Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

V°-Распад

В результате любого (i-процесса ((V -распада электронного захвата) число нейтронов в ядре увеличивается или уменьшается на единицу. Поэтому можно полагать, что всякий р-процесс состоит в превращении нейтрона в протон или протона в нейтрон. Чтобы применить математические методы квантовой теории переходов, используем представление о протоне и нейтроне как о разных квантовых состояниях нуклона ( 22). р-распад можно трактовать как переход нуклона из состояния с изотопическим спином + Т,, в состояние с изотопическим спином + Т . Из квантовой механики известно, что вероятность w перехода системы из одного состояния в другое за единицу времени равна  [c.243]


Если известно среднее количество ячеек в пятне п при каком-либо токе / либо среднее значение тока одиночной ячейки 1 =11п, а также определена частота V распада ячеек, легко определить среднюю продолжительность жизни Т1 элементарной ячейки. Действительно, величина п находится путем подсчета количества ячеек Пи, существующих одновременно в течение последовательных малых интервалов времени А4, и операции усреднения  [c.166]

Заменяем (8.1.3) на ( .12.2) и вспоминаем, что трансфер-матрица V распадается на N + 1 диагональных блоков со своими значениями п. При этом выражение (8.2.1) принимает следующий вид  [c.164]

Поэтому двухмерная плотность распределения вероятности ф(у, V) распадается на произведение нормальных плотностей распределения ф (у) и ф, т. е.  [c.332]

V — превращение аустенит мартенсит и распад остаточного аустенита с образованием бейнита  [c.253]

Кинетика процесса характеризуется диаграммой рис. 8.22, где Ко — начальный объем образца, V — общий объем распавшегося твердого раствора. Скорость распада характеризуется временем полураспада (временем, необходимым для перехода половины исходного твердого раствора в новый). Для высокоуглеродистой стали время полураспада при обычной температуре измеряется несколькими годами при 80° С — около 8 ч при 100° С — 50 мищ при 120° С— 8 мин при 160° С — 45 сек.  [c.107]

Как и в предыдущем примере, описываем сферу с центром в точке О на оси конуса так, чтобы она имела двойное прикосновение с конусом. В точках М и V у обеих поверхностей общие касательные плоскости 2 и 2 Тогда линия пересечения распадается на пару окружностей АВ и СО, рас-  [c.196]

Физический смысл константы дробления В V, V) очень прост. Она определяет вероятность образования пузырьков газа с объемом V при распаде пузырьков с объемами V > V. Нормировка О (Р", V) выбрана таким образом, чтобы интеграл  [c.180]

Здесь Снп — концентрация радона, кюри/м V — объем выработки, м Явп—постоянная распада радона, сек- -.  [c.210]

Рис. 11.19. То же явление наблюдается в системе отсчета Теперь частица движется со скоростью V. а) Мы начинаем наблюдать за нега в момент t = Q = t. Проходит время,., (б), но в момент t х (б) частица еще не распалась Для наблюдателя в системе отсчета S частица распадается (г) в момент Г = т/(1 Рис. 11.19. То же явление наблюдается в системе отсчета Теперь частица движется со скоростью V. а) Мы начинаем наблюдать за нега в момент t = Q = t. Проходит время,., (б), но в момент t х (б) частица еще не распалась Для наблюдателя в системе отсчета S частица распадается (г) в момент Г = т/(1
Энергетическая неустойчивость ядер, сопровождающаяся изменением электрического заряда ядра без изменения его массового числа, связана с превращением в ядре протона в нейтрон (р -> п + - - е + V) или нейтрона в протон (п р + Н- v). При этих превращениях рождаются и выбрасываются во вне электрон е и антинейтрино (v) или позитрон е ) и нейтрино (v). Этот вид неустойчивости проявляется как бета-распад. К бета-распаду относятся Р -распад (электронная радиоактивность), -распад (позитронная радиоактивность) и электронный захват с /С или L электронных оболочек атома.  [c.99]


Электронный захват. Ядра, перегруженные протонами, или так называемые нейтронно-дефицитные ядра (по сравнению с составом устойчивых изотопов данного элемента), наряду с позитронным распадом испытывают также захват электрона из электронной оболочки своего же атома. При этом один из протонов ядра, поглотив электрон, превращается в нейтрон (р -j- е п + v) и ядро переходит в более устойчивое состояние. Наиболее вероятным является /С-захват, т. е. захват электрона ядром из А[ -слоя. Электронный захват из L-слоя примерно в 100 раз менее вероятен, чем 7 -захват. Электронный захват, протекающий по схеме Х + + 6 записи, А + е - А + v, энер-  [c.101]

Остановимся еще на тепловом действии радиоактивного излучения. Энергия, выделяющаяся при радиоактивном распаде, переносится излучением, т. е. сг-частицами, р-частицами и у-квантами. Пусть а-частица вылетает из ядра со скоростью v, при этом атомное  [c.219]

Если нейтрино v и антинейтрино v являлись бы тождественными частицами, то нейтрино, вылетевшее при распаде одного ядра, могло бы быть поглощено в том же ядре с испусканием второго нейтрона (п р + е h V V -j- п -i- р + е , т. е. общая схема А В + 2е-).  [c.240]

Если же V и V являются различными частицами (л р + + + V, п р + е + V, общая схема А - В + 2ё + 2v), то время жизни ядра для такого же значения энергии распада (— 4 Мэе) составит 10 лет и, следовательно, вероятность двойного Р-распада в этом случае снижается на много порядков.  [c.240]

Здесь же отметим, что в результате реакций типа (а, п), как правило, получаются ядра, обогащенные протонами. Чтобы обрести большую устойчивость, один из протонов такого ядра испытывает превра-щшИ С в нейтрон по схеме р -> п Н- е -f v с выбросом из ядра позитрона и нейтрино. Энергия распада распределяется  [c.288]

Приведем пример конкретного V-распада. На рис. 6.25 изображена схема Р -распада изотопа йода идущего с большой вероятностью на третий возбужденный уровень б"" изотопа ксенона 54X6 . Состояние 6 может перейти в основное очень большим числом способов, начиная от непосредственного перехода с испусканием б-кванта и кончая различными каскадами, например, типа  [c.262]

В рамках суперсимметричного обобщения теории (см. Суперсимметрия) предложена модель с дублетным М. (/ , = Va) [7]. В этом случае М. является суперсимметричным партнёром нейтрино. Майоронные v-распад и двойной бета-распад происходят с испусканием одновременно двух М., напр.  [c.29]

Построение базиса пространства решений F линейной однородной системы (4.5.5) завершается по стандартной схеме [150]. Так как при /3=1 кратность собственных значений i и (—г) возрастает, то случаи /3 = 1 и /3 1 следует рассматривать отдельно. Анализ системы (4.5.5) показывает, что пространство ее решений V распадается на два подпространства и одинаковой размерности (dimF = dimFj = 4), таких, что любой элемент подпространства определяет решение системы (4.5.5), для которого прогиб w есть нечетная функция координаты <р, а функции и, л — четные. Любой элемент подпространства определяет решение с противоположными свойствами четности.  [c.126]

Известно, что ц+-мезоп при я+ —> л+ v-распаде получается полностью продольно поляризованным, а это, в свою очередь, при последующем распаде р -мезопа приводит к асимметрии электронов распада. После захвата электрона атом мюония находится в состоянии с проекцией полного момента F = Q или F = . В случае F = О первичное направление спина р-мезопа будет забыто за время меньшее, чем 10 1 сек. Состояние F = i сохранит поляризацию р-мезона. Как видно, образование мюония уменьшает степень поляризации р-мезопов, замедляющихся в веществе, и это может быть обнаружено по уменьшению асимметрии электронов распада. В веществах, в к-рых мюоний не образуется, напр, в металлах, поляризация р-мезонов сохраняется и асимметрия электронов распада максимальная.  [c.175]

Методы косвенного наблюдения нейтрино [4]. Методы косвенного детектирования Н. основаны на том, что в реакциях с участием И. оно уносит не только анергию, но и импульс. Наиболее отчетливо это проявляется в двухчастичных реакциях типа К-захвата, р-захвата, я— -р.- -тиК— -p + v распадах. В этих случаях частицы, возникаюш,ие вместе с v, имеют, согласно законам сохранения, вполне определенную энергию. Отчетливый и острый пнк в эпергетич. рас-нредолении ядер отдачи при К-захвате, обнаруженный в ряде экспериментов, убедительно доказывает, что при -распаде испускается только одно Н. Аналогичный эффект наблюдается и при (.i-захвате (см. рис. 1). Еще более доступны для наблюдения случаи распадов n->-fi+v и K-<-p+v. Результаты этих опытов дают также грубую оценку массы Н. и совместимы с предположением, что = 0.  [c.373]

При очень большой скорости охлаждения нерлитньп распад ау-стенита становится вообще невозможным и тогда аустеипт переохлаждается до точки уИ , и превращается в мартенсит (кривая V,- па  [c.181]

Диаграммы изотермического распада аустеиита могут только приближенно характеризовать превращения, протекаюи ие нри непрерывном охлаждении. Время минималы[ой устойчивости аустенита при непрерывном охлаждении в 1,5 раза больше, чем при изотермическом распаде. Отсюда в первом приближении величина критической скорости закалки может быть определена по эмпирической формуле V,, (-4i —1 где Лх —температура, соответствующая  [c.183]


Легируюш,ие элементы оказывают незначительное влнянне на распад мартенсита только при / < 150 °С. При более высоких температурах введение в сталь Сг, Мо, W, V, Ti и Si сильно тормозит процессы распада мартенсита, образованпя и роста частиц карбидов. Это имеет большое практическое значение. Если в углеродистой и низколегированной стали состояние отпущенного мартенсита, обладающего высокой твердостью, сохраняется лишь до 300—350 °С, то в высоколегированной стали такое состояние сохраняется до 450— 500 °С и выше.  [c.186]

Двухфазные титановые сплавы проявляют сверхиластичность при 850—950 С и скоростях деформации 10 —И) - V Относительное удли1гение достигает 1000 % (т = 0,4—0,8). Лучите результаты получены после термомеханической обработки, когда совмещают деформацию 3-фазы в процессе нагрепа под закалку и в процессе распада мартенсита, при температуре а + р области.  [c.320]

До сих пор при теоретическом анализе процессов коалесценции газовых пузырьков в жидкости предполагалось, что на газожидкостную систему не действуют внешние поля. Известно, что наложение внешнего электрического поля на рассматриваемую дисперсную систему приводит к увеличению вероятности коалесценции пузырьков определенных размеров и, следовательно, к существенному изменению распределения пузырьков газа по размерам в жидкости. Прежде чем перейти к постановке и рещению задачи об определении функции распределения пузырьков газа по размерам п V, t), обсудим вопрос о влиянии электрического поля на коалесценцию. Как известно, слияние пузырьков газа может произойти только при их столкновении. Однако не каждое столкновение является аффективным, т. е. не при каждом столкновении пузырьки коалесцируют. Эффективность коалесценции пузырьков определяется главным образом свойствами их поверхности. Поскольку точно учесть влияние свойств поверхности пузырька на эффективность коалесценции практически невозможно, используют усредненный коэффициент вероятности слияния двух пузырьков газа X. При х = 1 (случай, рассмотренный в предыдущем разделе) коалесценцию обычно называют быстрой, при х 1 — медленной. В разд. 4.4 показано, что при определенном значении напряженности электрического поля , j, деформированные полем пузырьки, имеющие в первом приближении форму эллипсоидов, начинают распадаться на более мелкие пузырьки. С другой стороны, при Е злектрическое поле увеличивает вероятность  [c.158]

Бета-распад. Явление электронного бета-распада представляет собой самсдроизвольное прев-рагцение атомного ядра путем испускания электрона. В основе этого явления лежит способность протонов и нейтронов к взаимным превращениям. Масса свободного нейтрона больше массы свободных протона и электрона, вместе взятых, — следовательно, запас полной энергии нейтрона больше запаса энергии протона и электрона. Поэтому нейтрон может самопроизвольно превращаться в протон р с испусканием электрона и антинойтрипо v  [c.322]

Айвс и Стилуэлл (Opt. So . Am., 1938, у, 28, p. 215 1941, v. 31,. p. 369) выполнили спектральные опыты с пучками водородных атомов, находившихся в возбужденных электронных состояниях. Атомы, входившие в состав молекулярных водородных ионов-и Н+, ускорялись в сильном электрическом поле. Как продукт распада ионов образовывался атомарный водород. Скорость его атомов имела порядок р = 0,005. Айвс и Стилуэлл определяли смещение средней длины волны отдельной спектральной линии, испускаемой атомами водорода. Среднее значение бралось по направлениям вперед (в) и назад (н) относительно траектории полета атомов. Из (42) получаем, считая Рв = —Рн, что средняя длина волны  [c.360]

На уровне моря мюоны составляют около /д потока заряженных частиц в составе космических лучей. Сравнением интенсивности мюоновой компоненты космических лучей на уровне моря и на вершине высокой горы (в одинаково созданных условиях) было установлено, что мюоны являются нестабильными частицами и распадаются самопроизвольно на электрон (позитрон) и две нейтральные частицы V, V  [c.75]

Р -распад. Запишем количественные соотношения ядерной нестабильности, приводящ,ей к изменению заряда ядра — к -распаду. В процессе таких превращений число нуклонов А в начальном и конечном состоянии ядра одинаково, а происходит лишь превраш е-ние нейтрона начальнбго ядра в протон конечного ядра (п р + + + v) или, наоборот, превращение протона в нейтрон (р п + V или р + е -> п + у). Таким образом, при Р-превращениях один изобар переходит в другой.  [c.100]


Смотреть страницы где упоминается термин V°-Распад : [c.316]    [c.595]    [c.122]    [c.29]    [c.420]    [c.143]    [c.255]    [c.196]    [c.210]    [c.333]    [c.180]    [c.484]    [c.516]    [c.171]    [c.308]    [c.430]    [c.76]    [c.148]    [c.239]    [c.239]    [c.249]   
Введение в ядерную физику (1965) -- [ c.595 ]



ПОИСК



58 — Распад аустенит легированные азотированные — Свойства

58 — Распад аустенит легированные инструментальные —

58 — Распад аустенит легированные конструкционные —

58 — Распад аустенит легированные цементуемы

58 — Распад аустенит листовые —

58 — Распад аустенит тонколистовые

Акуленко, Г.В. Костин, С.В. Нестеров (Москва). Колебания и распад жидкой самогравитирующей массы

Аллена опыт а-Распад

Альфа-распад

Альфа-распад механизм

Альфа-распад период полураспада

Альфа-распад теория

Альфа-распад энергетическая схема

Альфа-распад, первое свидетельство существования сильного взаимодействия

Аустенит 67, 72, 155, 311 Виды зерна 295, 296, 298 Распад

Аустенит Изотермический распад — Исследование — Приборы

Аустенит Распад

Аустенит переохлажденный — Диаграмма изотермического распада

Аустенит — Изотермический распад

Аустенит — Изотермический распад цементации

Берклий 3-Распад

Бета-распад

Бета-распад двойной

Бета-распад нейтрона

Бета-распад постоянная

Бета-распад правила отбора

Бета-распад элементарная теория

Бифуркации распада ннвариаитньгх торов

Борщевский, И. И. Саганъ, В. Э. Шнайдер. О капельном распаде концентрической жидкой пленки

Бэта-распад

Бэта-распад функция

Бэта-распад частицы

Вебера число критическое при распаде капли

Великое объединение. Поиск распада протона

Великое объединение. Распад протона

Вероятность распада

Витман. О расчете длины сплошной части струи жидкости при ее распаде

Влияние легирующих элементов на изотермический распад аустенита

Влияние легирующих элементов на кинетику распада аустенита

Влияние легирующих элементов на кинетику распада аустенита и термообработка

Влияние легирующих элементов на кинетику распада переохлажденного аустенит

Влияние магнитного поля на процесс распада

Влияние углерода на кинетику распада переохлажденного аустенита

Внедренные атомы в кристаллической решетке распадающихся сплавов Сплавы, распадающиеся па два твердых раствора измененных концентраций

Волна линейной поляризованности. Волны нелинейной поляризованности. Условие пространственного синхронизма. Длина когерентности Осуществление пространственного синхронизма. Векторное условие пространственного синхронизма. Генерация суммарных и разностных частот. Спонтанный распад фотона. Параметрическое усиление света Параметрические генераторы света Самовоздействие света в нелинейной среде

Время жизни и схемы распада я-мезоиов

Время полного распада аустенита

Время распада

Вторая стадия отпуска (вторая стадия распада мартенсита)

Выделение фаз при распаде твердых

Выделение фаз при распаде твердых растворов

Графитизация чугуна диаграмма изотермического распада цементита

Двойной p-распад (см. (1-распад

Двойной p-распад (см. (1-распад двойной)

Двойной Р-распад

Двойной Р-распад безнейтринный

Двойной Р-распад двухнейтринный

Диаграмма железо-углерод изотермического распада аустенита

Диаграмма изотермического распада

Диаграмма изотермического распада аустенита

Диаграмма состояния сплавов с частичным распадом твердого раствора при понижении температуры

Диаграмма термокинетическая распада аустенита переохлажденного

Диаграммы распада переохлажденного аустенит

Загадочные вещества и закон радиоактивного распада

Задача о распаде произвольного разрыв

Закон радиоактивного распада

Закон радиоактивного распада лептоиного заряда

Закон радиоактивного распада момента количества движения

Закон радиоактивного распада основно

Закон радиоактивного распада спина)

Закон радиоактивного распада странности

Закон радиоактивного распада четности

Закон радиоактивного распада электрического заряда

Закономерности а- и Р-распада

Изомерный протонный распад

Изотермический распад

Индукционный нагрев особенности распада аустенита

Инкубационный период при распаде переохлажденного аустенита

Использование прерывистого распада аустенита при фазовом наклепе сплавов

Каналы распада и распределение ширин уровнен

Каустика нелинейный распад

Кинематика и законы сохранения зарядов в реакциях и распадах элементарных частиц

Кинетика непрерывного распада

Кинетика распада и образования окиси азота

Колония прерывистого распада

Константы распада

Координация процессов распада и деления ячеек. Процесс восстановления дуги эстафетного типа

Магнитные моменты элементарных часПараметры распадов элементарных часСписок литературы

Мартенсит кинетику распада

Мартенсит распад

Метод распада разрывов

Метод расчета накопления и распада продуктов деления

Механизм а-распада. Туннельный переход

Микроскопическая металлография структур распада

Мопомолекулярпьгй распад

Мюоны время жизни, схема распада

Мюоны схема распада

НЕУПРУГИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ РАСПАД ЧАСТИЦ

НЕУСТОЙЧИВЫЕ ЯДРА Радиоактивный распад

Надбарьерный распад

Нарушение P-четности в А в распадах гиперонов

Нарушение Л-четности в К-распад

Нарушение Л-четности в К-распад в (я—р—е) -распаде

Нарушение закона сохранения четности в (р—е) -распаде

Нарушение комбинированной четности в X -распаде Х - и КЧ -мезоиы

Нарушение комбинированной четности в К2- распаде. Ks -и К-мезоны

Наследование дефектов при а — т-прев ращении и их влияние на распад аустанита

Нейтрон р-распад

Некогерентный распад

Некоторые конфигурации изэнтропических распадов двумерных разрывов (совм. сЕ.В. Ермолиным)

Необратимая хрупкость, обусловленная распадом пересыщенных относительно водорода твердых растворов (хрупкость пятого вида)

Непосредственный распад аустенита—способ повышения свойств конструкционных сталей

Непрерывный общий распад

Несохранение P-четности и нарушение С-инвариантности в p-распаде. Опыт Ву.СРГ-теорема

Несохранение четности при fl-распаде

О массе нейтрино в теориях Дирака и Майораны. Связь mv0 с 23(0 у)-распадом и v-осцилляциями

Области существования решения задачи о распаде разрыва

Обобщение опытного материала по распаду незакрученных струй

Образование и распад промежуточного ядра Zn в реакциях рУСи и осУ

Обыкновенный взрыв или распад произвольного разрыва

Определение склонности к распаду на зерна

Основной закон радиоактивного распада, активность источника

Основные законы радиоактивного распада

Основные экспериментальные результаты по а-распаду

Особенности а-распада

Особенности прерывистого распада твердого раствора пружинного сплава 70НХБМЮ (О. М. Ховова, Н. Н. Гевелинг, Рахштадт)

Остаточный аустенит, распад при отпуск

От фермиевой теории Д-распада к теории электрослабых взаимодействии

Очаговая структура и процессы непрерывного распада и перестройки катодного пятна на ртутном катоде

Параметры кристаллизации при распаде аустенита

Параметры распадов элементарных частиц

Паскаля радиоактивного распада

Первая стадия отпуска (первая стадия распада мартенсита)

Пересмотр теории -распада

Пи -мезоны нейтральные схема распада

Понятие о теории Р-распада

Последовательность радиоактивных распадов (рис

Постоянная радиоактивного распада радионуклида

Постоянная распада

Постоянная распада радиоактивного

Построение С-образной кривой изотермического распада аустенита и определение точки Кюри на анизометре системы Н. С. Акулова

Правила смещения и основной закон радиоактивного распада

Предварительный перегрев влияние на кинетику распада аустенита при последующем вторичном вид излома после термической

Предварительный перегрев, влияние на кинетику распада аустенита при последующем вторичном нагреве

Предварительный перегрев, влияние на кинетику распада аустенита при последующем вторичном нагреве обработки

Приближение к равновесию Радиоактивный распад

Продольная поляризация продуктов р-распада

Продукты радиационного распад

Протонный распад

Процесс двойного р-распада

Процессы распада и деления элементарных ячеек катодного пятна в стационарных условиях

Пуассона коэффициент распад разрыва

Пуппи треугольник схема распада

Пять типов взаимодействия. Грубая модель Р-распада

Р-мезон 3-распад

Работа распад в секунду

Радиоактивный распад

Радиоактивный распад естественный

Радиоактивный распад искусственный

Радиоактивный распад период полураспада

Радиоактивный распад ядер Радиоактивность и закономерности радиоактивного распада

Разностная схема распада разрыва

Распад атомов

Распад аустенита (второе основное превращение)

Распад аустенита при охлаждении

Распад аустенита. Диаграмма изотермического превращения

Распад ближний

Распад вихря

Распад вихря бегущий

Распад вихря в канале

Распад вихря в сосуде с вращающейся крышкой

Распад вихря закрытый

Распад вихря пузырьковый

Распад волнового пакета

Распад вулканизационной сетки

Распад двуокиси азота в пламени

Распад двухспиральный

Распад двухфазный

Распад ироизвольппго разрыва

Распад капли

Распад конический

Распад локализованный

Распад молекул высокополимеров

Распад мономолекулярный

Распад мюона

Распад на два возбуждения, вылетающих под углом друг к другу

Распад на две частицы

Распад незакрученных жидких струй

Распад нейтрона. (V—Л)-вариант теории слабого взаимодействия

Распад непрерывный

Распад нестабильных состояний

Распад нестабильных состояний смешанных

Распад общий

Распад окиси азота в пламени

Распад остаточного аустенита

Распад остаточного аустенита (второе превращение при отпуске)

Распад переохлажденного аустенита

Распад пересыщенного твердого

Распад пересыщенного твердого раствора

Распад плотного движущегося слоя

Распад прерывистый

Распад произвольного начального разрыва Соударение ударных волн

Распад произвольного разрыва

Распад произвольного разрыва давления и течение в ударной трубе

Распад произвольного разрыва и другие автомодельные задачи

Распад произвольного стационарного разрыва в сверхзвуковых струйных течениях

Распад протона

Распад равномерный

Распад системы самопроизвольны

Распад составного ядра

Распад спинодальный

Распад странных частиц

Распад струи

Распад струи осесимметричный

Распад струи осесимметричный волнообразный

Распад твердых растворов внедрения па два раствора измененных концентраций

Распад тройных сплавов с выделением химического соединения

Распад урана цепной

Распад фотона

Распад ячеистый

Распада каналы

Распаде секунду

Растворы внедрения, распад

Растворы внедрения, распад температурная зависимость

Рентгеноанализ -процесса распада твердых растворов

Решение задачи при сверхзвуковом течении за распадом разрыва

Римана задача о распаде разрыв

Ряды распада

Ряды распада 732, XVIII

СТАРЕНИЕ СПЛАВОВ — ТВЕРДОСТЬ МЕТАЛЛО углеродистые — Алитирование 175, 177 — Распад

Сварка с использованием энергии распада атомов

Свойства спектра вблизи порога распада на два возбуждения с параллельными не равными нулю импульсами

Связь угловых и энергетических распределений в Ц- я Л-системах частиц, образованных при распаде

Скорость радиоактивного распада

Скорость распада аустенита

Скорость распада сетки

Сопоставление дискретной модели сдвиговых волн со схемой распада — разрыва для уравнений одномерной акустики

Спектр распада

Спинодальный распад и зародышеобразование

Спонтанный и стимулированный распад метастабильных состояний

Стабильность ядер по отношению к процессам р-распада

Степень распада сетки

Схема С.К. Годунова распад разрыва

Твердые растворы, распад

Температура распада сплава

Теория а-распада

Тепловой распад окислов железа

Три вида Р-распада. Свойства -радиоактивных ядер

Три вида р-распада

Условия распада дуги

Устойчивость ядер к а-распаду

Устойчивость ядер к а-распаду к (3-распаду

Устойчивость ядер по отношению к В-распаду

Фазы и составляющие, образующиеся при распаде аустенита изотермические превращения

Частные случаи распада с выделением химического соединения

Чугун Изотермический распад аустенита - Диаграммы

Эвтектоидный распад

Эйнштейн распад в секунду

Экспоненциальный закон распада

Экспоненциальный закон распада и условия его применимости

Электрическое сопротивление влияние кинетики распада твердого

Электроды диаметр распада

Элементарная теория р-распада

Элементарные частицы, стабильные по отношению к распадам по сильному взаимодействию

Элементарные частицы, стабильные по отношению к сильным распадам

Элементы теории а-распада

Энергетическое рассмотрение а-распада

Энергетическое рассмотрение а-распада. Роль законов сохранения

Энергия распада

Яценко, Б. Ф. Марцинив. Влияние никеля на образование и распад аустенита в сером чугуне



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте