Область зависимости

Для частиц третьей группы (/=1,15—1,5) в соответствии с данными гл. 2 в области ламинарного режима верна зависимость (5-17), а в турбулентной области — зависимость (5-16). [c.153]

Наиболее детальное описание влияния pH возможно при количественных исследованиях скорости роста трещин как функции коэффициента интенсивности напряжений и условий среды. На рис. 59 показано влияние pH на характер кривой V — К для чувствительного к КР высокопрочного сплава в концентрированных водных растворах иодида. Из рис. 59 видно, что резкое уменьшение pH в указанных условиях на плато скорости не влияет. Однако область зависимости скорости от напряжений испытывает влияние, поскольку вся кривая о — К смещена в сторону более низких значений коэффициента интенсивности напряжений в подкисленных растворах. [c.210]

Область di< 0. В этой области зависимость ( i, Тц) также имеет вид (VII,47). Используя уравнения границ апериодичности (VII.32) и рабочей области (VII.29), а также зависимость между То и l при I = 0,5, которая имеет вид [c.278]

На рис. 3.19 показано влияние размера кристаллитов на коэрцитивную силу Д. различных магнитомягких материалов. Отчетливо виден немонотонный характер этого влияния, что связывается с тремя характерными областями зависимости Д. =/ Ь). [c.75]

Установлено, что у большинства материалов при циклическом деформировании в пластической области зависимость напряжений от деформаций значительно меняется. Некоторые материалы упрочняются, а некоторые размягчаются схематично это показано на рис. 11.3. Как упоминалось в разд. 8.5, зависимость напряжений от деформаций у большинства материалов существенно изменяется [c.380]

Рис. 3.2. Области зависимости решения АВС и влияния начальных данных АВСО.

Решение в точке Р зависит только от данных на дуге АВ. Эта дуга называется областью зависимости для точки Р. Если [c.151]

Сходные результаты по модификации схемы С. К. Годунова с целью уменьшения ее схемной вязкости, но основанные на других соображениях, приведены в [3]. Способы уменьшения схемной вязкости рассмотрены в работах [3, 59, 119, 172], где анализируются вопросы повышения аппроксимации по пространственным координатам до второго порядка, применения специальных гибридных схем с введением дополнительных диффузионных потоков в ячейках, а также использования дополнительного разрыва в ячейках. В [3] отмечается, что при числе Куранта, меньшем единицы, область зависимости решения при построении формул распада — разрыва значительно меньше шага h и при вычислении больших величин предлагается линейно интерполировать значения функций на меньшем внутреннем интервале Л по значениям на краях интервала h. Тем самым в схеме вводится параметр Л//г, с помош ью которого можно локально управлять аппроксимационной вязкостью аналогично введенному выше параметру q. Рассмотренная модификация схемы распада — разрыва и управление схемной вязкостью могут быть полезны при получении решений волновых задач для длительных времен. Классическая схема С. К. Годунова приводит к быстрому расширению области размазывания крутых фронтов решения. Число ячеек области размазывания возрастает пропорционально Yn, где п — число шагов по времени [192]. Схемы и дискретные модели, об- [c.119]

Очевидно, в этой области зависимость высоты неровностей от формы лезвия инструмента может быть определена только экспериментально. [c.431]

Из первого уравнения системы (4.2) следует, что х возрастает вдоль любого решения в области у >Ь. В этой области зависимость у от л вдоль нашего решения описывается уравнением [c.62]

Решив задачу для эллипса с контурным условием (171), найдем значения для функций ф(г) и ф г), которые связаны с остальными функциями, регулярными в соответствуюш их областях, зависимостями [c.97]

Основная зависимость интенсивности рассеянного света от частоты определяется множителем в (2.85). В самом деле, если материал взвешенных сферических частиц прозрачен в видимой области, зависимость поляризуемости 01(0 ) от частоты, обусловленную дисперсией е (а ) в (2.84), можно не принимать во внимание по сравнению с сильной зависимостью и>. Интенсивность рассеянного мутной средой света оказывается обратно пропорциональной четвертой степени длины волны. Этот результат известен как закон Рэлея. Коротковолновое излучение рассеивается сильнее, поэтому при рассеянии белого света получается голубой оттенок, а прошедший свет, обедненный голубыми лучами, имеет красноватый оттенок. [c.119]

Рнс. 8.21. Фильтрующие функции для логарифмической амплитуды и фазы в случае расширенной турбулентной области (зависимость от волнового числа). [c.398]

Задача Коши. Область зависимости и область влияния. Слабые разрывы [c.164]

ОБЛАСТЬ ЗАВИСИМОСТИ И ОБЛАСТЬ ВЛИЯНИЯ [c.165]

Возьмем внутри области найденного решения (рис. 2.5.2) какую-либо точку Р и проведем через нее акустические характеристики обоих семейств до пересечения их с начальной кривой в точках и Р . Отрезок начальной кривой между точками Р+ и Р называется областью зависимости точки Р. По построению решения ясно, что решение в точке Р зависит только от начальных значений на отрезке Р+Р изменение начальных значений вне этого отрезка не сказывается на решении в точке Р (для непрерывных решений). [c.166]

Образующаяся за отошедшей волной дозвуковая зона имеет, как правило, ограниченную протяженность, т. е. является локальной. Спереди она ограничена поверхностью головной волны, а сзади— поверхностью тела и поверхностью, на которой вновь достигается скорость звука—звуковой поверхностью (подробнее о трансзвуковых течениях будет сказано в 22). В области за звуковой поверх-, ностью скорость потока вновь сверхзвуковая. Из некоторой части этой области возмущения могут проникать в дозвуковую область, влияя на течение в ней и, в частности, влияя на форму ограничив вающей ее спереди головной волны. На рис. 3.14.11 показаны случаи возможного при разных значениях числа Мх взаимного расположения в области за головной волной звуковой линии (сплошные кривые) и акустических характеристик двух семейств (штриховые и пунктирные кривые) при обтекании плоских контуров и осесимметричных тел. Очевидно, что область зависимости течения в дозвуковой зоне простирается на контуре тела до точки В, лежащей в первых двух случаях в сверхзвуковой зоне. Возмущения формы контура правее точки В не влияют на течение в дозвуковой зоне, так как распространение этих возмущений ограничено спереди характеристикой первого семейства, идущей из точки 5 и не попадающей на звуков [c.305]

Обратимся к случаю, когда скорость потока У сверхзвуковая. Возьмем в системе координат х, у, г (рис. 3.18.2) некоторую точку Р, Проведем из этой точки конус Маха, обращенный вперед—навстречу потоку, и конус Маха, обращенный назад. Очевидно, что параметры течения в точке Р не зависят от возмущений, идущих из точек, расположенных вне обращенного вперед конуса Маха. Таким образом, если источники возмущений однородного потока распределены па некотором многообразии (в отдельных точках, на линии, поверхности или в объеме), то областью зависимости точки Р на этом многообразии будет та его часть, которая лежит внутри обращенного вперед конуса Маха в точке Р. Напротив, возмущения, идущие из точки Р, распространяются только внутри обращенного назад конуса Маха, так что этот конус Маха является областью влияния точки Р. [c.344]

Считая I, т], параметрами, можно получать новые решения для потенциала ф дифференцированием (18.26) по этим параметрам считая величину д функцией параметров т], можно получать различные решения для ф интегрированием выражения (18.26) по некоторой области изменения этих параметров—по линии, поверхности, объему. Если скорость и сверхзвуковая, то интегрирование нужно производить лишь по той части источников, которая попадает в область зависимости точки Р, т. е. внутрь обращенного от точки Р вперед конуса Маха. [c.346]

Спонтанная поляризация сегнетоэлектриков сильно зависит от температуры. С повышением температуры Р уменьшается и при некоторой температуре 7к, называемой сегнетоэлектрической точкой Кюри, обращается в нуль. Таким образом, при 7 >7 к тепловое движение разрушает сегнетоэлектрическое состояние и сегне-тоэлектрик переходит в параэлектрическое состояние. В параэлек-трической области зависимость е от температуры описывается законом Кюри — Вейсса [c.301]

На рис. 3.22 приведены значения ф для стабилизированного участка в зависимости от концентрации электролитов в котловой воде Sh.b, полученные при барботаже водяного пара. Из рисунка видно, что можно достаточно четко выделить три области зависимости (p=f(SK.s)- При низких концентрациях паросодёржания ф не изменяется с ростом Sk.b и их значения не отличаются от установленных для чистого конденсата. Затем с ростом концентрации растворенного электролита паросодержания ф увеличиваются до некоторого значения, после чего с дальнейшим возрастанием концентрации растворенного вещества не изменяются. [c.107]

По данным табл. 11.1 при принятых условиях значение kpi будет выше, однако, как видно из таблицы, при паросодержании на выходе из трубы л вых 0,35 имеют место уже ухудшенные режимы теплообмена. Таким образом, очевидно, что при данной плотности теплового потока в принятых условиях процесс протекает вблизи кризиса теплообмена второго рода, а в этой области зависимость Qkpi от X весьма резкая. Следует также иметь в виду, что табл. 11.1, так же как и графики, приведенные на рис. 11.15, по- [c.303]

Результаты измерения температурного поля по длине трубы для одного из завихрителей п6казаны на рис. 7.11. Из рисунка видно, что в начале трубы (х= 1) сохраняется ядро с постоянной температурой, в котором То — Т ,но при больших значениях температурное поле изменяется за пределами пристенной области зависимость Т = / (г) имеет линейный характер с возрастанием температуры по радиусу. Такой характер радиального распределения температуры обусловлен тем, что это распределе- [c.154]

Представление кривых термической усталости в координатах Д Б—N. целесоо1бразио потому, что в условиях жесткого неизотермического нагружения размах деформаций является единственным постоянным в цикле параметром (до начала значительного формоизменения образца). Деформирование происходит обычно в пластической области зависимость между напряжениями и деформациями нелинейная, и разгрузка происходит упруго, но [c.54]

Область изменения уровня Ферми, описываемая формулой (6.13), называется областью слабой ионизации примеси. На рис. 6.4, б она показана цифрй /. Соответствующая этой области зависимость концентрации электронов в зоне проводимости от температуры (6.15), построенная в полулогарифмических координатах) показана на рис. 6.4, в также цифрой 1. [c.165]

Многокомпонентные сплавы. Сплав Ti—11,5Мо— — 6Zr — 4,5Sn (часто называемый P-1II), не содержащий соединений интерметаллидов, обычно термообрабатывается в области фаз (а + р). Необходимо заметить, что сплав в состоянии P-STA (Р-обработка на твердый раствор + искусственное старение) имеет низкие характеристики сопротивления КР- Влияние температуры старения на Кыр показано на рис. 78, из которого следует, что старение при температуре 538 °С и ниже в области (а + р)-фаз приводит сплав в состояние, очень чувствительное к КР. Минимальные значения Аыр (15,4—27,5 МПа-м / ) были получены при испытании в растворе 0,6 М КС1 в условиях наложения потенциала. Кинетика растрескивания сплава р-П1 при нескольких температурах старения также показана на рис. 78 четко выраженная область // зависимости и от А и наличие области III очевидны для температур старения 483 и 538 °С. Заметим, что более обширная область II характерна для образцов, состаренных при 622°С, чем для образцов, состаренных при 538 °С. За исключением. этого область II зависимости v от К увеличивается с уменьшением температуры старения. Влияние продолжительности старения при 483 С показано на рис. 79 [105]. Тот факт, что сплав (3-111 устойчив к КР только в состоянии (Рфазы, может быть подкреплен двумя важными моментами. Во-первых, образцы, состаренные в течение 8 ч, были сравнительно хрупкими, имели параметры Ai = = 55. МПа-м и Aiitp = 44 МПа-м п Эти величины не зависели от скорости охлаждения с температуры старения. Во-вторых, при продолжительности старения 40 ч увеличивается Ки и резко уменьшается /(щр до величины 16,5 МПа-м д При дальнейшем увеличении продолжительности старения до 100 ч значение Агкр не изменяется, но наблюдается значительное увеличение скорости растрескивания (во всех случаях разрушение носило межкристал-литный характер, как описано в разделе о разрушении). [c.370]

Область = 0. Для этой области зависимость ( i, То) также имеет вид (VII.47). Здесь опять иснользуем уравнения границ апериодичности (VII.33) и рабочей области (VII.30), а также зависимость между То и Су при = 0,5 [c.278]

При дальнейшем снижении температур коррозия снова интенсифицируется, что можно объяснить усилением конденсации водяных паров из дымовых газов. При этом концентрация серной кислоты яа поверхности стали уменьшается. Известно, что крепкая серная кислота (концентрация свыше 05%), в противоположность разбавленной кислоте практически не агрессивна по отношению к обычной углеродистой стали. В интервале температур 60—50 С концентрация кислоты снижается до опасных пределов и скорость ко1рроз ии резко возрастает, достигая (при овоем максимуме) величины 80 г/ч на 1 м поверхности, подвергающейся коррозии. Затем при дальнейшем снижении температуры скорость коррозии также постепенно уменьшается. Область зависимости интенсивности коррозии от концентрации серной кислоты, по-видим ому, и соответствует зоне температур поверхности нагрева от t-p +2Б и иже. [c.222]

Найдем на оси х область, от которой зависит течение в произвольной то4ке Р плоскости х, t. Характеристики, проходящие через точку Р, пересекают ось х в точках А ж В (см. рис. 3.2). Состояние среды в точке Р полностью определяется заданием начальных условий на отрезке АВ и не зависит от исходного состояния среды вне его. Отрезок АВ называется областью зависимости решения в точке Р(х, i). Из рис. 3.2 также видно, что влияние начального состояния среды на отрезке АВ на течение в последующие моменты времени ограничивается характеристиками АО слева и ВС справа. Область, заключенная между осью х и указанными характеристиками,, называется областью влияния начальных возмущений, заданных на отрезке АВ оси х. При определении областей зависимости и влияния предполагалось, что характеристики одного семейства не пересекаются друг с другом, что справедливо для непрерывного течения. [c.86]

С другой стороны, было отмечено, что при очень низких приложенных напряжениях размер пластической зоны сравним с размером структурных составляющих, что делает непригодным применение метода механики сплошной среды. На основании изложенного эти исследователи считают, что имеются различные области зависимости fe/ //V, каждая из которых характеризуется различным степенным уравнением, аргументом кото го является коэффициент интенсивности напряжений или его размах. Иначе говоря, принимается, что эти различные области характеризуются своими, но постоянными в данной области значениями параметров п и С. Некоторые исследователи указывают на наличие двух, а иногда и трех таких областей для всего возможного диапазона изменений [228, 230, 232]. Парис указал даже на наличие порогового значения коэффициента интенсивности напряжений, ниже которого трещина вообще не распространяется [236]. Экспериментальные данные, прлученные Парисом на стали 9310 в координатах Igv т-1д (Д/f), хорошо описываются ломаной линией, состоящей из двух примерно одинаковых прямолинейных участков. Углы наклона прямолинейных участков различны. Скорость роста трещины при испытаниях изменялась от 5-10 до 5 X 10" дюйм/цикл (1,3 10" — 1,3 10 мм/цикл). Угол наклона в области малых значений Д/С значительно больше, чем в области больших значений А/С. В области малых значений Д/С небольшому приращению размаха коэффициента интенсивности напряжений соответствуют значительные изменения скорости роста трещины. Значения параметров Сип степенного уравнения для этих участков не приведены. Однако указано, что эта зависимость получена при двух различных испытаниях. Результаты испытаний с маркировочной нагрузкой полностью соответствуют экспериментальным данным, полученным Парисом в условиях пульсирующего растяжения. [c.277]

Если нам даны величины Р и Q по линии АВ (рис. 1), то, как известно, мы сможем шаг за шагом , с точностью до (Аж) , построить в координатах х ш t характеристики Р — onst и Q = onst в некоторой области зависимости A BDA . Возможно также построить сетку [c.344]

В качестве примера рассмотрим течение газа в трубе, на концах которой номеш,ены два поршня. При возвратно-поступательном движении одного или обоих поршней в трубе возникает волновое движение газа. Зная положение внешней мертвой точки движения поршня, мы сможем как раз в нее поместить сечение АВ (рис. 2), тогда мы будем знать и момент времени, в который скорость газа в этом сечении трубы равна нулю. Использовав нужное число сечений трубы для замера давления, мы сможем охватить областью зависимости всю трубу. [c.347]

Ньюпхэм с сотрудниками, производившие определение магнитной восприимчивости N128104, показали, что парамагнитное— антиферромагнитное превращение происходит при 34° К. Выше 60° К (в парамагнитной области) зависимость магнитной восприимчивости от температуры подчиняется закону Кюри—Вейсса [c.125]

Заканчивая обсуждение устойчивости течения в гидродинамическом пределе, приведем нейтральные кривые на шюскости (к, Gr) для трех типичных значений числа Рейнольдса (рис. 55) соответствующие разрезы карты устойчивости указаны на рис. 54 вертикальными штриховыми прямыми. 1 ис. 55, а относится к значению Re < Reo, где Reo — критическое число Рейнольдса ддя чистого течения Пуазейля. В этой области зависимость Gr(Re) однозначна. По мере повышения числа Грасгофа устойчивость теряется на нейтральной кривой, связанной с возмущениями невяз- [c.92]

Ро Роо tg а х tga ) делает решение в особой области зависимым лишь от параметра Мооа. [c.227]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...