Прямые ядерные реакции

Ядерные реакции, происходящие при столкновении нейтронов с ядрами, характеризуются большим разнообразием и зависят от индивидуальных особенностей сталкивающихся частиц и энергии их относительного движения. Всю совокупность ядерных реакций условно можно разделить на две группы реакции с образованием составного ядра и прямые ядерные реакции. Система, образующаяся из поглощенного нейтрона и ядра мишени и находящаяся в сильно возбужденном состоянии, называется составным ядром. Время жизни составного ядра составляет около 10 с, а энергия возбуждения равна сумме кинетической энергии и энергии связи поглощенного нейтрона. Энергия возбуждения составного ядра распределяется среди большого числа степеней свободы. [c.1102]

Однако возможен процесс, когда нейтрон, сталкиваясь с отдельным нуклоном ядра-мишени, с большой вероятностью покидает ядро без взаимодействия с другими нуклонами. Такой процесс называется прямой реакцией. В отличие от ядерной реакции с образованием составного ядра, когда возбуждается большое число степеней свободы, в прямой ядерной реакции возбуждается немного степеней свободы. При энергиях налетающих нейтронов меньше 20 МэВ вероятность этого процесса мала. [c.1102]

ПРЯМЫЕ ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ 151 [c.151]

Прямые ядерные реакции [c.151]

ПРЯМЫЕ ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ 155 [c.155]

Большинство прямых процессов происходит на поверхности ядра. Поэтому прямые реакции называются часто поверхностными реакциями. Эта особенность прямых процессов обусловлена тем, что при не очень высокой энергии (< 100 МэВ) вероятность пролететь через ядро и не поглотиться им является малой. Поверхностный характер прямых ядерных реакций приводит к возникновению отчетливых (убывающих по величине) максимумов в угловых [c.155]

ПРЯМЫЕ ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ [c.157]

ПОДХВАТА реакция — прямая ядерная реакция, в результате к-рой ядро-мишень передаёт налетающей частице один или неск. нуклонов. [c.670]

Механизмы Я. р. Характер взаимодействия налетающей частицы с ядром зависит от её кинетич. энергии, массы, заряда и др. характеристик. Он определяется теми степенями свободы ядра (ядер), к-рые возбуждаются в ходе столкновения. Различие между Я. р. включает и их разл. длительность. Если налетающая частица лишь касается ядра-мишени, а длительность столкновения приблизительно равна времени, необходимому для прохождения налетающей частицей расстояния, равного радиусу ядра-мишени (т. е. составляет 10 с), то такие Я. р. относят к классу прямых Я. р. Общим для всех прямых ядерных реакций является селективное возбуждение небольшого числа опре-дел. состояний (степеней свободы). В прямом процессе после 1-го столкновения налетающая частица имеет достаточную энергию, чтобы преодолеть ядерные силы притяжения, в область действия к-рых она попала. Примерами прямого взаимодействия являются неупругое рассеяние нейтронов (п, п ), реакции обмена зарядом, напр, (р, п). Сюда же относят процессы, когда налетающий нуклон и один из нуклонов ядра связываются, образуя дейтрон, к-рый вылетает, унося почти всю имеющуюся энергию [т. н. р е а к ц и я п о д х в а т а (р, d) ], или когда ядру передаётся нуклон из налетающей частицы (реакция срыва, напр, (d, р)]. Продукты прямых Я. р. летят преим. вперёд. [c.668]

При испытании на радиационную стойкость большое значение имеют вид и источник радиации. Самым распространенным и наиболее мощным источником радиации служит ядерный реактор. Облучение осуществляют нейтронами, р-частицами, у-лучами, получаемыми в результате прямых ядерных реакций, а также электронами высокой энергии, получаемыми при радиоактивном р-распаде от ускорителей, и электромагнитными излучениями типа рентгеновских лучей [107]. [c.148]

Прямые ядерные реакции. Прямыми ядерными реакциями называют взаимодействия, в которых частица, налетающая на ядро-мишень, передает свою энергию и импульс либо одному ядерному нуклону, либо небольшой группе нуклонов. Такие реакции обладают следующими особенностями [c.189]

Прямые ядерные реакции наблюдаются в весьма широком диапазоне энергий практически на всех ядрах и со всеми теми бомбардирующими частицами, которые обычно используются. К числу характерных прямых реакций можно отнести также описанные выше реакции срыва (d, р), (d, п) и реакции подхвата, когда один нуклон ядра мишени передается бомбардирующему ядру (подхватывается им). К ним относятся реакции (п, d), (р, d), а также прямое вырывание протонов, происходящее под действием Y-лучей. [c.189]

ПРОЯВЛЕНИЕ ФОТОГРАФИЧЕСКОЕ— ПРЯМЫЕ ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ [c.240]

СРЫВА РЕАКЦИЯ, прямая ядерная реакция, при к-рой ядро захватывает у налетающей на ядро ч-цы, один или неск. нуклонов. Наиболее изучены С. р. (<1, р), ((1, и). С. р. осуществляется на периферии ядра. [c.717]

Механизмы Я. р. Налетающая ч-ца, напр, нуклон, может войти в ядро и вылететь из него под др. углом, но с той же энергией (упругое рас-с-е я н и е). Нуклон может столкнуться непосредственно с нуклоном ядра при этом, если один или оба нуклона имеют энергию, большую, чем энергия, необходимая для вылета из ядра, то они могут покинуть ядро без вз-ствия с др. его нуклонами (прямой процесс). Существуют и более сложные прямые процессы, при к-рых энергия налетающей ч-цы передаётся непосредственно одному или небольшой группе нуклонов ядра (см. Прямые ядерные реакции). Если энергия, внесённая влетевшей ч-цей, постепенно распределится между мн. нуклонами ядра, то состояния возбуждения ядра будут становиться всё более и более сложными, однако через нек-рое время наступит динамич. равновесие — разл. яд. конфигурации будут возникать и распа- [c.914]

Поделив (VII.25) на (VII.26), получим соотношение между эффективными сечениями прямой А а В Ь и обратной В Ь А -[- а. ядерной реакции [c.272]

Во второй части описаны общие закономерности ядерных реакций, боровский механизм протекания ядерных реакций и механизм прямого взаимодействия адерные реакции под действием нейтронов, некоторые вопросы нейтронной физики (рассеяние и замедление быстрых и диффузия тепловых нейтронов, нейтронная спектроскопия) и элементы оптической модели ядра ядерные реакции под действием различных заряженных частиц (протонов, а-частиц и дейтонов) и ядерные реакции под действием -у-квантов реакции деления, реакции, приводящие к образованию трансурановых элементов, и термоядерные реакции. [c.12]

Как уже упоминалось, кроме боровского механизма протекания ядерных реакций, существует еще механизм прямой передачи, который будет рассмотрен в гл. X. [c.262]

В зависимости от механизма взаимодействия различают ядерные реакции, идущие через промежуточный этап образования составного ядра, и прямые взаимодействия. [c.281]

Здесь будут рассмотрены только некоторые явления, имеющие прямое отношение к собственно ядерной физике. Это — элементы теории замедления быстрых нейтронов и диффузии тепловых нейтронов, взаимодействие с ядрами медленных нейтронов и бо-ровская теория ядерных реакций, методы нейтронной спектроскопии, рассеяние быстрых нейтронов применительно к определению радиусов ядер) и, наконец, физика деления ядер. [c.290]

Боровская теория ядерных реакций в течение почти двух десятилетий играла решающую роль при объяснении различных ядерных процессов. В настоящее время для интерпретации ядерных реакций, кроме боровской теории, используется механизм прямых взаимодействий (см. гл. X). [c.305]

Различный механизм протекания ядерных реакций (образование промежуточного ядра или прямое взаимодействие) может быть хорошо проиллюстрирован на примере ядерных реакций под действием дейтонов. [c.457]

Если ядерная реакция протекает быстро, т. е. за время порядка времени пролета частицы через ядро (10" —с), то она называется прямой реакцией. В прямой реакции налетающая ча- [c.151]

Нейтрон тяжелее протона на 1,29343 МэВ, т. е. на 0,14%. В опытах с ядерными реакциями измеряется инертная масса нейтрона. Были проведены (правда, с низкой точностью) и прямые измерения гравитационной массы нейтрона, сводящиеся к измерению ускорения свободного падения нейтрона в гравитационном поле Земли. Измерялось вертикальное отклонение горизонтального пучка нейтронов низких энергий на пути в 180 м. На этом расстоянии пучки с энергиями в 0,01 эВ и 0,001 эВ разделились по вертикали на 14,5 см, что соответствует ускорению свободного падения g = 979,7 mie, [c.530]

Нейтроны могут также вызывать ядерные реакции. Реакции 0(п, а) "С и 0(п, p) N имеют высокие сечения на быстрых нейтронах и, по-видимому, также вносят вклад в суммарный эффект повреждающего воздействия быстрых нейтронов на живую ткань. Подобные реакции, конечно, происходят и с участием заряженных частиц, но их доля в суммарном количестве переданной энергии ничтожна по сравнению с процессом прямой ионизации. [c.336]

Большинство эффектов сверхтекучести мало зависит от её природы (объёмной или поверхностной). Наиб. чувствительны к этому реакции двухнуклонной пере-, дачи (см. Прямые ядерные реакции). Однако данные не Столь прецизионны, а теория этих реакций не столь, точна, чтобы сделать чёткое различие между двумя, крайними случаями. Возможна и промежуточная ситуация, когда взаимодействие притягательно и внутрк ядра и на поверхности, но новерхностное притяжение гораздо сильнее и играет существенную роль в спаривании. [c.458]

Для объяснения прямых ядерных реакций, идущих с временами 10 —10 с, была сформулирована оптическая модель ядра, описывающая рассеяние частиц на ядрах. При описании ядерных реакций, идущих через составное ядро, использовались теория резопинсиых ядерных процессов и статистическая теория ядра. Понимание роли ядерных реакций в эволюции звёзд приэело к формированию ядерной астрофизики. В качестве осн. источника энергии звёзд рассматриваются реакции синтеза лёгких элементов, а к образованию тяжёлых элементов приводят разнообразные и длинн1,1е цепочки ядерных превращений (см. Нуклеосинтез). [c.659]

Развитие диаграммной техники сыграло большую роль и в теории прямых ядерных реакций оно привело к созданию т. н. диаграммного дисперсионного метода (И. С. Шапиро). В статистич. теории ядра и в теории резонансных реакций большую роль сыграл подход, развитый Г. Фешбахом (Н. Feshba h) и названный единой теорией ядерных реакций. [c.659]

Детально сверхтекучая модель ядра разработана независимо С. Т. Беляевым и В. Г. Соловьёвым с помощью методов, аналогичных методам теории сверхпроводимости. Одним из проявлений сверхтекучести ядерного вещества может служить наличие энергетич. щели Д между сверхтекучим и нормальным состоянием ядерного вещества. Она определяется энергией разрушения куперовской пары и составляет в тяжёлых ядрах 1 МэВ. Со сверхтекучестью ядерного вещества связано также и отличие моментов инерции ядер от твердотельных значений. Сверхтекучая модель ядра удовлетворительно описывает моменты инерции ядер, изменение параметра деформация ядра Р по мере заполнения валентной оболочки нуклонами. Сверхтекучесть ядерного вещества, приводящая к размытию ферми-поверхности, существенным образом сказывается на эл.-магн. переходах, вероятностях реакций однонуклон-ной (срыв, подхват) и двухнуклонной передачи (см. Прямые ядерные реакции). [c.689]

ПРЯМЫЕ ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ ядерные реакции, в которых налетаюгцая на ядро-мишень частица передаст свою энергию и имнульс либо одному ядерному нуклону, либо сравнительно небольшой группе нуклонов. П. я. р. отличаются от процессов, идущих через этап образования составного ядра, след, особенностями. [c.240]

Когда конечные продукты реакции сильно отличаются от налетающей частицы (пример такой реакции — деление ядер), механизм С. я. является основным. В противном случае может быть значительным вклад прямых процессов (см. Прямые ядерные реакции). Описание ядерной реакции при номощи С. я. целесообразно, когда время жизни С. я. т для распада данного типа велико но сравнению с характерным для прямых процессов времени = Л/г> 10 сек, где II — радиус ядра, v— скорость частицы. Основной процесс распада С. я. — испускание (испарение) нейтронов. Для этого пропесса t/iq = ехр (В/Г), где В — энергия связи нейтрона, а Т — темп-ра С. я. (см. Статистическая модель ядра). [c.586]

ЯДЕРНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ, совокупность методов исследования ат. ядер по их излучению, сопровождающему яд. превращения и переходы ядер из одного состояния в другое. Измерение энергии, интенсивности, углового распределения и поляризации излучений, испускаемых ядром либо в процессе радиоактивного распада (а- и Р-спектроскопии), либо при переходе ядра из возбуждённого состояния в менее возбуждённое (у-спект-роскопия), либо в ядерных реакциях (прямых ядерных реакциях, реакциях кулоновского возбуждения ядра и резонансных реакциях) даёт информацию [c.910]

На базе радиоактивного изотопа трудно построить прямой преобразователь большой мощности. Существенно большие возможности в этом отношении дает цепная ядерная реакция, позволяющая в принципе получать сколь угодно большое количество тепловой энергии. В августе 1964 г. в Институте атомной энергии им. И. В. Курчатова запущен первый реактор прямого преобразования тепла в электричество. Этот реактор-термопре- образователь получил название Ромашка . Основой Ромашки является высокотемпературный ( макс = 1800° С) реактор, активная зона которого состоит из не боящихся высокой температуры дикарбида урана и графита (используется как конструкционный материал). Активная зона реактора, имеющая форму цилиндра, со всех сторон окружена бериллиевым отражателем. На наружной поверхности отражателя находится термоэлектрический преобразователь, состоящий из большого числа кремний-германиевых пластин, внутренние стороны которых нагреваются теплом, выделяемым реактором, а наружные охлаждаются. Электрическая мощность Ромашки — 500 вт. Реактор-термопрео бразователь примерно такой же мощности построен также в США. [c.408]

Реализуются также ядерные реакции, носящие промежуточный характер между прямыми реакциями и реакциями с образованием составного ядра. Ядро может распасться и до того момента, когда энергия, вносимая захваченной частицей, распределяется между всеми нуклонами ядра (предравновесный распад). [c.1102]

Промежуточное положение между реакциями через составное ядро и прямыми процессами занимает механизм предравновесных ядерных реакций. [c.133]

Роль других механизмов проанализируем на примере реакции (р, р ). На рис. 4.14 изображен энергетический спектр протонов, вылетающих под углом = 35° в реакции 2вРе (р, р ). Энергия налетающих протонов равняется 62 МэВ. Высокоэнергичная часть спектра ( = 50—60 МэВ) возникает от прямой ядер-ной реакции (см. 10). Налетающий протон тратит часть своей энергии ( 10 МэВ) на прямое возбуждение простых степеней свободы ядра. Высокий максимум при энергии Е = 5—7 МэВ соответствует испарительным протонам. Область спектра от 10—12 МэВ до 50 МэВ не описывается ни статистической теорией ядерных реакций, ни рассматриваемыми ниже в 10 прямыми реакциями. Существование такой области спектра характерно для реакции (р, р ) не только на Fe , но и на других ядрах. На рис. 4.15 приведены [c.148]

Эффект теней открывает принципиальную возмсшность прямого измерения времени протекания ядерных реакций. В качестве иллюстрации. этого утверждения рассмотрим эксперимент по измерению времени жизни составного ядра изотопа урана образующегося [c.462]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...