С—С, валентное колебание

Блок I содержит элементы взаимодействия восьми координат внутри группы СН и еще двух координат (С—С) (валентное колебание связи С—С) и X (С—С) (крутильное колебание вокруг связи С—С), блок II — элементы взаимодействия восьми координат внутри группы СНд,. [c.104]

С — С, валентное колебание 216,368, 369, 382, 384, 387 С = С, валентное колебание 350, 364, 382 С = С, валентное колебание 214, 217, 348, 384 [c.604]

НИЯ б (К—Н), усиленному резонансом Ферми с частотой валентных колебаний этой группы [ ]. [c.202]

Из табл. 2 видно, как распределяется поглощение в инфракрасном спектре а-олефинов в зависимости от типов колебаний. Поглощение, связанное с валентными колебаниями С—Н в области —2800——3150 см , составляет большую часть от общего поглощения молекулы, но значительно меньшую, чем у нормальных парафинов. Кроме того, в отличие [c.266]

Одно из валентных колебаний соответствует симметричному смещению крайних атомов У относительно неподвижного центрального атома X [частота V ( )]. Второе линейное колебание связано с асимметричным смещением атомов У, которые движутся как одно целое относительно атома X [асимметричное колебание, частота V (аз) ]. [c.758]

Широкую полосу 3000 — 3600 в спектре состаренных пленок ПС можно отнести к колебаниям гидроксильных ОН групп, поглощающих в области 3200 — 3600 см Расширение полосы до 3000 может быть связано с валентными колебаниями С—Н групп при связи >С=С<, поглощающих в области 3020—3086 [c.129]

В качестве примера рассмотрим молекулу С Н . Если остальные атомы закрепить неподвижно, то данная группа С — Н будет совершать колебания с частотой, соответствующей квазиупругой постоянной связи С — Н или квазиупругой постоянной угла. Однако в реальной молекуле колебание должно быть или симметричным, или антисимметричным по отношению к центру симметрии молекулы, т. е. двэ группы С — Н могут совершать колебания либо симметричные либо антисимметричные друг по отношению к другу. В результате возникают два колебания С — Н в направлении оси молекулы и два колебания— перпендикулярно к ней (V,, V,, и V4, V5, на фиг. 64). Конечно, при всех четырех колебаниях двигаются также и атомы С. Однако их массы велики и амплитуды много меньше. Кроме колебаний С — Н, молекула СоН. имеет колебание С = С (7. на фиг. 64). В процессе этого колебания группы С — Н двигаются в основном так, как будто бы они были жесткими отсюда следует, что частота колебания определяется квазиупруго(1 постоянной связи С = С. Частоты, наблюденные экспериментально (табл. 45), подтверждают эти соображения. В спектре обнаружены две частоты валентных колебаний С — Н 3374 и 3287 см", две частоты деформационных колебаний С — Н 612 и 729 см", и одна частота валентных колебаний С =С 1974 см". [c.214]

Как и раньше, мы предполагаем, что ось 2 перпендикулярна к плоскости молекулы, а ось X совпадает с осью С—С. Обозначения колебаний в табл. 92 обычные (см. стр. 294). Более детально они определяются из фиг. 44. В тех случаях, когда известно, что рассматриваемое колебание является в основном валентным колебанием С-Н или С=С или деформационным колебанием СНа, к соответствующим символам в таблице добавлены значки СС, СН или СНа ) [c.350]

В заключение проанализируем некоторые следствия, связанные с учетом колебаний ионов под действием световой волны. Для простоты рассмотрим движение двух разноименно заряженных ионов, объединенных, например, в простейшую молекулу типа Na+ l . Валентность каждого иона в этом случае равна единице, а его заряд равен заряду электрона. Предположим, что поляризация Р вещества аддитивно складывается из поляризации Ре, вызванной смещением электронов, и поляризации Ра, связанной со смещением ионов в поле световой волны Р=Ре- -Ра. Обозначим массы ионов разных знаков, со- [c.94]

Пример. Рассмотрим форму нормальных колебаний молекулы воды Н2О и углекислого газа СО2 (рис. 33.7). Легко видеть, что в соответствии с приведенным определением колебания Х и 2 молекулы Н2О следует отнести к типу валентных, а колебание б — к тину деформационных. Аналогичное положение имеет место и в случае молекулы СО2. [c.241]

Валентные колебания связаны с изменением длины валентных связей между атомами, а деформационные — с деформацией угла между валентными связями. При симметричном колебании смещенная конфигурация молекулы имеет ту же симметрию, что и [c.92]

Характеристичность колебаний. Несмотря на то, что в каждом нормальном колебании сложной молекулы участвуют все атомы, во многих практически важных случаях удается выделить группу атомов, колебания которых и будут определять частоту данного нормального колебания. При наличии этой группы атомов у других молекул частота выбранного нормального колебания может сохраняться. В этом случае говорят о характеристической частоте колебания для данной группы атомов (валентной связи или валентного угла). Например, группы атомов СН, СНз и СНз в любых молекулах характеризуются валентными колебаниями связей С—Н в области частот 2600—3100 см и деформационными колебаниями углов Н—С—Н в области 1350—1500 см . [c.96]

Для графического отображения спектров применяют линейную систему координат по оси абсцисс - волновые числа (V, см" ), по оси ординат - процент пропускания (Т, %). Как правило, область валентных колебаний воды (3000-3800 см" ) не рассматривают, так как из-за толщины исследуемого слоя в кювете поглощение в этой области спектра доходит до верхнего предела шкалы Г. Следует отметить, что с помощью ИК-спектров в основном производят качественный анализ водных коррозионных сред. [c.201]

Среди процессов косвенной спин-решёточной релаксации наиб, роль играют процессы, связанные с носителями заряда (см. ниже), и процессы, обусловленные ионами с сильным спин-орбитальным взаимодействием и высокой частотой собственной релаксации. К таким ионам относятся редкоземельные ионы, присутствующие в виде малых примесей в ЖИГ, и ионы Fe и Fe" , к-рые возникают в ЖИГ и др. ферритах вследствие образования вакансий или замещения части основных ионов Ге ионами с др. валентностью. Характерными чертами влияния таких ионов на Ф. р. являются максимумы Я, , при нек-рых углах между М(у и осями кристалла и температурные максимумы ДЯ, к-рые возникают при таких темп-рах (обычно в интервале 10—100 К), когда частота релаксации ионов становится равной частоте колебаний ш. [c.308]

Нижним лазерным уровнем обычно является первый возбужденный уровень симметричного валентного колебания, сильно связанный резонансом Ферми с деформационным колебанием и потому быстро релаксирующий вместе с этим колебанием в столкновениях с гелием. Этот же канал релаксации эффективен в случае, когда нижним лазерным уровнем является второй возбужденный уровень деформационной моды (02 °0). [c.47]

Частоты колебаний акцептора протона, например, группы С = 0 (область 1700 см" ), также понижаются (межъядерное расстояние увеличивается, см. табл. 111.11), но в меньшей степени, так как и масса кислорода больше, чем водорода, и силовая постоянная двойной связи С = 0 велика. В то же время частоты деформационных колебаний, как правило, несколько смещаются в сторону больших частот за счет большей упругости образовавшегося цикла. При димеризации в длинноволновой области спектра (для уксусной кислоты около 180 см" ) проявляется частота валентных колебаний водородной связи О. ..Н—О. [c.216]

В настоящей работе сообщаются результаты измерения в различных растворителях поглощения в области фундаментального валентного колебания X—Н-групп соединений с Х=0, Зи N. Характер влияния растворителей на максимум полос многих такого рода соединений рассматривался в ряде работ однако при этом сравнивались растворители, обладающие способностью взаимодействовать одновременно за счет разной природы сил, что затрудняло выявление результата взаимодействия с участием я-электронов. Нами измерялось поглощение указан- [c.21]

Частоты валентных, деформационных и неплоских колебаний С—Н, а также частота так называемого С—С-колебания совпадают в нашем расчете с соответствующими частотами, полученными в работах [1> ]. Однако, как показывают предыдущие расчеты [1 ], а также настоящий расчет, в С==С-колебании углы при двойной связи могут принимать даже большее участие, чем координата С=С. Поэтому название частоты в области 1640 см 1 С=С-частотой может быть только условным. Отнесение валентных и неплоских колебаний С—-Н, сделанное в работе [ совпадает с нашим отнесением. [c.75]

Аморфная непористая двуокись кремния, которую получают газофазным гидролизом тетрахлорсилана, не содержит заметного количества химически связанной воды, и, следо(вательно, инфракрасное поглощение в области частот 4000—3000 см может быть связано с валентным колебанием трупп О—Н адсорбированной воды. Для спектрО[акопического исследования двуокись кремния готовят либо в виде тонких прозрачных таблеток путем прессо- [c.89]

Линия другого валентного колебания кольца, У4, при дейтерировании существенно смещается в сторону меньших частот, а ее интенсивность колеблется в широких пределах. Полосы колебаний V4 и V5 однозначно идентифицируются и в ИК-спектрах. Отнесение остальных трех колебаний класса ( пульсационного колебания Vз и двух деформационных колебаний связей С—Н и С—В Уд и V,), предложенное в ], находится в некотором противоречии со спектрами КР. Действительно, если проследить за поведением линии КР, соответствующей ИК-полосе, отнесенной к пульсационному колебанию [ ], то можно видеть очень резкие изменения ее интенсивности в ряду Тц—(табл. 3—6). В некоторых случаях интенсивность этой линии относительно мала (65 ед. в Т<г,). С другой стороны, оказывается, что именно в этих случаях необычайно высока интенсивность одной из линий деформационных колебаний связей С—Н и С—В V6 и V,. Получается, что в дейтеропроизводных тиофена интенсивность линии пульсационного колебания кольца в 4—8 раз меньше линий деформационных колебаний связей С—Н и С—В. Между тем из литературы известно, что в спектрах КР бензола [ ], пиридина пиррола и других подобных соединений линия пульсационного колебания является одной из самых сильных в спектре и остается таковой в дейтеропроизводных. Поэтому казалось более естественным отнести к колебанию в спектрах КР дейтеропроизводных тиофена наиболее интенсивную и поляризованную линию в обсуждаемой области спектра. [c.170]

Валентное и деформационное колебания v и vp связанных в комплекс функциональных групп RiAH и BR2 дают полосы в далекой инфракрасной области, трудно доступной для эксперимента. Иногда наблюдаются их комбинации с частотами валентных колебаний связи АН, что усложняет структуру полосы Vs. Этот тип колебаний еще мало исследован. [c.154]

Чтобы избежать трудностей, связанных с наличием у прибора нескольких призм и необходимостью их перестановки, как компромиссное решение для основной области инфракрасного спектра, 4000—650 выбирается призма из хлористого натрия. Каменная ооль дает еще приемлемое разрешение в важной области валентных колебаний карбонила, 1950—1600 слг [c.54]

Если молекула содержит четыре эквивалентные связи, то должны существовать четыре почти валентные колебания с мало отличающимися друг от друга частотами и, кроме того, несколько деформационных колебаний, их число зависит от числа независимых валентных углов. Так, например, в молекуле С2Н.4 или в молекуле Н.С = С = Hj имеется взаимодействие групп СН и поэтому каждая частота изолированной группы (см. вьпне) расщепляется на две. В молекуле СоН., одна из них симметрична, а другая антисимметрична по отношению к центру симметрии. Таким образом, из трех пар частот молекулы iHj -J, = 3019 и ы = 2989 = 3272 и ч, == 3106 v, == 1342 и = 1444 см (см. фиг. 44), первые две пары следует прииисап, валентным колебаниям С—-Н и последнюю—деформационному колебанию внутри группы Hj. Конечно, кроме того, имеются деформационные колебания, связанные с изгибом всей группы СН как целого по отношению к связи С— С. Их можно трактовать совершенно аналогично-л [c.215]

С—Н, валентные колебания 212,301,312, 314, 327, 340—342, 346, 348, 349, 357, 365, 378, 382, 384, 391, 395, 468 С -Н, деформационное колебание 212, 30 , 312, 382, 391 СН, радикал 211 С—Н, расстояние 468, 486 изменение в разных молекулах 468 С—Н, связь дипольный момент 259, 287 силовые постоянные 211, 468 С—Н, частоты, см. С-Н, валентные и деформационные колебания СНг, внем1ние деформационные колебания 343, 366, 378 382, 387 СН2. внутренние деформационные колебания 366, 378 СНз, группа силовые постоянные 179, 188, 211 характеристические колебания и частоты 179, 213, 215, 341, 365 СНг, крутильные колебания 366, 378, 387 СНз, деформационные колебания 341,366, 378, 382, 387 СНз, группа внутреннее вращение 359, 368, 382, 387 момент инерции 465 СНз крутильное колебание 368,380,384,387 СН,, метан величины С,- для v, и % 484, 486, в()змун ,еиия 331, 481, 486 изотопический эффект 254, 331, 332 междуатомные расстояния 467, 486 момент инерции и вращательная постоянная 466, 486, 488, 541 наблюденные комбинационные и инфракрасные спектры 330 нулевые частоты 331 обертоны и составные частоты 331, 386 основные частоты 330, 331, 340, 484, 485 изменение в жидком и твердом состояниях 565 отсутствие вращательных комбинационных и инфракрасных спектров 54 подполосы обертонов и составных полос 332 [c.605]

Болоо низкую частоту в воабугкденпом состоянии мояшо также считать связанной с валентным колебанием С — Н, частота которого в основпом состоянии равна 3312 с.ц-1. Такая интерпретация крайне маловероятна, однако ее нельзя полпостью отбросить только на основании колебательной структуры. [c.168]

Анализ колебательной структуры основных полос на первый взгляд не представляет затруднений. Наиболее интенсивные полосы образуют довольно длинную прогрессию с частотой 1182 м , которая может быть интерпретирована как частота валентного колебания С — О в возбужденном состоянии vj. Каждая интенсивная полоса сопровождается короткими прогрессиями с частотами 824, 1322 и 2872 см , которые в свою очередь могут быть отнесены к деформационному колебанию (соответствующему неплоскому колебанию плоской молекулы (см. [23], стр. 324), деформационному колебанию группы СН2 и валентному колебанию связи СНг (Бранд [138]). Однако серьезные затруднения возникают при интерпретации горячих полос, расположенных с длинноволновой стороны основных полос, а также при интерпретации спектра испускания, наблюдаемого при флуоресценции (Герцберг и Франц [626], Градштейн [443]), в спектре электрического разряда (Шулер и Вёлдике [1115], Шулер и Рейнебек [1111], Дайн [332], Бранд [138]) и в спектре хемилюминесценции (Эмелиус [355], Пирс и Гейдон [32]). [c.528]

Поэтому расстояние г от дефекта до блипгайпшх ПОНОВ решетки, лен ащих в первой координационной сфере, в металлах с разной валентностью будет попадать в области с различной плотностью электронного заряда, что должно приводить к изменению эффективных сил взаимодействия ионов с дефектом и мотет привести дая е к изменению их направления. Действительно, колебаниям [c.87]

На горячих участках твердого и жидкого металлического тела электроны обладают большей средней энергией, чем на холодных. Легко переходя в области с низкой температурой, электроны вносят добавочную энергию и повышают температуру. Большой подвижностью общих электронов объясняют высокую электро- и теплопроводность металлов. Следовательно, с увеличением валентности теплопроводность металлов должна расти и для металлов с однотипной кристаллической решеткой должна быть периодической функцией порядкового номера со-01ветствующих химических элементов. На опыте это и наблюдается. Например, для натрия, магния и алюминия с числом валентных электронов 1, 2 и 3 коэффициент теплопроводности при 325" К составляет соответственно 100,8 135,4 и 178 ккал м-ч-град). В отличие от металлов в телах с ионной к ковалентной связью главную роль играет теплопроводность основной решетки, вызванная колебаниями ее узлов. Такие тела относительно мало теплопроводны. [c.6]

КРИСТАЛЛЫ валентные (атомные) содержат в узлах кристаллической решетки нейтральные атомы (С, Ge, Те и др.), между которыми осуществляется гомеополярная связь, обусловленная квантово-механическим взаимодействием глобулярные представляют собой частный случай молекулярных кристаллов и имеют вид клубка полимеров жидкие обладают свойствами как жидкости (текучестью), так и твердого кристалла (анизотропией свойств) внутри малых объемов идеальные не имеют дефектов структуры иопные обладают гетерополярной связью между правильно чередующимися в узлах кристаллической решетки положительными и отрицательными ионами квантовые характеризуются большой амплитудой нулевых колебаний атомов, сравнимой с межатомным расстоянием металлические образуются благодаря специфической химической связи, возникающей между ионами кристаллической решетки и электронным газом (Си, А1 и др.) молекулярные (Лг, СН , парафин и др.) формируются силами Ван-дер-Вальса, главным образом дисперсионными нитевидные вытянуты в одном направлении во много раз больше, чем в остальных оптические [активные поворачивают плоскость поляризации света вокруг падающего линейно поляризованного луча анизотропные обладают двойным лучепреломлением, состоящим в том, что луч света, падающий на поверхность кристалла, раздваивается в нем на два преломленных луча двуосные имеют две оптические оси, вдоль которых свет не испытывает двойного лучепреломления одноосные (имеющие одну оптическую ось отрицательные, в которых скорость обыкновенного светового луча меньше, чем скорость распространения необыкновенного луча положительные, в которых скорость распространения обьпсновенного светового луча больше, чем скорость распространения необыкновенного луча))] КРИСТАЛЛИЗАЦИЯ— образование кристаллов из паров, растворов, расплавов веществ, находящихся в твердом состоянии в процессе электролиза и при химических реакциях [c.244]

Рис. 9.17. Измерение характерных времен колебательной релаксации Гит по вынужденному комбинационному рассеянию. (По [9.45, 9.46].) а — соотношения между волновыми векторами при измерении т б — нормированный антистоксов сигнал валентного колебания (со2и/2яс) =2939 см в 1,1,1-трихлорэтане как функция времени задержки при некогерентном рассеянии (сплошная кривая) и когерентном рассеянии (штриховая кривая). Для времени релаксации получено 7 =(5 1) пс, соответственно т=2,6 пс. Значение т удовлетворительно согласуется с рассчитанным по ширине линии т=2/Дсо. Это позволяет считать, что колебательный переход в основном расширен однородно.

При образовании соединений с водородной связью силовые постоянные групп, между которыми образуется водородная связь, заметно изменяются. Например, полосы валентных колебаний групп-доноров протонов смещаются в сторону более низких частот, чем у мономера, причем смещение обычно сопровождается увеличением интенсивности и ширины полос. Если для мономерных молекул характеристическая частота колебаний гидроксильной группы составляет около 3600 см- , то при ассоциации она может смещаться в область 2500—3300 см . Для слабой межмолекулярной связи частоты колебаний гидроксильной группы ОН по-нилоются на 300—400 см , а сильной — на величину >500 см . При этом следует учитывать, что на прочность водородной связи может оказываться сильное воздействие используемый растворитель. По величине сдвига часто судят о прочности водородной связи. Например, для фенолов существует следующая эмпирическая зависимость [c.216]

При исследовании ИК-спектров молекул, содержащих группу —СН=СН—СН2С1, Алан [ ] и Кистон [ ], отметили в качестве характеристических частоты в области 730 и 1250 см . Первая отнесена ими к валентному колебанию С—С1, а отнесение второй не было сделано. [c.72]

ВЛИЯНИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ НА ПОГЛОЩЕНИЕ ПАРОВ МОНОЗАМЕЩЕННЫХ БЕНЗОЛА В ОБЛАСТИ ВАЛЕНТНЫХ КОЛЕБАНИЙ С—Н-СВЯЗЕЙ [c.116]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...