Обмен импульсами

Обмен импульсом между i-й и /-й фазами в единицу времени и в единице объема смеси может быть представлен в виде суммы двух слагаемых [c.29]

Беспорядочность перемещения частиц жидкости при турбулентном движении сопровождается постоянными их соударениями (обмен импульсами). Поэтому местная скорость в отдельных точках изменяется по абсолютной величине и направлению, т. е. происходит пульсация местной скорости во времени. Местная скорость, значение которой за некоторый промежуток времени равно средней пульсирующей скорости, называется осредненной [c.37]

Межфазный обмен импульсом и энергией. На основе балансовых уравнений (1.1.33) рассмотрим более подробно взаимодействие фаз в гетерогенной смеси. [c.28]

В зоне скачка обмен импульсом между газом и частицами [c.96]

Турбулентное течение— это течение, сопровождающееся интенсивным перемешиванием жидкости и пульсациями скоростей и давлений. Движение отдельных частиц оказывается неупорядоченным, траектории подчас имеют вид замысловатых кривых. Объясняется это тем, что при турбулентном течении наряду с основным продольным перемещением жидкости по руслу имеют место поперечные перемещения и вращательное движение отдельных объемов жидкости. Поперечные движения создают обмен импульсами между соседними слоями. Это приводит к тому, что распределение скоростей по поперечному сечению трубы [c.49]

Турбулентный режим кроме основного осевого течения жидкости характеризуется поперечным движением, приводящим к обмену импульсами в поперечном направлении при сохранении каждой частицей своего импульса в продольном направлении. Благодаря интенсивному перемешиванию жидкости при турбулентном течении, профиль скорости становится более равномерным [c.104]

Метод расчета теплообмена в закризисной области на базе двухслойной модели (пристенный слой и ядро течения) предложен в [4.70]. Между этими частями потока происходит обмен импульсом, теплом и веществом. Предполагается, что в пристенный слой из ядра поступает радиальный поток р, включающий как жидкую фазу р.з, так и паровую gp,n- Считается, что жидкая фаза в пределах пристенного слоя полностью испаряется. Балансовые уравнения сохранения вещества и тепла записываются в следующем виде [c.181]

При турбулентном течении на главное движение жидкости, происходящее вдоль обтекаемой поверхности, налагается поперечное движение, обеспечивающее перенос массы и обмен импульсами в поперечном направлении. Структурные исследования турбулентных потоков показали, что они состоят из вихревых образований различных размеров и интенсивности. В результате течение приобретает ярко выраженный нестационарный характер с пульсациями скорости в широком диапазоне частот. Крупные вихри порождают низкочастотную пульсацию, а мелкие—высокочастотную. Влияние молекулярной вязкости на этот процесс оказывается очень малым, и в известной степени турбулентное течение представляет собой сложное движение идеальной жидкости, в пределах которой вращается бесконечное число вихрей различных размеров и форм. Перенос массы через любую поверхность приводит к изменению количества движения и, следовательно, эквивалентен появлению в потоке добавочных сил, которые часто называют в противовес молекулярным силам силами турбулентного трения. Термин трение применительно к турбулентному потоку носит условный характер, и, подчеркивая эту условность, говорят о кажущемся (виртуальном) трении. Сопротивление каналов при переходе к турбулентному режиму тече-164 [c.164]

Когда электроны проводимости рассеиваются на ионах аморфного сплава, между ними происходит обмен импульсом й Q и энергией Йсо. Вероятность рассеяния описывается динамическим структурным фактором S(QI, <й), характеризующим пространственно-временную структуру аморфного сплава. Функцию 5(Q , со) называют также динамической функцией рассеяния или динамической интерференционной функцией. Динамический структурный фактор S Q, (о) пропорционален статическому структурному фактору S(Q), обычно определяемому в экспериментах по рентгеновской или нейтронной дифракции, который равен интегралу по энергии при постоянном Q в динамическом структурном факторе S(Q, со) [c.203]

Переходя к выводу уравнений динамики в напряжениях и баланса энергии г-й компоненты смеси, заметим, что изменение количества движения и полной энергии этой компоненты зависит от двух различных по своей природе связей между данной г-й компонентой и некоторой другой — ]-й компонентой. Первая из этих связей обусловливается силовыми, тепловыми и другими видами взаимодействий между указанными компонентами, как, например, силами трения, в частности вязкостью, давлением, силами сцепления, инерционными силами (присоединенные массы), теплопереносом между компонентами. Вторая заключается во взаимных превращениях компонент вследствие химических реакций, например горения одной фазы в атмосфере другой, или физических переходов (плавление, конденсация и др.) и связанных с ними обменов импульсами и энергиями. [c.71]

В интенсивных световых полях лазерных источников важное значение приобретают процессы радиационного давления на атомы, молекулы и макроскопические неоднородности среды, вызванные обменом импульсом между электромагнитным полем и рассеивателем. [c.39]

Согласно второму определению силы F (схема II) межфазовый обмен импульсом двух взаимопроникающих сред полностью сводится к объемной силе [c.29]

Внутренний обмен импульса в рассматриваемых здесь многофазных средах определяется гипотезой Н. Е. Жуковского (3.24). В качестве второй гипотезы примем [312], что осредненное уравнение притока тепла к жидкости, заполняющей поровое пространство, такое же, как и уравнение притока тепла к элементу сплошного материала этой жидкости, а работа вязких сил (учитываемая здесь как произведение силы взаимодействия Ri на относительное перемещение вязкой жидкости в пористой среде) полностью переходит в тепло. Соответственно уравнение притока тепла к жидкой фазе запишем в виде [c.31]

Таким образом, как и при инерционной релаксации, тепловая релаксация в гетерогенных средах связана с тем, что при высоких частотах колебаний (малых характерных временах) вызываемая равномерным распределением импульса разница (из-за различных параметров а , с,) температур не успевает выравняться. При малых частотах колебаний обмен теплом (как и обмен импульсом) происходит как бы мгновенно. [c.80]

То, что в течение продолжительных промежутков времени нельзя пренебречь молекулярным движением даже при больших размерах объема, обусловливается тремя причинами 1) диффузией, при которой происходит молекулярный об. ен материи 2) внутренним трением, при котором происходит обмен импульсами между двумя скользящими вдоль друг [c.15]

Так как положение точки отрыва не зависит от С, то влияние температуры стенки на отрыв может проявиться только через обмен импульсами или градиент давления и С,. При фиксированных распределении скорости внешнего течения ( ) и М о [c.114]

При обмене импульсами молекул газа (тс) на рассматриваемой единичной площадке возникает давление газа [c.76]

В случае полностью отрешающей излучение стенки осуществляется полный обмен импульсов носителей (тс) со стенкой, и лучевое давление на стенке определяется формулой [c.386]

Таким образом, величины ф, имеют ясный физический смысл — они описывают обмен импульсом между осредненным и пульсационным движением. [c.350]

Пусть атомарный газ находится в замкнутом объеме при изотермических условиях. В том же объеме присутствует, естественно, и электромагнитное поле, обусловленное тепловым излучением. Как было выяснено в главе XXXVI, рассматриваемая система, состоящая из газа и теплового излучения, будет находиться в термодинамическом равновесии, если газ и излучение обладают одной и той же температурой, атомы подчинены распределению Максвелла—Больцмана, а излучение — формуле Планка. Однако термодинамическое равновесие системы не означает, что энергия каждого атома газа сохраняется неизменной. Между атомами и полем осуществляется постоянный обмен энергией. Атомы излучают и поглощают фотоны, переходя из одних состояний в другие происходит и обмен импульсами между атомом и полем — импульс изменяется в процессе испускания и поглощения фотона (см. 184). Между атомами газа осуществляется также обмен импульсами и энергией при их столкновениях между собой. Однако ни один из этих процессов не нарушает термодинамического равновесия системы в целом и соответствующих ему законов распределения атомов по энергиям и скоростям, равно как и распределения энергии излучения по спектру. [c.735]

Здесь Rji — межфазная сила (отнесенная к единице объема смеси) из-за сил трения, давления, сцепления между фазами и т. д. Кроме того, обмен импульсом происходит и за счет фазовых превращений. Нанример, переход j i приводит к тому, что из -й фазы в г-ю уходит импульс /jiVj., где Гц характеризует скорость или импульс массы, претерпевающей превращение у i и находящейся в i-й фазе. А так как фазовые превращения происходят на межфазной границе, то vj. может рассматриваться как скорость вещества i-ii фазы на границе с /-й фазой. Учитывая, что для гетерогенных смесей с вязкими жидкостями характерно отсутствие заметных скачков скорости на межфазных границах, будем полагать [c.28]

Обмен импульсами, преобразующий некоторое первоначальное распределение молекул по скоростям поступательного движения к максвелловскому распределению, требует в однородном газе или в смеси молекул с несильнэ различающимися массами 3—4 столкновений, в результате чего толщина ударной волны имеет порядок длины свобо ,-ного пробега. [c.129]

В паровом сопле Лаваля 1 (рис. 7.2) происходит превращение энтальпии рабочего тела в кинетическую энергию потока пара, с которой он поступает в камеру смешения 3. Через су-живаюш,ееся жидкостное сопло 2 в камеру смешения подается холодная жидкость. В камере смешения происходит обмен импульсом между паром и жидкостью и конденсация пара на жидкости. Коэффициенты теплоотдачи при конденсации смешением на порядок и более превышают коэффициенты теплоотдачи в случае поверхностной конденсации. По длине камеры смешения паросодержание падает. На коротких длинах структура потока меняется от капельного до пузырькового или пенного, где скорость звука резко уменьшается. Поток при умеренных скоростях становится сверхзвуковым и процесс конденсации заканчивается в диффузоре 5. При наличии нагрузки-сопротивления на выходе из инжектора конденсация завершается в совмещенном скачке уплотнения —конденсации, в котором двухфазный поток быстро переходит в однофазное течение жидкости. [c.124]

При турбулентном течении имеет место обмен импульсами, переносимыми из одного слоя потока в другие относительно большими партиями жидкости, т. е. наряду с молекулярным переносом импульса возникает и макроперенос, резко увеличивающий потери энергии в потоке. [c.16]

Обмен импульсом между злсктропами и нонами и Д- о, с. часто рассматривается как механизм трения электронов об моиы, объясняющий аномальное сопротивление плазмы. [c.563]

В отличие от поглощения, при рассеянии Р. и. фотоны изменяют направление движения и могут потерять лишь часть своей энергии. При когерентном (упругом) рассеянии Р. и. энергия фотонов не изменяется, ио после рассеяния они движутся в др. направлении (рэлеев-ское рассеяние). Некогерентное (неупругое) рассеяние с уменьшением энергии фотонов Р. и. может быть двух типов корпускулярное (см. Комптона эффект) и комбинационное. При корпускулярном рассеянии происходит обмен импульсами между электроном атома и фотоном, в результате чего энергия фотона уменьшается на величину, зависящую от угла рассеяния, а из атома вылетает электрон отдачи. При комбинац. рассеянии за счёт части энергии фотона атом испускает электрон. Потеря энергии фотона в этом процессе от угла рассеяния не зависит. Обычно вероятность комбинац. рассеяния значительно меньше вероятности корпускулярного рассеяния однако если комбинац. рассеяние происходит на одном из электронов -оболочки, а энергия фотона совпадает с энергией электронов АГ-оболочки (с точностью до ширины -уровня), то наблюдается резонансное комбинационное рассеяние Р, и,, вероятность к-рого повышается на нёск. порядков величины и значительно превосходит вероятность корпускулярного рассеяния. В области малых Av и Z преойпадает когерентное рассеяние, при больших Av и Z — некогерентное рассеяние. В результате интерференции когерентно рассеянного [c.375]

Яркой особенностью С. д., отличающей его от др. эффектов воздействия излучения на движение частиц газа, является то, что для возникновения направленного движения газовых компонентов не обязателен прямой или косвенный обмен импульсом и энергией между излучением и внеш. степенями свободы частиц газа. Особенно отчётливо это видно на примере сугубо радиационной релаксации возбуждённого состояния поглощающих частиц (что характерно для электронных переходов атомов) поглощённый частицей фотон в результате спонтанного испускания снова возвращается в поле излучения практически без изменения энергии. Т. о., энергия поступат. движения газовых компонентов черпается из тепловой анергии, а действие излучения, выступающего в роли своеобразного демона Максвелла, состоит в преобразовании хаотич. (теплового) движения частиц газа в упорядоченное (направленное) движение компонентов смеси. Неизбежное при этом уменьшение энтропии газовой подсистемы компенсируется увеличением энтропии второй подсистемы — излучения из упорядоченного (направленного) оно [c.469]

Таким образом, при динамических воздействиях на водонасыщенные грунты сообщенный импульс первоначально распределяется равномерно по всем фазам, которые воспринимают соответствующее напряжение. Среда приходит в неравновесное, заморолченное состояние, которое реализуется при высоких частотах колебаний, когда обмен импульсом между фазами не успевает произойти. Механизм объемных сил взаимодействия за характерное время релаксации т приводит среду в равновесное состояние. Равновесие характеризуется условием равенства нулю межфазного взаимодействия и реализуется при низких частотах колебаний, когда обмен импульсом совершается как бы мгновенно. [c.77]

Обмен импульсами при течении масс газа с различной скоростью осуществляется так, что наряду с касательными напряжениями Сткас возникают нормальные напряжения (Тнорм, в результате которых появляется давление на единичной площадке. Совокупность всех возникающих напряжений (касательных и нормальных) обусловливает в текзпщих средах существование тензора напряжений. [c.78]

Однако наблюдения за турбулентностью в море при сильно устойчивой стратификации и измерения в лаборатории показывают, что при очень сильной устойчивости а(С) принимает очень малые значения (см. ниже п. 9.2 и, в частности рис. 9.21). Иначе говоря, при очень большой устойчивости коэффициент обмена для теплоты Кт оказывается значительно меньшим, чем коэффициент обмена для импульса К. Стюарт (1959) привел физические соображения, объясняющие причину этого. Среду с предельно устойчивой стратификацией можно представить себе в виде слоя тяжелой жидкости (скажем, воды), над которым помещается гораздо более легкая среда (например, воздух). При этом турбулентное движение в нижней жидкости будет приводить к возмущениям свободной границы и появлению отдельных брызг , проникающих в верхнюю среду, а затем снова падающих под действием архимедовых сил. Проникновение воды в воздух будет создавать в воздухе пульсации давления, осуществляющие обмен импульсом между двумя средами в то же время турбулентный обмен теплом здесь будет отсутствовать. Поэтому можно думать, что при очень сильной устойчивости коэффициент обмена К будет иметь конечное значение, а Кт будет близко к нулю. Отсюда следует, что при очень больших положительных =z/L профиль температуры T z) будет значительно более крутым, чем профиль скорости u(z) (из того, что Д г- 0 при св, вытекает, что крутизна профиля температуры неограниченно возрастает с ростом z/L). Следовательно, вид функций fi( )—fi(V2) и ф1(С)=С/ (С) [c.395]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...