Расчет сверхзвукового течения

Таблица для расчета сверхзвуковых течений газа с непрерывным увеличением [c.566]

Метод характеристик применяется для расчета сверхзвуковых течений, при этом используются физические закономерности распространения в сверхзвуковом потоке слабых волн разрежения и сжатия, волн Маха. [c.273]

Для расчета сверхзвуковых течений используется сетка характеристик в плоскости годографа первого и второго семейств. [c.131]

Расчет сверхзвукового течения на выходе из турбинной решетки, называемого течением в косом срезе, был дан авторами метода характеристик Прандтлем и Буземаном [127]. [c.226]

Для расчета сверхзвуковых течений используется сетка характеристик в плоскости годографа первого и второго семейств. Совокупность характеристик двух семейств в плоскости годографа называется диаграммой характеристик. [c.25]

Графический метод расчета сверхзвуковых течений [c.261]

К первым советским работам, в которых использован такой подход к расчету сверхзвуковых течений с ламинарными отрывными зонами, принадлежат работы [1, 2]. В обеих работах для расчета давления на границе пограничного слоя использованы соотношения Прандтля — Майера. Кроме того, в работе [1], где рассматривается задача о падении скачка уплотнения на пограничный слой, учитывались соответствующие условия разрыва в точке падения скачка. В этой работе использовано однопараметрическое семейство степенных профилей скорости и энтальпии торможения в переменных Дородницына. В работе [2] использовано однопараметрическое семейство профилей скорости автомодельных решений уравнений пограничного слоя. Рассчитывалась отрывная зона, возникающая перед щитком. Сравнение результатов расчета с экспериментальными данными показало, что хорошее-совпадение получается для не слишком длинных зон отрыва, не имеющих развитой области с почти постоянной величиной давления. [c.268]

В соответствии со сказанным были выполнены расчеты оптимальных осесимметричных сопел с плоской переходной поверхностью. В расчетах совершенный газ имеет показатель адиабаты х = 1.4. Отход от переходной поверхности осуществлялся разложением в ряды [9], а расчет сверхзвукового течения - методом характеристик [8]. Экстремальная характеристика определялась по соотношениям работы [6. [c.484]

РАСЧЕТ СВЕРХЗВУКОВЫХ ТЕЧЕНИЙ ПРИ НАЛИЧИИ НЕРАВНОВЕСНЫХ ПРОЦЕССОВ ) [c.121]

Плоский сверхзвуковой поток, Обшие свойства характеристик. Графический метод расчета сверхзвуковых течений [c.338]

Стационарный вариант схемы С. К Годунова (95). 2 5.2. Применение двухшаговой схемы к расчету сверхзвукового течения (99). [c.3]

РАСЧЕТ СВЕРХЗВУКОВОГО ТЕЧЕНИЯ ГАЗА В СОПЛЕ [c.97]

Численный расчет сверхзвукового течения методом характеристик сводится к последовательному решению отдельных элементарных задач, связанных с определением координат внутренних и граничных узлов характеристической сетки и параметров течения в этих узлах. При решении этих задач узлы характеристической сетки определяются как точки пересечения отрезков прямых линий, уравнения которых являются конечно-разностными аналогами соответствующих дифференциальных уравнений направления. Этими линиями могут быть отрезки характеристик первого или второго семейства, линий тока или ударных волн. Параметры в искомом внутреннем узле характеристической сетки определяются с помощью условий совместности вдоль характеристик, а в граничном узле — с помощью условий совместности и соответствующего граничного условия. [c.129]

Расчет сверхзвукового течения в тарельчатом сопле / Гребешок Л.З. с кн. Аэрогазодинашша и нестационарный тепломассообмен. Сб.науч. тр. Киев Наук.думка, 1983, с.3с -3в. [c.142]

Велики заслуги советской науки в области теории сверхзвуковых и смешанных течений. С. А. Кристианович в 1941 г. дал общий анализ сверхзвуковых течений вблизи линий перехода дозвукового течения в сверхзвуковое и предложил систематическую классификацию этих течений. Идеи С. А. Христиановича послужили основой к плодотворным изысканиям в том же направлении его учеников А. А. Никольского и Г. И. Таганова. С. А. Христианович создал в 1947 г. новый метод приближенного расчета сверхзвуковых течений, являющийся дальнейшим развитием его метода расчета дозвуковых потоков. С. А. Христиановичу принадлежит также методика построения безударного сопла Лаваля, метод расчета сверхзвуковых эжекторов и много других важных теоретических и практических результатов. [c.35]

С конца бО-х годов наряду с методом характеристик для расчета сверхзвуковых течений в ЛАБОРАТОРИИ интенсивно развивались методы расчета нестационарных течений, а на их основе с использованием процесса установления - стационарных смешанных (с переходом через скорость звука) течений. Для таких расчетов в качестве базовой была взята монотонная разностная схема, предложенная С. К. Годуновым в 1959 г. [15] для расчета нестационарных течений. В основе численной реализации этой схемы (далее схемы Годунова -СГ) лежит решение задачи о распаде произвольного разрыва, в силу чего СГ получила название раснадной . К концу бО-х годов в аэро- и газодинамических приложениях были известны лишь единичные примеры ее применения. К тому же полученные в них результаты не отличались высоким качеством по сравнению с результатами, полученными в те годы другими методами. В противоположность этому первая же выполненная в ЛАБОРАТОРИИ работа по применению СГ ([16, 17] и Глава 7.2) к решению прямой задачи теории сопла Лаваля продемонстрировала несомненные достоинства указанной схемы. Существенным моментом для успеха применения СГ для расчета смешанных течений стало обнаружение ситуаций, при которых в задаче о распаде разрыва граница разностной ячейки попадает в волну разрежения. Такие ситуации неизбежно возникают вблизи звуковых линий при расчете смешанных течений методом установления. Однако в двумерных задачах они, снижая точность результатов, оставались незамеченными. Указанная возможность была обнаружена при решении в одномерном приближении задачи о запуске ударной трубы переменной площади поперечного сечения ([18] и Глава 7.3). Предложенный тогда же элементарный способ учета подобных ситуаций стал неотъемлемой принадлежностью любых реализаций раснадных схем. [c.115]

Приведена разностная схема для пространственного случая и даны примеры расчета сверхзвуковых течений в пространственных соплах, струях и воздухозаборнике. При этом исходные уравнения, предположения о свойствах газа, обозначения, способ обезразмеривания, задание начальных данных и т.п. тождественны принятым в Гл. 7.4. [c.157]

Этапы коррекции этого профиля отражены на рис. 1, б-г. Па РИС. 1, б представлены изомахи, отвечающие его обтеканию композитным газом при использовании фиктивного газа с /3 = 4. В закритической области изомахи даны через АМ = 0.1. Па рис. 1, в при десятикратном уменьшении числа характеристик каждого семейства, нарисована характеристическая сетка, получающаяся в процессе расчета сверхзвукового течения методом характеристик. Там же сплошной кривой и штрихами изображены участки контуров исходного и суперкритического профилей. По сравнению с исходным площадь продольного сечения суперкритического профиля уменьшилась на 6.4%. Рис. 1,8 дает найденное установлением поле чисел Маха, по- [c.259]

Большой объем работ был выполнен по расчету сверхзвуковых течений в плоских и осесимметричных соплах, имеющих плоскую поверхность перехода от дозвуковой скорости к сверхзвуковой. О. Н. Кацкова и Ю. Д. Шмыглевский (1957) рассчитали осесимметричное течение, возникающее при расширении газа от плоской поверхности перехода в вакуум. Решение в малой окрестности поверхности перехода строилось ими в виде-рядов, в остальной части течения для его расчета использовался численный метод характеристик. Подробные результаты этих расчетов приведены-в работе упомянутых авторов (1962). Найденные поля течений могут быть использованы непосредственно для построения сопел с неравномерным потоком в выходном сечении либо в качестве промежуточного участка между поверхностью перехода и спрямляющим течением, приводящим к равномерному распределению параметров газа при выходе его и сопла. Разработанные в ряде работ О. Н. Кацковой, А. Н. Крайко ш У. Г. Пирумова методы позволяют рассчитывать течения в плоских, круглых, кольцевых соплах с учетом термодинамического несовершенства газа, неравновесного характера течения, а также при наличии в газе-частиц конденсированной фазы (А. Н. Крайко, Л. Е. Стернин). [c.204]

Из уравнений (5.3.30 ) и (5.3.31) вндно, что угол ю является функцией только числа Я (или М) и, следовательно, заранее может быть вычислен, что облегчает расчеты сверхзвуковых течений газа по методу характеристик. [c.211]

Применение двухшаговой схемы к расчету сверхзвукового течения. Изложим алгоритм расчета стационарного а -сверх-звукового течения совершенного газа в соиле, основанный а явно 1 двухшаговой раз 10стп01 схеме и процедуре сглаживан я разностного решения [167]. В1 0вь рассмотрим область х 0, С х) у [c.99]

В противоположность подходу с размазыванием скачка на несколько расчетных ячеек можно, наоборот, выделять разрыв. Моретти, Аббетт и Блейх (Моретти и Аббетт [1966], Моретти и Блейх [1967]) проводили расчеты сверхзвуковых течений невязкого газа, выделяя ударные волны этот подход стал очень популярен в начале семидесятых годов. [c.24]

Необычный графический метод для расчета сверхзвуковых течений без скачков был предложен Ринглебом [1963] и развит Чау и Мортимером [1966]. Применение этого метода ограничивалось течением между двумя фиксированными линиями тока наподобие течения внутри сопла. Чау и Мортимер [1966] обобщили метод Ринглеба для учета вязких эффектов. [c.334]

Брили и Макдональд [1975], а также Баум и Ндефо [1973] с успехом применяли неявную схему метода чередующихся направлений (см. разд. 3.1,16) для расчета сверхзвуковых течений вязкого газа. Их схемы различались способами линеаризации, при неудачном проведении которой можно сильно испортить устойчивость, достигнутую за счет неявности. [c.388]

Реальные течения в с о п л а х Л а в а л я. Так же, как в сужающихся соплах, два фактора отличают эти течения от одномерных изоэнтропных, рассмотренных в п. 13.4 отклонение от одномерности и гидравлические потери. В соплах Лаваля к потерям на трение добавляются потери на скачках уплотнения и при отрывах пограничного слоя, которые могут возникать в сверхзвуковых частях сопел. Теоретический расчет сверхзвуковых течений с большим dpjdx при наличии скачков и отрывов пограничного слоя чрезвычайно сложен. Поэтому потери в соплах Лаваля обычно оцениваются суммарно с помощью скоростного коэффициента фс (15.74), коэффициента сохранения полного давления Ос (15.75) и коэффициента расхода -фс (15.76). [c.308]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...