Удары первого рода второго рода

Тушение при соударениях (тушения первого и второго родов ). Внешние тушения характерны тем, что при этих процессах происходит передача энергии одной возбужденной молекулы другой. Если в результате ударов второго рода энергия возбуждения молекулы передается другим, не способным люминесцировать молекулам, то понятно, что такой процесс приведет к соответствующему тушению люминесценции, которое и называется тушением второго рода. Тушение второго рода тем эффективнее, чем ближе друг к другу лежат возбужденные уровни соударяющихся молекул. При равенстве энергий возбуждения соударяющихся молекул ВОЗМОЖНО ИХ [c.372]

Применение уравнений Лагранжа первого и второго рода к вопросам теории удара [c.465]

Рассмотрим применение дифференциальных уравнений Лагранжа первого и второго родя к вопросам теории удара. [c.465]

Диаграмму путь — время для участка холостого хода получают двукратным графическим или аналитическим интегрированием принятой диаграммы ускорение — время. Употребительные виды диаграмм показаны на фиг. 97. Во всех случаях отсутствуют удары первого рода — скачкообразное изменение скорости, в результате которого ускорения и силы инерции теоретически возрастают до бесконечности. Диаграммы а и в приводят к ударам второго рода — скачкообразным изменениям ускорения и силы инерции на конечную величину. Диаграммы б п д дают скачкообразное изменение производной от ускорения. Наиболее плавную работу обеспечивает диаграмма г. [c.534]

Ускорение в момент входа и выхода ролика не равно нулю — оно изменяется скачкообразно, на всем же протяжении поворота изменение ускорения происходит плавно. Скачкообразное изменение ускорения в момент входа и выхода вызывает появление ударов второго рода. Динамические нагрузки, появляющиеся при ударах второго рода, меньше динамических нагрузок, появляющихся при ударах первого рода. Благодаря указанному обстоятельству приводы с мальтийскими крестами применяют для периодического поворота многопозиционных столов, барабанов и револьверных головок, имеющих большой момент инерции. [c.398]

Не—Ме-системы обусловлена большой метастабильностью уровней Не (2 5о) и (2 5],) (т 10 с.) Конечно, параллельно с накачкой Не ударами второго рода происходив и его накачка ударами первого рода [c.99]

Первые два обратных процесса представляют собой дезактивацию возбужденных атомов так называемыми ударами второго рода, третий — высвечивание возбужденного атома. [c.326]

Здесь первый член в левой части соответствует заселению /е-го уровня за счет возбуждения атома электронными ударами, а второй — за счет спонтанных переходов с более высоких уровней (каскадные переходы). В правой части формулы (13) отдельные члены последовательно соответствуют спонтанным переходам на более низкие уровни, переходам на более высокие уровни за счет электронных ударов и переходам на более низкие уровни за счет ударов 2-го рода с электронами. [c.432]

С кинетической точки зрения удар характеризуется тем, что скорости точек системы приобретают конечные прираи ения в течение очень малого промежутка времени т, называемого продолжительностью удара. Продолжительность соударения твердых тел измеряется десятитысячными долями секунды. В ряде задач теоретической механики этот промежуток времени приближенно рассматривают как бесконечно малую величину первого порядка малости. Тогда скорости точек системы следует предполагать разрывными функциями времени t. Скорости точек системы претерпевают при ударе разрывы первого рода (конечные скачки). Иногда рассматривают удар второго рода, при котором претерпевают разрывы не скорости точек системы, а их ускорения. [c.458]

Хромокремнистые стали 4ХС, 6ХС и дополнительно легированные вольфрамом (2,0 - 2,7 %) 4ХВ2С, 5ХВ2С, 6ХВ2С образуют группу сталей повышенной вязкости, используемых для изготовления инструментов, подвергающихся ударам (зубила, гибочные штампы, обжимные матрицы и др.). Повышение вязкости сталей достигается снижением содержания углерода (до 0,4 - 0,6 %) и увеличением температуры отпуска. Стали 4ХС и 6ХС отпускают на твердость 52 - 55 ПКС при температуре 240 —270 °С, которая несколько ниже температуры проявления отпускной хрупкости первого рода. Стали с вольфрамом, нечувствительные к отпускной хрупкости второго рода, подвергают отпуску в более широком интервале температур при 200 - 250 °С (53 - 58 HR ) или при 430 - 470 °С (45 - 50 HR ). Эти стали благодаря сохранению более мелкого зерна имеют несколько большую вязкость и предназначены для инструментов, работающих с повышенными ударными нагрузками. [c.626]

Наиболее существенные стороны в явлении фотолюминесценции газов и жидкостей могут считаться в настоящее время выясненными, хотя остается много детальных, но важных вопросов, требующих дальнейшего исследования. В частности нерешенным остается также вопрос, почему в жидком и твердом состоянии одни вещества люминесциру-ют, другие нет. Можно думать, что фотолюминесценция для жидких сред возможна только в тех случаях, когда люминесцирую-щая группа данной молекулы окружена защитной оболочкой из других атомов или ив молекул растворителя, предохраняющей лю-минесцирующую группу от тушащих ударов второго рода. Чрезвычайно сложно развертываются явления Л. в твердых телах. Примером могут служить растворы анилиновых красок в твердых средах. В жидких растворах краски обнаруживают типичные явления флюоресценции (длительность порядка 10 -Н 10 ск., тушение, поляризацию и пр.). В твердых растворах (напр, в сахарном леденце) Л. осложняется — наряду с флюоресценцией появляется также фосфоресценция с большой длительностью свечения порядка нескольких секунд в некоторых случаях эта фосфоресценция дает спектры, вполне совпадающие со спектром флюоресценции, причем свет фосфоресценции остается поляризованным однако наряду с этой фосфоресценцией обнаруживается (особенно при низких f) еще вторая фосфоресценция, спектр которой совершенно иной, длительность свечения которой больше, чем у первой, и свет неполяризован. Для теорети- ческого объяснения явлений такого рода нет еще достаточных данных. [c.138]

Основными процессами, приводящими к возбуждению, являются столкновения первого рода. Практически легче всего достичь неравновесного состояния, используя газовый разряд соответствующим образом подобранной газовой смеси. Заселению необходимого уровня рабочего газа способствуют неупругие столкновения с возбужденными атомами примесного газа, которые возбуждаются электронными соударениями. При небольщом значении энергии возбужденных атомов двух рассматриваемых газов возбуждение атомов будет также происходить и в результате столкновений нх между собой посредством ударов второго рода. Энергия возбужденных атомов будет взаимно передаваться. Если вероятность такого возбуждения атомов больше вероятности возбуждения атома на данный уровень электронами, то равновесное распределение, определяемое взаимодействием электронов с атомами, будет нарушено, и в системе образуется инверсная заселенность уровней. Для получения последней необходимо, чтобы концентрация примесного газа была значительно больше концентрации рабочего газа. Эти условия впервые были получены в гелий-неоновой смеси, у которой разность энергетических уровней составляет всего 0,15 эВ, а соотношение примесного и рабочего газов соответствовало 10 1. [c.42]

Вместо не совсем ясного понятия impeto Декарт ввел численно определенную меру движения, а именно так называемое количество движения . Под этим он понимал величину, измеряемую произведением массы (тогда еще веса ) тела на его скорость. Последнюю он определял только как абсолютную величину, не имеющую ни направления, ни даже знака. При помощи этого понятия он установил законы удара тел, а также закон сохранения количества движения. Все эти законы он установил без всяких доказательств, причем законы удара оказались невер- Ными, как потом показал Гюйгенс в своей первой работе. Изучение удара тел стояло тогда в динамике на первом месте, как исследование механизма действия на движущиеся тела других сил, кроме тяжести. Гюйгенс показал, что количество движения наряду с величиной должно иметь также и знак (рассматривался только удар шаров, движущихся по одной прямой). Он исходил из принципа, что центр тяжести системы тяжелых тел не может подняться на высоту, большую первоначальной, если на систему не действуют никакие другие активные силы. С нашей точки зрения такого рода удар называется абсолютно упругим в нем кроме количества движения сохраняет постоянную величину также и сумма произведений масс тел системы на квадраты их скорости так появилась (у Гюйгенса без специального названия) вторая мера движения, которую в дальнейшем Лейбниц, обязанный во многом Гюйгенсу, назвал живой силой. Гюйгенс доказал, что в изучаемом им виде удара сумма живых сил обоих соударяющихся тел остается постоянной в течение всего процесса удара. [c.85]

Колокола (Сатрапа, -пе) — в оркестровой практике обычно представляют собою отлитые в разнообразные формы металлические тела, издающие (при ударе) звуки определенной высоты. Из всех форм в настоящее время встречаются в оперных оркестрах колокола церковные , а в симфонических — трубчатые, обычно состоящие из целого набора трубок различной величины и различной высоты звучания, с общим звуковым объемом, как правило, от до второй октавы до до третьей, йотируемых же чаще от до первой октавы до до второй. В партитурах встречаются партии колоколов, нотированные и в басовом ключе. Исполнение такого рода партий всецело находится в зависимости от имеющихся возможностей. Звук колоколов, как правило, отличается звонкостью и серебристостью в высоком регистре и глубиной, полнотой в низком. [c.471]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...