Оптические оси первого и второго рода

Третий из рассмотренных случаев существенно отличается от первых двух. В первых двух случаях овал и круг не пересекаются. В третьем случае они пересекаются в четырех точках рис. 287). Это означает, что в плоскости ZX имеются два направления А А и ВВ, симметричные относительно оси Z, вдоль которых обе волны распространяются с одной и той же нормальной скоростью. Направления, вдоль которых совпадают нормальные скорости волн, надеваются оптическими осями второго рода, осями нормалей или бинормалями. [c.498]

Если две из трех главных скоростей равны между собой, то оптические оси второго рода сливаются в одну ось, направленную либо параллельно оси Е (когда ах = ау), либо параллельно оси X (когда Лу = аг). В этом случае оптическая ось первого рода совпадает с оптической осью второго рода. Наконец, когда все три главные скорости равны между собой, любое направление в кристалле обладает свойствами оптической оси. [c.506]

По числу оптических осей первого рода кристаллы разделяются ра 1) двуосные, 2) одноосные и 3) оптически изотропные. Эта классификация совпадает с классификацией, основанной на числе оптических осей второго рода. [c.507]

ОПТИЧЕСКИЕ ОСИ ПЕРВОГО И ВТОРОГО РОДА [c.256]

Если оптическая система состоит только из компенсированных поверхностей (а также апланатических, кроме случая, когда S = s — г), то она заведомо свободна от всех аберраций третьего порядка, кроме кривизны поля и дисторсии. Для компенсации в системе кривизны поля необходимо выполнение условия Пецваля (2.42), а дисторсия устраняется при равенстве нулю пятой суммы Зайделя (2.19). Подставляя в это выражение аберрационные коэффициенты компенсированной поверхности (5.12) (они в равной степени могут быть отнесены и к апланатической поверхности первого или второго рода), получим следующее условие [c.176]

Существует также специальный класс зеркальных систем скользящего падения, предназначенных для изменения угловой апертуры и углового масштаба сфокусированного пучка и устанавливаемых перед или после фокуса основной зеркальной системы первого или второго рода [27]. Для уменьшения расходимости пучка от источника на оптической оси (например, при согласовании его апертуры с апертурой дифракционной решетки) могут использоваться одиночные зеркала с повер.хностями второго порядка (рис. 5.9, а). Системы, передающие изображение [c.168]

Для увеличения геометрической площади и повышения светосилы телескопа применяют совмещенные системы скользящего падения, состоящие из нескольких пар зеркал различного диаметра, имеющих общую оптическую ось и одинаковое фокусное расстояние. Теоретически возможно построение совмещенных систем как первого, так и второго рода, однако последние практически не применяются из-за трудностей юстировки нескольких пар несвязанных зеркал. [c.191]

Накопленный опыт и послужил основанием для написания настоящего учебного пособия. В первой, второй и третьей частях книги рассмотрены общетеоретические вопросы геометрической оптики, но применительно к большим полям зрения и апертурам. Четвертая часть посвящена изучению свойств отдельных конструктивных оптических элементов и узлов, в том числе поверхностей несферической формы. В пятой части дана классификация простейших оптических систем и рассмотрена композиция объективов различного рода и назначения. [c.4]

Растяжение меридионального рефлекса по 2 и то обстоятельство, что он является единственным, легко объяснить, если положить, что расстояния С между штрихами (дисками) распределены случайно по типу нарушений второго рода. Тогда при Дс/С г 0,25 будет наблюдаться только первый, притом размытый по X, порядок отражения. Соответствующая оптическая модель представлена [c.350]

Наиболее существенно здесь, по-видимому, то, что последовательное развитие теории интегрирования составленных Гамильтоном уравнений движения консервативных систем, отличающихся лишь по форме от уравнений Лагранжа второго рода, позволило установить связь между процессами, протекающими в дискретных системах и непрерывной среде, в первую очередь между механическими движениями и оптическими явлениями. Это обстоятельство отмечает в своей книге Лан-цош [76]. [c.6]

Таким образом, если ранее Е и Н рассматривали как равноправные компоненты электромагнитной волны, то при исследовании воздействия электромагнитной волны на вещество можно установить различие между ними. Это, впрочем, понятно, так как физический процесс подобного рода сводится к воздействию поля на элементарные заряды (в первую очередь свободные и связанные электроны). Такое воздействие количественно описывается формулой Лоренца f = сЕ +(e/ j[vH]. Обычно v с и второе слагаемое в формуле мало. Поэтому вектор Е и отвечает за движение электрических зарядов под действием электромагнитного поля. Тем самым подводится база под довольно неопределенное понятие светового вектора , которым часто пользуются при описании оптических явлений. Можно считать вектор Е таким световым вектором , ясно отдавая себе отчет в том, что в старой волновой теории смысл этого понятия был совсем иным. [c.79]

Для передачи когерентного излучения в волноводном режиме между элементами различного рода оптических устройств или систем широко используются оптические волокна. Оптическое волокно рис. 2.3.1 представляет собой внутреннюю диэлектрическую среду (стекло, кварц и т.п.), в которой содержится основная часть световой энергии, передаваемой по волокну в волноводном режиме. Эта внутренняя среда называется сердцевиной. Сердцевина может быть окружена слоем с более низким показателем преломления, называемым оболочкой. Для защиты от внешних воздействий сердцевину с оболочкой часто покрывают защитным слоем пластмассы. Обычно оптические волокна имеют круглую форму. Существует два основных типа круглых волокон. К первому типу относится волокно со скачком показателя преломления (рис. 2.3.1, а). В нем показатель преломления сердцевины характеризуется постоянным значением, и волноводное распространение излучения обеспечивается эффектом полного внутреннего отражения между сердцевиной и оболочкой. Второй тип волокон имеет сердцевину, показатель преломления которой изменяется в зависимости от расстояния г от оптической оси по параболическому закону [c.92]

Выше упоминалось о том, что множество всех непрерывных распределений Ф в общем случае не является компактным само по себе и, следовательно, в силу топологической леммы не может служить основой для построения сходящейся последовательности приближенных решений при обращении интегральных уравнений первого рода. В связи с этим любой вычислительный алгоритм так или иначе основывается на предварительном сужении (ограничении) Ф до некоторого компакта. В предыдуш,ем примере рассматривались два возможных варианта простейших компактов применительно к проблеме микроструктурного анализа аэрозолей из оптических измерений. Первый из них состоял из параметрического семейства модельных распределений, второй — из гистограмм, ограниченных по абсолютному значению и размерности т. В пределах данного раздела мы построим еще один простейший компакт, который так же, как и предыдущий, приводит к методу линейных систем при обращении оптических характеристик, и его распределения также согласованы с дискретным характером реальных спектров размеров рассеивающих ансамблей частиц. Построение указанного компакта начнем с рассмотрения простого примера, иллюстрирующего, в частности, почему множество не- прерывных распределений Ф не является компактом. [c.62]

Для упрощения записи мы опустили переменную X и параметр ф. Полученное интегральное уравнение является уравнением Вольтерра первого рода относительно оптической толщи т(г), и этим оно существенно отличается от уравнения (2.42) в методе лазерного зондирования рассеивающей компоненты атмосферы. Теперь для получения профиля x z) нам необходимо использовать регуляризирующие методики, если говорить о чисто вычислительных аспектах задачи. Вместе с тем следует иметь в виду, что решение интегральных уравнений второго рода относится к классу вполне обусловленных математических задач, и поэтому функциональное уравнение (2.42) относительно x z) бесспорно выигрывает во всех отношениях по сравнению с уравнением (3.15). Так, например, при достаточно малых значениях т(г), когда в первом приближении можно считать экспоненциальный член близким к единице, решение уравнения (2.42) сводится к прямому вычислению искомого профиля по измеренному локационному сигналу. [c.154]

Крайбиг [9641 измерил оптическое поглощение частиц Ag диаметром 3—6 нм, выращенных внутри фоточувствительного стекла, и с помощью анализа Крамерса—Кронига определил их комплексную диэлектрическую проницаемость ё = Ei + гвг- Он обнаружил два размерных эффекта разного рода, каждый из которых вносит свой вклад в Б2(=Е2 + 62). Первый эффект (в ) связан с движением 65-электронов проводимости, тогда как второй (ег) обусловлен меж-зонными переходами 5й—6s. Чтобы определить е1, из измеренного значения 62 вычитали значение предсказываемое моделью Друде с поправкой на ограничение длины свободного пробега электронов в частицах. Полученная разность резко уменьшалась до нуля при уменьшении диаметра частиц до 4 нм ( 10 атомов). Это приписывали структурному переходу ГЦК-решетки частиц в иную структуру кластера. В краткой заметке [965] сообщалось об аналогичном поведении малых частиц Си. [c.304]

Первый член в этом выражении описывает термооптические искажения, эквивалентные по своему действию оптическому клину, ориентированному в направлении = О (как правило, в направлении оси АЭ-ламна). Появление такого рода неоднородностей влияет на положение оптической оси резонатора. Второй член в выражении (4.9) апроксимирует аберрации ТЛ АЭ, возникающие в данной ситуации. При плотной упаковке лампы накачки и оптически плотного АЭ величина 2 может достигать (0,2 — 0,3)рт- [c.197]

Для вещества, находящегося в твердом состоянии, по Смекалю и Цвикки, следует различать два рода свойств. Некоторые физические свойства кристаллов известны как структурно нечувствительные , в то время как другие свойства являются структурно чувствительными . К первой группе физических свойств кристаллической решетки принадлежат плотность, удельная теплоемкость, упругость (сжимаемость), коэффициент теплового расширения и другие ко второй—временное сопротивленЕв, предел текучести, диэлектрическая прочность (изоляция), некоторые оптические и другие характеристики. Свойства первого рода определяются примерно одними и теми же параметрами как для монокристаллов, так и для поликристаллического материала, имеющего тот же самый химический состаг. На свойства последней группы, очевидно, значительно сильнее, чем на свойства первой, влияют примеси, предшествующая деформация и температура (отжиг, отпуск) ). [c.78]

Нахождение численных значений конструктивных параметров для выбранной конструкции оптической системы как при неавтоматическом, так и при автоматическом выполнении работы может быть осуществлено двумя принципиально различными путями. Во-первых, могут использоваться методы универсального характера, основанные на различных способах постепенных приближений и применимые к системам любого типа и любой степени сложности. Такие методы, хорошо известные и при неавтоматическом выполнении работы, иосят название методов проб. При использовании таких методов необходимо иметь некоторые числовые значения конструктивных параметров оптической системы, принимаемой за исходную. Эти значения могут быть выбраны более или менее произвольно либо определены на основании предварительных расчетов, например расчетов в области аберраций третьего порядка. Во-вторых, могут использоваться методы, основанные на решении систем уравнений, связывающих конструктивные параметры системы с аберрациями. Такого рода уравнения удается составить, к сожалению, только для области третьих порядков [c.379]

Источники очень часто укомплектовываются выходными разъемами в виде приемных частей для разного типа оптических соединителей. На рис. 8.12 представлено несколько видов такого рода приемных устройств. Комплект приемных устройств открывает перед пользователем более широкие возможности использования источника. Во-первых, производитель может специфицировать характеристики волокна для каждого из приемных устройств, что избавляет от необходимости оценивать потери соединения волокно — источник. Во-вторых, это упрощает процесс изготовления, поскольку позволяет легко установить любую приемную часть на корпусе источника. К каждому виду распространенных оптргаеских соединителей могут быгь подобраны соответствующие приемные части. [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...