Характер течения вдоль поверхности

ХАРАКТЕР,ТЕЧЕНИЯ ВДОЛЬ ПОВЕРХНОСТИ [c.170]

Теплоотдача от жидкости к пластине определяется характером течения рабочего тела вдоль поверхности. Около пластины образуется пограничный слой, в котором движение может быть как ламинарным, так и турбулентным. Однако и при турбулентном пограничном слое у стенки имеется тонкий ламинарный подслой, представляющий собой главное термическое сопротивление. [c.431]

Задача о влиянии ПАВ на движение одиночного пузырька в жидкости была рассмотрена в разд. 2.8. Там, в частности, было найдено, что присутствие ПАВ изменяет характер течения газа и жидкости вблизи поверхности раздела фаз, что, в свою очередь, приводит к диффузии ПАВ вдоль межфазной границы. Таким об- [c.103]

В точке полного торможения на затупленной поверхности головной части летательного аппарата установилась равновесная температура. За этой точкой течение газа вдоль поверхности головной части неравновесно. Расскажите о характере изменения температуры в таком [c.476]

Рассмотрим общий случай возникновения подъемной силы при обтекании потенциальным плоскопараллельным потоком твердого тела единичной ширины. Это — известная теорема Н. Е. Жуковского. На достаточном расстоянии от зоны обтекания скорости потока равны и параллельны друг другу, следовательно, и давление также выравнивается. Характер течения потока такой, что вдоль поверхности обтекаемого тела интеграл идз имеет определенное значение (и — скорость потока вдоль поверхности обтекаемого тела), т. е. н(15 = Г. [c.136]

В процессе теплообмена около поверхности пластины формируется тепловой пограничный слой, в пределах которого температура теплоносителя изменяется от значения, равного температуре стенки t , до температуры потока вдали от поверхности (рис. 3-5). Характер распределения температуры в тепловом пограничном слое зависит от режима течения жидкости в динамическом пограничном слое. Сам характер формирования теплового слоя оказывается во многом сходным с характером развития динамического пограничного слоя. Так, при ламинарном пограничном слое отношение толщины динамического б , и теплового слоев зависит только от числа Прандтля, т. е. от теплофизических свойств теплоносителя. Это значит, что зависимость от скорости и расстояния X сохраняется такой же, как и для динамического слоя. При значении Рг = 1 толщины слоев оказываются равными друг другу л- При ламинарном течении перенос теплоты между слоями жидкости, движущимися вдоль поверхности, осуществляется путем теплопроводности. При турбулентном пограничном слое основное изменение температуры происходит в пределах тонкого вязкого подслоя около поверхности, через который теплота переносится также только путем теплопроводности. В турбулентном ядре пограничного слоя из-за интенсивного перемешивания жидкости изменение температуры незначительно и поле температур имеет ровный, пологий характер. Таким образом, как при ламинарном, 72 [c.72]

Независимо от характера движения основного потока рабочей среды вне пограничного слоя, течение среды в пограничном слое может быть как ламинарным, так и турбулентным. Характер движения среды в пограничном слое зависит от ряда факторов области изменения местного числа Рейнольдса Re вдоль поверхности лопатки (Кеб = - ), величины и направления градиента давления, степени шероховатости поверхности лопаток, степени 22 [c.22]

Изменение режима течения в П. с. сопровождается утолщением слоя и деформацией профилей скорости, темп-ры и концентраций. Одновременно возрастают коэф. поверхностного трения, тепло- и массообмена, а также изменяется характер их распределения вдоль поверхности тела (рис. 4). [c.663]

Каждая фаза имеет свои системы скольжения и свои критические напряжения сдвига, поэтому деформирование двухфазных сплавов оказывается более сложным. Сохранение неразрывности вдоль поверхности раздела фаз при деформировании усложняет пластическое течение. При равных условиях в двухфазных сплавах образуются более сложные текстуры деформации. Процесс деформирования в таких сплавах зависит не только от свойств второй фазы и ее содержания в сплаве, но и от характера распределения этой фазы в структуре. Если хрупкая вторая фаза располагается в виде непрерывной сетки по границам зерен, то сплав окажется хрупким. Если такое же количество второй фазы разместится в виде отдельных зерен в пластичной матрице — основе сплава, то сплав сохранит пластичность, а присутствие второй фазы проявится в упрочнении. [c.129]

В работе В. 1У1. Александрова, Е. В. Коваленко [18] рассматривается плоская задача о взаимодействии линейно-деформируемого основания общего типа, армированного по границе покрытием, с бесконечным цилиндрическим штампом, движущимся вдоль своей образующей. В результате этого происходит износ покрытия, носящий абразивный характер (в формуле (6) т = 1). Считается, что область контакта совпадает с шириной штампа и не меняется с течением времени поверхность штампа не изнашивается силами трения при определении упругих деформаций покрытия, а также инерционными эффектами, возникающими от движения штампа, можно пренебречь физико-механические свойства покрытия моделируются уравнениями (1)-(3) (плоский аналог). [c.467]

Рассмотрим жидкость, движение которой расслоено вдоль по неподвижным непересекающимся поверхностям, фиксирующим движение жидких частиц. Изучение таких эффективно двумерных течений, удобно проводить в соответствующей системе криволинейных координат С, i = 1,2,3, обладающей следующими свойствами координатные линии совпадают по направлению с вихревыми линиями, а координатные линии и лежат на поверхностях, вдоль которых происходит движение жидкости, и образуют на них систему поверхностных криволинейных координат. Если в каждой точке пространства, связанного с такой системой криволинейных координат, задать ковариантный векторный базис с компонентами 01, ег, ез, которые направлены вдоль по касательным к соответствующим координатным линиям, то предполагаемый выше характер течения означает, что [c.207]

Если в движущемся газе отсутствует внутреннее трение, такой газ называют идеальным. Реальные газы вследствие вязкости ие могут скользить вдоль поверхности тела, так как скорости частиц, граничащих (соприкасающихся) с ней, равны нулю. Газ как бы прилипает к поверхности тела. Одиако эта скорость резко возрастает при удалении от обтекаемой поверхности. На внешней границе весьма тонкого по сравнению с размерами тела пограничного слоя скорости газа достигают значений, соот-ветствую цих значениям свободного скольжения идеального газа. Поэтому понятие идеального газа может быть применено при расчете обтекания таких тел, как крыло, лопатки турбины, и др. В случае если пограничный слой отрывается от поверхности тела, характер течения вязкого газа значительно отличается от характера течения идеального газа. [c.21]

Основное отличие гидродинамики трехмерного течения в пограничном слое от двумерного заключается в появлении поперечного, или, как его еще называют, вторичного течения. Линии тока внешнего идеального течения на поверхности тела искривлены. Внутри пограничного слоя существует градиент давления, перпендикулярный к линиям тока внешнего течения, наряду с градиентом давления вдоль этих линий. При обычных предположениях теории пограничного слоя давление поперек пограничного слоя постоянно, т. е. совпадает со значением на внешней границе пограничного слоя. Так как скорость в пограничном слое уменьшается по мере приближения к поверхности тела, центробежные силы, действующие против сил давления, уменьшаются вблизи стенки. Поэтому результирующее направление линий тока внутри пограничного слоя отличается от направления на внешней границе. Поперечный градиент давления создает поперечный поток и вызывает поперечные напряжения. Внутри пограничного слоя развивается вторичное течение, направленное в центр кривизны внешних линий тока. Поперечное течение может изменить свое направление по отношению к линии тока внешнего течения внутри пограничного слоя. Если поперечное течение имеет различное направление по отношению к линии тока на разном расстоянии от поверхности тела, то образуются 5-образные профили поперечной скорости. Изменение направления течения в различных сечениях приводит к значительному усложнению картины течения в пограничном слое. Небольшое поперечное течение вызывает сильное изменение характера потока в пограничном слое при положительном градиенте давления. Из-за вязких сил течение вблизи тела значительно ослабевает и поперечное течение может увлечь за собой весь поток, что и происходит вблизи линии отрыва . [c.134]

Уравнения двумерного пограничного слоя являются уравнениями параболического типа. Общие свойства уравнений двумерного пограничного слоя сохраняются и для пространственного пограничного слоя. Это означает, что главный механизм, определяющий характер течения в направлении, перпендикулярном к стенке, является механизмом диффузии момента количества движения и диффузии потока тепла в сжимаемых средах. Произвольное возмущение мгновенно передается поперек пограничного слоя, так как в этом направлении скорость диффузии бесконечно велика. Произвольное возмущение в пограничном слое распространяется вдоль линий тока с конечной скоростью. В трехмерном пограничном слое возникает понятие о зоне зависимости и о зоне влияния [14]. Возмущение, возникающее в некоторой точке пограничного слоя, распространяется не на всю его область, а только на пространство влияния этой точки. Область зависимости и область влияния определяются в виде клина, образованного двумя поверхностями, перпендикулярными к поверхности, проходящей через предельную линию тока на теле и линию тока внешнего течения. Угол между двумя поверхностями задает максимальный угол разворота вектора скорости в плоскости, касательной к поверхности тела. Когда угол между двумя поверхностями стремится к нулю, предельные линии тока имеют то же направление, что и линии тока внешнего течения, и области зависимости и влияния вырождаются в одну поверхность, перпендикулярную к поверхности тела. Если начальные условия заданы на некоторой поверхности, перпендикулярной к поверхности тела, т. е. известны составляющие скорости (в несжимаемой жидкости) и температура или энтальпия (в сжимаемом газе), тогда решения уравнений пространственного пограничного слоя можно найти только в некоторой области, определяемой областью, которая зависит от начальных данных на поверхности. Правильную картину течения в пограничном слое, особенно вблизи отрыва , можно построить только с учетом перетекания жидкости, т. е. зон зависимости и зон влияния. [c.135]

Структура течения в сверхзвуковой области и форма ударной волны определяются значениями газодинамических параметров на предельной характеристической поверхности и формой тела. Ударная волна образуется в результате взаимодействия невозмущенного потока и течения вблизи поверхности тела и влияет на сверхзвуковую область течения, расположенную ниже по течению. Механизм передачи возмущений тесно связан с поведением характеристик и линий тока, вдоль которых распространяются возмущения. Характеристики соответствуют волнам сжатия или разрежения, если давление и плотность увеличиваются или соответственно уменьшаются вниз по потоку от одной характеристики к другой вдоль характеристик другого семейства. Это определение носит локальный характер и не отражает возможных более сложных ситуаций, но вместе с тем оказывается удобным для понимания качественных свойств течения [23 [c.226]

Рассмотрим систему уравнений (5.17). В правые части каждого из уравнений системы входят члены с производными по координате вдоль поверхности тела, члены с производными по координате поперек поверхности тела и члены, свободные от производных по координатам и г]. Основной характер изменения величин в пограничном слое определяется диффузией поперек пограничного слоя, а не конвекцией вдоль него. Пренебрежем в правых частях системы (5.17) членами, содержащими производные по координатам и Г]. Для определенного класса внешних течений решение задачи (5.17) сводится к решению системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Например, в точке торможения система уравнений (5.17) локально сводится к системе обыкновенных дифференциальных уравнений. Поэтому предлагаемый подход, назовем его локально-автомодельным приближением, дает точный результат, когда решение автомодельное, и можно рассчитывать на удовлетворительные результаты, когда решение близко к автомодельному. Характер изменения решения определяется коэффициентами Мг Р/ в системе уравнений (5.17). Если изменение этих коэффициентов мало в какой-то области пограничного слоя, то решение близко к автомодельному. [c.266]

Следует отметить, что по мере движения потока вдоль поверхности стенки толщина пограничного слоя постепенно возрастает тормозящее воздействие стенки распространяется на все более далекие слои жидкости. На небольших расстояниях от передней кромки стенки пограничный слой еще тонкий и течение жидкости в нем носит струйный ламинарный характер. Далее на некотором расстоянии в пограничном слое начинают возникать вихри и характер течения становится турбулентным (рис. 14.2, б). Эти вихри обеспечивают интенсивное перемешивание жидкости в пограничном слое, но в непосредственной, близости от поверхности стенки они затухают, и здесь сохраняется очень тонкий вязкий подслой. Толщина пограничного слоя бдо р, сл зависит от расстояния л от передней кромки стенки, скорости движения потока и кинематической вязкости и = г/р. Переход к турбулентному режиму течения жидкости в пограничном слое определяется критическим значением числа Ке Р, на которое при продольном обтекании пластины основное влияние оказывают степень начальной турбулентности набегающего потока жидкости, а также шероховатость поверхности, интенсивность теплообмена поверхности с жидкостью и т. д. Поскольку сам переход от ламинарного режима течения к турбулентному в пограничном слое происходит не в точке, а на некотором участке, вводят два критических значения числа Рейнольдса. При этом Ке Р соответствует превращению ламинарного режима течения в переходный. В это время в пограничном слое начинают возникать первые вихри и пульсации, а Ке Р соответствует переходу к развитому турбулентному режиму течения. [c.225]

Рассмотрим характер обтекания сверхзвуковым потоком под углом атаки а = о острого конуса с половинным углом (З, при вершине. В этом случае перед конусом возникает скачок уплотнения в виде конической поверхности с соответствующим углом 0с (рис. 10.19). Сверхзвуковое течение, образующееся между поверхностями конуса и скачка, является по своему характеру коническим. Это означает, что параметры потока (плотность р, температура Т, давление р и скорость V) остаются постоянными вдоль прямых, проведенных из вершины конуса (в том числе совпадающих с поверхностью конуса и скачка уплотнения). [c.485]

В области ниже линии С—С образуется отрывное течение, где линии тока осредненного движения получаются замкнутыми другими словами, движение носит циркуляционный характер . Это водоворотное течение возникает в результате взаимодействия силы турбулентного трения, направленной вдоль транзитного потока, и положительного градиента давления, создающего силу давления в обратном направлении. Сила турбулентного трения будет наибольшей на поверхности раздела С — Си наименьшей по поверхности основания преграды. Поэтому в верхних слоях зоны сила трения превышает силу давления и частицы жидкости движутся вперед, в ту же сторону, что и транзитный поток. В нижней части зоны сила давления больше, чем [c.305]

Эти предпосылки таковы течение пленки имеет ламинарный характер силы инерции, возникающие в пленке, пренебрежимо малы по сравнению с силами вязкости и веса конвективный перенос тепла в пленке, а также теплопроводность вдоль нее малы по сравнению с теплопроводностью поперек пленки трение конденсата о пар отсутствует температура внешней поверхности пленки равна температуре насыщенного пара плотность и коэффициент теплопроводности и вязкости конденсата от температуры не зависят. [c.133]

При турбулентном течении на главное движение жидкости, происходящее вдоль обтекаемой поверхности, налагается поперечное движение, обеспечивающее перенос массы и обмен импульсами в поперечном направлении. Структурные исследования турбулентных потоков показали, что они состоят из вихревых образований различных размеров и интенсивности. В результате течение приобретает ярко выраженный нестационарный характер с пульсациями скорости в широком диапазоне частот. Крупные вихри порождают низкочастотную пульсацию, а мелкие—высокочастотную. Влияние молекулярной вязкости на этот процесс оказывается очень малым, и в известной степени турбулентное течение представляет собой сложное движение идеальной жидкости, в пределах которой вращается бесконечное число вихрей различных размеров и форм. Перенос массы через любую поверхность приводит к изменению количества движения и, следовательно, эквивалентен появлению в потоке добавочных сил, которые часто называют в противовес молекулярным силам силами турбулентного трения. Термин трение применительно к турбулентному потоку носит условный характер, и, подчеркивая эту условность, говорят о кажущемся (виртуальном) трении. Сопротивление каналов при переходе к турбулентному режиму тече-164 [c.164]

В некоторых случаях процессы тепломассопереноса имеют ярко выраженный двухмерный характер, например, при транспирационном охлаждении передней части затупленных тел, обтекаемых высокоскоростным потоком. Для них характерно резкое уменьшение расхода охладителя вдоль внешней поверхности в направлении от лобовой точки давления окружающей среды и плотности теплового потока. Особенно значительное воздействие оказывает изменение внешнего давления, что приводит к существенному усложнению поля течения охладителя. Рассмотрим это на примере полусферической пористой оболочки [29, 30]. Полусферическая стенка обтекается сверхзвуковым потоком газа, распределение давления в котором вдоль поверхности р задается модифи- [c.73]

Вначале толщина движущегося вдоль поверхности нагретого слоя жидкости мала и ее течение носит ламинарный характер. Постепенно в движение увлекается все большее количество жидкости, толщина ламинарного слоя растет, затем он разрушается и возникает турбулентный режим течения жидкости. При ламинарном режиме коэффициент теплоотдачи с увеличением толщины слоя твижущейся жидкости уменьшается, а при турбулентном — резко возрастает и далее по высоте поверхности сохраняется постоян-шм. [c.212]

Гидродинамические условия развития процесса. При продольном течении жидкости вдоль плоской поверхности происходит образование гидродинамического пограничного слоя, в пределах которого вследствие сил вязкого трения скорость изменяется от значения скорости невозмущенного потока Шо на внешней границе слоя до нуля на самой поверхности пластины. По мере движения потока вдоль поверхности толщина пограничного слоя посте-ленно возрастает тормозящее воздействие стенки распространяется на все более далекие слои жидкости. На небольших расстояниях от передней кромки пластины пограничный слой весьма тонкий и течение жидкости в нем носит струйный ламинарный характер. Далее, на некотором расстоянии дгкр в пограничном слое начинают возникать вихри и течение принимает турбулентный характер. Вихри обеспечивают интенсивное перемешивание жидкости в пограничном слое, однако в непосредственной близости от поверхности они затухают, и здесь сохраняется очень тонкий вязкий подслой. Описанная картина развития процесса показана на рис. 3-1. [c.64]

Рассматривая течение жидкости в поле цептробелгных сил, необходимо также учитывать, что вдоль радиуса диска меняется величина центробежной силы, т. е. в этом случае происходит нестабилизированное течение с постоянным изменением толщины пленки и соответственно переменной силой Кориол11са. Существенное влияние на характер течения струй и отдельных элементов оказывает граница смоченной и сухой твердой вращающейся поверхности. [c.289]

На рис. 44 показана схема структуры струи при низкочастотных осцилляциях, при давлении воздуха в сопле 3 ати в фазе разгрузки резонатора. Слева расположено основное сопло, а справа — так называемое пульсационное сопло (резонатор), соединенное с емкостью большого размера (10 д), предназначенной для снижения частоты пульсаций. Резуль-тируюш,ий поток воздуха, образованный при столкновении основной и пульсационной струй, имеет колоколообразную форму и направлен в сторону пульсационного сопла. Косой скачок, возникающий в зоне столкновения, обозначен Жх он совершает колебательные движения вдоль оси струи, тогда как поверхность струи колеблется в перпендикулярном направлении. За первым скачком наблюдается еще несколько косых скачков, что указывает на сверхзвуковой характер течения. В первый момент разгрузки у пульсационного сопла возникает вторая (слабая) ударная волна Жц, которая движется по направлению к основному соплу, но вскоре исчезает. Гартман отметил, что пульсационные явления в струе возникают начиная с некоторого значения при меньших расстояниях между соплами подобных осцилляций не наблюдается. При давлениях меньше критического Р 0,9 ати) ударные волны вырождаются, но в некотором диапазоне расстояний I колебания струи сохраняются. [c.67]

При дальнейшем уменьшении параметра К смесь пузырьков и воды охватывает всю хвостовую часть тела. Протяженность кавитационной зоны и интенсивность кавитации в следе будут возрастать до тех пор, пока внутренняя область следа не окажется целиком охваченной кавитацией и из нее не будет полностью вытеснена жидкость. Такое течение в следе называется суперкавитацией. Примеры полностью развитых кавитационных следов за круговым цилиндром представлены на мгновенных фотографиях (фиг. 5.16—5.18). На фиг. 5.16 и 5.17 показана каверна конечной длины, а на фиг. 5.18 каверна, достигшая полной длины . Снимки сделаны в плоскости, перпендикулярной оси цилиндра (чтобы показать ширину и форму каверны). На фиг. 5.16 основная каверна в момент съемки простирается за цилиндром на 3—4 калибра. За основной каверной тянется кавитационный след, имеющий периодический характер. Течение и кавитация при условиях, соответствующих фиг. 5.16, весьма неустойчивы. Каверна совершает колебания в длину и из стороны в сторону, что приводит к появлению периодически изменяющихся сил, приложенных к телу. Кавитационный след аналогичен течению с массой мелких пузырьков, уносимых потоком после отрыва присоединенных каверн (разд. 5.4). На фиг. 5.17 представлена другая фотография, снятая в другой момент времени, но при тех же скорости и давлении (при том же числе кавитации К). Поверхность основной каверны на фиг. 5.16 и 5.17 непрозрачна, и она относится к описанным выше присоединенным кавернам, у которых вдоль неровной поверхности раздела движется масса мелких пузырьков. [c.212]

Аналогичный характер имеет и решение уравнения (4.6) для вихревой напряженности. При небольших скоростях течения (силы трения велики по сравнению с силами инерции) вращение частиц жидкости возникает во всей окрестности тела. Напротив, при больших скоростях течения (силы трения малы по сравнению с силами инерции) следует ожидать такого поля течения, в котором вращение частиц жидкости сосредоточено в узкой зоне вдоль поверхности обтекаемого тела и в следе позади 1 ела, во всей же остальной области течения практически не происходит вращения частиц (см. рис. 4.1). Таким образом, можно предполагать, что в предельном случае очень малых сил трения, т. е. очень большого числа Рейнольдса, решения у равнений Навье — Стокса обладают таким свойством, что все поле течения можно разделить на две области на область тонкого слоя, облегающега [c.82]

Поперечная кривизна пограничного слоя. Как мы уже отметили, условие, что толщина пограничного слоя везде очень мала по сравнению с радиусом тела вращения (6 г),, является существенным допущением для совпадения уравнения движения (11.27а) осесимметричного течения с аналогичным уравнением плоского случая. Однако при обтеканиж длинного тонкого цилиндра и вообще любого длинного тонкого тела вращения указанное условие не соблюдается. Толщина пограничного слоя вдоль поверхности такого тела растет все больше и больше и в конце концов становится сравнимой с радиусом тела. При этом вследствие сравнительно большой кривизны поверхности тела трехмерный характер осесимметричного пограничного слоя дает себя знать в поперечном направлении — возникает поперечная кривизна пограничного слоя. [c.232]

Основным источником возмущений в потоке, омывающем трубы пучка, является несущий цилиндр. Возникающие после отрыва трехмерные крупномасштабные вихревые образования после выхода за пределы межреберных каналов распадаются в мелковихревую структуру, образующую турбулентный след. В лобовой части несущей трубы наблюдается трехмерный характер течения, связанный с различием скоростей вблизи поверхности ребра и в ядре межреберной области. Вдоль оси (рис. 6.2) появляется перепад давления, вызывающий движение воздуха от центра межреберного канала к основаниям ребер. Возникшее вторичное течение присоединяется к поверхности ребра на участкеЛз, образуя малую угловую область отрыва А . К нему примыкают участок присоединения Лз и участок отрыва Лд. Оторвавшийся от ребра поток присоединяется к стенке несущей трубы и частично возвращается к основанию ребра, образуя незамкнутую отрывную циркуляционную зону, имеющую отток в боковых направлениях. Вторичные течения усиливают массообмен в прикорневых зонах. [c.89]

Если оба пункта Р находятся на поверхности земли (суши или моря), заранее не ясно, будет ли и заметно отличаться от с или нет из всего сказанного выше следует лишь то, что в атмосфере вдали от земной поверхности фазовая скорость электромагнитных волн практически равна универсальной постоянной с. Но в течение долгого времени господствовал взгляд, восходивший к работе Ценнека (1907 г.), что при распространении вдоль поверхности земного шара и существенно отличается от с и зависит от характера поверхности (пресная вода, морская вода, песок и т, д.), В своих теоретических исследованиях Зоммерфельд пришел к выводу [c.263]

Процесс массообмена между газами может быть диффузионным (при ламинарном характере течения около границы струи) или вихревым (при турбулентном течении). Нижняя граница слоя смешения достигает оси струи на некотором удалении от сопла, определяя начало переходного участка струи, где влияние вязкости газов на параметры в струе существенно. Кроме того, на переходном участке проявляется влияние ударно-волновых структур начального участка в виде неизобаричности течения. Однако скачки уплотнения здесь становятся существенно размытыми , и их интенсивность уменьшается. В сильно разреженных течениях частицы атмосферы диффундируют на ось струи уже вблизи выходного сопла [16]. В сплошных ламинарных струях значительную часть русла струи занимает рабочий газ, и только при переходе от ламинарного к турбулентному смешению на больших расстояниях от сопла затопленный газ достигает оси. В турбулентных слоях смешения вдоль границы струи образуются вихри, которые, как показывают последние исследования, имеют продольную, веретенообразную структуру, во многом зависящую от микронеровностей внутренней поверхности сопла [17-19 [c.18]

Каналы с поперечным сечением некруглой формы (эллипс, квадрат, треугольник) все чаш,е и чаще встречаются в последнее время в технике [32, 166, 126, 171. Особо сложный характер течения в подобных каналах у неньютоновских жидкостей. Многие ненью тоновские жидкости обладают эластичными свойствами при деформациях. Это может не влиять на эпюру скоростей при движении в трубах кругового поперечного сечения, но сказываться на характере течения в рассматриваемых типах труб. Обычно считают, что нормальные напряжения, создаваемые в вязкоупругих жидкостях, способствуют появлению вторичных течений даже при ламинарном режиме движения. При таких течениях, например в призматическом канале с прямоугольньш сечением, траектории частиц могут быть спиральными, если вторичный поток направлен внутрь диагоналей, соединяющих противоположные углы, а наружный вдоль центральных линий, перпендикулярных к поверхностям. Наблюдать визуально такие потоки весьма сложно, чем и объясняется отсутствие полного физического представления о них. [c.91]

Тепловое воздействие факела на жаровр) трубу зависит от характера течения потока воздуха вдоль внутренней поверхности стенки жаровой трубы и других факторов- и в общем случае сложное и трудно поддающееся аналитическому расчёту явление. [c.134]

Поверхность струи не остается неизменной вдоль течения. Ее изменение может быть обусловлено ускорением или замедлением струи, волнообразованием, срывом капель. В расчетах удобно использовать условную поверхность струи, определяемую по размерам сопла. Для цилиндрического сопла условная расчетная поверхность будет F—jidl, где d — диаметр сопла. Введение в расчет условной поверхности струи придает и коэффициенту теплоотдачи условный, расчетный характер. [c.176]

Ещё более сложные и разнообразные процессы обнаруживаются при переходе от ламинарного течения к турбулентному в пограничных слоях вблизи твёрдых поверхностей. В простейшем случае пограничного слоя на плоской пластине его толщина 5 v.v/ o и локальное число Рейнольдса Re-buo/v растут с расстоянием. y вдоль потока. Линейный анализ устойчивости показывает, что достаточно слабые возмущения, распространяясь вдоль потока, должны неизбежно затухать. Поэтому, как и в случае течения Пуазёйля с докритич. неустойчивостью, на характер перехода влияет уровень возмущений в набегающем потоке, запускающих нелинейные механизмы, а в переходной области также наблюдаются турбулентные пятна, хотя и с несколько отличающимися параметрами. При заданий регулярных нач. двумерных возмущений (капр., с помощью вибрирующей ленты) с ростом Re (т. е. [c.179]

Причина возникновения отрыва. может быть объяснена при рассмотрении характера распределения скорости на профиле в компрессорной решетке при потенциальном обтекании. В расчетном режиме обтекания (кривая 1 на рис. 9.16) скорость равна нулю в передней критической точке О1, затем резко возрастает при обтекании потоком передней кромки и далее плавно уменьшается вдоль спинки (координата 5,.,,). Вдоль вогнутой поверхности лопатки скорость остается почти постоянной (координата 5вог). При таком режиме обтекания продольный положительный градиент давления невелик и пограничный слой, возникающий при течении вязкой жидкости, не отрывается. [c.246]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...