Ламинарный подслой

Теплоотдача от жидкости к пластине определяется характером течения рабочего тела вдоль поверхности. Около пластины образуется пограничный слой, в котором движение может быть как ламинарным, так и турбулентным. Однако и при турбулентном пограничном слое у стенки имеется тонкий ламинарный подслой, представляющий собой главное термическое сопротивление. [c.431]

В непосредственной близости от стенки, т. е. в ламинарном подслое, данное решение непригодно здесь, как и при отсутствии магнитного поля, можно предположить, что границе перехода ламинарного подслоя в турбулентный слой отвечает постоянное значение локального числа Рейнольдса (см. формулу (125) гл. VI), в первом приближении такое же, как и при отсутствии поля [c.255]

Вязкий (ламинарный) подслой............ 0[c.184]

На рис. 5.2 изображено температурное поле в жидкости при теплоотдаче, когда пограничный слой имеет турбулентный характер. Резкое изменение температуры в ламинарном подслое свидетельствует о большом термическом сопротивлении этой части потока. В турбулентной части потока, где решаюш,ую роль играет конвективный перенос теплоты, наблюдается слабое изменение температуры по толщине слоя жидкости. [c.307]

На поверхности трубы, через которую течет жидкость, образуется динамический пограничный слой, который может иметь ламинарный или турбулентный характер. На рис. 7.1 показана картина формирования турбулентного пограничного слоя. На некотором расстоянии от входа пограничные слои смыкаются и после этого в поперечном сечении устанавливается стабильное распределение скоростей, которое при ламинарном потоке имеет параболический характер, а при турбулентном распределение скоростей зависит от величины критерия Re и характеризуется разными зависимостями в турбулентном ядре и ламинарном подслое. [c.334]

Анализ полей энтальпий и концентраций, полученных на основе решения дифференциальных уравнений турбулентного пограничного слоя на плоской пластине с вдуванием инородного газа с учетом неравенства чисел Рг и Ргв в ламинарном подслое, позволил получить формулу для соотношения Sto /St, характеризующую из- [c.426]

Ламинарный подслой, расположенный непосредственно у стенок трубы, имеет весьма малую толщину б, которая может быть определена по формуле [c.78]

Дополнительное (турбулентное) касательное напряжение трения в потоке 1 ху = —рт хУУ у в ламинарном подслое изменяется по степенному закону [c.267]

I — профиль скорости в ламинарном подслое 2 — логарифмический профиль скорости О — опытные данные Рейхардта — —. — расчетный профиль скорости по формуле (1.89) [c.46]

Решение при ламинарном режиме у стенки показано кривой 1, это решение хорошо согласуется с опытными данными непосредственно у стенки, с удалением от стенки различие между кривой 1 и опытными точками увеличивается. Лучшее соответствие достигается, если часть профиля скорости непосредственно у стенки описывать формулой (1.85), часть, удаленную от стенки,—формулой (1.84). В этом случае расчетный профиль скорости, показанный на рис. 1.2 сплошными линиями, содержит точку излома и состоит из двух частей одна соответствует ламинарному режиму течения, вторая — турбулентному. Подобный подход соответствует разделению пристеночного течения на две области ламинарный подслой и турбулентное ядро. В ламинарном подслое течение определяется молекулярным переносом, в турбулентном ядре — молярным (турбулентным) переносом. В этой модели, называемой двухслойной, переход от ламинарного подслоя к турбулентному ядру осуществляется скачком при некотором значении величины [c.46]

Рассмотрим интегральный метод решения уравнений турбулентного пограничного слоя. Течение в пограничном слое условно можно разделить на ламинарный подслой и турбулентное ядро. В ламинарном подслое течение определяется молекулярным переносом, в турбулентном ядре — молярным. Ламинарный подслой моделируем течением между параллельными, в общем случае, проницаемыми плоскостями (течением Куэтта). Примеры решения уравнений, описывающих течение Куэтта многокомпонентного газа, приведены в 8.1. В турбулентном ядре решение определяется приближенно с использованием интегральных соотношений (8.51). .. (8.53). При турбулентном течении вдоль непроницаемой пластины обычно применяется универсальный степенной профиль скорости [c.286]

Ламинарный подслой 46 Метрическое пространство 67 [c.312]

Турбулентное движение вдоль безграничной пластины. Ламинарный подслой [c.267]

Для получения закона распределения скоростей по радиусу трубы будем полагать, что так же, как и для бесконечной пластинки в непосредственной близости от стенки трубы, имеет место ламинарный подслой, в котором скорость — линейная функция от у [c.273]

В ламинарном подслое процессы переноса определяются коэффициентами молекулярного переноса v, а и D. В остальной части турбулентного пограничного слоя коэффициенты молекулярного переноса пренебрежимо малы по сравнению с соответствующими коэффициентами турбулентного, или молярного, переноса. [c.328]

Несмотря на то, что ламинарный подслой очень тонок (толщина его порой составляет несколько молекулярных слоев жидкости), он играет большую роль в процессах конвективного теплообмена. [c.42]

Режим течения и ламинарный подслой Интенсивность переноса теплоты от поверхности стенки к жидкости, или наоборот, зависит от режима движения жидкости в пограничном слое. [c.42]

В ламинарном потопе и ламинарном подслое, где режим движения жидкости ламинарный, перенос теплоты осуществляется теплопроводностью перпендикулярно направлению движения жидкости. При этом плотность теплового потока д по толщине пограничного [c.42]

Таким образом, при турбулентном режиме в основном турбулентном потоке теплового пограничного слоя осуществляется интенсивный конвективный теплоперенос, а тонкий ламинарный подслой сильно замедляет передачу тепла и оказывает основное термическое сопротивление. Поэтому, чтобы интенсифицировать теплоотдачу, ламинарный подслой стараются турбулизировать. [c.43]

В переходной зоне, а также в условиях турбулентного режима при частично существующем ламинарном подслое показатель степени при скорости v изменяется в пределах п = 1,0ч- 2,0. [c.149]

Перечисленные выше особенности свободного турбулентного потока наблюдаются и в турбулентном пограничном слое. Однако физическая обстановка в турбулентном пограничном слое сложнее, чем в свободном потоке. Например, степень турбулентности е [см. выражение (7.50)] становится переменной величиной она уменьшается по мере уменьшения расстояния от стенки, так как соот-ветствуюш,им образом изменяются осредненное значение скорости W и пульсации скорости и w y. В ламинарном подслое пульсации исчезают и понятие осредненной скорости теряет смысл у стенки, при у = 0 скорости и Wy равны нулю. [c.129]

При турбулентном течении в тепловом пограничном слое перенос тепла в нанравлении к стенке в основном обусловлен турбулентным перемешиванием жидкости. Интенсивность такого переноса тепла существешю выше интенсивности переноса тепла теплопроводностью. Однако непосредственно у стенки, в ламинарном подслое, перенос тепла к стенке осуществляется обычной теплопроводностью. [c.405]

В работе [602] режимы течения были классифицированы по характеру влияния твердых частиц на ламинарный подслой. Результаты, полученные в экспериментах с каналом квадратного сечения, подтвердили, что профили скоростей в газе не зависят от присутствия твердых частиц. Теоретическому исследованию влияния твердых частиц на устойчивость ламинарного течения посвящена работа [536], расширившая область применения метода Сэфмена [674]. [c.164]

Распределение снорости в ламинарном подслое можно считать линейным [c.324]

Дамба — Громеко уравнения 92 Ламинарный подслой 323 Лапласа оператор 68 [c.595]

Ниже излагается полуэмпиричес-кая теория, рассматривающая турбу- It, лентный поток в трубе как единое целое без разделения его на ядро и ламинарный подслой. [c.183]

Таким образом, согласно пол /эмпирической модели Прандт-ля, весь поток в трубе можно разбить по сечению на две зоны — ламинарный подслой и турбулентное ядро, между которыми предполагается существование переходной зоны, [c.184]

Формула (12,40) отражает изменение коэффициента массоотда-чи из-за нарушений аналогии процессов тепло- и массоотдачи, обусловленных неравенством Рго Рг в ламинарном подслое, неизотермичностью системы, неодинаковостью свойств пара и газа в основном потоке и конвективными потоками пара. [c.426]

В ламинарном подслое практически отсутствуют пульсации и движение формируется за счет сил вязкости, поэтому т т" и г г = к(Их1с1у. Здесь происходит резкое наращивание скорости (рис. 5.7, б) — от нуля у стенки (точка а) до некоторого значения Ил на границе подслоя (точка б). [c.79]

Кроме методов этих двух групп разработаны и применяются-множество других методов измерения тепловых потоков, базирующихся на разнообоазных физических явлениях и эффектах. Это, например, методы, основанные на фотоэлектрических и радиометрических эффектах, оптический способ, где конвективный тепловой поток определяется по углу отклонения луча, пропорциональному градиенту температуры в ламинарном подслое, а также методы, основанные на решении обратной задачи теплопроводности. Последние используются в современной теплоэнергетике пока что меньше, чем энтальпийные методы и методы, основанные на решении прямой задачи теплопроводности. Исключение составляют методы, основанные на решении обратной задачи теплопроводности, совершенствование которых при наличии быстродействующих вычислительных машин с большой памятью создало им хорошую основу для практического использования. [c.272]

При этом утолщенный ламинарный подслой, отрываясь от обтекаемой поверхности, может образовать область псевдоламинар-н о г о течения в застойной зоне следа горловина его расщиряется и смещается вниз по потоку, способствуя тем самым уменьще-нию угла расщирения следа и повышению донного давления. [c.407]

Выражение (22.18) называется формулой Дарси—Вейсбаха. Она справедлива и при турбулентном режиме движения. Однако коэффициент гидравлического трения X в этом режиме зависит не столько от Re, сколько от неровностей поверхности труб шероховатости). Определение значений коэс[)фици-епта X в режиме турбулентного движенпя — довольно сложная задача, в настоящее время его находят по эмпирическим формулам н графикам. При турбулентном режиме иульсацни скоростей и процесс перемешивания частиц жидкости вызывают дополнительные расходы энергии, что приводит к увеличению потерь на трение по сравнению с лам11нарпым режимом. Вблизи стенок турбулентного потока располагается ламинарный подслой, толщина 6 которого непостоянна и уменьшается с увеличением скорости движения жидкости, т. е. с увеличением ч сла Рейнольдса б я Л 30d/(Re [c.288]

Область гидравлически гладких труб — Re < 10rf/A , когда толщина вязкого подслоя болыне высоты неровностей б> (рис. 22.14, а). Турбулентная часть потока не касается выступов и скользит по ламинарному подслою, как но гладкой трубе, а вязкий подслой обтекает выступы без разрывов н вихре-образований. В этом случае пюроховатость трубы не влияет на гидравлическое сопротивление и гидравлический коэффициент трения Потери напора на трение по длине /г., в этой области пропорциональны средней скорости в степени т 1,75. [c.289]

В свою очередь обе области делятся еще на две подобласти собственно турбулентных движений (внутренняя и внешняя) и нетурбулентные внутри — ламинарный подслой и вне — над-слой перемежаемости. В табл. XIII.2 приведены характеристики областей турбулентного пограничного слоя. По структуре слой можно разделить на три области собственно турбулентное ядро (внутреннее и внешнее) подслой и надслой. Никаких резких границ между областями не существует. [c.327]

Прикладная газовая динамика. Ч.1 (1991) -- [ c.323 ]

Методы и задачи тепломассообмена (1987) -- [ c.46 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.193 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.688 ]

Аэродинамика (2002) -- [ c.98 , c.100 ]

Теплопередача (1965) -- [ c.182 ]

Тепломассообмен (1972) -- [ c.214 , c.215 , c.243 , c.244 ]

Основы теплопередачи в авиационной и ракетно-космической технике (1992) -- [ c.198 ]

Гидравлика Изд.3 (1975) -- [ c.127 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...