Теплота перехода скрытая

Теплота перехода скрытая 1.3 Термодинамика релятивистская 5.5 Термодинамики законы 1.5, 1.7, 1.24 Термодинамические колебательные функции 4.6 [c.635]

В отличие от фазовых переходов первого рода, таких, как точки плавления или кипения, при фазовых переходах второго рода отсутствует скрытая теплота перехода. Поэтому такие переходы используются лишь как индикатор определенной температуры, а не способ ее поддержания. При затвердевании чистых металлов, которое обсуждается ниже, образец металла будет оставаться при температуре затвердевания, хотя его окружение охлаждается. В случае сверхпроводящих переходов отсутствие скрытой теплоты перехода не создает серьезных проблем. Это объясняется тем, что при низких температурах легко обеспечить необходимую точность терморегулирования, а теплоемкости и теплопроводности материалов таковы, что неоднородности температуры в криостате и инерционность объектов регулирования не создают никаких затруднений. [c.168]

Плавление и затвердевание идеально чистых металлов происходят при постоянной температуре вследствие поглощ,ения или выделения теплоты перехода. Если используется достаточно большое количество металла (150 см — типичный объем плавящегося слитка), скрытой теплоты плавления достаточно, чтобы поддержать слиток и погруженный в него термометр при постоянной температуре в течение нескольких часов, пока происходит плавление или затвердевание металлов. Присутствие небольшого количества примесей в виде растворенного металла приводит к изменению температуры плавления или затвердевания металла, кроме того, эти процессы проходят в некотором температурном интервале. Применяемые для реализации реперных точек металлов галлий, индий, кадмий, свинец, олово, цинк, сурьма, алюминий, серебро и золото имеют достаточную чистоту для термометрии, которую, однако, непросто сохранить [c.169]

Раскрывая полные производные по давлению, вводя скрытую теплоту перехода нз фазы I в фазу 2 q = T(s — si) и воспользовавшись формулой Клапейрона — Клаузиуса [c.355]

Для всех температур выше абсолютного нуля наклон кривой критического поля отрицателен, так что энтропия нормальной фазы всегда больше энтропии сверхпроводящей фазы иными словами, сверхпроводящая фаза есть более упорядоченное состояние, чем нормальная. Если переход из сверхпроводящего состояния в нормальное происходит в магнитном поле, наблюдается поглощение тепла (вследствие наличия скрытой теплоты перехода). Таким об- [c.635]

Тщательное сравнение измеренных значении теплоемкости, скрытой теплоты перехода и критических полей со значениями, вычисленными но уравнениям (13.4) и (13.5), дает убедительное доказательство обратимости магнитного перехода. Обратимость перехода была подтверждена многочисленными исследованиями [35, 198]. [c.636]

Для фазовых переходов первого рода (испарение, плавление, сублимация, переход из одной кристаллической модификации в другую и т. д.) характерно скачкообразное изменение энтальпии, что приводит к соответствующей скрытой теплоте перехода ДЯ. Теплоемкость при фазовом переходе первого рода, как правило, изменяется, причем теплоемкость высокотемпературной фазы может быть как больше, так и меньше теплоемкости низкотемпературной фазы. [c.198]

Переход из одной фазы в другую (фазовый переход) сопровождается, как известно, выделением или поглощением определенного количества тепла (вопрос о более тонких фазовых переходах будет рассмотрен позднее), называемой часто (скрытой) теплотой перехода q. Поскольку фазовый переход происходит при постоянных давлении и температуре, то количество поглощаемого, например, тепла равно изменению энтальпии тела. [c.251]

При 5-101 нейтрон/см у кристаллов понижается скрытая теплота перехода а- в Р-фазу, а пьезоэлектрические кристаллы больше не резонируют. Окислы всех типов при больших дозах переходят в раз-упорядоченную фазу, оптически изотропную, имеющую рентгеновскую картину стекла и плотность 2,26 г/мг . Эта фаза переходит в поли-кристаллический а-кварц после отжига в течение 16 ч при 930° С [c.171]

Еще одним способом аккумулирования теплоты является использование различий в физическом состоянии вещества, заключающихся во внешнем воздействии на вещество с целью вызвать его переход из твердой фазы в жидкую или из жидкой в парообразную. При подобном изотермическом превращении состояния вещества либо поглощается, либо выделяется определенное количество теплоты в зависимости от того, в каком направлении оно происходит. Такая теплота называется скрытой теплотой фазового превращения. Некоторые специфические формы изменения состояния вещества, такие как плавление, конденсация, испарение и т. п., также связаны с поглощением или выделением теплоты. Для большинства химически чистых веществ их преобразование не связано со значительным выделением (или поглощением) теплоты.. [c.255]

Электрохимия. Если нагревание постоянного гальванического элемента увеличивает электродвижущую силу, то прохождение тока в том же элементе вызовет переход теплоты в скрытое состояние ). [c.451]

Скрытая теплота перехода, кал/моль [c.766]

Фазовые переходы, которые изучались до сих пор, относятся к фазовым переходам первого рода. Отличительные признаки этих процессов следующие наличие скрытой теплоты перехода скачкообразное изменение удельного объема вещества при переходе из одной фазы в другую существование метастабильных состояний вблизи точек равновесия фаз. [c.211]

Таким образом, удельная теплоемкость в сверхпроводящем состоянии всегда больше, чем в нормальном состоянии. Однако скрытая теплота перехода задается соотношением Т (Ss — S ) и при Т = Тс, согласно формуле (16.5.1), равна нулю. [c.409]

Но при Т = Тс имеем gn — gs, так что можно вычислить постоянную С. В отсутствие магнитного поля скрытая теплота перехода равна пулю, и мы имеем фазовый переход второго рода, хотя при [c.135]

Наряду с борновским существует другой критерий прочности кристаллов, физически менее обоснованный и ясный. Он основан на предположении о связи процессов разрушения и пластической деформации с плавлением, в связи с чем называется термодинамическим [263]. В рамках этого критерия теоретическая прочность связывается с основной характеристикой плавления — скрытой теплотой перехода. Поскольку последовательная логическая схема получения такого соотношения отсутствует, данный критерий получил различные математические формулировки [263-267]. Наиболее удачная из них [265] позволяет устранить существовавшее ранее расхождение (в 2 Ч- 5 раз) между теоретической и экспериментально наблюдаемой прочностью кристаллов. Успех термодинамического подхода обусловлен тем, что отнесенная к единице объема скрытая теплота плавления оказывается величиной того же порядка, что и предел прочности кристалла, а деформация разрушения соизмерима с величиной теплового расширения от данной температуры до температуры плавления. Хотя справедливость термодинамического критерия разрушения [c.298]

В сегнетоэлектриках с фазовым переходом первого рода спонтанная поляризованность в точке Кюри изменяется скачком, 0 < Гк (рис. 21.2, а). Для этого перехода характерно наличие температурного гистерезиса и выделение скрытой теплоты перехода. [c.209]

Таким образом, диаграммы, характеризующие количество поглощаемого тепла в калориметре с образцом и при отсутствии последнего в функции от температуры, дают полную информацию о теплоемкости и скрытой теплоте перехода образца. [c.117]

При таком превращении скрытая теплота перехода отсутствует, однако в точке фазового перехода теплоемкость может терпеть разрыв или иметь сингулярности. [c.201]

Здесь Ь(, = Н О, р) — Н" О, р) есть скрытая теплота перехода при 0°К.] Приравнивая величины (1) и (2) и используя (3), получаем [c.225]

Если же подвергнуть свободному охлаждению тело., способное переходить в интервале от точки нагрева до температуры окружающей среды из одного агрегатного состояния в другое (например, пар вода лед) или из одной аллотропной модификации в другую (например, б-Ре— уРб Р Р -Ре), то на кривых охлаждения появятся площадки, соответствующие температурным остановкам. Эти остановки вызываются выделением скрытой теплоты перехода из одного агрегатного состояния в другое или из одной модификации в другую, что и компенсирует спад температуры в функции от времени (рис. 12,б и в). [c.102]

Первый вариант состоит в измерении количества теплоты, выделяемой в тепловом источнике за ограниченный промежуток времени (метод периодического ввода тепла). Количество теплоты вычисляют по формуле (1.1). Этот вариант используют для определения тепловых эффектов различных реакций (теплоты сгорания, скрытой теплоты фазового перехода, теплоты адсорбции), для измерений теплоемкости твердых и жидких веществ. [c.10]

Фазовые переходы I рода не обязательно связаны с изменением агрегатного состояния. Аналогичным образом —со скачками объема и энтропии и со скрытой теплотой перехода — происходят многие полиморфные превращения в твердых телах. При таких превращениях меняется кристаллическая стрзчстура и вместе с ней —практически все другие свойства тела. В этой связи различные кристаллические модификации вещества тоже называют его фазами. [c.126]

Клеменс [124] оценил упомянутый дополнительный тепловой поток следующим образом. Поток состоит из двух частей из добавки к Qn, возникающей вследствие условия Ф О, и теплоты, вызванной тем, что при переходе электронов из сверхпроводящего в нормальное состояние поглощается некоторая энергия, которая затем высвобождается при обратном процессе. В (25.6) последним эффектом мы пренебрегли, воспользовавшись в (25.5) выражением для справедливость такого пренебрежения вытекает из следующих рассуждений. Так как / = 0, / = / и так как в сверхпроводниках в стационарном состоянии электрическое поле 7 = 0 или по крайней мере мало ), то / будет порядка L,j (/sTr/QгдеЬ — коэффициент переноса (14.11), в котором учтено рассеяние статическими дефектами и вклад токов только в нормальных областях. Тепло, переносимое / порядка КТ, т. е. меньше на множитель(isTT/Q . Вторая добавка к имеет порядок так как скрытая теплота перехода из нормального в сверхпроводящее состояние на один электрон Эта добавка равна примерно Ь КТ IQ К Т рУТ, что значительно больше тенла, переносимого В свою очередь меньше на множитель порядка КТи-р.1%, поэтому циркуляционный механизм не дает заметного вклада в полную электронную теплопроводность ) отсюда вытекает, что в (25.5) должна фигурировать именно С . [c.298]

Термодинамическое рассмотрение. Допустим, что переход из нормального состояния в сверхпроводящее sTln) является термодинамически обратимым. Тогда, используя формулу Клайперона — Клузиуса, для скрытой теплоты перехода получаем следующее выражение [c.362]

Из полученных выражепи мы видим, что многие термодинамические свойства обеих фаз определяются кривой зависимости критического магнитного поля от температуры, причем некоторые из этих свойств не зависят от особенностей кривой. Поскольку, например, при температуре перехода критическое поле равно нулю и наклон кривой постоянен, то из (13.4) мы видим, что разность энтропий обеих фаз равна нулю и скрытая теплота перехода отсутствует. Из (13.5) следует также, что при температуре перехода должно наблюдаться скачкообразное возрастание тенлоемости при переходе из нормальной в сверхпроводящую фазу. Как мы уже отмечали ранее, оба этих явления наблюдаются на опыте. [c.635]

Здесь ом — теплота фазового перехода при О К, соответствующая работе, которую нужно затратить для того, чтоЗы оторвать молекулы от их соседей в конденсированной фазе и перевести их в газовую фазу. Второй член в выражении (2.14.18) соответствует энергии, которую нужно сообщ1ть системе, с тем чтобы компенсировать различие в энергиях теплового движения в конденсированной фазе и газе. В случае испарения основная часть скрытой теплоты перехода обычно отвечает первому члену в (2.14.18). Тогда уравнение (2.14.16) преобразуется к виду [c.92]

Ширане и его сотрудники [24, 30J измерили скрытую теплоту переходов в поликристаллическом KNbOa и вычислили соответствующие изменения энтропии AS. Полученные ими результаты вместе с соответствующими данными для кристаллов ВаТЮз, взятыми из работ [46—49], приведены в табл 15. [c.22]

По данным [50, 51] скрытая теплота перехода поли-кристаллического KNbOa из сегнетоэлектрического состояния в параэлектрическое составляет 134 5 кал моль , тогда как более поздние [52] измерения дали еще меньшую величину (110 15 кал моль ). [c.22]

Для сверхпроводника 1-го рода вычислить разность свободных энергий Гиббса для случая нулевого поля и для случая однородной намагниченности во внешнем поле Я. Отсюда через критическое поле Не получить выражение для разности энтропий и удельных теплоемкостей, соответствуюш,их нормальному и сверхпроводяш,ему состояниям. Показать, что при критической температуре имеется скачок удельной теплоемкости, скачок же скрытой теплоты перехода отсутствует. [c.92]

При фазовом переходе 1 рода тёплоеыкость изменяется скачком, что связано с зароДышевым характером процесса образования новой фазы. При этом скачок конечен, но в экспериментё он обычно маскируется более или ыене острым пиком, 11 рщадь которого равна скрытой теплоте перехода. [c.165]

Фазовые переходы I рода характеризуются непрерывностью термодинамического потенциала Ф и разрывом его первой производной в точке перехода. При фазовом переходе I рода происходит поглощение или выделение теплоты, измеряемое скачком энтальпии Н и называемое скрытой теплотой перехода L — АН. Теплоту перехода относят к 1 г или 1 молю вещества и называют соответственно j/Зелбкой или] мольной теплотой перехода. К фазовым переходам I рода относятся, в частности. [c.171]

Если изотермическое изменение заключается в фазовом переходе, то АСобр=С, где Q — соответствующая теплота превращения (скрытая теплота). Обратимость в этом случае означает, что здесь наблюдается равновесие фаз [c.111]

Понижение или повышение температуры периода будет зависеть от знака изменения объема и знака скрытой теплоты перехода S —Sn= AQjl ). Вапример, для BaTiOj приращение объема отрицательно (в точке Кюри, 120°, при повышении температуры происходит уменьшение объема AF 0) и составляет 0,062 А. Утрата спонтанной поляризации при повышении температуры в этом кристалле ведет к выделению тепла Л() 0. [c.71]

Известно много фазовых переходов первого рода, например переход жидкость — пар в чистом веществе, за исключением критической точки, когда теплоемкость Ср становится бесконечной (см. фиг. 53а). Что касается фазовых переходов второго рода, то известно лишь небольшое число примеров, причем имеются определенные отклонения от схемы Эрепфеста. Рассмотрим, например, случай перехода из сверхпроводящего в нормальное состояние этот переход описывается кривой равновесия в плоскости переменных II — Т (Я — магнитное поле). Скрытая теплота перехода равна нулю только в точке Н = О кривой равновесия, когда теплоемкость Сц (= Су) испытывает скачок. Как показал Опсагер [4], для двумерного изинговского ферромагнетика при Н = О теплоемкость С и (=Су) логарифмически расходится в точке перехода и непрерывна везде вне ее. Тисса [5, 6] указал, что разложение в ряд Тейлора невозможно, поскольку коэффициенты при производных от ц второго и более высоких порядков для одной илп обеих фаз могут обращаться в бесконечность. Таким образом, первоначальная классификация Эренфеста является в значительной мере неполной. [c.205]

Говоря выше об этом члене, мы полностью пренебрегли в (21) зависимостью от массы квазичастиц. Оказывается, что уже учет первого члена разложения (21) по отношению ш/Т (это сводится к фактору 1 — (3/7г)(ш/Т)) ведет к превращению фазового перехода 2-го рода в переход 1-го рода (см. п. 5). Правда, в модели Голдстоуна с малой константой связи Л соответствующая скрытая теплота перехода мала и ситуация меняется лишь в близкой окрестности Тс. Однако в модели Хиггса, к рассмотрению которой мы переходим, картина фазового перехода 1-го рода выражена тем резче, чем больше отношение двух безразмерных констант этой модели е /Л [28. [c.191]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...