Возбуждение Число степеней свободы

Ядерные реакции, происходящие при столкновении нейтронов с ядрами, характеризуются большим разнообразием и зависят от индивидуальных особенностей сталкивающихся частиц и энергии их относительного движения. Всю совокупность ядерных реакций условно можно разделить на две группы реакции с образованием составного ядра и прямые ядерные реакции. Система, образующаяся из поглощенного нейтрона и ядра мишени и находящаяся в сильно возбужденном состоянии, называется составным ядром. Время жизни составного ядра составляет около 10 с, а энергия возбуждения равна сумме кинетической энергии и энергии связи поглощенного нейтрона. Энергия возбуждения составного ядра распределяется среди большого числа степеней свободы. [c.1102]

Применение взрывчатых веществ — один из способов получения сильных ударных волн. За фронтом сильной ударной вол- ны при достаточно больших числах Маха благодаря резкому повышению температуры (газ в момент взрыва, находившийся при атмосферном давлении и комнатной температуре, испытывает примерно десятикратное сжатие и нагревается до температуры 10 -1-10 К) происходят возбуждение внутренних степеней свободы молекул, различные химические реакции, излучение света и другие процессы. В среде при этом возникает сложное неустановившееся течение, в котором наряду с основной ударной волной существуют другие поверхности разрыва (вторичные ударные волны, контактные поверхности). [c.116]

Квантовая теория теплоемкости устанавливает прежде всего несправедливость теоремы о равно.мерном распределении энергии по степеням свободы в области низких и высоких температур. С уменьшением температуры газа происходит вымораживание числа степеней свободы молекулы. Так, для двухатомной молекулы происходит вымораживание вращательных степеней свободы, и она вместо пяти имеет три степени свободы, а следовательно, и меньшую внутреннюю энергию и теплоемкость. С увеличением температуры у многоатомных молекул происходит возбуждение внутренних степеней свободы за счет возникновения колебательного движения атомов молекулы (молекула становится осциллятором). Это приводит к увеличению внутренней энергии, а следовательно, и теплоемкости с ростом температуры. [c.18]

Расчеты частотных зависимостей импеданса при /г = 2, 3 и 4 см. рис. 16, кривые 2...4) показывают, что с увеличением числа степеней свободы согласие между экспериментальными и расчетными данными улучшается. Более того, вводя дополнительные степени свободы в антропометрическую модель, мы получим лучшее согласие по модулю и фазе импеданса, так как увеличение числа степеней свободы приведет к увеличению потерь в заданном направлении возбуждения руки и сглаживанию частотных зависимостей модуля и фазы импеданса. [c.74]

Такой анализ произведем здесь, пользуясь аппаратом динамики (аппаратом теории малых свободных колебаний, возбужденных возмущениями формы равновесия (начальное отклонение, начальный импульс)). Заранее укажем, что производимый ниже анализ дает возможность получить такую информацию, которая позволит в дальнейшем при рассмотрении классической формы потери устойчивости в системе с любым числом степеней свободы пользоваться лишь статическим аппаратом. [c.312]

НЕРАВНОВЕСНОЕ ТЕЧЕНИЕ — течение гомогенной или гетерогенной смеси, в к-рой происходят неравновесные физ.-хим. процессы. К числу наиб, часто встречающихся неравновесных процессов относятся неравновесное возбуждение внутр. степеней свободы молекул, неравновесное протекание реакций диссоциации, рекомбинации и ионизации, неравновесная конденсация или испарение, неравновесное движение и теплообмен жидких или твёрдых частиц в газе и т. д. Н. т. имеет место, [c.328]

При широкополосном возбуждении сложных механических конструкции с большим числом степеней свободы необходимо проводить испытания на широкополосную случайную вибрацию. Если в данной конструкции возможны сложные пространственные движения, то для наилучшего приближения условий эксперимента к натурным следует воспроизводить многомерные (векторные) вибрации. [c.474]

Большая часть результатов по теории параметрической стабилизации получена методом усреднения, предполагающим, что возмущенное движение вблизи неустойчивого равновесия может быть представлено в виде суммы медленных и быстрых движений. При исследовании устойчивости по быстрым движениям с одной степенью свободы область стабилизации на плоскости коэффициент параметрического возбуждения - частота возбуждения ограничена и, кроме того, включает такие участки границы, на которых разделение движений невозможно. Применительно к системам с большим числом степеней свободы необходимо, кроме того, учитывать, что параметрическое воздействие, стабилизирующее одни формы, будет дестабилизирующим по отношению к другим формам. Поэтому к выводам, полученным на основе метода усреднения и родственных приближенных приемов, следует относиться осторожно, [c.483]

В заключение отметим, что рассмотренная система с заданным относительным смещением позволяет при изложении материала в студенческой аудитории подвергнуть дополнительному обсуждению такие понятия как вид возмущения (силовое, кинематическое), число степеней свободы, частоты собственных колебаний системы, резонанс, антирезонанс, формы колебаний, симметрия системы и ряд других. Кроме того, на этом примере хорошо демонстрируется неполнота изучаемой по программе теории колебаний систем с неограниченным возбуждением. [c.97]

Характерным представителем многокомпонентной природной среды служит верхняя атмосфера планеты, отличительной особенностью которой является непосредственное воздействие радиационных факторов при одновременных разнообразных химических превращениях в сочетании с процессами тепло- и массопереноса. Под воздействием интенсивного солнечного электромагнитного излучения происходят разнообразные фотохимические процессы - фотоионизация, фотодиссоциация, возбуждение внутренних степеней свободы (в том числе возбуждение электронных уровней) атомов и молекул. Эти процессы сопровождаются обратными реакциями ассоциации атомов в молекулы, рекомбинации ионов, спонтанного излучения фотонов и ударной дезактивации. Свойства газа формируются в гравитационном и электромагнитном полях при этом важную роль играют процессы молекулярной и турбулентной диффузии и теплопередачи (в том числе и излучением) при различной степени эффективности коэффициентов молекулярного и турбулентного обмена на разных высотных уровнях. Возникающие температурные, концентрационные и барические градиенты приводят к развитию разномасштабных гидродинамических движений, характер которых до основания термосферы сохраняется турбулентным. Определенное воздействие на состав, динамику и энергетику верхней атмосферы оказывает также солнечное корпускулярное излучение и некоторые дополнительные источники энергии (такие как приливные колебания, вязкая диссипация энергии магнитогидродинамических и внутренних гравитационных волн и др.). [c.68]

Видно, что учет замедленного возбуждения колебательных степеней свободы приводит к увеличению зон индукции и горения, а также к изменению равновесных значений р и М. Обусловлено это тем, что течение в зоне индукции (вследствие того, что Т ,Т < Т) происходит с теплоотводом из поступательных степеней свободы. При этом температура и давление уменьшаются, а скорость газа растет [18. Понижение давления, в свою очередь, уменьшает число столкновений и как следствие скорость всех химических реакций. Отличие Т4 и Т5 от Т приводит к непосредственному уменьшению констант скоростей реакций П2 + О2 20П, ОП + П2 П2О + П, О2 + П ОП + О и П2 + О <—> ОП + П, являющихся источниками активных атомов [c.98]

Большой интерес представляют турбулентные течения и с чисто теоретической точки зрения как примеры нелинейных механических систем с очень большим числом степеней свободы. В самом деле, движения любой непрерывной среды, строго говоря, описываются бесконечным числом обобщенных координат (в качестве которых можно принять, например, коэффициенты разложения поля скорости по какой-либо полной системе функции от пространственных координат). Однако в случае ламинарных движений эти координаты обычно можно выбрать таким образом, что лишь небольшое число отвечающих им степеней свободы будет возбуждено, т. е. будет реально участвовать в движении. В случае же развитого турбулентного движения возбужденным оказывается большое число степеней свободы, в результате чего изменения во времени любой физической величины описываются функциями, содержащими много компонент Фурье, т. е. имеющими очень сложный характер. Здесь практически безнадежно пытаться описать индивидуальные изменения во времени всех обобщенных координат, соответствующих возбужденным степеням свободы (т. е. математически выразить зависимость от времени полей скорости, давления и т. д. одного отдельного течения). Единственно возможным в теории турбулентности представляется статистическое описание, опирающееся на изучение статистических закономерностей, присущих большим совокупностям однотипных объектов. Таким образом, теорией турбулентности может быть лишь статистическая гидромеханика, изучающая статистические свойства ансамблей течений жидкостей или газов, находящихся в макроскопически одинаковых внешних условиях. [c.8]

Основным критерием сильно возбужденных состояний является изменение числа степеней свободы кристалла, в результате чего указанные состояния оказываются вырожденными относительно возможных атомных конфигураций. Движение различных элементов системы становится менее детерминированным, возникает возможность волнового поведения ионной подсистемы. [c.6]

За последнее десятилетие бурно развился ряд интересных направлений динамики пластинок и оболочек, в которых основные результаты пока исчерпывались областью динамики систем с конечным числом степеней свободы. Сюда относятся параметрически возбужденные колебания, колебания, возбуждаемые потоком газа, колебания сосудов, частично или целиком заполненных жидкостью, колебания при случайных нагрузках или конструктивных свойствах. [c.254]

Рассмотрим сначала характер беспорядочного теплового движения в газе или твердом теле при приближении температуры к абсолютному нулю. В классической теории, где степени свободы считаются, а не взвешиваются , справедлив закон равнораспределения энергии, который приводит к постоянной величине удельной теплоемкости. Число степеней свободы системы не меняется с температурой и при температурах, близких к абсолютному нулю, она имеет столько же степеней свободы, сколько и при высоких температурах. В классической теории при рассмотрении энергии неупорядоченного движения не существует низких температур. В квантовой теории картина совершенно иная, так как колебания кристаллической решетки уже не могут получать произвольные приращения энергии. Дозволены только дискретные состояния возбуждения, и при понижении температуры все большее число степеней свободы оказывается замороженным . Во многих отношениях положение вещей аналогично тому, которое имеет место при возбуждении состояний атомов и молекул с высокой энергией. [c.280]

Если скорость снаряда превышает М 5 (для высот ниже 90 вж), за ударной волной происходит возбуждение внутренних степеней свободы молекул воздуха. Это возбуждение изменяет физические свойства воздуха. Например, возбуждаются колебательные степени свободы молекул воздуха. При еще более высоких скоростях, например при числе Маха больше примерно 10, молекулы начинают диссоциировать, а при числе Маха примерно выше 12 происходит ионизация. Следовательно, начинает проявляться влияние таких явлений, как диффузия, вязкость, теплопроводность, электропроводность и излучение. [c.461]

Скорости, при которых на физические свойства воздуха за скачком уплотнения начинает влиять возбуждение внутренних степеней свободы молекул воздуха, называются гиперзвуковыми скоростями. Так, например, гиперзвуковым называется снаряд, который летит со скоростью, превышающей число Маха, равное примерно 5. [c.461]

Следует также напомнить, что использованная здесь химическая кинетика такова, что она в состоянии описать лишь простейшую реакцию. Например, частица Р, которая вступает в реакцию вида (5.106), по нашему предположению, является или частицей А, или Аг без указания на то, какая из частиц, А или Аг, находится в возбужденном состоянии, а какая нет. Если частица Аг, когда она сталкивается с другими частицами, имеет полностью возбужденную колебательную степень свободы, этот случай более благоприятен для диссоциации в отличие от случая, когда эта степень свободы не возбуждена. Оба типа столкновений являются возможными. Кроме этого, и А, и Аг имеют различные диаметры столкновений, зависящие от того, обладают они или не обладают возбужденными электронными уровнями. В общем чем большим количеством возбужденных электронных уровней обладает молекула, тем крупнее молекула и тем чаще она претерпевает столкновения в течение любого промежутка времени. К тому же возбужденная молекула обладает большей внутренней энергией, пригодной для обмена между уровнями при столкновениях. Число констант скоростей реакций д, которые могут быть использованы, зависит, естественно, от числа молекулярных компонентов, участвующих в реакции. Однако мы будем придерживаться той точки зрения, что простая кинетическая теория, подобная используемой здесь, адекватно описывает химическую реакцию при условии, что константы скоростей реакций кв и ко определяются экспериментально в условиях, аналогичных тем, которые имеются в пограничном слое. [c.182]

Для возбуждения некоторых степеней свободы газа ) часто требуется много соударений молекул, причем необходимые числа соударений, т. е. времена релаксации, для разных степеней свободы могут сильно различаться. [c.377]

Представление о том, что для перехода автоколебательной системы в турбулентное состояние необходимо возбуждение, если не бесконечного, то по крайней мере чрезвычайно большого числа степеней свободы, является очень распространенным. Это, очевидно, связано с уже упоминавшимся пониманием стохастичности динамических систем, которое [c.494]

Теорема о равномерном распределении энергии приводит к известному парадоксу. В классической физике всякая система, вообще говоря, должна иметь бесконечное число степеней свободы, так как, разделив вещество на атомы, мы должны продолжать этот процесс, расчленяя каждый атом на его составные части, а эти составные части на их составные части и т. д. до бесконечности. Следовательно, теплоемкость любой системы должна быть бесконечно велика. Этот парадокс действительно имеет место в классической физике он находит свое разрешение только в квантовой механике. Согласно квантовой теории, степени свободы системы проявляются только в том случае, когда имеется достаточно энергии для их возбуждения, а те степени свободы, которые не возбуждаются, можно не принимать во внимание. Таким образом, формула (7.41) справедлива только при достаточно высоких температурах. [c.169]

Любые замечания относительно возбудителей могут относиться только к идеальным случаям возбуждения, когда неучтено обратное воздействие колеблющейся системы на возбудитель. Такая обратная связь всегда имеет место и служит основой в теории регулирования, но вызывает неравномерность хода и изменение частоты в пределах цикла, а в конечном счете возникновение высших гармоник движения. Оценку обратной связи можно сделать только из совместного анализа движения колеблющейся системы и двигателя с учетом характеристики последнего. Это связано с увеличением числа степеней свободы расчетной системы и обычно приводит к нелинейным уравнениям [15]. [c.426]

В распределённых системах характер А. существенно зависит, помимо вида нелинейности, ещё и от особенностей дисперсии среды и граничных условий, в частности наличия резонатора. В нек-ры.х случаях спектр возбуждения мод и особенности их нелинейного взаимодействия таковы, что при анализе А. в распределённой системе с бесконечным числом степеней свободы возможно ограничиться т. н. одно-модовым описанием. Для примера рассмотрим А. в [c.14]

Время релаксации зависит от ыикроскопич. свойств вещества, таких, напр., как число соударений молекул газа в единицу времени и эффективности передачи энергии при этих соударениях. В газе при заданной темп-ре время релаксации прямо пропорционально числу соударений, необходимых для возбуждения соответствующих степеней свободы. Напр., при нормальных условиях в газе для возбуждения вращат. степеней свободы молекул обычно достаточно 100 соударений, а для возбуждеяия колебат. степени свободы нужно 10 —10 соударений. Это означает, что величина х для колебат. релаксации гораздо больше, чем для вращательной. Время релаксации зависит от давления и темп-ры. Так, в газах обычно х л. /p, где А — давле- [c.329]

Используя терминологию теоретической механики, можно сказать, что кинематическое и принудительное возбуждение колебаний — ничто иное, как наложение на систему нестационарных (реономных), т. е. зависящих от времени, связей. При кинематическом возбуждении вибрации системы связи могут быть либо жесткими, т. е. наложенными на инерционные элементы системы и уменьшающими число ее степеней свободы, но не доводящими его до нуля, либо нежесткими, т. е. наложенными на упругие или диссипативные элементы системы и не изменяющими числа ее степеней свободы. Если исходная система имеет одну степень свободы, то кинематическое возбуждение колебаний налагает на нее нежесткую связь. Принудительное возбуждение колебаний налагает жесткую связь на исходную систему с одной степенью свободы и сводит число степеней свободы к нулю. [c.230]

Принудительное возбуждение вибрации. Возбуждение вибрации системы сообщением каким-либо ее инерционным э.чементам заданных движений, не зависящих от состояния системы и сохраняющих у системы нулевое число степеней свободы. [c.508]

Здесь К и р — энергия и импульс, которые приобретают при разлёте осколки деления (величины К я р заключены в интервалах dK и dp) р — плотность тех уровней составного ядра в переходном состоянии, которые возникают от возбуждения не связанных с делением степеней свободы ядра (энергия возбуждения этих степеней свободы в переходном состоянии равна Е — Ef — К, она и является аргументом функции р ) наконец, dp daj2Ttfl — число квантовых состояний в интервалах dp и d[c.322]

В предельном случае малых длин пробега мы приходим к задачам, которые могут быть решены в рамках теории сплошной среды или, точнее, с применением уравнений Навье — Стокса. По существу, это задачи обычной газовой динамики. Однако по установившейся традиции некоторые из них изучаются динамикой разреженных газов. В число таких задач входят, например, некоторые задачи о вязких течениях при малых числах Рейнольдса, о течениях с взаимодействием пограничного слоя с невязким потоком, о близких к равновесным течениях с релаксацией возбуждения внутренних степеней свободы, о течениях со скольжением и температурным скачком на стенке и т. д. К решению этих задач могут быть привлечены методы газовой динамики. В то же время эти задачи, решаемые в рамках теории сплошной среды, тесно связаны с кинетической теорией, так как только с помощью кинетической теории, из анализа уравнения Больцмана, можно обоснованно вывести уравнения Эйлера и Навье—Стокса и их аг алоги для рела-ксирующих сред, установить область их применимости и снабдить их правильными начальными и граничными условиями и коэффициентами переноса. [c.5]

К системе уравнений для смеси газов можно свести и описание поведения газа, состоящего из молекул с внутренними степенями свободы 1). Рассмотрим газ, состоящий из молекул, обладающих внутренними степенями свободы. Под внутренними степенями свободы можно понимать вращательные и колебательные степени свободы для многоатомных газов и возбуждение электронных уровней. Будем рассматривать поступательные степени свободы классически, а внутренние— квантовомеханически. Тогда состояние молекулы может быть описано заданием ее скорости и квантового числа 1—, 2,. .., характеризующего возбуждение внутренних степеней свободы. Все молекулы, находящиеся в каком-либо г-м квантовом состоянии, составляют газ г-го сорта. Таким образом, исходный газ с внутренними степенями свободы заменен смесью реагирующих газов, так как при столкновении молекулы в г-м состоянии с молекулой в состоянии / молекулы могут перейти соответственно в состояния k п I. Обозначим через ) вероятность (эффективное сечение) того, что в результате столкновения молекулы в состоянии г, движущейся со скоростью I, с молекулой в состоянии J и скоростью первая молекула перейдет в состояние k и приобретет скорость а вторая— соответственно в состояние I со скоростью Тогда, предполагая вероятности прямых и обратных переходов равными и повторяя рассуждения 2.2, получим [c.67]

Минимальные размеры демпфера определяются допускаемой амплитудой перемещения его массы и прочностью его упругого элемента. Подобный динамический демпфер может устранить вибрации лишь при какой-либо одной заданной частоте возбуждения. При других частотах возбуждения будут происходить колебания системы, причем ирисоединение динамического демпфера прибавляет еще одну резонансную частоту, увеличивая число степеней свободы системы на единицу. Если вибрирующая конструкция имеет постоянную частоту, то при установке демпфера появляется опасность совпадения частоты ее с одной из резонансных частот системы конструкция — демпфер. В этом случае произойдет резкое увеличение амплитуд колебаний конструкции и присоединенная к конструкции масса /Пд будет работать не как гаситель, а как усилитель колебаний. Это очень усложняет и затрудняет применение динамических гасителей без затухания даже для конструкций и механизмов со стабильной частотой возбуждения. [c.281]

Исследованию детонации смеси Н2 + О2 (воздух) за ударными волнами посвящено значительное число работ [1-4]. Интерес к этой проблеме обусловлен не только возможностью детального изучения кинетики процессов в достаточно чистых с газодинамической точки зрения условиях, но и перспективой создания гиперзвуковых прямоточных воздупЕно-реактивных двигателей с детонационной схемой горения в серхзвуковом потоке [5, 6]. В этих работах полагается, что скорость возбуждения колебательных степеней свободы за фронтом ударной волны существенно больпге, чем скорость химических реакций, и поэтому химические превращения происходят при равновесном распределении молекул по колебательным уровням. [c.91]

Принципиально важным в новом подходе является то, что любое нарушение структуры кристалла — это не просто дефект, а новое разрешенное состояние, генетически заложенное в электронноэнергетическом спектре кристалла. Предсказать все возможные структурные состояния твердого тела можно только в рамках теории сильно возбужденного кристалла, у которого число степеней свободы больше, чем у кристалла в основном состоянии. Отсюда все типы дефектов в реальных кристаллах следует рассматривать как локальные метастабильные структуры, неизбежно возникающие при образовании кристалла при воздействии на него внешних полей, когда он проходит через стадии сильно возбужденных состояний. [c.6]

Для многоатомных молекул физич. интерпретация действия Ф. — К. п. не столь проста, ввиду большого числа степеней свободы. Нек-рое приближение во.з-мошно для молекул, у к-рых в возбужденном состоянии существенно меняется равновесное расстояние лишь одной из связей, напр, при пл -переходв в ароматич. кетонах, когда существенно меняется расстояние связи С = О. [c.366]

В статье рассматриваются стопорные режимы в машинном агрегате с электроприводом постоянного тока. Механическая система схематизирована в виде дискретной цепной крутильной системы с конечным числом степеней свободы. Рассмотрены уточненное и упрощенное математические описания упруго-диссипативных свойств соединений. Динамические процессы в приводном двигателе с независимым возбуждением исследованы с учетом типовых САР скорости. При этом рассмотрены наиболее характерные примеры САР с линейными и нелинейными (задержанными) связями. На основе рассмотрения динамических процессов в механической системе и в проводном двигателе получена система дифференциальных уравнений движения с кусочно-постоянными коэффициентами при уточненном математическом описании динамических харак-геристик звеньев. Предложен эффективный численно-аналитический метод интегрирования системы уравнений движения. Рассмотрены возможные упрощения при приближенном исследовании стопорных режимов Получена система приближенных интегральнодифференциальных уравнений стопорного режима, для которой разработан метод отыскания решения в аналитическом виде. Изложенное иллюстрировано общим примером. Библ. Ill назв. Илл. 9. [c.400]

Обратимся далее к вопросу, какой механикой — классической или квантовой — описывать возбуждение различных степеней свободы молекул газа. Поступательное движение молекул, естественно, всегда можно считать классическим. Вращение молекул также практически всегда является классическим, так как расстс)яние между соседними вращательными термами, имеющее порядок величины Н Ц, где Н постоянная Планка, / — момент инерции молекулы, мало по сравнению с обычными температурами Т газа 1г /1)< Т (мы будем всюду выражать температуру Т в энергетических единицах, так что постоянная Больцмана =1). Следовательно, при не слишком малых значениях Т тепловое движение молекул возбуждает большие вращательные квантовые числа, что и приводит к классическому характеру вращения молекул. Это утверждение становится несправедливым при температурах [c.5]

При температурах 5000—6000 К начинает развиваться еще один процесс, заключающийся в том, что вследствие большого притока энергии происходит сначала возбуждение электронных степеней свободы, а затем отрыв электронов от атомов азота и кислорода, а также от молекул окиси азота. Указанный процесс называется ионизацией. Она происходит в основном в результате соударения частиц воздуха при их тепловом движении поэтому такую ионизацию называют также термоионизацией. Процесс ионизации происходит более интенсивно по мере увеличения температуры и сопровождается, естественно, ростом концентрации свободных электронов. Интенсивность этого процесса характеризуется степенью ионизации, равной отношению числа ионизированных атомов (молекул) к их общему числу. Как показывают исследования, азот, например, полностью термически ионизирован (степень ионизации равна единице) при температуре 17 ООО К и давлении 1 атм. [c.50]

Если же начальное возмущение не локализовано в пространстве, а, например, периодическое, характер его эволюции будет совершенно иной — нарастающие в результате модуляционной неустойчивости синусоидальные волны модуляции будут нелинейным образом искажаться на периоде волны образуются одни или несколько солитонов, но затем солитоны сглаживаются, и волна вновь приходит в начальное состояние, потом все повторяется и т. д. Явление возвращаемости наблюдалось экспериментально и для обсуждаемого нами примера — гравитационных волн на глубокой воде [11, 17, 45]. Соответствующие численные результаты представлены на рис. 20.3 [11, 18, 19, 45]. На рис. 20.4 показаны результаты физических экспериментов с нелинейными ЬС-цепочками, которые приближенно описываются уравнениями типа КдВ с кубичной нелинейностью. При синусоидальном возбуждении цепочки на границе наблюдалась почти полная возвращаемость вдоль цепочки синусоида трансформировалась в периодическую последовательность солитонов, т. е. возбуждалось большое число осцилляторов-гармоник, затем солитоны вновь превращались в синусоиду — все гармоники возвращали энергию первой гармонике. Впервые этот эффект в численном эксперименте наблюдали Ферми, Паста и Улам [20]. Они пытались подтвердить гипотезу о том, что в системах с очень большим числом степеней свободы наличия даже слабой нелинейности достаточно, чтобы энергия, запасенная в отдельных степенях свободы (модах), равнораспределилась по всем модам (перемешивание) и таким образом установилось бы термодинамическое равновесие (тер-мализация). Ферми, Паста и Улам экспериментировали с моделями нелинейных линейных цепочек из большого числа частиц и термализации [c.420]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...