Кризис кипения

Отмеченный кризис кипения жидкости в микропленке имеет термодинамическую природу - жидкость становится термодинамически неустойчивой и самопроизвольно распадается. Соответствующая температура предельного перегрева является физической характеристикой жидкости [c.82]

В этом процессе отсутствует обычный кризис кипения, вызываемый появлением паровой пленки. Теплота от нагреваемой стенки передается теплопроводностью через пористый каркас, затем также теплопроводностью через обволакивающую его частицы жидкостную микропленку к ее поверхности, [c.117]

Плотность потока теплоты в точке,начала кризиса кипения имеет наибольшее значение, обозначаемое через По достижении критической плотности потока теплоты кипение становится неустойчивым вследствие того, что поверхность нагрева покрывается то паровой оболочкой, то слоем жидкости этот переходный режим кипения называют частично пленочным кипением (участок СО). [c.468]

Кризис кипения. Критическая плотность теплового потока. Явление кризиса кипения с физической точки зрения состоит в возникновении неустойчивости движения пара и жидкости вблизи поверхности нагрева. [c.470]

Возникшие на поверхности нагрева паровые пузырьки отрываются от поверхности и, сливаясь друг с другом, приводят к образованию вблизи поверхности нагрева паровых струй или слоев, под которыми находится тонкий слой жидкости. Пар и жидкость могут двигаться как перпендикулярно поверхности нагрева, так и вдоль нее. Чтобы установить характерные особенности кризиса кипения, надо рассмотреть условия устойчивости границы раздела между движущимися жидкостью и паром. [c.470]

Применительно к рассматриваемому случаю кипения жидкости на плоской поверхности нагрева это означает, что скорость Wnp представляет собой максимальную скорость, с которой может удаляться образующийся на поверхности нагрева пар. Если скорость пара превысит значение w n,,, то движение утратит устойчивость, т. е. возникнет кризис кипения. [c.473]

Очевидно также, что влияние силы тяжести на кризис кипения при вынужденном течении жидкости несущественно (как вообще несущественно влияние силы тяжести на движение жидкости при значительных скоростях последней). В этом заключается основное отличие кризиса кипения при вынужденном движении жидкости от кризиса кипения в большом объеме. Доказательством малого влияния силы тяжести служит тот факт, что кризис кипения развивается в данных условиях при любом как горизонтальном, так и вертикальном положениях поверхности нагрева (трубы) [c.480]

Явление кризиса кипения при вынужденной конвекции заключается в нарушении устойчивости движения жидкости и пара его физическая природа та же, что и при кипении в большом объеме. Однако при вынужденном движении явление носит более сложный характер, так как пар отводится от поверхности нагрева в условиях движущейся в заданном направлении жидкости. [c.480]

Новое стационарное состояние (точка D на рис. 8.3) устанавливается в режиме пленочного кипения, а сам процесс перехода от пузырькового кипения к пленочному называют кризисом кипения. В пленочном режиме температура стенки превышает температуру спинодали, что исключает возможность прямого контакта его с жидкостью тепло передается к межфазной поверхности через паровую пленку путем теплопроводности и однофазной конвекции в паре, а также излучением. Паровая пленка гидродинамически неустойчива (по Тейлору), на ее поверхности периодически формируются и затем всплывают к свободному уровню жидкости паровые пузырьки (рис. 8.3, д). Коэффициенты теплоотдачи при пленочном [c.345]

Ф —паросодержание пристенного двухфазного слоя, при кризисе кипения ф = зг/4 С —коэффициент трения (гл. 7). [c.273]

Недогрев ядра движущейся жидкости может привести к увеличению критической плотности теплового потока. Кризис кипения в трубах в настоящей книге не рассмотрен, с этим вопросом можно познакомиться в специальной литературе [например, 45, 61, 75]. [c.273]

Назначение работы. Визуальное изучение структуры двухфазного потока при различных режимах кипения изучение природы кризиса кипения. Ознакомление с методикой опытного исследования и обработкой опытных данных. Перед выполнением лабораторной работы необходимо изучить пп. 1.6.1 и 1.6.3 Практикума. [c.179]

Природа кризиса кипения. [c.183]

Изменение механизма теплоотдачи при переходе от пузырькового кипения к пленочному или от пленочного к пузырьковому называют кризисами кипения, а параметры, им соответствующие, — критическими. Максимальная плотность теплового потока в точке А называется первой критической плотностью теплового потока q pi, а минимальная плотность теплового потока при пленочном режиме кипения, соответствую- [c.147]

Проанализируйте зависимость коэффициента теплоотдачи при кипении от температурного напора. Что называется кризисом кипения [c.229]

Второй кризис кипения. Минимальные значения теплового потока в зависимости г/ = /(Д/) для пленочного кипения характеризуют второй кризис кипения. Этот тепловой поток соответствует обратному пере- [c.312]

Рассмотренный кризис кипения связан с иере.хо-дом пузырькового режима в пленочный (кризис первого рода). Он обусловливает сильное понижение интенсивности теплообмена. Ухудшение теплообмена может иметь место и в другом слу- [c.330]

На том же графике нанесены некоторые данные о возникновении режима пленочного кипения в большом объеме насыщенной жидкости. Совпадение законов, описывающих эти два внешне разных явления, будет рассмотрено в главе, посвященной гидродинамической теории кризисов кипения. [c.61]

Принимая реальные величины Т - ( = 10 °С, X = 50 Вт/(м К), йу = = 5-10 Вт/ (м К), получаем q = 5 10 Вт/м , что значительно больше максимального теплового потока = 1,2 10 Вт/м , соответствующего кризису кипения первого рода для воды при атмосферном давлении. Кроме того, в гладких каналах критическое значение плотности теплового потока резко уменьшается с увеличением массового паросодер-жания потока, тогда как испарение потока внутри проницаемой матрицы может быть полностью завершено при тепловой нагрузке, близкой к предельной. [c.120]

Дальнейшее увеличение температуры стенки может снова привести к нарушению устойчивости кипения. Этот второй кризис кипения достигается на границе метастабильного состояния жидкости и определяется условием (др1д о)х = 0. [c.469]

Гл. 7 и 8 в наибольшей степени имеют прикладной характер. В гл. 7 вводятся основные количественные характеристики, обычно используемые при одномерном описании двухфазных потоков в каналах расходные и истинные паросодержания, истинные и приведенные скорости фаз, скорость смеси, коэффициент скольжения, плотность смеси. При рассмотрении методов прогнозирования режимов течения (структуры) двухфазной смеси акцент делается на методы, основанные на определенных физических моделях. Расчет трения и истинного объемного паросодержания дается раздельно для потоков квазигомогенной структуры и кольцевых течений. В гл. 8 описаны двухфазные потоки в трубах в условиях теплообмена. Приводится современная методика расчета теплоотдачи при пузырьковом кипении жидкостей в условиях свободного и вынужденного движения. Сложная проблема кризиса кипения в каналах излагается прежде всего как качественная характеристика закономерностей возникновения пленочного кипения при различных значениях [c.8]

Для парожидкостных потоков весьма существенно их термодинамическое состояние если соприкасающиеся фазы находятся в состоянии насыщения, такой поток называют равновесным-, если температура одной или обеих фаз отличается от температуры насыщения при давлении в данной точке, то поток — неравновесный. Так, в парокапельных потоках, возникающих при захолаживании криотрубопроводов, или в парогенерирующих каналах ниже сечения кризиса кипения пар обычно перегрет, а жидкость имеет температуру насыщения — типичный и весьма распространенный случай неравновесных двухфазных потоков. Адиабатные равновесные парожидкостные потоки принципиально не отличаются от газожидкостных. [c.288]

Выявление условий возникновения кризиса кипения является практически наиболее важной задачей, стоящей перед исследователями теплообмена при кипении. Действительно, значение во многих случаях определяет границу безаварийной эксплуатации оборудования по тепловой нагрузке. Несмотря на огромное количество экспериментальных и теоретических работ, посвященных кризису кипения в каналах, сегодня не только отсутствует законченная теория процесса, но (по некоторым аспектам) даже единство в качественных представлениях о механизме процесса. Пожалуй, сегодня можно лишь констатировать намечающееся согласие различных исследователей в том, что невозможно создать некую универсальную модель кризиса кипения в каналах, способную описывать развитие процесса при любом сочетании параметров [12, 51, 78]. При этом в упоминаемых работах речь шла о кризисах кипения недогретой жидкости, т.е. о режимах, при которых относительная энтальпия потока в месте кризиса < 0. Достаточно взглянуть на общий вид зависимости широком диапазоне j [11], чтобы понять очевидную невозможность построения общей теории кризиса кипения в каналах. Представленная на рис. 8.7 зависимость содержит, как минимум, три различные по доминирующему процессу области. Участок ylS соответствует кризису пузырькового кипения (кризис первого рода), имеющему общие черты с кризисом кипения в условиях свободного движения (большой объем). Участок ВС согласно [11] отвечает постоянно- [c.361]

Анализ какого-либо физического явления, как это не раз демонстрировалось в настоящей книге, сильно упрощается в предельных случаях, когда удается свести к минимуму число параметров, реально влияющих на процесс. Применительно к анализу кризиса кипения в каналах такая возможность возникает для высокоскоростных потоков жидкости, сильно не догретой до температуры насыщения. [c.363]

Кризисом кипения называют резкий, скачкообразный. переход от пузырькового к пленочному режиму кипенця [c.60]

С дальнейшим увеличением перегрева начинается пузырьковое кипение число центров парообразования растет, что приводит к увеличению коэффициента теплоотдачи. В точке К коэффициент теплоотдачи до тигает максимального значения, после чего наступает кризис кипения, заключающийся в коренном изменении механизма теплоотдачи. Соответствующие значения а н д называются критическими. Для воды, кипящей при атмосферном давлении, А кр = 25 °С <7кр = 1,45 МВт/м , а,ф = 58 кВт/(м К). Значение этих величин зависит от давления. [c.217]

Трудность осуществления пленочного режима кипения при электрическом обогреве состоит в резком повышении температуры поверхности при переходе от пузырькового к пленочному, что вызывает пережог рабочего элемента, если для его изготовления не применяются специальньк тугоплавкие материалы. После осуществления указап 1ых режимов кипения тем или иным способом опыты прэ водятся в обратном направлении. Для этого производится постепенное снижение теплового потока до тех поз, пока не произойдет переход пленочного режима кипения в пузырьковый. При этом измерения ведутся теми же методами и средствами, какие применяются для исследования других режимов кипения. Трудности осуществления пленочного режима кипения иногда удаегся до некоторой степени обойти, как это сделано, например, в последованиях, описанных в [Л. 6-6, 6-27]. В них для получения пленочного режима применяются относительно невысокие значения тепловых потоков н температур стенки и, кроме того, не требуется проходить первый кризис кипения. Чтобы избежать [c.312]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...