Взрыв точечный

Это приближенная зависимость получена с помощью теории точечного взрыва и гипотезы плоских сечений, причем сила, действующая на затупленный носок тела, рассматривается как [c.127]

Как и в предыдущих вариантах, представленных в данном параграфе, в качестве газовой фазы рассматривался воздух с начальными условиями, соответствующими = МПа, То = = 293 К, но, в отличие от предыдущего, в качестве дисперсного вещества рассматривалась вода. Начальное давление на ударной волне во всех приведенных вариантах составляло Р/ = 2 МПа (число Маха ударной волны М/ = 4,17), а начальный размер области, охваченной взрывной волной, составлял х/ = 0,45 м, что соответствует энергии сферического точечного взрыва Ец = = 1,3 10 кг mV или взрыву 260 г гексогена. [c.358]

Задача о точечном взрыве. Пусть в газе, который находится в начальный момент времени / = 0 в состоянии покоя при [c.66]

В процессе распространения взрыва можно выделить две стадии, которые условно назовем ранней и поздней. В ранней стадии сохраняется качественное сходство решения с автомодельным. Основная масса газа находится в окрестности фронта ударной волны, в прифронтовой зоне наблюдаются значительные градиенты в распределениях плотности и давления по пространственной координате. В окрестности точки энерговыделения в рамках принятой модели точечного взрыва, не учитывающей диссипативных процессов, суш,ествует зона с очень большой температурой. Поэтому здесь имеет место высокая скорость [c.69]

Задача состоит в следующем. В совершенном газе плотностью р1 мгновенно происходит точечный взрыв. От точки энерговыделения по газу распространяется ударная волна. Рассмотрим стадию процесса распространения ударной волны, когда ее амплитуда еще настолько высока, что можно пренебречь начальным давлением рг. Это допущение равносильно пренебрежению начальной внутренней энергией газа по сравнению с [c.116]

Из уравнения (5.54) и формул 5.53 получаются известные из теории точечного взрыва законы [c.126]

При дальнейшем ослаблении ударной волны пренебрежение начальным давлением — противодавлением /jj —становится незаконным, и следовательно, задача о возмущённом движении газа при точечном взрыве на далёких расстояниях от центра взрыва перестаёт быть автомодельной. [c.172]

Заметим, что при численном решении задачи о точечном взрыве с учётом противодавления р достаточно произвести расчёт только одного конкретного случая этим самым можно получить зависимость всех искомых величин от безразмерных величин X, т, после чего для того же значения 7 можно легко. [c.172]

Если геометрическая форма тела фиксирована и его можно считать неподвижным и абсолютно твёрдым, то такое тело вполне задаётся линейным размером D. Если взрыв сильный точечный и происходит в газе, заполняющем всё пространство вне тела, то систему определяющих параметров можно представить таблицей [c.223]

Таким образом, в случае точечного сильного взрыва />1 = 0) условия подобия для движений газа сводятся к по- [c.224]

Рие. 66. Поле скоростей при точечном взрыве в газе с переменной [c.232]

Рис. 69. Поле скоростей при точечном взрыве в газе с переменной начальной плотностью, распределённой по закону

ТОЧЕЧНЫЙ ВЗРЫВ С УЧЁТОМ ПРОТИВОДАВЛЕНИЯ [c.265]

Задача о точечном взрыве с учётом противодавления [c.265]

Рассмотрим задачу о точечном взрыве в среде с постоянной начальной плотностью и постоянным начальным давлением /)j, отличным от нуля. При учёте давления входящего в условия на ударной волне, теряется автомодельность. [c.265]

Поступь винта относительная 73 Поток см. Движение Прандтля—Шлихтинга формула 81 Противодавление при точечном взрыве 265 и д. [c.328]

ПРИБЛИЖЕННОЕ РЕШЕНИЕ ЗАДАЧИ О СИЛЬНОМ ТОЧЕЧНОМ ВЗРЫВЕ в ГОРЮЧЕЙ СМЕСИ ) [c.411]

В экспериментах [4, 6] было установлено, что паровой взрыв начинается от точечного источника и на стадии формирования является сферическим. Через некоторое время внутренняя область парового взрыва становится настолько большой, что эффекты, связанные с кривизной переднего фронта, можно не учитывать, а паровой взрыв рассматривать как плоскую стационарную ударную волну, проходящую по смеси предварительно перемешанных горячих частиц, жидкости и ее пара [1-3]. [c.721]

Очень широкое распространение в механике и физике получили так называемые автомодельные решения, характеризующиеся существованием некоторых комбинаций независимых переменных (автомодельных переменных), которые соответствуют опре деленным свойствам подобия или инвариантности рассматриваемых классов физи ческих решений. Методы анализа размерностей физических величин, определяющих задачу, позволили [8] осуществить понижение размерности для весьма широкого круга физических и механических задач. Особенно эффективным в конструктивном плане оказалось в ряде ситуаций сведение сложной исходной задачи к системе обыкновенных дифференциальных уравнений, в которой в качестве независимой переменной высту пает автомодельная переменная. Это позволило получать классы точных решений в замкнутой форме, например, знаменитое решение газодинамической задачи о точечном взрыве [8], и осуществить качественный и детальный количественный анализ важных задач в неинтегрируемых случаях. [c.17]

Представляет интерес вопрос о размерах кратера. Согласно упрощенной теории точечного взрыва в твердом теле (см. 1 этой главы), объем кратера прямо пропорционален общей энергии импульса (количество движения светового импульса прене- [c.514]

Пусть в сфере малого радиуса в результате взрыва мгновенно возникает большое давление, которое затем распространяется в окружающем газе с образованием ударной волны. Энергию, выделившуюся при взрыве, обозначим через Е . Окружающий газ предполагается калорически совершенным. Будем рассматривать волну на таких расстояниях, чтобы можно было пренебречь радиусом сферы, в которой произошел взрыв, и, таким образом, считать взрыв точечным. В то же время расстояния от ударной волны до места взрыва должны быть такими, чтобы интенсивность ее была большой. Мы будем считать, что давление за ударной волной настолько велико, что по сравнению с ним можно пренебречь начальным давлением покоящегося газа, в котором распространяется эта волна. [c.445]

Взаимооднозначность функций, определяющих закон движения 24 Взрыв точечный 386, 410 Вихрь изолированный 118 Возмущения малые 347 Волна взрывная 386 [c.487]

Построение аналитических и даже числовых решений полной системы уравнений газовой динамики связано со значительными трудностями не только из-за сложности физико-химических процессов, но и потому, что в общем случае течение содержит дозвуковые, трансзвуковые и сверхзвуковые области, для описания которых требуется различный математический аппарат. При этом приходится иметь дело сразу с эллиптическими, параболическими и гиперболическими уравнениями в частных производных. В то же время построение некоторых аналитических решений, основанных на приближенных предпосылках, позволяет, значительно упростив методы решения, установить многие качественные закономерности. В настоящем параграфе будут рассмотрены некоторые аналитические решения, позволяющие выявить ряд важных закономерностей движения газа и являющиеся необходимыми тестовыми примерами при численных расчетах. К числу таких решений относятся одномерная теория сопла, теория простой волны (течение Прандт-ля — Майера, волна Римана), обтекание клина, распад произвольного разрыва, точечный взрыв, решение методом источников и стоков, решение уравнения для потенциала. [c.54]

В начальной фазе точечного взрыва давление р невозмущенного газа пренебрежимо мало по сравнению с давлением на фронте ударной волны. Если в условиях на ударной волне и в интегральном соотношении (2.92) положить р>=0, то имеет место задача о сильном точечном взрыве. Эта задача автомо-дельна относительные значения скорости, давления и плотности f/=u/ 2, P PlPb R = plp2 зависят от относительной координаты Я=г/Г2, т. е. [c.68]

Теоретически наиболее полно исследовано распространение ударной волны в случае точечного взрыва. При точечном взрыве маеса продуктов взрыва мала, а количество выделяемой энергии Е велико. Точное аналитическое решение автомодельной задачи о сильном точечном взрыве впервые было получено Л. И. Седовым [32]) и Тейлором ([59]). [c.116]

Задача о точечном взрыве с учетом противодавления численно исследована в монографии В. П. Коробейникова и др. /25]. Полученные соотношения служат для приближенной [c.117]

Рис. 67. Поле плотностей при точечном взрыве в газе с переменной начальной плотностью, распределённой по закону р, =--, 7 = 1,4. Вслу-

Сильный точечный взрыв в горючей емееи [c.413]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...