Поверхность течения

При произвольных ортогональных координатах qi и q2 рассматриваются как криволинейные координаты выбранной поверхности. Течение происходит в слое, закон изменения толщины которого H j.= H qu q2). Эта толщина мала по сравнению с наименьшим радиусом кривизны поверхности в данной точке. Если при этом в [c.257]

В случае сверхзвукового обтекания (рис. 1.11.1,6) скорость в направлении к задней кромке профиля непрерывно возрастает, следовательно, давление и производная <1р( 1(1х уменьшаются, т. е. на всей поверхности течение в пограничном слое будет испытывать влияние отрицательного градиента давления. [c.98]

Один вариант теории пластического течения с упрочнением мы уже разобрали в 16.1. Предполагая, что поверхность течения есть призма Треска — Сен-Венана, и считая, что мы находимся все время на одной и топ же грани этой призмы, мы проинтегрировали по существу уравнения (16.3.2) и пришли к некоторому варианту деформационной теории. Другой вариант был предложен Прагером, он основан на предположении, что как функция /, так и функция Н зависят лишь от второго инварианта девиатора тензора напряжений, например [c.540]

Граница S области S2 называется поверхностью течения или нагружения. В случае идеально пластического тела эта поверхность фиксирована. Для упрочняющегося тела поверхность нагружения изменяется по мере накопления пластической деформации. В пространстве напряжений в каждый данный момент нагружения она отделяет область упругого деформирования от области деформирования пластического (рис. 10.11). При трансляционном упрочнении поверхность нагружения смещается поступательно как жесткое целое. Возможны и другие виды упрочнения, при которых меняется не только положение поверхности нагружения в пространстве напряжений, но и ее форма и размеры. [c.731]

Рассмотрим идеально пластическое тело. Поверхность течения р этом случае является фиксированной. Это означает, что в шестимерном пространстве напряжений она представляет собой гиперповерхность, задаваемую- условием [c.732]

Дальнейшая конкретизация вида поверхности течения возможна только при дополнительных гипотезах. [c.732]

При больших значениях числа Re (рис. 43, область 3) на основной части (определяющей величину потери энергии от трения) поверхности течение в пограничном слое будет турбулентным. [c.93]

Хотя характеристики поверхностей течения при простом и сложном квазистатических нагружениях изучались интенсивно, начиная от Баушингера и Геста и до настоящего времени, подобные исследования в области динамики пластических деформаций все еще находятся в зародышевом состоянии. [c.276]

Расширение начальной поверхности течения имеет место лишь в случае пластичности с упрочнением (такую поверхность в отечественной литературе на- [c.412]

Удар струи о выпуклое тело. Если струя достаточно тонка, то, как и в плоском случае, мы можем считать, что в окрестностях точки удара струи о поверхность тела и точки отхода струи от поверхности течение примерно такое же, как в случае удара струи о плоскость. Вне этих окрестностей можно считать, что струи имеют осевую симметрию. В частности, сюда входит задача об ударе струи о шар. Если дополнительно учесть влияние вязкости, то по тем же соображениям, что и в плоском случае (см. стр. 241), в этой задаче нужно считать, что точка отхода струи от сферы должна находиться на одном диаметре с точкой удара. Пользуясь этим, можно объяснить устойчивость шара в струе и в пространственной постановке. [c.255]

Так как для 2 = 0 также и iA> = 0, го плоскость ху можно считать за пограничную поверхность течения, которое опять будем понимать как поток, на этот раз симметричный относительно оси вращения, текущий по направлению к неограниченной плоскости, имеющий в точке О (на фигуре не обозначена) критическую точку и здесь разветвляющийся. [c.127]

Верхний знак соответствует распределению скорости потенциального течения по верхней поверхности, а нижний знак — по нижней поверхности. При малых положительных углах атаки точка отрыва на верхней поверхности движется к передней кромке и течение около этой поверхности становится турбулентным. Однако около нижней поверхности течение остается ламинарным. Поэтому измерения и расчеты точек [c.87]

Поверхность течения разделяет области [c.397]

Выше речь шла только об однородной шероховатости, т. е. предполагалось, что распределение неровностей стенки повсюду является примерно одинаковым. Для метеорологических приложений, однако, большой интерес представляет и случай неоднородной шероховатой стенки, так как земная поверхность часто имеет пятнистый характер с разбросанными там и здесь кустарниками, группами деревьев, зданиями (или группами зданий) и естественными неровностями почвы — холмами, оврагами и т. д. Заметим теперь, что с увеличением высоты г возрастает и площадь той части земной поверхности, течение над которой влияет на значение к (г). Поэтому в неоднородном случае при нейтральной термической стратификации в логарифмической формуле (6.39) (или (6.44)) для и г) значения го вполне могут оказаться различными для разных интервалов значений г — чем выше расположен соответствующий интервал, тем по большей площади земной поверхности должны быть осреднены локальные значения го = го (л , у) для получения нужного значения го. Исходя отсюда для описания профиля скорости ветра над неоднородной подстилающей поверхностью целесообразно использовать формулу (6.39) или (6.44), где го = го (г) является медленно меняющейся функцией высоты. Такое зависящее от высоты г значение го г)— Zo eff) часто называется эффективной шероховатостью на высоте г (см., например, [c.256]

Рис. 2.10. Поверхность течения ( j — о 2) + (о г и плоскости деформаций и напряжений а, + + (Г3 = О, 81 + 82 + 83 = 0.

Хорощо известно, что эффект Баушингера противоречит только что установленному простому обстоятельству (см. г. 1, стр. 30). Думается, однако, что с логической точки зрения при условии пренебрежения упругими деформациями и исключения эффекта Баушингера, рассматривая переход точки Р в новое положение на цилиндрической поверхности течения [уравнение (2.111)], соответствующее мгновенному изменению направления пути деформирования, следует включать в наши схемы общего представления путей деформирования также разрывные пути. [c.103]

ОПУСКАНИЕ И ПОСЛЕЛЕДНИКОВОЕ ПОДНЯТИЕ ЗЕМНОЙ ПОВЕРХНОСТИ. ТЕЧЕНИЕ СРЕД, ДЕФОРМИРУЮЩИХСЯ СОГЛАСНО ЗАКОНУ СКОРОСТЕЙ ОБЩЕГО ВИДА. ТЕМПЕРАТУРНЫЕ НАПРЯЖЕНИЯ И ТЕПЛОВЫЕ УДАРЫ. ОСТАТОЧНЫЕ НАПРЯЖЕНИЯ [c.343]

Из (6.103) и (6.100) следует, что в точке, в которой поверхность текучести гладкая, скорость изменения формы равна нулю для любого изменения необратимого напряжения, уводящего внутрь поверхности текучести (разгрузка). Обобщение (6.103) на произвольные поверхности течения эквивалентно правдоподобному предположению о том, [c.121]

Второе упрощейие уравнений движения жидкости в пограничном слое связано с тем, что при сравнительно малой кривизне обтекаемой поверхности (во всяком случае на достаточно малом участке этой поверхности) течение в пограничном слое можно считать плоским это озна чает, что тангенциальная компонента скорости намного больше нормальной компоненты Ы . [c.370]

Каверна, образованная за диском, при определенных числах Фруда имеет на большей части своей длины гладкую прозрачную поверхность (рис. VI. I). Однако это свойство существенно зависит от степени турбулентности потока. При повышении турбулентности потока (например, путем его искусственной турбулизации) на поверхности каверны, образованной за диском, появляются высокочастотные колебания — волны (рис. VI.2). На поверхности сферических и эллиптических кавитаторов есть пограничный слой, который вблизи точки отрыва каверны разрушается и служит источником возмущения поверхности каверны. На небольшом участке длины за точкой отрыва каверна имеет гладкую и прозрачную поверхность течения. Однако сразу же за этой областью появляется система поверхностных волн с амплитудой, возрастающей вниз по потоку. Ряд исследователей предполагает, что эти волны возникают вследствие роста неустойчивости отделенного пограничного слоя кавитатора. [c.211]

Пластическое деформирование возможно, если изображающая точка перемещается по поверхности течения (догружение). При этом бесконечно малые приращения компонентов напряжения под-ниняются условию [c.732]

Выясним возможный вид поверхности течения. Прежде всего ясно, что эта поверхность не проходит через начало координат, так как при нулевых напряжениях пластическое состояние не может достигаться. Положим, что нагружение ведется таким образом, что все компоненты напряжений меняются пропорционально одному параметру, т. е. aij = pa, j, где а,у —фиксированные значения такое нагружение называется простым. В про-ртранстве напряжений простое нагружение изображается лучом, исходящим из начала координат. Можно показать, что этот луч рересекает поверхность течения не более одного раза. [c.732]

Для выяснения вида поверхности течения в пространстве главных напряжений достаточно рассмотреть ее пересечение с деви-аторной плоскостью. Получающуюся в пересечении линию называют кривой текучести. [c.733]

Обозначим через а , а ч, а з проекции осей ai, 02, 03 на деви-аторную плоскоеть (рис. 10.12). Так как тело изотропно, то кривая текучести симметрична относительно осей 01, 02, 03. В силу одинаковости свойств тела при растяжении и сжатии кривая текучести симметрична относительно прямых, перпендикулярных к осям а, а 2 и 03 (эти прямые на рис. 10.12 показаны пунктиром). Итак, кривая текучести состоит из 12 одинаковых дуг. Задание одной из этих дуг вполне определяет кривую текучести, а значит, и поверхность течения. [c.733]

Теория течения может быть обобщена на случай произвольной поверхности текучести с помощью принципа максимума скорости работы пластической деформации. Пусть элемент тела находится в состоянии пластического течения и в данный момент заданы приращения компонентов пластической деформации defj. Обозначим через ац действительные напряжения в данный момент. Так как элемент деформируется пластически, то изображающая точка, соответствующая напряжениям лежит на поверхности течения, т. е. [c.737]

Практически важным учет влияния изменения физических свойств на теплообмен представляется для четырех случаев течение газов ирп высоких температурах и высокой энергонапрпженностн асплоотдающих поверхностей течение жидкостей с сильно изменяющейся вязкостью течение воды и других кипящих теплоносителей при околокритических параметрах и течение диссоциирующих газов. [c.103]

Обтекание плазмой твёрдых поверхностей течения вне пограничных слоев дебаевские, лар-моровские, вязкостные, ионизационные и др. пограничные слои течения, сопровождающиеся модификацией поверхностей под действием плазменных потоков, в т. ч. аномальные формы эрозии поверхностей в скрещенных эл.-магн. полях (см. также Плазменная технология). [c.112]

Следует подчеркнуть, что р ин и рмакс растут с увеличением влажности, причем на вогнутой поверхности рмакс увеличивается интенсивнее, чем рмян, а на выпуклой — наоборот. В результате интенсивность диффузорного участка (/) на вогнутой поверхности (см. рис. 11-8) с ростом влажности увеличивается, а на выпуклой поверхности (//) уменьшается. Это дает основания предполагать, что на вогнутой поверхности потери энергии с увеличением влажности должны возрастать более интенсивно, чем на выпуклой. Этот вывод подтверждается графиками распределения потерь по среднему сечению канала от выпуклой к вогнутой поверхности (рис. 11-10). Действительно, у вогнутой поверхности потери возрастают примерно в 4,5 раза, а у выпуклой — в 1,4 раза. При этом следует учитывать, что на выходном участке выпуклой поверхности течение диффузорное, а у вогнутой поверхности — конфузорное. Указанное соотношение между потерями у выпуклой и вогнутой поверхностей не сохраняется для других сечений, расположенных на различных расстояниях от плоских (боковых) стенок. Этот факт позволяет заключить, что потери от влажности оказываются различными в зависимости от аэродинамической структуры потока в области пограничного слоя, квазипотенциальном ядре и вихревых областях коэффициенты скольжения существенно различны. Различную интенсивность имеет в этих областях и тепло-и массообмен. [c.302]

В теории вязкопластичности эволюция поверхностей, ограничивающих область упругости в пространстве напряжений, может быть представлена сочетанием расширения (сужения), вращения, переноса и дисторсии поверхности текучести и поверхностей равных потенциалов - правилом кинематического и изотропного упрочнения. Введение тензора внутренних напряжений (тензора микронапряжений) ру как реального центра поверхности течения связано с наличием остаточньк напряжений на уровне микроструктуры и микронапряжений, связанных с разнообразными неоднородностями в структурных составляющих на мезоуровне. Дальнейшие упрощения заключаются в ведении дополнительных гипотез [c.372]

При дальнейшем увеличении энергии взрыва наступает момент, когда отраженная от центра ударная волна успевает догнать прямую волну, идущую к поверхности. Течение выходит на качественно новый режим, ранее никем не отмечавшийся, при котором после сброса большой части массы образуется мощная аккреционная волна, двигающаяся к центру и повторяющая срыв оболочки после отражения. После вторичного сброса образуется протяженная оболочка, во много раз превышающая размеры невозмущенной конфигурации, а размеры ядра меняются незначительно. Период пульсаций уменьшается при увеличении энергии взрыва, а весь характер течения указывает на возможное наличие таких процессов в недрах повторных новых звезд. [c.420]

Уравнения (2.19) дают уравнения движения фронта детонации при г = а, г (7 1)/2 = D значение г = О соответствует линии слабого разрыва. Начальное поло жение фронта детонации задаем при t = 1. В данном случае также нельзя утверждать, что линии слабого разрыва и детонационной волны совпадали в некоторый момент вре мени t < 1. Аналогично сказанному в п. 1, следует ожидать, что после инициирования детонационной волны вдоль некоторой криволинейной цилиндрической поверхности течение в начальный момент времени не будет принадлежать к рассматриваемому клас-су движений с прямолинейными образующими, а лишь через некоторое время выйдет на соответствующий режим. [c.62]

Эксперименты Кармана (Karman [1911, 1]) с мрамором по гидростатическому сжатию— растяжению, проведенные в 1911 г. и описанные ниже, являются следующим шагом в этом направлении, если представить пластичность при конечной деформации как расширение начальной поверхности течения либо определить как семейство подобных поверхностей или как определенное соответствующим образом функциональное изменение с увеличением деформации. Гест (Guest [1900, 1]) не оценил своего вклада в развитие этих представлений, иначе бы он воздержался от критики тех, кто пытался приложить результаты Треска по большим деформациям к объяснению возникновения пластичности, и от своей ссылки на фальшивые точки текучести . [c.85]

В случае безупречной чистоты свободной поверхности течения могут бшь чрезвычайно хорошо наблюдаемы, если поверхность воаы м [c.273]

Можно показать, что этот луч пересекает поверхность текучести не более одного раза. Пусть после выхода в пластическую область в точке А производится разгрузка и последующее пропорциональное нагружение папряжениями такой же величины, но противоположного знака, так что процесс проходит вдоль прямой АВ. Такой вид деформирования будем в дальнейгцем называть знакопеременным простым (циклическим) нагружением. Поверхность течения 5, ограничивающая область при нагружении из естественного состояния, переходит в 5" в конце первого по-луцикла и в 8 после приложения знакопеременной нагрузки. [c.169]

Разрывные граничные условия в теории пограничного слоя встречаются в задачах, описывающих течение вблизи кромок профилей или крыльев, вблизи линий излома обтекаемых поверхностей и т.д. Такого рода задачи обычно связаны с управлением течением в пограничном слое. Существует ряд способов, например, тангенциальный вдув, отсос, приведение поверхности в движение и т. д. Влияние на течение движения поверхности исследовано сравнительно мало, хотя эффективность воздействия такого способа управления течением в пограничном слое была продемонстрирована еще Л. Прандтлем в опыте с вращающимся цилиндром в 1904 г. В монографии Шлихтинг Г., 1969] описаны опыты Фавра, в которых установлено, что на профиле с частично подвижной верхней поверхностью течение сохраняется безотрывным до угла атаки, равного 55°. Технически осуществить такой способ управления течением в пограничном слое трудно, поэтому он не нашел широкого практического применения. Следует отметить, что задание ненулевой скорости поверхности может описывать не только течение над подвижной поверхностью, но и другие течения. [c.106]

Среди первых работ, посвященных исследованию неравновесного обтекания затупленных тел, следует отметить уже цитированную выше работу Дж. Фея и Ф, Ридделла в которой наряду с решениями для замороженного (каталитическая и некаталитическая поверхности) и равновесного (каталитическая поверхность) течений получено решение и для неравновесного (конечная скорость рекомбинации) пограничного слоя. Найдено, что для некаталитической поверхности тепловой поток в замороженном дограничном слое значительно меньше, чем в равновесном. [c.529]

А. разделяется на два слоя с резко отличающимися физич. свойствами. Нижний слой А. (тропосфера) представляет собой тот слой А., в к-ром воздушные массы находятся в непрерывном перемешивании и в котором происходят разнообразные физич. процессы, обусловливаюидае собой погоду. В тропосфере возникают облака, осадки и грозы. Над тропосферой находится слой А., называемый стратосферой (см.), где вследствие значительного ее удаления от возмущающего влияния земной поверхности течения физич. процессов более плавные, изменения метеорологич. алементов незначительны, и многие процессы, возникающие в тропосфере, совершенно не встречаются в стратосфере, напр, явление гроз. Граница между тропосферой и стратосферой находится на той высоте А., где встречается верхняя инверсия темп-ры (т. е. повышение темп-ры воздуха, вместо обычно наблюдаемого падения ее). Внутри тропосферы темп-ра воздуха непрерывно падает за исключением слоев с инверсиями темп-ры внутри стратосферы наблюдается изотермия или даже повышение темп-ры. Граница между тропосферой и стратосферой называется тропопаузой (промежуточный слой А. шириной 1,1—1,2 км). Первые к.м стратосферы иногда называют субстратосферой. А, является ареной разнообразных физич. процессов, обусловливающих собой погоду. Основной причиной всех этих процессов является солнечное лучеиспускание, вследствие чего возникают перемещения воздушных масс и образуются облака. Неравномерное нагревание солнечными лучами земной поверхности создает разнообраз- [c.506]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...