Распад на две частицы

Но в этих двух случаях ц-мезон имеет разные кинетические энергии [(Гц)макс и = 0]. при распаде на две частицы число неизвестных величин (энергия каждой частицы) как раз равно числу уравнений (законы сохранения энергии и импульса), так что решение получается однозначным. [c.564]

Пусть S и Р — амплитуды вероятностей распада на две частицы, находящиеся в s- и р-состояниях по относительному орбитальному моменту. Тогда [c.993]

Частица А (например, молекула) с полным спином, равным нулю, распадается на две частицы и А (например, атомы) со спинами по 1/2 у каждой. Разлетающиеся в разные стороны частицы А- и Л j образуют единую квантовую систему в синглетном состоянии, т. е. с полным спином, равным нулю (2 S -1- 1 = 1). На некоторых расстояниях от места распада частицы А производится измерение проекции спина разлетающихся частиц на векторы а и Ь, перпенди- [c.416]

Уже указывалось, что кинематические характеристики распада на две частицы определяются только величинами масс первичной и вторичных частиц и двумя параметрами, независящими от типа взаимодействий (например, импульсом первичной частицы и углом вылета вторичной в Ц-системе). [c.63]

При экспериментальном изучении распада на две частицы обычно возникают следующие задачи [c.63]

В этом разделе мы применим статистический подход к анализу распада на две частицы. При этом, естественно, предполагается, что массы первичной и вторичных частиц и тип распада являются заданными ). Для дальнейшего целесообразно подразделить все виды распадов на два типа первый тип, который мы назовем Н-распадом, представляет собой превращение нейтральной частицы в две заряженные [c.64]

Таким образом, если исследуемая совокупность случаев обусловливается распадом на две частицы, то распределение поперечных компонент импульсов подчиняется соотношению [c.66]

Необходимо отметить, что в некоторых частных случаях, например, когда масса одной из вторичных частиц близка к массе первичной, указанные выше методы могут привести к ошибочной интерпретации исследуемых случаев как распада на две частицы, в то время как в действительности в процессах будет участвовать большее число частиц. Более подробно эти особые случаи разобраны в [8]. [c.70]

Начнем с исследования простейшего случая распада на две частицы с нулевой массой покоя 110] (например, иО2 ]( ). Эти частицы с одинаковой вероятностью могут иметь лю- [c.75]

Рассмотрим далее общий случай распада на две частицы произвольной массы. Здесь сразу же можно показать, что в случае произвольного спектра первичных частиц закономерности, подобной описанной выше, не существует. Действительно, если V О, то граничные значения энергии Е - Е2— Ек. Следовательно, возможное положение макси- [c.76]

Пусть нестабильная частица К распадается на две частицы — М, т. Это может быть распад возбужденной молекулы на два атома, или а-распад радиоактивного ядра, либо распад типа оже-эффекта, когда возбужденный атом испускает электрон, а сам пере- [c.119]

В полностью поляризованном пучке, состоящем из частиц со спином 1/2, каждая частица распадается на две частицы со спином 1 и , /2. Чему равны спиновые матрицы плотности для каждой из образующихся частиц в отдельности [c.222]

Резонанс шириной I кэв приводит к образованию нестабильной частицы с массой 500 Мэе и с временем жизни 10 сек, которая распадается на две частицы с. массами 100 и 200 Мэе. Наблюдение продуктов распада производят на расстоянии 1 м. Приблизительно через какое время кривая распада становится экспоненциальной В течение какого времени по сравнению с временем жизни кривая распада остается экспоненциальной Ответить на те же вопросы для случая, когда расстояние до точки наблюдения равно 10 м [c.556]

Распад частицы. Частица с импульсом ро (в К-системе) распалась на лету на две частицы с массами mi и т . При этом выделилась энергия Q — энергия распада (она перешла в кинетическую энергию). Построить векторную диаграмму импульсов для этого процесса и найти с помощью нее возможные импульсы pi и р2 возникших частиц. [c.131]

Нетрудно установить, какие из этих состояний ответственны за реакцию типа (р, а) и какие за реакцию типа (р, ). По закону сохранения четности четность промежуточного ядра 4Ве до распада на две а-частицы должна совпадать с четностью конечного состояния (две а-частицы). Но четность системы, состоящей из двух а-частиц, положительна, так как для них операция отражения эквивалентна операции перестановки, а последняя не меняет знака волновой функции для частиц Бозе. При этом так как (—1) = +1, то I четно, и так как спин а-ча- [c.449]

Ядро 4Ве нестабильно и распадается на две а-частицы с выделением небольшой энергии 0,1 МэВ [c.138]

Поясним, почему уровень 17,6 МэВ не может распадаться на две а-частицы. Спин а-частицы равен нулю, так что она является частицей Бозе (см. гл. II, 8). Поэтому волновая функция системы двух а-частиц должна быть симметричной Т г , г ) = (ra. Л). т. е. четной. Но согласно правилу из гл. II, 8 система с четной [c.139]

ООО лет. Особенно неустойчивым является изотоп бериллий-8, который менее чем через 10 сек после его образования в результате ядерной реакции распадается на две а-частицы. [c.58]

Употребляемый здесь термин деформация включает вырожденные изменения состояния, т. е. поступательный перенос и вращение тела как жесткого целого, без изменения формы. Форма тела определяется взаимными относительными смещениями всех пар частиц, составляющих тело. Термин деформация будет использоваться также в качестве меры формоизменения. В общем случае заданная деформация будет включать жесткое перемещение и собственно деформацию ). Чрезвычайно важно уметь разделить эти две стороны деформации, ибо уравнения движения сплошной среды, естественно, распадаются на две группы уравнения движения в напряжениях и реологические уравнения состояния. [c.33]

Во-первых, реакции обратимы. Если одна частица распадается на две другие, то можно ожидать, что и обратно данная пара может соединиться, образовав первоначальную частицу. [c.249]

Действительно, можно доказать следующее положение. Пусть частица распадается на две заряженных и одну нейтральную. Тогда если масса одной из двух вторичных заряженных частиц (например, / з) близка к массе первичной частицы М и скорость последней У 5 1, то пути обеих заряженных и первичной частиц почти компланарны. В Л-системе выполняется соотношение (13,2). [c.85]

Впоследствии установили, что существуют два типа У -частиц (современные обозначения Л и К ). Их распады на две заряженные частицы происходят по каналам А р тг и тг+ + тг [c.42]

При этом может дополнительно испуститься только одна частица, так как в. противном случае 1-мезон мог бы иметь различную кинетическую энергию в разных актах распада. Напри.мер, если бы происходил распад на три частицы, то законы сохранения энергии и импульса можно было удовлетворить в следующих случаях 1) Pv, = Pvj=— P j./2 и 2) Pvi = Pvj Pp. = О-Но в этих двух случаях ц-мезон имеет разные кинетические энергии [(Т )макс h7 j =0J. Ори распаде на две частицы число. неизвестных величин (энергия [c.133]

Идея невозмущающего измерения чрезвычайно проста и основана на подходящем законе сохранения для рассматриваемой величины. В статье ЭПР было рассмотрено невозмущающее измерение импульса частицы. Пусть покоящаяся частица самопроизвольно распадается на две частицы, которые разлетаются в противоположные стороны. Суммарный импульс двух частиц равен нулю, а импульсы частиц равны по модулю, но противоположны по направлению. Следовательно, измерив импульс одной из них, узнаем импульс другой. Если расстояние между частицами достаточно велико, то можно быть уверенным, что измерение импульса первой частицы не возмутило импульс второй частицы, который оказывается известным до измерения с соприкосновением . Это означает, по [c.413]

В том случае, если импульс в системе / имеет строго определенное значение (например, при распаде на две частицы), то при Pi > У окружность Pimax = onst ПбреХОДИТ в дугу., [c.26]

Другой метод анализа распада на две частицы базируется на существовании экстремальных значений углов вылета частиц в Л-системе. Вообще говоря, экстремальные значения углов > определяются двумя параметрами (например, величинами импульса первичной частицы в Л-системе и импульса вторичной частицы в Ц-системе). Однако, поскольку при распаде на две частицы импульс полностью определяется значением масс (см. 10,54), в данном случае можно вычислить функциональную зависимость ех1г(А) следовательно, определить пределы, в которых должны заключаться углы вылета вторичных частиц, образованных при распаде частицы с импульсом Ру [c.67]

Это выражение совпадает, если его нормировать, с угловым распределением ультрарелятивистких частиц, возникших при распаде на две частицы [см. (12,9)]. Такое совпадение отнюдь неслучайно. Характерной особенностью выражения [c.89]

Казалось бы, при такой большой энергии возбуждения, как 17,3 МэВ, ширйны станут большими. Однако экспериментально в сечении этой реакции обнаружен острый (Г = 0,2 МэВ) резонанс при энергии протонов 0,4 МэВ. Проявление острого резонанса объясняется тем, что получающееся в этой реакции составное возбужденное ядро 4Ве с энергией 17,6 МэВ из-за правил отбора не может непосредственно распадаться на две а-частицы, а должно предварительно испустить 7-квант [c.139]

НУКЛОННЫХ АССОЦИАЦИЙ МОДЕЛЬ — модель атомного ядра, основанная на представлении о ядре как о системе кластеров, или нуклонных ассоциаций, определённого типа, как правило, -кластеров. Простейший вариант Н. а. м.— -кластерная модель — был сформулирован в 1937 Дж. А. Уиллером (J. А. Wheeler). Эксперим. данные по энергиям связи < св лёгких ядер указывают на повышенную энергию связи ядер с равным и чётным числом нейтронов (А) и протонов (Z) N = Z 2п (п — целое число). Их можно считать состоящими из -частиц ( -частичные ядра). К их числу относятся ядра Ве, С, 0, Ne и т. д. (а = 2, 3, 4, 5). В таких ядрах аномально велика энергия необходимая для отщепления (отделения) нейтрона при переходе к соседнему нечётному по нейтронам ядру она уменьшается на 10—15 МэВ. В то же время энергия отделения а-частицы f, мала. Так, ядро "Be не стабильно относительно распада на две а-частицы, т. е. О (строго говоря, такое ядро не существует), в ядре энергия = 7 МэВ, в = 16 МэВ. В разл. [c.366]

Чтобы пояснить ход рассуждений авторов парадокса ЭПР, рассмотрим следующий мысленный эксперимент. Пусть неподвижная метастабнльная частица с нулевым спином распадается на две разл. частицы со спином /2 (напр., электрон и позитрон). Пропуская частицу I (электрон) через установку Штерна — Герлаха (см. Штерна — Гершха опыт), можно определить проекцию её спина на направление г магн. поля в установке. Если она положительна, то для второй частицы (позитрона) соответствующая проекция спина 5 , должна быть отрицательна, т. к. полный спин системы сохраняется. Т. о., значение Sji можно установить, не воздействуя на частицу 2. Согласно условию 2, существует элемент физ. реальности, отвечающий проекции спина Sj,. [c.498]

Захват свободного электрона молекулой с последующим распадом образовавшегося неустойчивого отрицательного молекулярного иона на две частицы — атомный О. и. (или более простой молекулярный) и нейтральный атом (или радикал). Кроме этого процесса, происходящего в узком интервале энергии ялектронов (резонансный захват), при большей энергии электронов возможна диссоциация нек-рых молекул электронным ударом на положительный и отрицательный ионы. На рис. 1 приведена кривая, показывающая зависимость эффективного сечения для образования ионов 0 при взаимодействии электронов с молекулами 0.2. Максимум при 6,7 эе относится к процессу Оз - - е— О -Ь О вторая часть кривой, начинающаяся при 17 э , — к процессу Оа -Ь е- 0+ -Ь О + е. В случае молекул галогенов захват [c.570]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...