Струя граница

После удовлетворения условия совпадения критической и нулевой точек профиль строится по формулам (13.1). Распределение скоро-рости V (s) на профиле построенной решетки при любом угле входа (точнее, на бесконечных полутелах, образуемых за профилями струями, границы которых приближенно считаются затвердевшими) может быть найдено по формулам (10.32). [c.128]

Далее, пренебрежем вращательным движением, которое винт сообщает жидкости . Таким путем мы приходим к представлению идеального пропеллера, обладающего следующим свойством при переходе потока через круг с площадью Р, давление в потоке увеличивается во всех точках этого круга на одинаковую величину Ар (иными словами, происходит увеличение константы в уравнении Бернулли) в точках же, лежащих вне круга с площадью Р, никакого изменения давления не происходит. Следовательно, позади пропеллера образуется струя, границу которой образуют линии тока, проходящие через контур круга с площадью Р (рис. 176). Так называемая [c.305]

Эжектированные массы жидкости отделяются от струи постоянной массы (транзитной струи) границей раздела, являющейся линией тока. Эту линию тока назовем разделяющей. Если в циркуляционную зону через канал управления поступает расход Ру, то часть эжектированного расхода восполняется расходом Ру [76]. При этом точка примыкания струи к стенке смещается вниз но течению. Уравнение баланса расходов в этом случае имеет вид [c.144]

В полярных координатах, центр которых лежит на оси сечения отклоненной струи, граница области интегрирования (контур сопла питания) приближенно определяется выражением [c.197]

В дальнейшем выбор углов Р и а (рис. 7.1, а) основан на использовании следующих данных. Определение угла р/2 связано с заданием границы начального участка струи. Граница начального участка определяется тем, что до значения /г = /гн скорость на оси струи Vo равна скорости в выходном сечении сопла Оо, а при /г>/1н скорость Уос изменяется, уменьшаясь с увеличением Н. Скорости течения в выходном сечении сопла условно принимаем одинаковыми для всего сечения. Влияние неравномерности распределения скоростей в выходном сечении сопла и степени турбулентности потока на характеристики струи учитывается вводимым далее коэффициентом структуры струи а. На рис. 7.2, а приведены обобщенные характеристики изменения Уос/уо= = ф(2а/г/с о) для струи круглого сечения [3]. Здесь о — диаметр сопла. Характеристика построена на основании обработки опытных данных, полученных рядом экспериментаторов точки характеристики, обозначенные цифрами /, 2, 3, 4, 5, отражают соответственно данные работ [66, 118, 113, 43, 40]. Для точек характеристики, отвечающих различным первичным опытным данным, указываются следующие значения коэффициента а в двух случаях а = 0,066, в одном —а = 0,07 и в двух случаях а=0,076. Этим коэффициентам а отвечают соответственно следующие отношения максимальной и средней по сечению скоростей в выходном сечении сопла Уо,тах/Уо=1 1.1 и 1,25. В сред- [c.60]

Внутри язычка скорости дозвуковые. Характер деформации линии перехода свидетельствует о том, что сверхзвуковые скорости достигаются вначале во внешней части струи (на границе и вблизи нее), а затем в ядре, что полностью соответствует распределению скоростей в поперечном сечении струи. Граница струи расширяется. Деформация язычка при изменении будет происходить до тех пор, пока линии слабых возмущений (характеристики), отходящие от границ АВ и ВВ , будут попадать на линию перехода АМВ. Углы характеристик с уменьшением уменьшаются (рис. 6-12,в). [c.333]

Особенностью свободной затопленной струи при турбулентном режиме течения является ее турбулентное перемешивание с окружающей неподвижной средой. По мере продвижения вперед струя увлекает за собой все большую массу неподвижной среды, которая тормозит течение на границе струи. В результате подторможенные частицы струи вместе с увлеченными ими частицами окружающей среды (присоединенной массой) образуют турбулентный пограничный слой, толщина которого по мере удаления от начального сечения непрерывно возрастает. При этом происходит непрерывное сужение центрального ядра струи (ядра постоянных скоростей) до полного ее исчезновения, а пограничный слой распространяется на все сечение струи. Таким образом, размывание струи сопровождается не только ее расширением, но и уменьшением скорости по оси (рис. 1.46). [c.49]

Согласно результатам расчета и эксперимента [3, 4], границы свободной затопленной струи в условиях, когда нет принудительного искривления (возможного в аппарате или при неизотермических условиях), остаются прямолинейными. [c.49]

В переходном сечении происходит как бы излом границ струи В действитель- [c.52]

Если рабочая среда входит в аппарат через сравнительно небольшое отверстие, а специальные устройства для раздачи потока по всему сечению аппарата отсутствуют, то образуется свободная струя. При больших отношениях площадей сечения аппарата и входного отверстия Рк/Рц входящий поток даже в условиях ограниченного пространства практически близок к свободной затопленной струе (рис. 1.47, а), которая характеризуется приблизительно теми же соотнощениями, что и соотношения для струи, вытекающей в неограниченное пространство. Когда соотношение площадей такое, что стенки аппарата расположены к оси ближе, чем границы свободной струи, на определенном расстоянии от ее начала, струя деформируется, при этом значительно изменяется характер распределения скоростей. Форма струи в условиях ограниченного пространства аппарата еще больше усложняется в тех случаях, когда вход в аппарат осуществляется сбоку (изгиб струи, рис. 1.47, б) или в сторону, противоположную основному направлению потока внутри аппарата (радиальное растекание, рис, 1.47, в). Особенностью распространения струи в ограниченном пространстве является также неизменность общего расхода количество жидкости, входящей в аппарат, равно количеству жидкости, выходящей из него. Перед выходом жидкости из аппарата вся присоединенная масса отсекается от струи и возвращается обратно. Таким образом, вне струи во всем объеме аппарата осуществляется циркуляционное движение [c.53]

Последние формулы в пределах применимости данной гидравлической теории дают связь между коэффициентом неравномерности перед решеткой, заданной степенью неравномерности за ней, и коэффициентом сопротивления решетки также и для случая, когда нет четко выраженных границ струи ни в сечении О—О ни в сечении 2—2, т. е. для потока во всем сечении канала (рис. 4.6). [c.104]

Растекание потока по фронту решетки. Если согласно приведенной теории при р = 4 за решеткой достигается полное растекание струи по сечению 2—2 и при 5р > 4 скорости становятся отрицательными, то легко убедиться, что степень растекания струи по фронту решетки с увеличением р будет непрерывно расти. Действительно, решим уравнение (4.44) относительно при этом для простоты предположим, что в границах струи за решеткой профиль скорости равномерен, т. е. = — Уо = 1- Тогда окончательно [c.105]

Анализ взаимодействия закрученной струи со сносящим потоком на основе метода баланса действующих сил может быть осуществлен в системе координат xyz с началом отсчета в центре сопла, формирующего струю (рис. 7.34). Плоскость xOt образует поверхность вдува, над которой распространяется основной поток с плотностью и равномерным профилем скорости V. Закрученная струя истекает из сопла диаметром под углом к направлению основного потока. Закрутку струи будем характеризовать циркуляцией вектора скорости Г по ее границе. [c.360]

Фиг. 8.15. Профили скоростей и плотностей, а также границы ламинарной круглой струи смеси (у = 1, = = 10).

Свободная граница струи и течение с отрывом [735] [c.382]

Рассматривая круглую струю смеси, желательно выявить границу струи потока 1, для которого [c.383]

Ф и г. 8.18. Граница струи, профили скорости и плотности смеси и чистой [c.383]

Видно, что частицы жидкости и твердого вещества начиная движение из точки ж = о, г/ = о достигают соответственно координат Уз и Узр (Хзр х . Показаны границы струи дискретной фазы, а профили скорости и концентрации выделены горизонтальной штриховкой. На фиг. 8.18 представлено распределение Ир, и ш Рр [c.384]

С этой целью были проведены математические исследования для определения (ем. рис. 10.18), исходя из границ распада струи эжекционного элемента и границ взаимного влияния потоков и V, , расположенных на вершинах гофрированной тарелки. Для упрощения каждую элементарную просечку рассматривают [c.308]

Рассмотрим теперь влияние на реактивную силу непостоянства давлений в плоскости выходного среза двигателя. Построим эпюру давления и скорости на срезе сопла (рис. d.l4). Для простоты остановимся на случае дозвукового истечения. Можно, например, представить себе такое обтекание двигателя, при котором давление вблизи выходного среза понижено, за счет чего местная скорость во внешнем потоке увеличивается. Давление внутри дозвуковой выхлопной струи является примерно таким же, как и на ее границе. [c.53]

Рис. 4.4. Схема сверхзвукового истечения с избытком давления 1 — сопло, 2 — граница струи, <3 — скачки уплотнения

Чем меньше безразмерная площадь выходного отверстия (fa), тем ниже приведенная скорость (К) и, следовательно, тем выше давление на срезе (ра). Выходя из сопла, струя продолжает расширяться в атмосфере, а скорость потока растет. На рис. 4.8 показаны границы области в струе, внутри которых среднее давление остается избыточным. [c.153]

До сих пор рассматривалось растекание жидкости с малой регулярной и с полной неравномерностями потока. При большой регулярной неравномерности нет резкой границы между трубками тока с различными скоростями и нет узкой одиночной струи (рис. 3.9, а), поэтому растекание жидкости по решетке имеет промежуточный характер. Выравнивание потока за решеткой будет, очевидно, достигаться при критическом коэффициенте сопротивления р = опт. имеющем большее значение, чем при малой регулярной неравномерности, но меньшее, чем при полной неравномерности. При коэффициенте сопротивления решетки р >> профиль скорости на конечном расстоянии будет перевернутым (рис. 3.9, в), и максимальная скорость за пешеткой окажется в той части сечения, в которой перед решеткой она была минимальной (рис. 3.9, 6), и наоборот. [c.87]

Так как дальнейшее увеличение относительного расстояния решетки не влияет на характер распределения скоростей, а конструктивно нежелательно, оптимальное значение относительного расстояния, при котором поле скоростей получается наиболее равномерным (М л 1,2), ЯрШ = (Яр/Я )опт = 0,07н-0,15. Расчет показывает, что (Яр/Як)тт соответствует такому положению решетки, при котором она пересекает внешнюю границу входящей струи примерно на половине пути. Действительно, угол наклона внешней границы свободной струи круглого или п зямоугольного сечения = 8,5-н-12°. Следовательно, для половины пути горизонтальной [c.183]

В опытах Н. М. Тихоновой [134], проведенных на модели аппарата с отношением FJF,, = 39 и Яо = 25 (рис. 10.1, а), измерения скорости проводили с помощью пневмонасадки. По кривым / (рис. 10.1, б) видно, что границы свободной струи находятся в пределах аппарата до расстояния S = Si// o " 2,5. Площадь поперечного сечения струи F = Г, в данном случае составляет 0,5/ для сечения s = 15,6 и примерно совпадает с Гк в сечении s — 25. При дальнейшем продвижении струп, т. е. с увеличением s вследствие того, что дополнительному растеканию ее по сечению препятствуют стенки аппарата, происходит ее деформация и изменяется характер распределения скоростей. Это имеет место как при отсутствии каких-либо препятствий внутри аппарата (кривые 2, [c.268]

Микро- и макроструктур закрученного потока представлякгг особый интерес для понимания физического механизма процессов течения и тепломассообмена. На структуру турбулентного течения существенно влияют особенности радиального распределения осредненных параметров и кривизна обтекаемой газом поверхности. При этом поле турбулентных пульсаций при закрутке всегда трехмерно и имеет особенности, отличающие его от турбулентных характеристик осевых течений [16, 27, 155, 156]. Одно из основных и характерных отличий состоит в том, что в камере энергоразделения вихревой трубы наблюдаются значительные фадиенты осевой составляющей скорости, характеризующие сдвиговые течения. Эти градиенты наиболее велики на границе разделения вихря в области максимальных значений по сечению окружной составляющей вектора скорости. Приосевой вихрь можно рассматривать как осесимметричную струю, протекающую относительно потока с несколько отличной плотностью, и естественно ожидать при этом появления эффектов, наблюдаемых в слоях смешения струй [137, 216, 233], прежде всего, когерентных вихревых структур с детерминированной интенсивностью и динамикой распространения. Экспериментальное исследование турбулентной структуры потоков в вихревой трубе имеет свои специфические сложности, связанные с существенной трехмерностью потока и малыми габаритными размерами объекта исследования, что предъявляет достаточно жесткие требования к экспериментальной аппаратуре. В некоторых случаях перечисленные причины делают невозможным применение традиционных [c.98]

В качестве иллюстрации данной задачи на фиг. 8.15 показаны параметрыс груи ш, ШрИррПриу = 1, = 0,2иFz /v =10. Видно, что граница струи жидкости и профили ш, вычисленные при указанных выше допущениях и показанные в двух сечениях пунктиром, аналогичны приведенным в работе [6861. Движение дискретной фазы происходит в пределах границ струи. Профили скорости Шр и плотности рр показаны сплошными линиями, выделенными горизонтальными штрихами. Заметно влияние инерции твердых частиц. В рассмотренном случае за пределами струи дискретной фазы не имеется. [c.376]

Уз и узр сливаются при х 0[1]. Граница струи дискретной фазы на фиг. 8.18 начиная с этого сечения обозначена сплопшой линией. Далее видно, что [c.383]

На свободной поверхности струя (ВС и В С на рис. 5, а) давление р -—О, а скорость согласно уравнению Бернулли имеет постоянную величину 1 1 = /2pJp. Линии стеяк , продолжающиеся в свободную границу струи, представляют собой линии тока. Пусть на линии AB = 0 тогда на линии А В С г) = —Q/p, где Q = pfliUi — расход жидкости в струе (ai, tii—ширина [c.47]

На рис. 12 изображен характерный вид линий тока. Течение представляет собой струю, вырывающуюся из начала координат и подсасывающую окружающую жидкость. Если условно считать границей струи поверхность с минимальным расстоянием (г sin 9) линий тока от оси, то это будет поверхность конуса с углом раствора 20о, где os0o = 1/Л. [c.120]

Гипотс за Прандтля о связи пульсаций скорости с градиентом скоростей усредненного движения, выраженная в виде зависимости (2.2.6), должна быть дополнена гипотезой связи пути перемешивания / с характерными размерами течения струи. Отсутствие твердых границ при струйном течении дало основание Прандтлю предположить постоянство длины пути перемешивания поперек струи. Математически это предположение выражается соотношением [c.60]

Это предположение применялось в работах различных авторов, исследовавших струйное течение как в строгой постановке (Толмин, Шлихтинг) [10], так и в приближенной [11]. Формула (2.2.7), как показали результаты экепериментальных исследований, не лишена недоетатков во-первых, коэффициент (1, входящий в эту формулу, не являетея универсальной постоянной (для плоскопараллельного следа за плохо обтекаемым телом величина <7 вдвое больше, чем для плоских и заполненных струй) во-вторых, величина не остается постоянной поперек струи [12] на внешней границе струи она существенно меньше, чем в центральной ее части. [c.60]

По мере поступления исходного газа полузамкнутая емкость наполняезся сжатым газом, и область 5, занимаемая последним (см. рис. 7,3, ), увеличивается навстречу струе 2 исходного 1аза. В результате встречного движения струи 2 исходного газа и области сжатого газа образуется слой их столкновения 6. От удара в слое 6 повышается давление и температура до величии Рщ и При этом выделяется тепло. Если стенки полузамкнутой емкости выполнены из металла, то тепло передастся от слоя столкновения через стенки окружающей среде, имеющей температуру Т,, , величина которой ниже температуры / , 1 в слое столкновения. В результате выделения тепла температура в слое столкновения снижается от величины на егз) передней границе 7 до температуры Т на его задней границе < ( (см, рис. 7.3, ). С оот-ветственно снижается энзальгшя от величины на границе 7 до величины / , на границе Л. [c.178]

За промежуток времени участок струи сместится вправо от сечения I па IS l[ =vu t и от сечения 2 па А/2 = е2А/, т. е. его новые границы займут по.пожения 1 и 2. [c.137]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...