Одномерная теория

Вначале опыты проводились с одним только воздухом, чтобы определить отклонение экспериментальных данных от одномерной теории. Предполагалось, что отклонение одномерной теории двух- [c.319]

Сравнение экспериментальных и теоретических данных показывает целесообразность использования расчетов по одномерной теории. Газодинамические эффекты, связанные с двух- и трехмерностью потока [4211, по-видимому, перекрывались электростатическими эффектами [730, 731, 745]. Поток не был одномерным. Как отмечалось ранее, профиль статического давления в трех последующих за горлом сечениях, где проводились измерения, не был однородным. [c.321]

Одномерная теория начального ( газодинамического ) участка нерасчетной сверхзвуковой струи [c.408]

ОДНОМЕРНАЯ ТЕОРИЯ НЕРАСЧЕТНОЙ СТРУИ 409 [c.409]

ОДНОМЕРНАЯ ТЕОРИЯ НЕРАСЧЕТНОЙ СТРУИ 411 [c.411]

Несмотря на значительную неравномерность полей скорости и давления в поперечных сечениях нерасчетной сверхзвуковой струи, одномерная теория дает правильное приближенное представление об истинных размерах и форме начальной части такой струи. Одномерная теория нерасчетной сверхзвуковой струи приводится ниже. Газ полагаем совершенным, параметры газа на срезе сопла считаем постоянными по сечению, векторы скорости газа на срезе сопла — параллельными оси сопла. Смешением газа в начальном участке с газом окружающей неподвижной среды пренебрегаем. [c.412]

ОДНОМЕРНАЯ ТЕОРИЯ НЕРАСЧЕТНОЙ СТРУИ 413 [c.413]

ОДНОМЕРНАЯ ТЕОРИЯ НЕРАСЧЕТНОЙ СТРУИ 415 [c.415]

ОДНОМЕРНАЯ ТЕОРИЯ НЕРАСЧЕТНОЙ СТРУП [c.423]

Рпс. 7.40. Диаметр изобарического сечения струи по экспериментальным и расчетным данным. Кривые — расчет по одномерной теории 1 — опыты Г. А. Акимова, 2 — опыты Е. Лава, 3 — опыты Т. Адамсона [c.423]

Здесь Ь — толщина слоя смешения, х — продольная криволинейная координата, отсчитываемая вдоль границы струи, определенной но изложенной одномерной теории без учета вязкости, = [c.427]

Следует иметь в виду, что полученные решения опираются на предположение о том, что углы наклона струи за преградой, от которых явно зависит сила, равны углам наклона преграды в точках схода. Но это условие обеспечивается лишь в тех случаях, когда размеры преграды достаточно велики по сравнению с поперечным размером струи в начальном сечении. Если же преграда мала (рис. 7.24 и 7.27), то углы наклона струи не определяются формой преграды и входят в уравнение количества движения в качестве неизвестных. В этом случае методы одномерной теории недостаточны для отыскания всех неизвестных. Для плоской задачи решение можно найти методами теории струй идеальной жидкости, основы которой изложены в гл. 7. [c.186]

Методами одномерной теории могут успешно решаться задачи о величине и направлении суммарных сил, с которыми установившиеся напорные потоки или свободные струи воздействуют на ограничивающие их твердые поверхности. Эти задачи являются хорошей иллюстрацией эффективности и методики применения уравнения количества дви-, жения. [c.197]

При создании разнообразных машин и аппаратов приходится встречаться с необходимостью ускорить газовый поток от нулевых или малых скоростей до сверхзвуковых. Из 4 известно, что этого можно достигнуть с помощью сопла Лаваля, схема которого показана на рис. 206, а. Здесь мы рассмотрим несколько более подробно режимы работы этого сопла и его элементарный расчет на основе одномерной теории. [c.452]

Одномерная теория. Одномерная теория применима для расчета течений в каналах и вдоль струек тока во внешних и струйных задачах, если вдоль струек тока известен какой-либо из газодинамических параметров. Рассмотрим установившееся течение совершенного газа без релаксационных процессов. В соответствии с основной гипотезой одномерной теории будем считать поток в любом месте струйки тока однородным по сечению, а скорость — направленной практически вдоль оси, которая в общем случае может быть криволинейной. Такое предположение справедливо, если площадь и форма сечения канала или струйки тока изменяются достаточно медленно в продольном направлении или если площадь струйки тока достаточно мала по сравнению с характерными поперечными размерами [c.54]

Изложенные в предыдущих главах расчеты электромагнитных и тепловых полей в телах простой конфигурации относятся к одномерной теории индукционного нагрева. Особенностью этих расчетов является то, что до- [c.119]

Элементарная одномерная (струйная) теория расчета лопастных систем гидротрансформаторов. Для лопастных колес с часто расположенными лопастями расчет проточной части основывается на элементарной одномерной теории. На основании этой теории при расчете гидропередач принимаются следующие упрощения [c.87]

Более точное выяснение отклонений от элементарной одномерной теории Л. Эйлера, а также уточнение расчета связано с экспериментальными исследованиями и теоретическим обобщением данных исследований на основе теории подобия. [c.88]

Поверхность лопасти во многих случаях представляет собой поверхность двоякой кривизны. Использование одномерной теории не позволяет расчетным путем определить геометрию всей поверхности пространственной лопасти. С помощью ее можно произвести расчет и по нескольким линиям тока, но при этом невозможно решить вопрос о взаимном расположении этих линий тока в пространстве. [c.88]

Для расчета пространственного потока в гидропередачах необходимо знать напор и расход в проточной части, которые могут быть определены расчетом по средней линии тока по одномерной теории. [c.88]

Обозначим через 5 площадь сечения на выходе газовой струи из тела во внешнее пространство. Если скорость истечения газа относительно тела дозвуковая, то на выходе в однородной (по предположению одномерной теории) струе давление будет равно внешнему давлению Ро- Если сопло представляет собой расчетное сопло Лаваля, то давление в сверхзвуковой струе на выходе тоже равно Ро- Поток газа в сопле Лаваля может достигать сверхзвуковых скоростей за критическим сечением и затем внутри сопла Лаваля переходить в дозвуковое движение через систему скачков уплотнения. В этом случае на срезе сопла (в рамках одномерной теории) в истекающей дозвуковой [c.122]

Опишем теперь механизм возникновения каскада удвоений для диффеоморфизмов. Напомним некоторые результаты из одномерной теории [57], [135]. [c.82]

В работах [50, 66] была показана эквивалентность критериев разрушения Гриффитса и Баренблатта, основанных на балансе энергии и силах сцепления соответственно. Отметим, что важное следствие гипотезы Баренблатта заключается в сведении всех задач с трещинами к одномерной задаче, т. е. к одной клиновидной форме трещины. При рассмотрении баланса энергии в предыдущем разделе мы видели, что задача распространения трещины в композите явно не одномерная. Поэтому в следующем разделе будут даны соответствующая модификация и обобщение одномерной теории на случай многомерной задачи. [c.230]

Проведенный анализ основан на одномерной теории распространения упругих волн в стержнях, справедливой для спектра частот в импульсе нагрузки с длиной волны Х>5,0 d (d — диаметр стержня). Время нарастания упругого напряжения на закрепленном конце образца до предела текучести tu. с= [c.80]

Время испытания с постоянной скоростью деформирования ограничено временем двойного пробега упругой волны по длине последней ступени стержня-волновода. Скорость деформирования за это время снижается вследствие снижения скорости движения бабы. Это снижение по одномерной теории распространения упругой волны в гладком стержне определяется из экспоненциальной зависимости для массовой скорости в прямой волне [81] [c.98]

Таким образом, одномерная теория продольного удара стержней позволяет с приемлемой для практики точностью рассчитать форму и амплитуду волны в гладких стержнях. Расчет распространения волны в стержне со ступенчатым изменением [c.145]

Характер течения газового потока в таком осесимметричном сопле ыало отличается от течения в искаженном (в виду малости искажения контура). Параметры течения в этом сопле можно определить различны ш способами. Наиболее просто распределение давле(шя а скорости опреде-мются по одномерной теории (известно распределение газодинамической функции ц ( -1 j), однако при втом получается относительно большая погрешность в определении возмущенных боковых сил и моментов (в сторону их завышения). К атому особенно "чувствительна" начальная часть сопла в пределах О i х s. Более точные результаты получаются в случае учета двумерности потока в осесимметричной сопле. Для опредеяаниа параметров 1 азов(лго потока в этом сляае удобно использовать метод, описанный в [2]. Полученные давления и скорости будем называть пара- [c.21]

Определим коэффИ1и1ент расхода как отношение действитсшьного расхода газа, /j, определенного в результате двумерного расчета, к расходу газа, найденного по одномерной теории при прочих р Ышх условиях f S Q. [c.31]

Рис. 7.39. Диаметр максимального сечения недорасшпренной сверхзвуковой струн по экспериментальным и расчетным данным 1 — опыты Л. П. Волковой, 2 — опыты Цаян Чжеспня, 8 — опыты Г. А. Акимова, 4 — опыты Е. Лава, 5 — опыты Т. Адамсона, 6 — расчет по методу характеристик. Кривые— расчет по одномерной теории, к = 1,4

В заключение напомним, что нриведенная одномерная теория не позволяет получить данных о внутренней структуре струи и распределении параметров по ее сечению для этой цели необходимо применение более сложных методов, например метода характеристик. В то же время некоторые полученные выше результаты, например значения параметров в изобарическом сечении, не могут быть найдены методом характеристик без дополнительных предположений. [c.426]

Построение аналитических и даже числовых решений полной системы уравнений газовой динамики связано со значительными трудностями не только из-за сложности физико-химических процессов, но и потому, что в общем случае течение содержит дозвуковые, трансзвуковые и сверхзвуковые области, для описания которых требуется различный математический аппарат. При этом приходится иметь дело сразу с эллиптическими, параболическими и гиперболическими уравнениями в частных производных. В то же время построение некоторых аналитических решений, основанных на приближенных предпосылках, позволяет, значительно упростив методы решения, установить многие качественные закономерности. В настоящем параграфе будут рассмотрены некоторые аналитические решения, позволяющие выявить ряд важных закономерностей движения газа и являющиеся необходимыми тестовыми примерами при численных расчетах. К числу таких решений относятся одномерная теория сопла, теория простой волны (течение Прандт-ля — Майера, волна Римана), обтекание клина, распад произвольного разрыва, точечный взрыв, решение методом источников и стоков, решение уравнения для потенциала. [c.54]

Одномерная теория является основой инженерных расчетов, поскольку позволяет с точностью 5—10% предсказывать параметры течения. Получены и широко используются таблицы таких течений, в которых давление, плотность, температура, отнесенные к ooтвeт тJyющим параметрам торможения, и относительная площадь F представлены как функции числа % (или М) для различных значений показателя адиабаты 7. [c.56]

Важно отметить также, что одномерная теория в случае совершенного газа без релаксационных процессов позволяет определить состояние потока в данном сечении струйки тока, если известна относительная площадь F и известно, является поток дозвуковым или сверхзвуковым. Абсолютный размер струйки тока, а также ее форма вверх и вниз по потоку от этого сечения не имеют значения, так как в системе (2.68) — (2.70) не содержится какого-либо характерного размера. Аналогичный результат дает одномерная теория для случая равновесных или замороженных течений. Напротив, в случае неравновесно реагирующего газа параметры потока при заданном F зависят еще и от формы струйки тока вверх по потоку от этого сечения и от ее абсолютного размера, поскольку в таких течениях появляется характерный размер — длина релаксационной зоны. [c.56]

ЭТОЙ теории необходимо знать уравнения состояния ПД и кинетику химических реакций при высоких давлениях и температурах. Важным выводом этой теории является существование химического пика во фронте детонационной волны, что подтверждено экспериментально для газовых и конденсированных ВВ. Экспериментально обнаружены во всех газовых смесях, во многих жидких, а также в твердых ВВ детонационные волны с неустойчивым — пульсирующим — фронтом. Их структура качественно отличается от зоны реакции в одномерной теории Зельдовича—Неймана—Деринга. Движение среды в этом случае в действительности носит турбулентный характер. [c.101]

Соотношения (8.6) — (8.9) применимы в общем случае как для непрерывных движений, так и движений с наличием различных разрывов внутри рассматриваемого объема. Они играют фундаментальную роль в инженерной гидравлике и инженерной газовой динамике. Эти основные соотношения, уравнения и определяющие формулы положены в основу одномерной теории всевозможных расчетов газовых и гидравлических машин. Легко видеть, что для установившихся движений соотношения (8.6) — (8.9) для конечных масс среды Л1ежду сечениями и д 2 выражают собой связи той же природы, что и соотношения на сильных скачках. При сближении и совпадении сечений и б з равенства (8.6) — (8.9) переходят в условия на прямых скачках, последнее связано с принятым выше условием, что скорости в сечениях и б г перпендикулярны к ним. [c.66]

По одномерной теории [89, 308], не учитывающей местной податливости в зоне контакта соударяющихся тел, распределение напряжений в гладком стержне после удара жесткого бойка описывается разрывной функцией, которая при 0[c.143]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...