Движение жидкой частицы

Так как плотность пузырька гораздо меньше плотности обтекающей его жидкости р, пульсационное движение пузырька не будет совпадать с пульсационным движением жидких частиц. Предположим, что размер пузырька меньше минимального размера турбулентных образований. Тогда уравнение движения пузырька можно записать в линейном виде [31] [c.83]

Движение жидкой частицы [c.58]

ДВИЖЕНИЕ ЖИДКОЙ ЧАСТИЦЫ [c.59]

ОБЩИЙ ХАРАКТЕР ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОЙ ЧАСТИЦЫ. [c.38]

Выясним, как происходит движение жидкой частицы и чем оно отличается от движения твердого тела. Для этого рассмотрим сначала произвольное движение твердого тела относительно некоторой системы координат х, у, г. Как известно из механики, такое движение можно разложить на перемещение тела вместе 38 [c.38]

Эти формулы будем использовать при дальнейшем анализе движения жидкой частицы. [c.39]

Эти формулы выражают теорему Коши—Гельмгольца в общем случае движение жидкой частицы можно разложить на переносное вместе с некоторым полюсом, вращательное с угловой скоростью (О вокруг мгновенной оси, проходящей через этот полюс, и деформационное, которое заключается в линейных деформациях со скоростями е,,,., г у, и угловых деформациях со скоростями г у = е у = [c.42]

Следует отметить, что эта теорема указывает лишь на один из возможных способов разложения сложного движения жидкой частицы на простейшие составляющие. Однако он является физически наиболее обоснованным, так как определяет главные характерные особенности движения жидкой среды. [c.42]

Естественным способом описания движения жидких частиц является отыскание зависимости от времени координат точки, где в данный момент находится наблюдаемая частица. Такую зависимость можно выразить в координатной форме [c.28]

ОБЩИЙ ХАРАКТЕР ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОЙ ЧАСТИЦЫ. ТЕОРЕМА КОШИ-ГЕЛЬМГОЛЬЦА [c.41]

Здесь мы сосредоточим внимание на выяснении вопроса о том, как происходит движение жидкой частицы и чем оно отличается от движения твердого тела. [c.41]

Эти формулы выражают теорему Коши—Гельмгольца в общем случае движение жидкой частицы можно разложить на переносное движение вместе с некоторым полюсом, вращательное [c.45]

Разделив члены этого уравнения на dt и учитывая, что ds/dt = = и есть скорость движения жидких частиц, получаем [c.123]

Укажите основное отличие характера движения жидкой частицы от характера движения твердого тела, а также элементы, из которых складывается деформационное движения жидкой частицы. Выделите элементы, характеризующие поступательное, вращательное и деформационное движения жидкой частицы в виде параллелепипеда, скорость точки С которой определяется по формуле [c.41]

В отличие ОТ твердого тела, движение которого определяется поступательным перемещением вместе с центром массы и вращением вокруг мгновенной оси, проходящей через этот центр, движение жидкой частицы характеризуется, кроме того, наличием деформационной составляющей этого движения, изменяющей форму частицы. [c.49]

Деформационное движение жидкой частицы складывается из линейной деформации, характеризуемой коэффициентами линейной деформации [c.49]

Если рассматривать движение жидкой частицы во времени, то линия, по которой двигалась частица в некоторый промежуток времени, называется траекторией. Для стационарного движения линия тока и траектория совпадают, при нестационарном движении они отличаются друг от друга. [c.40]

Оценим составляющие скоростей, характеризующих деформацию частицы в течение времени dt при ее движении вдоль соответствующей линии тока. Гельмгольц предложил рассматривать движение жидкой частицы, складывая скорости как бы отвердевшей частицы со скоростями ее деформации в каждой точке ее объема, определяемой координатами х, у, г. В этом случае скорости деформации частицы будут [c.79]

При движении невязкой жидкости искривление линий тока у твердой границы АС привело бы лишь к перераспределению кинетической и потенциальной энергии любой жидкой частицы. В случае же движения вязкой жидкости часть кинетической энергии теряется за счет трения внутри пограничного слоя. Оставшейся части кинетической энергии может не хватить на преодоление действия положительного градиента давления, стремящегося изменить направление движения жидких частиц. [c.246]

Действительную скорость движения жидкой частицы в данный момент времени в данной точке пространства (например, в точке А или В) называют мгновенной местной скоростью или актуальной ско- [c.143]

Согласно исследованиям Л. Прандтля в турбулентном потоке скорость движения жидких частиц непосредственно у стенки равна нулю. В соответствии с этим принято считать, что вблизи стенок русла имеется тонкий слой жидкости толщиной 5, где скорости столь малы, что в пределах этого слоя получается движение жидкости, близкое к ламинарному. Этот слой называется вязким (иногда ламинарным ) подслоем. Толщина его мала [c.153]

При плавном повороте трубы указанные отрывы струи могут отсутствовать. В этом случае местные потери напора в значительной мере обусловливаются имеющимся на повороте парным вихрем (винтовым движением, вызванным действием сил инерции). Такое винтовое движение, характеризуемое наличием так называемой поперечной циркуляции (иначе вторичными течениями ), показано на рис. 4-51, где для примера изображена прямоугольная труба. На этом чертеже показана эпюра давления на стенку трубы, ограниченная кривой аЬс. Как видно, в центральной части внешней стенки трубы давление оказывается наибольшим (в связи с большими скоростями и в этой части трубы). Такое положение и обусловливает движение жидких частиц влево и вправо (вдоль внешней стенки) от центральной части к периферии. [c.204]

Г. Дифференциальное уравнение линии тока. Как известно, при установившемся движении линии тока представляют собой траектории жидких частиц. При этом вектор скорости движения жидкой частицы в любой точке касателен к линии тока, проходящей через эту точку. [c.587]

Теплота трения выделяется в результате работы сил внутреннего трения в жидкости, однако в общем случае лишь часть работы сил трения переходит в теплоту. Оставшаяся часть затрачивается на изменение кинетической энергии потока и на возмещение работы сил тяжести эта часть работы сил трения связана с движением жидкой частицы как твердого тела. [c.283]

Мгновенное движение жидкой частицы.— Движение жидкой частицы может быть разложено на поступательное движение, определяемое движением одной из ее точек, и относительное движение около этой точки. Мы будем изучать здесь относительное движение, ограничиваясь при этом мгновенным движением, т. е. распределением скоростей в один и тот же момент времени. [c.303]

Теорема. — Мгновенное движение жидкой частицы разлагается, а притом единственным способом, на частую деформацию и мгновенное вращение или представляет собой одно из этих двух движений). [c.304]

ЖИДКОЙ пленки, связи которого с окружающей средой учитываются не полностью. Влиянием газодинамической силы взаимодействия пленки с парокапельным пограничным слоем, гравитационной силы п силы, обусловленной изменением массы элемента при выпадении или уносе капель, а также при конденсации или испарении, пренебрегаем. Не учитывается, кроме того, волновая структура внешней поверхности пленки. В такой постановке можно получить некоторые важные сведения о возможных траекториях движения жидких частиц по криволинейным поверхностям лопатки. [c.163]

В настоящее время известно значительное количество работ [Л. 44, 74, 109, 113, 158, 164], в которых исследуется скорость движения жидкой частицы при заданном законе изменения скорости газа Си и известном законе взаимодействия между фазами. [c.130]

Проанализируем условие движения жидких частиц в каждой из указанных областей на основании дифференциального уравнения Прандтля (6.55). С этой целью умно- [c.182]

При движении жидкой частицы М по криволинейной траектории на нее действует центробежная сила инерции iF , равная [c.255]

Теорема Коши—Гельмгольца. Движение жидкой частицы в общем случае можно разложить на переносное движение вместе с некоторым полюсом, вращательное движение с угловой скоростью [c.13]

Рис. 9. Движение жидкой частицы [c.31]

О такой мелкомасштабной турбулентности вдали от твердых тел можно высказать естественное предположение, что она обладает свойствами однородности и изотропии. Последнее означает, что в участках, размеры которых малы по сравнению с I, свой-стпа турбулентного движения одинаковы по всем направлениям в частности, они не зависят от направления скорости усреднен-Hoi o движения. Подчеркнем, что здесь и везде ниже в этом параграфе, где говорится о свойствах турбулентного движения в малом участке жидкости, подразумевается относительное движение жидких частиц в этом участке, а не абсолютное движение, в котором принимает участие весь участок в целом и которое связано с движе 1ием более крупных масштабов. [c.188]

При движении жидкой частицы MKNR (рис. 2.12) с вращением форма ее в общем случае изменяется. Пусть через малый промежуток времени dx грани MR и МК займут положение MR и МК. Перемещение частицы в целом, определяемое поступательной скоростью, в данном вопросе не имеет значения. Определим угловые скорости вращения точек R ш К относительно точки М. Если составляющие скорости в точке М обозначить через [c.101]

Жидкая частица в противоположность твердой при движении может изменять форму, т. е. дефор 11ироваться. Поэтому движение жидкой частицы может быть разложено на поступательное, вращательное и деформационное (для твердой частицы возможны только поступательное и враща1 ельное движения). [c.85]

При вычислении второго интеграла в выражении (5.67) учтем, что и = dsldt представляет собой скорость движения жидких частиц. Следовательно, в силу однозначности функции и [c.108]

В опытах наблюдать движение жидких частиц и измерять их скорости можно различными способами. Простейшим является подкрашивание частиц краской той же плотности, что и изучаемая жидкость. Наблюдения за поведением таких подкрашенных частиц показывают, что при определенных условиях, которые будут установлены в гл. VI, частицы могут двигаться упорядоченно, образуя слоистое или ламинарное течение (от лат. lamina — пластинка, полоска). При других условиях частицы, наряду с основным движением по некоторому преимущественному направлению, перемещаются из слоя в слой, их мгновенные скорости резко [c.27]

Очевидно, связь между скоростями точек движущейся жидкой частицы должна быть более сложной, так как в процессе движения жидкая частица деформируется и расстояния между ее точками изменяются. Выберем в жидкой частице (рис. 16, б) точки Ai и M.Q достаточно близкими и разложим в ряд Тейлора мгновенные значения прое1щий скорости Ыд., Uy, в точке М, ограничиваясь линейными членами ряда. Для компоненты имеем [c.42]

Если пренебречь действием трения, количесгво движения жидкой частицы относительно оси форсунки будет иметь постоянное значение. Отсюда [c.238]

Расчеты осаждения влаги были также проведены для трех сечений по высоте лопатки последней ступени (перед сопловой решеткой ступени влаяшость г/о = 8%). Результаты расчета представлены на рис. 7.13. Как следует из приведенных данных, в корневом сечении III (см. рис. 7.12) наибольшее осаждение происходит на входпой кромке со стороны спинки, а также на выходной кромке вогнутой стороны лопатки. Осаждение в среднем сечении II лопатки качественно аналогично осаждению в сопловой лопатке. В то же время периферийное сечение I в принятой модели обладает наименьшей осаждающей способностью, причем осаждение влаги происходит в довольно узкой зоне на спинке лопатки со стороны входной кромки. Следует отметить, что с учетом всех реальных процессов, присущих движению жидких частиц в каналах решеток турбинных ступеней (например, коагуляция, дробление, двия епие в пограничном слое и др.), сухие зоны па поверхности лопаток, как получено в данном расчете, будут стсутствовать. [c.282]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...