V°-Распад

В результате любого (i-процесса ((V -распада электронного захвата) число нейтронов в ядре увеличивается или уменьшается на единицу. Поэтому можно полагать, что всякий р-процесс состоит в превращении нейтрона в протон или протона в нейтрон. Чтобы применить математические методы квантовой теории переходов, используем представление о протоне и нейтроне как о разных квантовых состояниях нуклона ( 22). р-распад можно трактовать как переход нуклона из состояния с изотопическим спином + Т,, в состояние с изотопическим спином + Т . Из квантовой механики известно, что вероятность w перехода системы из одного состояния в другое за единицу времени равна [c.243]

Если известно среднее количество ячеек в пятне п при каком-либо токе / либо среднее значение тока одиночной ячейки 1 =11п, а также определена частота V распада ячеек, легко определить среднюю продолжительность жизни Т1 элементарной ячейки. Действительно, величина п находится путем подсчета количества ячеек Пи, существующих одновременно в течение последовательных малых интервалов времени А4, и операции усреднения [c.166]

Заменяем (8.1.3) на ( .12.2) и вспоминаем, что трансфер-матрица V распадается на N + 1 диагональных блоков со своими значениями п. При этом выражение (8.2.1) принимает следующий вид [c.164]

Поэтому двухмерная плотность распределения вероятности ф(у, V) распадается на произведение нормальных плотностей распределения ф (у) и ф, т. е. [c.332]

V — превращение аустенит мартенсит и распад остаточного аустенита с образованием бейнита [c.253]

Кинетика процесса характеризуется диаграммой рис. 8.22, где Ко — начальный объем образца, V — общий объем распавшегося твердого раствора. Скорость распада характеризуется временем полураспада (временем, необходимым для перехода половины исходного твердого раствора в новый). Для высокоуглеродистой стали время полураспада при обычной температуре измеряется несколькими годами при 80° С — около 8 ч при 100° С — 50 мищ при 120° С— 8 мин при 160° С — 45 сек. [c.107]

Как и в предыдущем примере, описываем сферу с центром в точке О на оси конуса так, чтобы она имела двойное прикосновение с конусом. В точках М и V у обеих поверхностей общие касательные плоскости 2 и 2 Тогда линия пересечения распадается на пару окружностей АВ и СО, рас- [c.196]

Физический смысл константы дробления В V, V) очень прост. Она определяет вероятность образования пузырьков газа с объемом V при распаде пузырьков с объемами V > V. Нормировка О (Р", V) выбрана таким образом, чтобы интеграл [c.180]

Здесь Снп — концентрация радона, кюри/м V — объем выработки, м Явп—постоянная распада радона, сек- -. [c.210]

Рис. 11.19. То же явление наблюдается в системе отсчета Теперь частица движется со скоростью V. а) Мы начинаем наблюдать за нега в момент t = Q = t. Проходит время,., (б), но в момент t х (б) частица еще не распалась Для наблюдателя в системе отсчета S частица распадается (г) в момент Г = т/(1

Энергетическая неустойчивость ядер, сопровождающаяся изменением электрического заряда ядра без изменения его массового числа, связана с превращением в ядре протона в нейтрон (р -> п + - - е + V) или нейтрона в протон (п р + Н- v). При этих превращениях рождаются и выбрасываются во вне электрон е и антинейтрино (v) или позитрон е ) и нейтрино (v). Этот вид неустойчивости проявляется как бета-распад. К бета-распаду относятся Р -распад (электронная радиоактивность), -распад (позитронная радиоактивность) и электронный захват с /С или L электронных оболочек атома. [c.99]

Электронный захват. Ядра, перегруженные протонами, или так называемые нейтронно-дефицитные ядра (по сравнению с составом устойчивых изотопов данного элемента), наряду с позитронным распадом испытывают также захват электрона из электронной оболочки своего же атома. При этом один из протонов ядра, поглотив электрон, превращается в нейтрон (р -j- е п + v) и ядро переходит в более устойчивое состояние. Наиболее вероятным является /С-захват, т. е. захват электрона ядром из А[ -слоя. Электронный захват из L-слоя примерно в 100 раз менее вероятен, чем 7 -захват. Электронный захват, протекающий по схеме Х + + 6 записи, А + е - А + v, энер- [c.101]

Остановимся еще на тепловом действии радиоактивного излучения. Энергия, выделяющаяся при радиоактивном распаде, переносится излучением, т. е. сг-частицами, р-частицами и у-квантами. Пусть а-частица вылетает из ядра со скоростью v, при этом атомное [c.219]

Если нейтрино v и антинейтрино v являлись бы тождественными частицами, то нейтрино, вылетевшее при распаде одного ядра, могло бы быть поглощено в том же ядре с испусканием второго нейтрона (п р + е h V V -j- п -i- р + е , т. е. общая схема А В + 2е-). [c.240]

Если же V и V являются различными частицами (л р + + + V, п р + е + V, общая схема А - В + 2ё + 2v), то время жизни ядра для такого же значения энергии распада (— 4 Мэе) составит 10 лет и, следовательно, вероятность двойного Р-распада в этом случае снижается на много порядков. [c.240]

Здесь же отметим, что в результате реакций типа (а, п), как правило, получаются ядра, обогащенные протонами. Чтобы обрести большую устойчивость, один из протонов такого ядра испытывает превра-щшИ С в нейтрон по схеме р -> п Н- е -f v с выбросом из ядра позитрона и нейтрино. Энергия распада распределяется [c.288]

Приведем пример конкретного V-распада. На рис. 6.25 изображена схема Р -распада изотопа йода идущего с большой вероятностью на третий возбужденный уровень б"" изотопа ксенона 54X6 . Состояние 6 может перейти в основное очень большим числом способов, начиная от непосредственного перехода с испусканием б-кванта и кончая различными каскадами, например, типа [c.262]

В рамках суперсимметричного обобщения теории (см. Суперсимметрия) предложена модель с дублетным М. (/ , = Va) [7]. В этом случае М. является суперсимметричным партнёром нейтрино. Майоронные v-распад и двойной бета-распад происходят с испусканием одновременно двух М., напр. [c.29]

Построение базиса пространства решений F линейной однородной системы (4.5.5) завершается по стандартной схеме [150]. Так как при /3=1 кратность собственных значений i и (—г) возрастает, то случаи /3 = 1 и /3 1 следует рассматривать отдельно. Анализ системы (4.5.5) показывает, что пространство ее решений V распадается на два подпространства и одинаковой размерности (dimF = dimFj = 4), таких, что любой элемент подпространства определяет решение системы (4.5.5), для которого прогиб w есть нечетная функция координаты <р, а функции и, л — четные. Любой элемент подпространства определяет решение с противоположными свойствами четности. [c.126]

Известно, что ц+-мезоп при я+ —> л+ v-распаде получается полностью продольно поляризованным, а это, в свою очередь, при последующем распаде р -мезопа приводит к асимметрии электронов распада. После захвата электрона атом мюония находится в состоянии с проекцией полного момента F = Q или F = . В случае F = О первичное направление спина р-мезопа будет забыто за время меньшее, чем 10 1 сек. Состояние F = i сохранит поляризацию р-мезона. Как видно, образование мюония уменьшает степень поляризации р-мезопов, замедляющихся в веществе, и это может быть обнаружено по уменьшению асимметрии электронов распада. В веществах, в к-рых мюоний не образуется, напр, в металлах, поляризация р-мезонов сохраняется и асимметрия электронов распада максимальная. [c.175]

Методы косвенного наблюдения нейтрино [4]. Методы косвенного детектирования Н. основаны на том, что в реакциях с участием И. оно уносит не только анергию, но и импульс. Наиболее отчетливо это проявляется в двухчастичных реакциях типа К-захвата, р-захвата, я— -р.- -тиК— -p + v распадах. В этих случаях частицы, возникаюш,ие вместе с v, имеют, согласно законам сохранения, вполне определенную энергию. Отчетливый и острый пнк в эпергетич. рас-нредолении ядер отдачи при К-захвате, обнаруженный в ряде экспериментов, убедительно доказывает, что при -распаде испускается только одно Н. Аналогичный эффект наблюдается и при (.i-захвате (см. рис. 1). Еще более доступны для наблюдения случаи распадов n->-fi+v и K-<-p+v. Результаты этих опытов дают также грубую оценку массы Н. и совместимы с предположением, что = 0. [c.373]

При очень большой скорости охлаждения нерлитньп распад ау-стенита становится вообще невозможным и тогда аустеипт переохлаждается до точки уИ , и превращается в мартенсит (кривая V,- па [c.181]

Диаграммы изотермического распада аустеиита могут только приближенно характеризовать превращения, протекаюи ие нри непрерывном охлаждении. Время минималы[ой устойчивости аустенита при непрерывном охлаждении в 1,5 раза больше, чем при изотермическом распаде. Отсюда в первом приближении величина критической скорости закалки может быть определена по эмпирической формуле V,, (-4i —1 где Лх —температура, соответствующая [c.183]

Легируюш,ие элементы оказывают незначительное влнянне на распад мартенсита только при / < 150 °С. При более высоких температурах введение в сталь Сг, Мо, W, V, Ti и Si сильно тормозит процессы распада мартенсита, образованпя и роста частиц карбидов. Это имеет большое практическое значение. Если в углеродистой и низколегированной стали состояние отпущенного мартенсита, обладающего высокой твердостью, сохраняется лишь до 300—350 °С, то в высоколегированной стали такое состояние сохраняется до 450— 500 °С и выше. [c.186]

Двухфазные титановые сплавы проявляют сверхиластичность при 850—950 С и скоростях деформации 10 —И) - V Относительное удли1гение достигает 1000 % (т = 0,4—0,8). Лучите результаты получены после термомеханической обработки, когда совмещают деформацию 3-фазы в процессе нагрепа под закалку и в процессе распада мартенсита, при температуре а + р области. [c.320]

До сих пор при теоретическом анализе процессов коалесценции газовых пузырьков в жидкости предполагалось, что на газожидкостную систему не действуют внешние поля. Известно, что наложение внешнего электрического поля на рассматриваемую дисперсную систему приводит к увеличению вероятности коалесценции пузырьков определенных размеров и, следовательно, к существенному изменению распределения пузырьков газа по размерам в жидкости. Прежде чем перейти к постановке и рещению задачи об определении функции распределения пузырьков газа по размерам п V, t), обсудим вопрос о влиянии электрического поля на коалесценцию. Как известно, слияние пузырьков газа может произойти только при их столкновении. Однако не каждое столкновение является аффективным, т. е. не при каждом столкновении пузырьки коалесцируют. Эффективность коалесценции пузырьков определяется главным образом свойствами их поверхности. Поскольку точно учесть влияние свойств поверхности пузырька на эффективность коалесценции практически невозможно, используют усредненный коэффициент вероятности слияния двух пузырьков газа X. При х = 1 (случай, рассмотренный в предыдущем разделе) коалесценцию обычно называют быстрой, при х 1 — медленной. В разд. 4.4 показано, что при определенном значении напряженности электрического поля , j, деформированные полем пузырьки, имеющие в первом приближении форму эллипсоидов, начинают распадаться на более мелкие пузырьки. С другой стороны, при Е злектрическое поле увеличивает вероятность [c.158]

Бета-распад. Явление электронного бета-распада представляет собой самсдроизвольное прев-рагцение атомного ядра путем испускания электрона. В основе этого явления лежит способность протонов и нейтронов к взаимным превращениям. Масса свободного нейтрона больше массы свободных протона и электрона, вместе взятых, — следовательно, запас полной энергии нейтрона больше запаса энергии протона и электрона. Поэтому нейтрон может самопроизвольно превращаться в протон р с испусканием электрона и антинойтрипо v [c.322]

Айвс и Стилуэлл (Opt. So . Am., 1938, у, 28, p. 215 1941, v. 31,. p. 369) выполнили спектральные опыты с пучками водородных атомов, находившихся в возбужденных электронных состояниях. Атомы, входившие в состав молекулярных водородных ионов-и Н+, ускорялись в сильном электрическом поле. Как продукт распада ионов образовывался атомарный водород. Скорость его атомов имела порядок р = 0,005. Айвс и Стилуэлл определяли смещение средней длины волны отдельной спектральной линии, испускаемой атомами водорода. Среднее значение бралось по направлениям вперед (в) и назад (н) относительно траектории полета атомов. Из (42) получаем, считая Рв = —Рн, что средняя длина волны [c.360]

На уровне моря мюоны составляют около /д потока заряженных частиц в составе космических лучей. Сравнением интенсивности мюоновой компоненты космических лучей на уровне моря и на вершине высокой горы (в одинаково созданных условиях) было установлено, что мюоны являются нестабильными частицами и распадаются самопроизвольно на электрон (позитрон) и две нейтральные частицы V, V [c.75]

Р -распад. Запишем количественные соотношения ядерной нестабильности, приводящ,ей к изменению заряда ядра — к -распаду. В процессе таких превращений число нуклонов А в начальном и конечном состоянии ядра одинаково, а происходит лишь превраш е-ние нейтрона начальнбго ядра в протон конечного ядра (п р + + + v) или, наоборот, превращение протона в нейтрон (р п + V или р + е -> п + у). Таким образом, при Р-превращениях один изобар переходит в другой. [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...