Тонкие тела вращения

Рис. 1.14. Летательный аппарат в виде тонкого тела вращения

В чем заключается линеаризация уравнений движения газа около тонких тел вращения [c.477]

Напишите в общем виде выражение для потенциала скоростей линеаризованного потока, обтекающего тонкое тело вращения под малым углом атаки. [c.477]

В чем состоит сущность метода источников, применяемого для решения задачи обтекания тонких тел вращения сверхзвуковым потоком [c.477]

Движение летательного аппарата в виде тонкого тела вращения происходит с возрастающей сверхзвуковой скоростью. Можно ли использовать для всех скоростей линеаризованные методы расчета [c.477]

Используя соотношения, полученные в теории линеаризованного сверхзвукового обтекания тонких тел вращения, определите аэро- [c.482]

Найдите зависимости для производных коэффициентов Су и Шг по а, а, <Ог, соответствующие аэродинамической теории тонких тел вращения. [c.483]

Определите аэродинамические производные конуса, представляющего собой касательную поверхность к заостренному носку тонкого тела вращения (см. рис. 10.15). Используйте при этом соотношения аэродинамической теории тонкого тела, а также зависимости, полученные в результате решения линеаризованной задачи о сверхзвуковом неустановившемся обтекании (число М<х, = 2, расстояние от носка конуса до центра масс х = 5 м). [c.483]

Пользуясь методом присоединенных масс, получите зависимости для производных аэродинамических коэффициентов тонкого тела вращения. Найдите значения этих производных для круглого конуса и определите соответствующие центры давления. [c.484]

Линеаризация уравнений движения газа около тонких тел вращения, движущихся под малыми углами атаки, заключается в приведении нелинейных дифференциальных уравнений, не имеющих общих решений, к линейному виду, для которого общее решение имеется. Такое упрощение уравнений возможно, если сделать предположение, что параметры возмущенного течения около тонких тел мало отличаются от соответствующих их значений в невозмущенном потоке, т. е. для составляющих скорости в цилиндрических координатах получим Vy= Vx, [c.498]

Потенциал скоростей в случае линеаризованного обтекания тонкого тела вращения представим в виде ф = Фсо + ф, где ф — добавочный потенциал скорос- [c.499]

Рис. 10.33. Тонкое тело вращения в линеаризованном потоке

Коэффициент давления в некоторой точке А(х, г) образующей тонкого тела вращения (см. рис. 10.6) определяется зависимостью [c.500]

В соответствии с линеаризованной теорией обтекания [191 коэффициент нормальной силы тонкого тела вращения [c.500]

Соответствующий коэффициент момента, определяемый относительно поперечной оси проходящей через острие, определяется для тонкого тела вращения по формуле [19] [c.501]

Для линеаризованного осесимметричного обтекания тонкого тела вращения справедлива формула для коэффициента волнового сопротивления (с.м. 11.3 [19]) [c.504]

Аэродинамические производные тонких тел вращения определяются по следующим соотношениям [19] [c.556]

В скобках рядом с полученной производной приведены соответствующие значения, найденные для тонких тел вращения с криволинейной образующей. [c.582]

Схема тонкого тела вращения и расположение осей координат показаны на рис. 10.44. Для такого тела аэродинамические производные можно определить на основе общих зависимостей (9.837) — (9.850), пригодных для любых симметричных конфигураций, включая несущие поверхности и тонкие корпуса. Эти зависимости определяются безразмерными параметрами Вц, Сц, Оц [см. (9.851)], которые, в свою очередь, вычисляются по размерным коэффициентам присоединенных масс = 7 22 Ооо 33 б и [c.584]

Найдите коэффициент подъемной силы крыла, расположенного на корпусе в виде тонкого тела вращения, если известны значения этого коэффициента для всей модели летательного аппарата с р.г == 1,9, а также значения /Ст.и = с т/с кр = [c.593]

Тонкое тело вращения с оперением (крыльями) в виде плоских треугольных пластин расположено в сверхзвуковом потоке воздуха k = 1,4) с числом М , = = 1,5 и давлением = 9,807-10 Па под малым углом атаки а = 0,1. Найдите распределение давления на оперении, а также аэродинамические силы, приложенные к летательному аппарату. Форма и размеры аппарата показаны на рис. 11.1. [c.594]

Тонкое тело вращения с крыльями в виде треугольных пластин (рис. 11.1), движущееся под углом атаки а = 0,1°, поворачивается на угол крена ср = 20°. Рассчитать аэродинамические характеристики летательного аппарата при условии, что число Мос == 1,5, р = 9,807-10 Па. [c.594]

Определите по методу присоединенных масс производные устойчивости летательного аппарата в виде тонкого тела вращения с конической головной частью, снабженного трех консольным оперением. Форма и размеры этого аппарата приведены на рис. 11.16. [c.601]

ОСЕСИММЕТРИЧНОЕ ОБТЕКАНИЕ ТОНКОГО ТЕЛА ВРАЩЕНИЯ [c.323]

Осесимметричное до- и сверхзвуковое обтекание тонкого тела вращения [c.323]

Линеаризация уравнений (141) и (142) применительно к задаче пространственного обтекания тонкого тела вращения, вызывающего в набегающем потоке малые возмущения, приводит к принципиальным затруднениям ). [c.324]

Для решения задачи об обтекании тонкого тела вращения, расположенного в набегающем потоке под некоторым малым углом атаки, в полном соответствии с теорией обтекания тел несжимаемой жидкостью ( 66), приходится наряду с продольным рассматривать еще поперечное обтекание тела вращения. [c.331]

Такой подход и используется обычно, когда разыскивается первое приближение в задачах сверхзвукового обтекания тонких тел вращения. [c.333]

Законы подобия обтекания тонких тел вращения и тонких крыльев конечного размаха [c.334]

ЗАКОНЫ ПОДОБИЯ ОБТЕКАНИЯ ТОНКИХ ТЕЛ ВРАЩЕНИЯ [c.335]

Зная распределение коэффициента давления по поверхности некоторого тонкого тела вращения в потоке несжимаемой жидкости, по формуле (179) можно получить распределение того же коэффициента в потоке газа, но только на тонком теле, аффинно в поперечном к потоку направлении измененном [c.335]

Уравнение (10.22) линейное относительно искомой функции ср и составляет теоретическую основу аэродинамики стационарных слабовозмущенных (линеаризованных) течений около тонких тел вращения. Для него найдены общие решения, позволяющие рассчитать скорости и давления около тонких тел вращения (в том числе движущихся под малым углом атаки). [c.499]

Пример 2.2.1. Вычислим статические производные устойчивости и коэффициент центра давления летательного аппарата в виде тонкого тела вращения с конической головной частью, снабженного трех- или четырехконсольным оперением. Форма и размеры этого аппарата приведены на рис. 2.2.3. В качестве характерных геометрических параметров выберем площадь двух изолированных консолей — г) = [c.159]

При обтекании круглого цилиндра с образующими, параллельными направлению набегающего потока, уравнения пограничного слоя тождественны уравнениям для обтекания плоской стенки, параллельной потоку уравнение неразрывности приближенно совпадает с уравнением для плоского движения. В случае обтекания тупого не очень тонкого тела вращения газом при p = onst уравнения для осесимметричного движения можно преобразовать в уравнения для плоскоиараллельного течения введением преобразований Степанова— Манглера [Л. 93, 248] [c.23]

Как будет далее показано, в случае пространственного осесимметричного обтекания тонких тел вращения такое отбрасывание допустимо только для члена иШес) , который по сравнению с малой величиной иШаа, конечно, представляет малую высшего порядка. Что же касается величины (г/7/ .) , то она, как это будет следовать из дальнейших оценок, не имеет второй порядок малости по сравнению с иШоо-, так что отбрасывание в квадратной скобке слагаемого (н/Е/ .) , при сохранении первого члена 2и/С/не является оправданным. [c.325]

Вернемся теперь к поставленному еще в начале параграфа вопросу о допустимости использованной только что линеаризации. Для оценки порядков величин скоростей возмущений и, v в зависимости от основного малого параметра, характеризующего осесимметричное обтекаинс тонкого тела вращения, его относительной толщины т, воспользуемся формулами (164) и применим их к простейшему случаю / (х) = onst, что, согласно (167), будет соответствовать обтеканию конуса с малым углом полураствора 0о, определяемым равенством [c.332]

Определенное уравнением (152), граничным условием (155) и равенством (175) первое приближение справедливо как для сверхзвукового, так и для дозвукового движений. Это приближение может быть положено в основу теории подобия осесимметричных пространственных обтеканий тонких тел вращения. [c.334]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...