Энергия распада

Зародыши обычно образуются на границах зерен и субзерен, в скоплениях дислокаций, включениях, порах, что связано с уменьшением затрат на приращение поверхностной энергии. Распад также интенсифицируется после деформации, которая повышает плотность дислокаций. При медленном охлаждении и малой степени переохлаждения образуются близкие к равновесию стабильные фазы с некогерентными границами раздела. Для них характерно гетерогенное зарождение на высокоугловых границах зерен и скоплениях вакансий (кластерах). В результате возможно образование сетки выделяющейся фазы по границам зерен. [c.498]

Распад частицы. Частица с импульсом ро (в К-системе) распалась на лету на две частицы с массами mi и т . При этом выделилась энергия Q — энергия распада (она перешла в кинетическую энергию). Построить векторную диаграмму импульсов для этого процесса и найти с помощью нее возможные импульсы pi и р2 возникших частиц. [c.131]

Кроме того, из рисунка 67 следует, что вблизи А — 210—212 энергия а-распада излучателей испытывает своего рода инверсию. Большой энергией распада, а, следовательно, меньшей устойчивостью относительно а-распада обладают изотопы, содержащие в ядре 127, 128 и 129 нейтронов (Po i , Это свидетель- [c.227]

На рисунках 69 и 70 изображена зависимость In Т от эффективной полной энергии б эф а-распада и зависимость In Г от ]/ S . Эффективная энергия распада есть энергия а-распада, исправленная с учетом экранировки ядра электронами. [c.233]

Вероятность двойного распада некоторого ядра в этом случае при энергии распада 4 Мэе соответствует времени жизни ядра IQi —10 лет. При такой вероятности распада двойной р-распад был бы экспериментально обнаружен. [c.240]

Если же V и V являются различными частицами (л р + + + V, п р + е + V, общая схема А - В + 2ё + 2v), то время жизни ядра для такого же значения энергии распада (— 4 Мэе) составит 10 лет и, следовательно, вероятность двойного Р-распада в этом случае снижается на много порядков. [c.240]

Здесь же отметим, что в результате реакций типа (а, п), как правило, получаются ядра, обогащенные протонами. Чтобы обрести большую устойчивость, один из протонов такого ядра испытывает превра-щшИ С в нейтрон по схеме р -> п Н- е -f v с выбросом из ядра позитрона и нейтрино. Энергия распада распределяется [c.288]

В 10 был приведен пример ядра (Th ), распадающегося двумя способами либо с испусканием а-частицы, либо с испусканием электрона (ториевая вилка). При этом продукты распада также являются ip- и а-радиоактивными, так что после двух последовательных превращений каждая щепочка приводит к одному и тому же ядру (см. рис. 50). В связи с этим суммарная энергия а- и р-распадов по каждой ветви оказывается одинако- вой, так что все четыре энергии распада [c.428]

Замкнутые циклы для энергий распада позволяют определять неизвестное четвертое значение энергии в цикле, если известны остальные три. При этом замечательным обстоятельством является то, что одно и то же ядро может быть участником нескольких (до четырех) циклов, что дает дополнительный способ контроля. [c.428]

Способность ядерных излучений проникать в толщу вещества (с постепенной потерей энергии) широко используется для нужд дефектоскопии, для измерений толщины облучаемых материалов и пр. Под действием излучений возрастает активность катализаторов и, следовательно, увеличивается скорость протекания химических реакций. Под их воздействием изменяются структура и свойства исходных веществ, возникают изменения в основных структурных элементах ядер живых клеток (хромосомах), происходят разрушение и перестройка биологических комплексов и т. д. Применение стабильных и радиоактивных изотопов — источников ядерных излучений — в исследовательской и производственной практике стало эффективным методом исследования и технологического контроля с помощью изотопных индикаторов (метод меченых атомов). Использование энергии распада радиоактивных изотопов определило возможность получения небольших количеств электроэнергии посредством полупроводниковых преобразователей. [c.188]

Допустим, что для радиоизотопов, содержащихся в земной коре, средняя энергия распада составляет [c.309]

Резюме. При благоприятных обстоятельствах дифференциальное уравнение Гамильтона — Якоби непосредственно интегрируется в квадратурах. Это происходит в том случае, когда уравнение для энергии распадается на п уравнений, каждое из которых содержит лишь одну пару сопряженных переменных <7/г, pk. При этом функция S может быть записана в виде суммы п функций, каждая из которых зависит лишь от одной из переменных Константы интегрирования появляются в процессе разделения переменных. [c.279]

Поглощение р-частнц протекает значительно сложнее. Во-первых, (3-частицы, испускаемые данным источником, имеют непрерывный спектр в широком энергетическом диапазоне вплоть до максимальной величины, соответствующей энергии распада. Во-вторых, высока вероятность их рассеяния. В практических целях, однако, допустимо считать, что они имеют определенный пробег, значительно превышающий пробег тяжелых частиц. Примерная величина пробега р-частиц в воздухе приведена ниже [c.111]

В дискуссии по до кладу выступил Д. Г. Каллас (США), который отметил, что в Военно-морской исследовательской лаборатории в Нью-Йорке для исследования кавитационных разрушений различных материалов успешно применяется машина с вращающимся диском (роторная). В настоящее время, по мнению Калласа, еще не представляется возмож ным дать полное объяснение механизма разрушения кавитационного пузырька, но можно считать, что при распаде пузырька энергия распада посредством струи передается материалу стенки, вызывая его разрушение. При этом, чтобы произошло разрушение материала, разрушение пузырька обязательно должно произойти на поверхности материала. [c.124]

Энергия распада радия [c.450]

Это соотношение, связывающее время жизни и энергию распада а-активных ядер, хорошо оправдывается в огромном диапазоне изменения х (от х = 2 10 ° лет для медленных а-частиц с энергией 4,3 MeV до т = 2 10 сек. для быстрых а-частиц с энергией 8,9 MeV), с практически одним и тем же К, т. е. с почти неизменным радиусом ядра. [c.267]

Таблица 2,6. Соответствие алгоритму (2.9) экспериментальных значений 3132] энергии распада изотопов при переходе от 116 к 104 элементу от 104 к 112 и от 112 к 110

Существует весьма веский аргумент в пользу априорного допущения теории, согласно которой энергия -распада (электронного или позитронного) равна максимальной энергии р-спектра радиоактивного элемента. Именно об этом упоминает Эллис, изучавший так называемую торцевую вилку. Торий С может перейти в торий В двумя путями. В первом случае сначала испускается р-частица и образуется ТЬС, а затем испускание а-частицы дает ТЬО. С другой стороны, ядро ТЬС сначала может испустить а-частицу, образовав ядро ТЬС , а затем -излучатель ТЬС" образует ТЬО (см. фиг. 7). [c.52]

Если в первом случае принять энергию -частиц ТЬС равной 2,25 Мэе, что. соответствует концу р-спектра, а энергию а-частиц ТЬС равной 8,947 Мэе, то общая энергия распада равна 11,197 Мэе. [c.52]

В целом ограниченную в пространстве и связанную только с механическими системами. В этой сложной системе нас будет специально интересовать термическая система (Е), связанная с внешними для нее системами механической (М) и термической (Е ). Энергия распадается на три слагаемые [c.21]

Так как энергия излучения известна, повидимому, для всех существенных продуктов деления с периодами полураспада, превышающими 3 часа, полная энергия распада Е (Т, О для некоторого времени работы Т и времени остывания Сможет быть вычислена по формуле [c.219]

Активность может быть, конечно, уменьшена выдерживанием материала в хранилище в течение длительного времени перед началом химической переработки. Через несколько недель останется в основном у-активность Zr (65 дней), имеющего выход 6,4%, и его продукта распада СЬ (35 дней), который имеет у-излучение с энергией 0,8 MeV, требующее почти такой же сильной защиты для уменьшения до толерантной дозы. Другие у-излучатели, их выходы и энергии распада приведены в табл. 10 (раздел В) в порядке возрастания периода полураспада. [c.223]

Если имеется источник радиоактивного материала в 50 ООО с, растворенный, скажем, в 500 л, и средняя энергия распада (р + у) равна 1 MeV, то раствор будет поглощать 3,7 lO eV/л. Это соответствует разрушению приблизительно 4-1021 молекул на 1 л в день, или около 0,01 моля на 1 л в день. Интенсивность излучения 1 л этого раствора равна 70 рентгенов/сек. [c.225]

Открытый Жолио и Кюри в 1934 г., этот распад явился первым примером искусственной радиоактивности [80]. В реакции (3) не испускается частицы, которую можно было бы обнаружить, а происходит только испускание рентгеновского кванта при замещении поглощенного орбитального электрона, поэтому почти всю энергию распада уносит нейтрино (см. [109]). Только если /С-за-хват приводит сначала к возбужденному результирующему ядру, в дальнейшем испускается также и у-квант. Состояние химической связи атома должно слегка влиять на выход / С-захвата [14, 87]. [c.38]

СВАРКА С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ ЭНЕРГИИ РАСПАДА АТОМОВ [c.248]

Решение. Наиболее просто этот процесс выглядит в Д-СИСТС ме здесь распадающаяся частица покоится, а частицы распада разлетаются в противоположные стороны с одинаковыми по модулю импульсами pi=p2=p. Энергия распада Q целиком переходит в суммарную кинетическую энергию f возникающих частиц. Поэтому [c.131]

Рис. 179. кнутый цикл для энергий распада. При- [c.428]

Очевидно, что это явление нельзя интерпретировать как распад обычного ядра бора из сильновозбужденного ( >40 Мэе) состояния (такие распады должны происходить за ядерное время). Поэтому и было предположено, что зарегистрированное событие вызвано рождением и распадом ядра бора, в котором место одного нейтрона занимает Л -гиперон. Энергия распада Л -гиперона, связанного в ядре, передается продуктам распада гиперядра. [c.192]

В настоящее время известно много различных гиперядер, для которых определены заряды Z, время жизни т и подсчитаны значения энергии распада Q, массы М и энергии отделения Л-частицы от Л-ядра s [c.193]

Кроме мезонных распадов гиперядер было также зарегистрировано много случаев безмезонного распада, который наблюдается в основном для тяжелых ядер. В этих случаях энергия распада гиперядра примерно на т с =140 Мэе больше, [c.193]

И IV = 2уав — Уаа — Квв — энергия распада бинарного сплава А —В (щ< 0). Таким образом, как и следовало ожидать, для распада бинарной системы на узлах и на междоузлиях получаются вполне аналогичные результаты. Уравнение (20,23) является уравнением кривой зависимости температуры распада Т = Тр бинарного сплава А — В от состава первой фазы (согласно (20,24)), взятого при Т = Т1, т. е. в начале распада. Поскольку в этом случае Сдо совпадает с концентрацией Сд = Ад/А, определяющей состав сплава, находящегося в однофазном состоянии (выше температуры распада), то эта кривая является и кривой зависимости Тр (сд). Как следует из (20,22), кривая зависимости Тр (сдо) симметрична относительно прямой Сдо = Эта кривая имеет такой я е вид, как кривая, изображенная на рис. 55. Ее максимум лежит при значении = [c.220]

Периоды ыолураспада. Одна из особенностей -радиоактивности состоит в том, что при сравнительно небольшом различии в энергии а-частиц Й щ время Жизни материнского ядра отличается на много порядков. Энергия -распада Q и период полураспада ядер с одним и том же Z связаны соотношением, эмпирически установленным задолго до создания теории Л.-р [Гейгера — Петтолла закон,) . [c.63]

При мономолекулярных реакциях превращению подвергаются отд. частицы, обладающие избыточной энергией. Распад молекулы нронсходит при концентрации этой энергии на определ. хим. связи, к-рая в момент реакции разрывается. Если S — необходимая для разрыва связи энергия, а v — частота внутримолекулярных колебаний, то v екр —Г). Типичные значения констант скоростей мономолекулярных реакций 10 —10 с-1. [c.358]

Источники. Оси. источником М. в космич. лучах на ускорителях высоких анергий является распад л-ме-зонов (пионов) и К-мезонов (каонов), интенсивно рождающихся при столкновениях адронов (напр., протонов) с ядрами вещества. Др. источником М. могут быть, напр,, процесс рождения пар p" " р" фотонами высоких энергий, распады гиперонов, очарованных частиц. На уровне моря М. образуют осн. компоненту (< 80%) всех частиц космич. излучения. На совр. ускорителях высокой энергии получают пучки М. с интенсивностью до 10 —10 частиц в 1 с. [c.231]

Для объяснения /-распада рассматривают возбуждение ядра, затрагивающее только часть нуклонов вблизи его поверхности это колебания формы ядра в оси. состоянии (нулевые колебания). В ядерных реакциях возбуждение таких колебаний приводит к появлению т. н. гигантских резонансов (см. Гигантские кван-товые осцилляции). Если в процессе таких колебаний ядро достигает грушевидной формы, то могут образоваться фрагмент и остаточное ядро, удерживаемое нек-рое время, как и при а-распаде. Время жизни ядра относительно /-распада определяется вероятностью W распадной конфигурации п прозрачностью барьера. Т. к. W убывает с ростом амплитуды колебаний, то для деформиров. ядер в осн. состоянии (см. Деформированные ядра) вероятность /-распада велика. Действительно, ядра Ra имеют квадрупольвую деформацию (эллипсоид) и октуиольную (грушевиднаяформа), к-рые приближают осн, состояние к /-распаду. Проницаемость барьера определяется его высотой, массой фрагментов и гл. обр. энергией распада Qf. Действительно, в качестве остаточного конечного продукта при /-распаде практически всегда наблюдается ядро РЬ с А = 208 (Z = 82, JV = 126) /-распад с образованием такого дважды магического ядра характеризуется большой величиной Qj. [c.211]

Существенно изменившиеся за последние десятилетия (особенно за период после второй мировой войны) представления о количестве и качестве природных топливно-энергетических ресурсов социалистических стран (см. гл. 2), о технических возможностях и эффективных направлениях их добычи (производства) и использования, а также открытие и постепенное освоение энергии распада тяжелых ядер урана и тория определенным образом усилили энергетическую базу национальных хозяйств. Все эти качественно новые положения наряду с требованиями все возрастающей интенсивности развития электрификации промышленности, транспорта, сельского хозяйства, коммунального хозяйства и быта населения определяют дальнейший рост потребления энергоресурсов и производства электроэнергии (табл. 1-1). Так возникает необходимость обращать особое внимание на повышение экономической эффективности всех звеньев топливно-энергетического хозяйства или, как это принято называть в практике экономических исследований, на его оптимизацию. (Следует отметить, что распространенный в настоящее время термин оптимизация топливно-энергетического баланса является не вполне методически верным, так как собственно топливно-энергетический баланс как форма коотичественного выражения тех или иных пропорций в развитии топливно-энергетического хозяйства не оптимизируется.) Оптимизация топливно-энергетического хозяйства должна, очевидно, осуществляться в следующих основных направлениях. [c.9]

Радиоизотопные термоэлектрические генераторы (РИТЭГ). в качестве источника теплоты в них используется энергия распада ядер радионуклидов (радиоизотопов), происходящего по экспоненциальному закону независимо от любых внешних условий. РИТЭГ отличаются простотой конструкции и эксплуатации, высокой надежностью и длительным сроком службы. [c.519]

При подсчете энергии распада во втором случае к энергии а-частиц ТЬС, равной 6,2 Мэе, надо добавить, с одной стороны, максимальную энергию р-спектра ТЬС" (равную 1,79 А1эе) и, с другой, энергию у-кванта, равную 3,2 Мэе, испускаемого возбужденным ядром ТЬО при переходе его в устойчивое состояние. [c.52]

Имеются, однако, два случая, когда вероятности обоих процессов сравнимы, и а-распад наблюдается как из основного, так и из возбужденного состояния ядра. Это происходит при больших энергиях распада, т. е. у наиболее короткоживущих элементов КаС (ГкаС 1,5-10- сек) и ТЬС (Гтьс 3-10- сек). [c.110]

Дисперсионная теория для изолированных резонансных уровней Аналогично оптической теории дисперсии, можно описать взаимодействие нейтронов, в особенности нейтронов тепловой энергии, с ядрами. Нейтрон с энергией Е, длиной волны X и с минимальной неопределенностью положения Х/2тс = Х = /г/27гр, соединяется с ядром А, образуя промежуточное ядро Л -Ь Г в возбужденном состоянии. Эта совокупность большого числа нуклонов может иметь ряд квазистационарных состояний, отличающихся от основного состояния и даже лежащих выше границы распада. Поэтому промежуточное ядро Л -f 1 имеет виртуальные возбужденные уровни со средними интервалами в несколько сотен киловольт вблизи основного состояния и около 100 eV при энергиях возбуждения примерно в 8 MeV, т. е. вблизи энергии распада. [c.63]

Предположение о невозможности диссоциации НВг при радиационном захвате нейтрона ядром брома было подвергнуто опытной проверке [ПО]. Все свободные атомы брома, которые могли бы появиться при облучении, немедленно захватывались добавленным для этой цели ацетиленом. Вопреки ожиданиям, диссоциация НВг имела место. В качестве объяснения было выдвинуто предположение, что, хотя молекула и не получает энергии, достаточной для немедленной диссоциации, она все же остается сильно возбужденной и легко может разрушиться при столкновениях. Такие же. соображения (при еще одном дополнительном предположении) были высказаны [101] для объяснения успешного разделения изомеров брома (Вг ). Материнское вещество (с периодом полураспада 4,4 час.) наблюдалось в виде раствора трибутилбромида в смеси воды со спиртом. Дочернее вещество—Вг в основном состоянии (период полураспада 18 мин.)—было обнаружено в виде свободного иона Вг , несмотря на то, что эффективная энергия распада составляет всего только 49 кеУ, и, следовательно, энергия отдачи не превышает нескольких сотых долей электрон-вольта. Этого совершенно недостаточно не только для разрушения связи С—Вг, но даже и для заметного увеличения скорости термической реакции, в которой образуются ионы Вг-, а именно гидролиза [c.108]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...