Удары первого рода

Удары первого рода (с электронами, атомами, ионами) [c.429]

Удары первого рода, ведущие к переходу на более высокие уровни и к ионизация. [c.429]

При W < W величина есть эффективное сечение удара первого рода, [c.472]

Удары первого рода 429, 444, 454 [c.640]

В газоразрядной трубке, наполненной гелием и неоном при парциальных давлениях соответственно 1 и 0,1 мм рт. ст., электронным ударом первого рода в основном возбуждаются атомы Не, поскольку их число в 10 раз больше, чем атомов Ne. Затем атомы Не, находясь на метастабильных уровнях 2 5 или 2 5, передают энергию возбуждения атомам Ne, заселяя тем самым верхний рабочий уровень лазерного перехода. Заселение верхнего уровня Ne происходит в некоторой мере также и под влиянием электронных ударов первого рода. [c.37]

Диаграмму путь — время для участка холостого хода получают двукратным графическим или аналитическим интегрированием принятой диаграммы ускорение — время. Употребительные виды диаграмм показаны на фиг. 97. Во всех случаях отсутствуют удары первого рода — скачкообразное изменение скорости, в результате которого ускорения и силы инерции теоретически возрастают до бесконечности. Диаграммы а и в приводят к ударам второго рода — скачкообразным изменениям ускорения и силы инерции на конечную величину. Диаграммы б п д дают скачкообразное изменение производной от ускорения. Наиболее плавную работу обеспечивает диаграмма г. [c.534]

Кривые участков быстрых ходов должны иметь минимальные цикловые углы. В момент вступления участка кривой, удовлетворяющей этому условию, в контакт с башмачком возникают удары первого рода. Поскольку кулачки станков-автоматов имеют сравнительно низкую скорость вращения, то динамические нагрузки, возникающие при ударах первого рода, во многих случаях остаются в допустимых пределах, вследствие чего кривые с минимальными цикловыми углами широко. используются для профилирования участков быстрых ходов кулачков станков-автоматов. Следует заметить, что подобные кривые имеют сравнительно простую форму и поэтому не требуется больших затрат на профилирование кулачков. [c.311]

Однако при сравнительно низкой скорости вращения кулачков станков-автоматов величина ускорения редко определяет выбор формы профиля, обеспечивающего плавное изменение скорости. В данном случае важно лишь исключить появление ударов первого рода. При этом из возможных вариантов целесообразно выбрать такой, профиль которого имеет минимальный профильный угол. В этом случае следует руководствоваться наибольшим углом подъема профиля, который не должен превышать допустимого угла подъема. [c.312]

Следует заметить, что кривые холостых ходов сменных кулачков универсальных станков-автоматов, которые всегда очерчиваются по шаблону, неизбежно работают с ударами первого рода. [c.312]

Передача с мальтийским крестом 6 (рис. II. 153, а) обеспечивает плавное изменение скорости мальтийского креста со и ускорения (рис. II. 154). В момент входа ролика водила 5, имеющего угловую скорость со, в паз мальтийского креста скорость = 0. Затем скорость плавно возрастает от нуля до максимума, после чего плавно убывает от максимума до нуля в момент выхода ролика из паза. Плавное изменение скорости исключает появление ударов первого рода, возникающих при скачкообразном изменении скорости, характерном для рассмотренных выше механизмов. [c.398]

Ускорение в момент входа и выхода ролика не равно нулю — оно изменяется скачкообразно, на всем же протяжении поворота изменение ускорения происходит плавно. Скачкообразное изменение ускорения в момент входа и выхода вызывает появление ударов второго рода. Динамические нагрузки, появляющиеся при ударах второго рода, меньше динамических нагрузок, появляющихся при ударах первого рода. Благодаря указанному обстоятельству приводы с мальтийскими крестами применяют для периодического поворота многопозиционных столов, барабанов и револьверных головок, имеющих большой момент инерции. [c.398]

Для того чтобы при входе и выходе ролика кривошипа не возникал жесткий удар первого рода, ось кривошипа Oi (рис. П.155, а) должна быть в эти моменты расположена под прямым углом к оси ОС паза. [c.400]

Не—Ме-системы обусловлена большой метастабильностью уровней Не (2 5о) и (2 5],) (т 10 с.) Конечно, параллельно с накачкой Не ударами второго рода происходив и его накачка ударами первого рода [c.99]

Тушение при соударениях (тушения первого и второго родов ). Внешние тушения характерны тем, что при этих процессах происходит передача энергии одной возбужденной молекулы другой. Если в результате ударов второго рода энергия возбуждения молекулы передается другим, не способным люминесцировать молекулам, то понятно, что такой процесс приведет к соответствующему тушению люминесценции, которое и называется тушением второго рода. Тушение второго рода тем эффективнее, чем ближе друг к другу лежат возбужденные уровни соударяющихся молекул. При равенстве энергий возбуждения соударяющихся молекул ВОЗМОЖНО ИХ [c.372]

С точки зрения динамики удар характеризуется тем, что количества движения точек материальной системы приобретают конечные приращения за очень малый промежуток времени, равный продолжительности удара. Если предположить, что этот промежуток времени бесконечно мал, то количества движения точек системы при ударе будут разрывными функциями времени, поскольку имеют разрывы первого рода. Наличие указанных изменений количеств движения можно объяснить действием сил большой интенсивности и. малой продолжительности во времени. Если предположить, что продолжительность удара бесконечно мала, то силы, действующие на точки системы при ударе, следует считать бесконечно большими по интенсивности, а продолжительность их действия, равная продолжительности удара, будет бесконечно малой. Поэтому силы, вызывающие внезапное изменение количеств движения точек системы при ударе, называются мгновенными (ударными). [c.458]

Для хода вправо напорная линия соединяется с обоими каналами, для хода влево — лишь с правым, левый работает на слив. Входные каналы делаются только сверху. Уплотнения цилиндров — кольцевые. Для предупреждения удара поршня о стенку служат специальные тормозные устройства, построенные по принципу дросселирования (фиг. 6, б). Они применяются для гидросистем, не требующих жёсткости первого рода, а также при больших скоростях поршня. Пример гидроцилиндра (давление до 106 ага), переставляющего приёмный агрегат, показан на фиг. 6, в и в табл. 2. Такие гидроцилиндры для фиксации поршня в любом желаемом положении нуждаются в гидравлическом замке (см. ниже). При необходимости фиксации поршня гидроцилиндра в крайних положениях применяют шариковые замки (фиг. 6, г). В крайнем левом положении шарик 1 запирает поршень [30]. Для перевода поршня в крайнее правое положение рабочая жидкость подаётся в отверстие 2 (сливаясь через отверстие 13), отжимает клапан 3 влево и освобождает шарик 1. Перемещение поршня вправо сдвинет сигнализатор 6, опустит шарик 4. включит электрический контакт Л и зажжёт лампочку на щите управления. В крайнем левом положении сигнализатор 7, перемещаясь вправо вместе с клапаном 10, поднимет шарик 8 и включит электрический контакт 9. После подъёма шарика 11 в кольцо 12 клапан 70 под воздействием пружины возвратится влево и закроет поршень. Слив будет происходить через отверстие 2. [c.424]

Вследствие того, что время жизни молекулы СО на верхнем уровне значительно больше времени жизни на нижнем уровне, возможно достижение инверсии и генерации в чистом СО2, когда возбуждение осуществляется ударами электронов первого рода. Однако мощность генерации такого лазера мала. [c.45]

В этом пункте излагается прием, позволяющий выписать регулярные уравнения систем с неудерживающими связями в явном виде для любых таких систем. В основе этого приема лежит изложенное в п. 1 настоящего параграфа свойство 3 (теорема Аппеля), согласно которому обобщенные импульсы, соответствующие переменным, на которые не наложена неудерживающая связь, в момент удара не терпят разрыва. Следовательно, если выбрать эти импульсы в качестве фазовых переменных, то дифференциальные уравнения могут содержать не более чем разрывы первого рода. [c.150]

Причины отпускной хрупкости первого рода пока не ясны. Предполагают, что отпускная хрупкость первого рода объясняется выделением из альфа-раствора в этом интервале температур карбидов пластинчатой формы, которая неблагоприятна для сопротивления стали удару. При более высоких температурах отпуска карбиды выделяются в зернистой форме. [c.82]

Первые два обратных процесса представляют собой дезактивацию возбужденных атомов так называемыми ударами второго рода, третий — высвечивание возбужденного атома. [c.326]

Наблюдая движения тел, люди издавна обращали внимание на то, что чем больше масса и скорость движущегося тела, тем больший эффект возникает при его соударениях с другими телами. Так, например, при движении ядра его разрушительная сила тем больше, чем больше его масса и скорость при ударе движущегося шара о неподвижный последний приобретает тем большую скорость, чем большую скорость имел первый шар метеорит, достигающий поверхности Земли, проникает в грунт тем глубже, чем больше масса и скорость метеорита. Эти и многие иные примеры такого рода наводят на мысль о существовании меры механического движения (короче говоря, меры движения) и о зависимости этой меры от скорости и массы движущегося материального объекта. [c.48]

Применение уравнений Лагранжа первого и второго рода к вопросам теории удара [c.465]

Рассмотрим применение дифференциальных уравнений Лагранжа первого и второго родя к вопросам теории удара. [c.465]

Здесь первый член в левой части соответствует заселению /е-го уровня за счет возбуждения атома электронными ударами, а второй — за счет спонтанных переходов с более высоких уровней (каскадные переходы). В правой части формулы (13) отдельные члены последовательно соответствуют спонтанным переходам на более низкие уровни, переходам на более высокие уровни за счет электронных ударов и переходам на более низкие уровни за счет ударов 2-го рода с электронами. [c.432]

С кинетической точки зрения удар характеризуется тем, что скорости точек системы приобретают конечные прираи ения в течение очень малого промежутка времени т, называемого продолжительностью удара. Продолжительность соударения твердых тел измеряется десятитысячными долями секунды. В ряде задач теоретической механики этот промежуток времени приближенно рассматривают как бесконечно малую величину первого порядка малости. Тогда скорости точек системы следует предполагать разрывными функциями времени t. Скорости точек системы претерпевают при ударе разрывы первого рода (конечные скачки). Иногда рассматривают удар второго рода, при котором претерпевают разрывы не скорости точек системы, а их ускорения. [c.458]

Основными характеристиками, определяющими прочностные, пластические и вязкостные свойства металлов, являются предел пропорциональности Опц, предел упругости Сту, предел текучести ао,2 (или От), временное сопротивление (или предел прочности") Ств, относительное удлинение при разрыве 5, сужение поперечного сечения при разрыве (или относительное сужение) ij), ударная вззкость (или сопротивление удару) Ан, модуль упругости первого рода (при растяжении) Е, твердость (или макротвердость) по Бринеллю (или по Роквеллу и другим [c.9]

Хромокремнистые стали 4ХС, 6ХС и дополнительно легированные вольфрамом (2,0 - 2,7 %) 4ХВ2С, 5ХВ2С, 6ХВ2С образуют группу сталей повышенной вязкости, используемых для изготовления инструментов, подвергающихся ударам (зубила, гибочные штампы, обжимные матрицы и др.). Повышение вязкости сталей достигается снижением содержания углерода (до 0,4 - 0,6 %) и увеличением температуры отпуска. Стали 4ХС и 6ХС отпускают на твердость 52 - 55 ПКС при температуре 240 —270 °С, которая несколько ниже температуры проявления отпускной хрупкости первого рода. Стали с вольфрамом, нечувствительные к отпускной хрупкости второго рода, подвергают отпуску в более широком интервале температур при 200 - 250 °С (53 - 58 HR ) или при 430 - 470 °С (45 - 50 HR ). Эти стали благодаря сохранению более мелкого зерна имеют несколько большую вязкость и предназначены для инструментов, работающих с повышенными ударными нагрузками. [c.626]

Неглгцщая регуляризащ1я. Как следует из изложенного выше, в момент выхода системы на идеальную неудерживающую связь обобщенные скорости в общем случае терпят разрыв первого рода как функции времени. В системе возникает удар, движение ее может быть описано дифференциальными уравнениями только в промежутке между двумя ударами. В моменты ударов требуется пересчет начальных условий. [c.144]

Для того чтобы поворот креста происходил без жестких ударов (з даров первого рода) в начале и в конце поворота, скорость креста должна быть равна нулю Б момент входа цевки в паз кресаа и в момент выхода, т. е. вектор С1 0р0С1И цевки должен быть направлен вдоль паза креста при этих положениях механизма. [c.551]

Наиболее существенные стороны в явлении фотолюминесценции газов и жидкостей могут считаться в настоящее время выясненными, хотя остается много детальных, но важных вопросов, требующих дальнейшего исследования. В частности нерешенным остается также вопрос, почему в жидком и твердом состоянии одни вещества люминесциру-ют, другие нет. Можно думать, что фотолюминесценция для жидких сред возможна только в тех случаях, когда люминесцирую-щая группа данной молекулы окружена защитной оболочкой из других атомов или ив молекул растворителя, предохраняющей лю-минесцирующую группу от тушащих ударов второго рода. Чрезвычайно сложно развертываются явления Л. в твердых телах. Примером могут служить растворы анилиновых красок в твердых средах. В жидких растворах краски обнаруживают типичные явления флюоресценции (длительность порядка 10 -Н 10 ск., тушение, поляризацию и пр.). В твердых растворах (напр, в сахарном леденце) Л. осложняется — наряду с флюоресценцией появляется также фосфоресценция с большой длительностью свечения порядка нескольких секунд в некоторых случаях эта фосфоресценция дает спектры, вполне совпадающие со спектром флюоресценции, причем свет фосфоресценции остается поляризованным однако наряду с этой фосфоресценцией обнаруживается (особенно при низких f) еще вторая фосфоресценция, спектр которой совершенно иной, длительность свечения которой больше, чем у первой, и свет неполяризован. Для теорети- ческого объяснения явлений такого рода нет еще достаточных данных. [c.138]

Из машинных К., относящихся по устройству привода к первому роду, с паров, двигателями, укажем на К. сист. Кретьена (фиг. 14). Он состоит из парового цилиндра А высотой 2,8 м и диам. 24 см, приводящего в движёние бабу В весом 950 кг при помощи цепи С. Лебедка D служит для укорочения и удлинения цени в зависимости от положения головы сваи. Наибольшая высота падения бабы 5 м. Число ударов в мин. 12—20. Благодаря шарнирному прикреплению стрел и цилиндра к горизонтальной раме эти части могут наклоняться, а потому можно забивать сваи с уклоном до 1 10. [c.8]

Остаточные напряжения первого рода представляют собой систему сил, взаимно уравновешенных. Этим, по-видимому, определяется особенность их влияния на прочность. Первоначально высказывался тезис об отсутствии какого-либо влияния остаточных напряжений на прочность и несущую способность сварных конструкций при действии статических нагрузок в случае пластического состояния материала, но с оговоркой, что они могут оказывать некоторое влияние на щючность при переменных нагружениях и ударе [217, 243 . [c.318]

Основными процессами, приводящими к возбуждению, являются столкновения первого рода. Практически легче всего достичь неравновесного состояния, используя газовый разряд соответствующим образом подобранной газовой смеси. Заселению необходимого уровня рабочего газа способствуют неупругие столкновения с возбужденными атомами примесного газа, которые возбуждаются электронными соударениями. При небольщом значении энергии возбужденных атомов двух рассматриваемых газов возбуждение атомов будет также происходить и в результате столкновений нх между собой посредством ударов второго рода. Энергия возбужденных атомов будет взаимно передаваться. Если вероятность такого возбуждения атомов больше вероятности возбуждения атома на данный уровень электронами, то равновесное распределение, определяемое взаимодействием электронов с атомами, будет нарушено, и в системе образуется инверсная заселенность уровней. Для получения последней необходимо, чтобы концентрация примесного газа была значительно больше концентрации рабочего газа. Эти условия впервые были получены в гелий-неоновой смеси, у которой разность энергетических уровней составляет всего 0,15 эВ, а соотношение примесного и рабочего газов соответствовало 10 1. [c.42]

Графики полученных инвариантов подобия пути скорости 6 и ускорения I приведены на рис. 3,6 для случаев ц = 2, 5, а также для случая fi=l, что соответствует требованию равномерной минимизации средних сил инерции и совпадает с законом равноубывающего ускорения. Полученные законы движения имеют разрывы непрерывности 1-го рода первой производной в граничных и средней точках отрезка [О, 1], что ограничивает возможность непосредственного использования полученных результатов механизмами, работающими на умеренных рабочих скоростях. Для использования полученных результатов в более быстроходных системах необходима предварительная корректировка полученных законов движения с целью ликвидации мягких ударов в граничных точках путем аппроксимации этих законов полиномиальными или тригонометрическими функциями с необходимым числом непрерывных производных во всех точках отрезка. [c.45]

Первые два члена уравнения представляют свободные колебания системы, вызванные ударным приложением нагрузки. Вследствие различного рода сопротивлений системы свободные колебания через некоторое время затухают и в уравнении остается только третий член. Однако на начальном участке колебаний после удара свободные колебания имеют существенное значение и поэтому не могут быть исключены из анализа, как это сделано при изучении установивпшхся колебаний, вызванных действием периодической нагрузки. [c.379]

Вместо не совсем ясного понятия impeto Декарт ввел численно определенную меру движения, а именно так называемое количество движения . Под этим он понимал величину, измеряемую произведением массы (тогда еще веса ) тела на его скорость. Последнюю он определял только как абсолютную величину, не имеющую ни направления, ни даже знака. При помощи этого понятия он установил законы удара тел, а также закон сохранения количества движения. Все эти законы он установил без всяких доказательств, причем законы удара оказались невер- Ными, как потом показал Гюйгенс в своей первой работе. Изучение удара тел стояло тогда в динамике на первом месте, как исследование механизма действия на движущиеся тела других сил, кроме тяжести. Гюйгенс показал, что количество движения наряду с величиной должно иметь также и знак (рассматривался только удар шаров, движущихся по одной прямой). Он исходил из принципа, что центр тяжести системы тяжелых тел не может подняться на высоту, большую первоначальной, если на систему не действуют никакие другие активные силы. С нашей точки зрения такого рода удар называется абсолютно упругим в нем кроме количества движения сохраняет постоянную величину также и сумма произведений масс тел системы на квадраты их скорости так появилась (у Гюйгенса без специального названия) вторая мера движения, которую в дальнейшем Лейбниц, обязанный во многом Гюйгенсу, назвал живой силой. Гюйгенс доказал, что в изучаемом им виде удара сумма живых сил обоих соударяющихся тел остается постоянной в течение всего процесса удара. [c.85]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...