Число Прандтля

Число Прандтля, критерий подобия температурных и скоростных полей модифицированный критерий Прандтля [c.8]

Согласно кинетической теории газов и теории турбулентности, турбулентное число Прандтля равно ламинарному и лежит в пределах от 0,66 до 0,85. При Рг = 0,5 разделение отсутствует [c.159]

Реверс возможен лишь тогда, когда Рг < 0,5. Однако, согласно [225], для числа Прандтля получена полуэмпирическая зависимость [c.159]

Что касается числа Прандтля, то оно представляет собой просто некоторую материальную константу вещества и не зависит от свойств самого потока. У газов это число — всегда порядка единицы. Значения же Р для различных жидкостей лежат в более широком интервале. У очень вязких жидкостей Р может достигать очень больших значений. Приведем в качестве примера значения Р при 20 °С для ряда веществ [c.294]

Из сравнения этого уравнения с первым из уравнений (39,13) ясно, что если число Прандтля — порядка единицы, то порядок величины б толщины слоя, в котором происходит падение скорости Vx и изменение температуры Т, будет по-прежнему определяться полученными в 39 формулами, т. е. будет обратно пропорционален VR- Поток тепла [c.297]

Для реальных значений коэффициента теплопроводности различных веществ число Прандтля не достигает тех больших значений, для которых мог бы иметь место этот предельный закон. Такие законы, однако, могут быть применены к конвективной диффузии, описывающейся темн же уравнениями, что и конвективная теплопередача, причем роль температуры играет концентрация растворенного вещества, роль теплового потока — поток этого вещества, а диффузионное число Прандтля определяется как Ро = v/D, где Д — коэффициент диффузии. Так, для растворов в воде и сходных жидкостях число Pd достигает значений порядка 10 , а для растворов в очень вязких растворителях — 10 и более. [c.301]

Значение числа Прандтля зависит от физических свойств среды. Для газов число Прандтля близко к единице (например для воздуха Рг = 0,72). При Рг = 1 третий член правой части равен нулю и уравнение энергии упрощается [c.75]

Один из его безразмерных сомножителей есть обратная величина известного нам числа Рейнольдса, второй безразмерный сомножитель, обратно пропорциональный величине числа Прандтля [c.84]

Здесь к — отношение теплоемкостей Мо — число М невозмущенного потока Рг — число Прандтля, подсчитанное но параметрам вне пограничного слоя. [c.285]

Для выяснения влияния числа Рг на параметры пограничного слоя рассмотрим обтекание пластины потоком сжимаемого газа при а = 1. Число Прандтля будем считать постоянным, но [c.296]

Рассмотрим случай обтекания плоской пластины при числе Прандтля, равном единице. Сначала преобразуем уравнение энергии. Умножая (117) на и, складывая с (118) и вводя [c.322]

Этот критерий характеризует отношение магнитного поля от индуцированных токов к наложенному внешнему магнитному полю ). Иногда пользуются отношением магнитного числа Рейнольдса к обычному числу Рейнольдса, т. е. магнитным числом Прандтля [c.206]

При исследовании теплоотдачи вместо числа Пекле часто используют число Прандтля, равное отношению чисел Пекле и Рейнольдса [c.312]

Примем в соответствии с [23] показатель степени при числе Прандтля в уравнении (5.18) п = 1/3. Тогда подстановка равенства [c.326]

Величина коэффициента восстановления температуры зависит, главным образом, от структуры пограничного слоя и значения числа Прандтля. [c.377]

Для газовых потоков, у которых величина числа Прандтля близка единице, плотность теплового потока можно записать также через температуру торможения [c.382]

В молекулярно-кинетической теории газов средняя арифметическая скорость газовых молекул и число Прандтля записываются формулами [c.394]

Для стабилизированного однофазного потока заменяют локальную скорость и температуру в ядре потока средней скоростью и средней (объемной) температурой. Так как для газов характерно число Прандтля, близкое единице, то коэффициенты мошекулярного переноса тепла и количества движения равны. Если также равны коэффициенты турбулентного переноса тепла и количества движения, то соотношение qls для турбулентного ядра и ламинарного слоя выражается одним уравнением. Так как толщина пограничного слоя мала, то отношение qjs принимается равным отношению этих величин у самой поверхности нагрева. При этом = [c.184]

Для широкого диапазона Кесл (50—50 000) с учетом числа Прандтля (Рг>0,5) и геометрической стесненности (Djdr>20) в (Л. 351] предложено выражение [c.319]

Эти критерии получены на основе анализа дифференциальных уравнений движения закрученного потока в трубе в проекциях на оси хкув приближении погра ничного слоя. Использование этого приближения для течений с интенсивным радиальным градиентом давления требует дополнительного исследования и тщательного обоснования, отсутствующего в цитируемых публикациях. Достаточность этих критериев для описания течения закрученных потоков в теплообменных аппаратах, циклонах, горелоч-ных устройствах с предварительной закруткой потока некоторых классов не обеспечивается, когда речь идет об интенсивно закрученных потоках, которые наблюдаются в камерах энергоразделения вихревых труб [15, 62, 196]. Это связано с неоднозначностью обеспечения подобия режимов течения в них при равенстве приведенных выше критериев. Вопрос о подобии потоков в камерах энергоразделения в вихревых трубах интересует исследователей достаточно давно [15, 18, 29, 40, 47, 62, 70, 204]. Пытаясь объяснить наблюдаемые эффекты по энергоразделению турбулентным противоточным теплообменом, А.И. Гуляев предположил, что в геометрически подобных вихревых трубах режимы подобны тогда, когда одинаковы такие критерии, как показатель изоэнтро-пы к= С /С , число Рейнольдса Re-= Kp i/v, число Прандтля Рг = v/a, число Маха М = и безразмерный относительный [c.10]

В эту систему пяти уравнений, определяющих неизвестные функции V, р7р, Т, входят три параметра v, х и g- 3. Кроме того, в их решение входят характерная длина h и характерная разность температур 0. Характерная скорость теперь отсутствует, поскольку никакого вынужденного посторонними причинами движения нет, и все течение жидкости обусловливается ее неравномерной нагретостьго. Из этих величин можно составить две независимые безразмерные комбинации (напомним, что температуре надо при этом приписывать особую размерность — см. 53) В качестве них обычно выбирают число Прандтля Р = v/x и число Рэлея ) [c.308]

Число Прандтля зависит только от свойств самого вещества жидкости основной же характеристикой конвеюхии как таковой является число Рэлея. [c.308]

Произведем аналогичную оценку для отдельных членов уравнения энергии. Так как число Прандтля для газов близко к единице, то множитель 1/PrRo, стоящий перед членами, зависящими от теплопроводности, будет малым при больших числах Рейнольдса. Следовательно, члены зависящие от теплопроводности, будут иметь одинаковый порядок с членами, зависящими от конве1Щии тепла, только в том случае, если градиент температуры dTjdy велик, т. е. вблизи обтекаемой поверхности имеется тонкий слой жидкости, в котором происходит резкое изменение температуры в нанравлепии, перпендикулярном стенке. Пусть толщина этого теплового пограничного слоя будет бт, тогда [c.286]

Пограничный слой на плоской пластине является автомодельным и в том случае, когда число Прандтля и показатель степени м отличны от единицы. Однако уравнения движения и энергии оказываются взаимосвязанными и совместное решение возможно лишь численными методами. Результаты расчетов Брай-нерда и Эммонса, Крокко, Копа и Хартри ) показывают, что и в общем случае равновесная температура определяется соотно-шенпем (52). Коэффициент трения на пластине хорошо описывается приближенной формулой Янга [c.298]

ДЛЯ начального участка можно воспользоваться линейной зависимостью, которую получим из теплового дифференциального уравнения (1И) гл. VI, решая его совместно с уравнением движения при пспользовании теории Прандтля — Толмина для значения турбулентного числа Прандтля 0,5 [c.370]

Здесь, как и в (10), знак приблизительного равенства предполагает постоянство теплоемкости (ср = onst), Ргт — турбулентное число Прандтля, пропорциональное отношению тепла, выделяющегося вследствие турбулентного трения, к теплу, отводимому путем турбулентного перемешивания. [c.370]

Смотреть страницы где упоминается термин Число Прандтля : [c.82] [c.185] [c.196] [c.210] [c.139] [c.167] [c.262] [c.110] [c.12] [c.37] [c.163] [c.369] [c.369] [c.107] [c.107] [c.9] [c.51] [c.60] [c.67] [c.75] [c.86] [c.288] [c.297] [c.315] [c.316]

Теплотехника (1991) -- [ c.82 ]

Методы и задачи тепломассообмена (1987) -- [ c.35 , c.39 ]

Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.195 ]

Физическая газодинамика реагирующих сред (1985) -- [ c.102 ]

Техническая термодинамика и теплопередача (1986) -- [ c.325 ]

Теплотехника (1980) -- [ c.89 ]

Котельные установки (1977) -- [ c.0 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.155 ]

Быстрые реакторы и теплообменные аппараты АЭС с диссоциирующим теплоносителем (1978) -- [ c.86 ]

Моделирование в задачах механики элементов конструкций (БР) (1990) -- [ c.203 , c.274 ]

Механика жидкости (1971) -- [ c.169 , c.452 , c.454 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.436 , c.636 ]

Справочник по гидравлике (1977) -- [ c.217 ]

Динамика разреженного газа Кинетическая теория (1967) -- [ c.131 ]

Тепловые трубы Теория и практика (1981) -- [ c.93 ]

Кавитация (1974) -- [ c.2 , c.4 , c.134 , c.135 ]

Аэродинамика Часть 1 (1949) -- [ c.459 ]

Теоретическая гидромеханика Часть2 Изд4 (1963) -- [ c.420 , c.610 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.381 , c.487 ]

Теория пограничного слоя (1974) -- [ c.261 , c.262 , c.269 , c.271 , c.280 , c.311 , c.631 ]

Теплообмен и сопротивление при ламинарном течении жидкости в трубах (1967) -- [ c.26 ]

Котельные установки (1977) -- [ c.3 ]

Хаотические колебания (1990) -- [ c.40 , c.77 ]

Введение в теорию колебаний и волн (1999) -- [ c.484 ]

Накопители энергии (1991) -- [ c.0 ]

Котельные установки (1977) -- [ c.3 ]

Справочник по гидравлике Книга 1 Изд.2 (1984) -- [ c.246 ]

Механика сплошных сред Изд.2 (1954) -- [ c.249 , c.256 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...