взрывчатыми веществами может быть измерена как относительным, так и абсолютным способом. Если в эксперименте организовано соударение пластин из одного и того же материала, то достаточно измерить скорость ударника, чтобы определить величину массовой скорости за фронтом ударной волны в мишени, которая точно равна половине скорости ударника. Относительные измерения проводятся методом отражения, для чего измеряются скорости ударных волн в экране из эталонного материала, через который ударная волна вводится в исследуемый образец, и в самом образце. Анализ распада разрыва [c.372]

Введение. Методы выделения поверхностей разрывов при численных расчетах газодинамических задач известны [1-5]. Основываются они либо на методе характеристик [1] с алгоритмическим внесением специальных процедур, например выделение плавающих разрывов [6], либо на решении задачи о распаде разрыва [2] с последующим использованием подвижных сеток. Применение подобных подходов в нелинейной динамике деформируемых твердых тел проблематично из-за взаимозависимости в них, по существу, двух процессов распространения граничных возмущений изменение объемных деформаций и деформаций изменения формы. Поэтому в этом случае используются, главным образом, различные варианты схем сквозного счета [7-9]. Следует, однако, заметить, что из-за наличия в деформируемых телах более значимого диссипативного механизма (пластичность, ползучесть), проблема выделения фронтов разрывов в твердых деформируемых средах не стоит столь остро, как в газовой динамике. Иначе, использование здесь разных вычислительных методик, основанных на процедурах сквозного счета, гораздо более оправдано. И все же существуют ситуации в динамике деформируемых твердых тел, когда нестационарность явления столь существенна (отражение и взаимодействие ударных волн при высокоскоростном соударении и др.), что выделение нелинейных разрывов может стать необходимым. Здесь предлагается способ расчета ударного деформирования, выделяющий поверхность разрыва путем включения в неявную разностную схему одновременного вычисление параметров прифронтовой асимптотики, т. е. параметров разложения решения непосредственно за поверхностью разрывов в асимптотический ряд. Способы построения таких разложений могут основываться на методе возмущений [c.146]

С конца бО-х годов наряду с методом характеристик для расчета сверхзвуковых течений в ЛАБОРАТОРИИ интенсивно развивались методы расчета нестационарных течений, а на их основе с использованием процесса установления - стационарных смешанных (с переходом через скорость звука) течений. Для таких расчетов в качестве базовой была взята монотонная разностная схема, предложенная С. К. Годуновым в 1959 г. [15] для расчета нестационарных течений. В основе численной реализации этой схемы (далее схемы Годунова -СГ) лежит решение задачи о распаде произвольного разрыва, в силу чего СГ получила название раснадной . К концу бО-х годов в аэро- и газодинамических приложениях были известны лишь единичные примеры ее применения. К тому же полученные в них результаты не отличались высоким качеством по сравнению с результатами, полученными в те годы другими методами. В противоположность этому первая же выполненная в ЛАБОРАТОРИИ работа по применению СГ ([16, 17] и Глава 7.2) к решению прямой задачи теории сопла Лаваля продемонстрировала несомненные достоинства указанной схемы. Существенным моментом для успеха применения СГ для расчета смешанных течений стало обнаружение ситуаций, при которых в задаче о распаде разрыва граница разностной ячейки попадает в волну разрежения. Такие ситуации неизбежно возникают вблизи звуковых линий при расчете смешанных течений методом установления. Однако в двумерных задачах они, снижая точность результатов, оставались незамеченными. Указанная возможность была обнаружена при решении в одномерном приближении задачи о запуске ударной трубы переменной площади поперечного сечения ([18] и Глава 7.3). Предложенный тогда же элементарный способ учета подобных ситуаций стал неотъемлемой принадлежностью любых реализаций раснадных схем. [c.115]

Здесь дается анализ и решение простейших задач с участием распадов разрывов, объединяемых общим понятием задач о взишюдействиях. Описываемые в них ситуации часто встречаются на практике в качестве элементов более сложных газодина.мических процессов. Используется развитый в 17 метод ( 1,р)-диаграмм. Без дальнейших оговорок труба предполагается расположенной горизонтально, вдоль оси х, а все газы — нормальными, с известными уравнениями состояния. [c.177]

Макнамара [1966, 1967] применял модифицированный метод Годунова. Первый предварительный шаг осуществлялся здесь при помощи линеаризованного решения задачи о распаде разрыва (слабого) на подвижной двумерной эйлеровой сетке, периодически подстраиваемой под перемещение контактного разрыва. Макнамара указывает, что неточность формы скачка, состоящая в появлении у него точки возврата вблизи проходящей через точку торможения линии тока, вызвана несогласованностью при расчете движения сетки. [c.381]

Глава 2 Таспад произвольного стационарного разрыва в сверхзвуковых струйных течениях , подготовленная А. О. Кожемякиным, А, В, Омельченко, В.Н, Усковым, посвящена исследованиям обобщенной ударно-волновой структуры. Задача решена в полной постановке, построены аналитические решения, определяющие тип исходящих из точек распада отраженных разрывов. Построенные решения и алгоритмы расчета параметров распада разрыва актуальны как с научной, так и с прикладной точки зрения. Они могут применяться для газодинамического проектирования сверхзвуковых воздухозаборников, аппаратов струйных технологий, а также при построении численных методов расчета сверхзвуковых течений. [c.3]

Построение аналитических и даже числовых решений полной системы уравнений газовой динамики связано со значительными трудностями не только из-за сложности физико-химических процессов, но и потому, что в общем случае течение содержит дозвуковые, трансзвуковые и сверхзвуковые области, для описания которых требуется различный математический аппарат. При этом приходится иметь дело сразу с эллиптическими, параболическими и гиперболическими уравнениями в частных производных. В то же время построение некоторых аналитических решений, основанных на приближенных предпосылках, позволяет, значительно упростив методы решения, установить многие качественные закономерности. В настоящем параграфе будут рассмотрены некоторые аналитические решения, позволяющие выявить ряд важных закономерностей движения газа и являющиеся необходимыми тестовыми примерами при численных расчетах. К числу таких решений относятся одномерная теория сопла, теория простой волны (течение Прандт-ля — Майера, волна Римана), обтекание клина, распад произвольного разрыва, точечный взрыв, решение методом источников и стоков, решение уравнения для потенциала. [c.54]

К физическим методам интенсификации процесса коагуляции относятся аэрирование, наложение электрического и магнитного полей, воздействие ультразвуком, ионизирующее излучение. Введение сжатого диспергированного воздуха в обрабатываемую воду в смеситель после добавления коагулянта с некоторым разрывом во времени позволяет удалить из зоны коагуляции образующийся при распаде угольной/кислоты диоксид углерода. Своевременное удаление свободной углекислоты из сферы формирования микрохлопьев значительно ускоряет дальнейший ход коагуляции. Аэрирование в количестве 10.... ..30% от расхода обрабатываемой воды позволяет снизить расход коагулянта на 25. .. 30% и улучшить качество обработки воды. [c.94]

В 1960 г. был предложен метод расчета ударных волн [27], в котором для описания диссипации энергии используются уравнения на сильном разрыве. Этот метод подробно исследовац в [28]. Так же, как и метод С. К. Годунова, он не содержит эмпирических констант. В то же время расчет величин на ударной адиабате является существенно более простым, чем решение задачи о распаде произвольного разрыва. Далее будет изложен метод [27] применительно к идеальному телу с нулевыми девиаторами напряжений и деформаций. [c.238]

В основе второй группы методов лежит явление преобразования кинетической энергии одного вещества в энергю ударного сжатия другого. Варьируя скорость и толщину движущейся пластины (ударника) и выбирая ударники из разных веществ, можно исследовать параметры ударной волны в плоской преграде в широком диапазоне их изменения. Пусть толщина ударника много меньше толщины преграды, а его скорость И у направлена по нормали к поверхности ударника, которая одновременно является нормалью к. поверхности преграды. В результате соударения влево и вправо от поверхности раздела ударник — преграда распространяются ударные волны. Их амплитуды вычисляются путем решения задачи о распаде произвольного разрыва в момент соударения (см. 6 гл. 4). [c.263]

ООО м, растяжение ок. 2%. Полученный таким образом П. по внешнему виду и наощупь не отличается от естественного растительного пергамента поэтому для распознавания л иро- и водонепроницаемых бумаг прибегают к следующим методам исследования. 1) Наипростейший из них—способ разжевывания. П. ири этом разжевывается в кашицу, а растительный пергамент остается не разжеванным, а только изорванным на кусочки. 2) Кипятят листочки пергамента и П. в 2—3 %-ном растворе NaOH при помешивании. При этом П. распадается на волокна, а пергамент остается неизмененным. 3) Размачивают листочки пергамента и П. в горячей воде. При этом пергамент, вынутый из воды, остается гибким, прочным, поддается растяжению и разрывается только при большом усилии по месту разрыва или совсем не имеет волокон или имеет их очень мало. П. после обработки горячей водой теряет прочность, разрывается и по месту разрыва показывает большое количество волокон. Определение по наличию волокон при разрыве не надежно, т. к. пергамент толстый и плохо обработанный HgSO при разрыве также показывает большое количество волокон. 4) Обрабатывают листочки испытуемых сортов этих бумаг раствором хлорцинкиода или иода и иодистого калия, затем промывают водой. Если появляющиеся на листочках синие пятна держатся продолжительное время, это указывает на пергамент, а быстрое исчезновение их указывает на П. Реакция эта не совсем надежна, т. к. в случае очень хорошего размола эти пятна и на П. долго не пропадают. [c.56]

Схема С. К. Годунова. В основе метода лежат две идеи. Первая из них состоит в использовании при построении разностной схемы точных решении уравнений с кусочно-постоянными начальными данными. Для гиперболических уравненихТ такими точными решениями являются совокупность сравнительно простых и независимых решений задачи о распаде произвольного разрыва. Вторая идея состоит в использовании гибких и деформирующихся разностных сеток, связанных с поверхностями разрывов. [c.89]

В данной работе названная задача рассматривается в своей полной постановке, без каких-либо дополнительных ограничений на определяющие ее параметры. Формулируется приближенное решение для слабых ветвей изомах скачков. На основе анализа изомал на плоскости интенсивностей волн [5, 8] приводятся аналитические решения, определяющие тип исходящих из точки распада отраженных разрывов, а также границы областей исходных параметров, в которых существует решение задачи. Предлагается алгоритм решения численным методом. [c.31]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...