Спектры возбуждения

Так как свободные электроны обладают непрерывным набором энергий, то фотоны, излучаемые в процессе рекомбинации, образуют сплошной спектр, на который накладывается линейчатый спектр возбужденных атомов, образующихся при ступенчатых переходах. [c.47]

Ширина эта настолько велика, а сами значения резонанса лежат в области столь сильных возбуждений ядра (относящихся к области сплошного спектра возбужденных состояний), что объяснить гигантский резонанс обычным способом, т. е. влиянием уровней промежуточного ядра, не представляется возможным. [c.475]

Коэффициент со в формуле (3.14) порядка максимальной дебаевской частоты. Величина этой частоты обратно пропорциональна корню квадратному из массы атомов М. Таким образом, величина щели в спектре возбуждений обратно пропорциональна [/М. С другой стороны, величина щели отличается лишь постоянным множителем от величины температуры перехода поэтому имеем [c.893]

При изучении кристаллофосфоров часто используют спектры возбуждения, которые представляют собой зависимость интенсивности свечения от длины волны возбуждающего света при одной и той же его интенсивности. Получение спектров возбуждения особенно существенно при исследовании порошкообразных кристаллофосфоров, где измерение спектров поглощения крайне затруднено из-за очень сильного рассеяния и отражения возбуждающего света. [c.182]

Квадрупольные электрические моменты для элементарных частиц пока не рассматривались, так как квадрупольный момент существует лишь при спине, не меньшем единицы, а элементарные частицы с таким спином немногочисленны и имеют слишком короткие времена жизни. Для элементарных частиц, по-видимому, не существует понятия типа несферичности или момента инерции, так как в их спектрах возбуждений не удается обнаружить вращательной структуры. Как будет указано в гл. VII, элементарные частицы обладают еще рядом дополнительных по сравнению с ядром характеристик. [c.78]

Хорошая модель должна, во-первых, объяснять свойства основных состояний ядер (спины, четности, магнитные дипольные и электрические квадрупольные моменты и т. д.), во-вторых, объяснять свойства возбужденных состояний и прежде всего спектр возбуждения ядра и, в-третьих, описывать динамические свойства ядра, например, вероятности испускания у Квантов отдельными возбужденными уровнями ядра. Ясно, что любая модель не может дать полного описания ядра. Поэтому в ядерной физике приходится использовать большое число моделей, приспособленных для описания того или иного круга явлений. [c.82]

Очевидными недостатками капельной модели являются бедность спектра возбуждений и невозможность учета индивидуальных (а не осредненных) свойств отдельных ядер. Существенным недостатком простой капельной модели является также ее неспособность объяснить большие квадрупольные моменты первых возбужденных состояний (см. гл. II, 7, п. 9). [c.88]

На сегодняшний день главным свойством ядерной структуры следует считать существование в ядре независимых движений, скажем осторожно, одночастичного типа. Путь к пониманию этого свойства был долгим и мучительным, так как оно обосновывается не одним-двумя определяющими фактами, а лишь обширной совокупностью данных о статических свойствах, спектрах возбужденных состояний, а также о ядерных реакциях. Из этого свойства следует, что ядро более всего похоже на вырожденный ферми-газ, т. е. на плотный идеальный газ, состоящий из частиц, подчиняющихся принципу Паули, и находящийся при температуре, соответствующей энергии кТ, намного меньшей кинетической энергии последнего заполненного состояния. Такой ядерный газ похож на электронный газ в кристаллах. [c.112]

Как видно из выражений (42), значения Т w Э зависят не только от отношения виброускорений, но еще и от отношения коэффициентов качества вибрационного воздействия, которое при использовании виброизоляции также меняется. При этом в зависимости от конструкции виброизоляции и спектров возбуждения "njy-n или х"/хс могут либо повышать, либо уменьшать 7 и 5- [c.82]

Если спектр возбуждения широкополосный, то для приближенных оценок виброактивности возможно усреднение энергии системы по частоте. Аналогично приему, принятому в архитектурной акустике, можно положить, что поток энергии из подсистемы к в подсистему п пропорционален разности средних энергий [c.32]

Если в конструкции возникает одна или несколько форм колебаний (рис. 1.13, г и д) при наложении внешнего возмущения, то комбинация спектров податливости конструкции, которая сама может иметь случайный характер для ряда однотипных конструкций, и спектр возбуждения могут породить большое разнообразие во взаимодействии. Например, если жесткость и масса системы подобраны соответствующим образом, то частота резонансного пика может совпасть с частотой дискретного пика возбуждающей колебание силы, что соответствует особенно большим перемещениям. На рис. 1.13, в показано, как влияет на передаточную функцию изменение жесткости и массы видно, что, увеличивая жесткость k динамическую реакцию в окрестности резонанса, но это не может уменьшить влияние отдельных всплесков в спектре возбуждения до тех пор, пока резонансная частота лежит в области одного из этих всплесков (что в любом случае нежелательно). Уменьшение всплесков и широкополосного спектра путем варьирования возмущениями эффективно сказывается на уменьшении амплитуды динамических перемещений при колебаниях, но это дело отнюдь не простое. [c.42]

Выбирая определенным образом параметры передачи, можно, во-первых, уменьшить количество дискретных составляющих в спектре возбуждения, а во-вторых, уменьшить амплитуду возмущающей силы. [c.110]

Процессы М. п. очень важны в квантовой электронике, нелинейной оптике, фотохимии и т. д. Они используются для оптич. накачки лазерных сред, измерения длительности коротких световых импульсов, управления параметрами лазерного излучения, селективного воздействия на атомы и молекулы при лазерном разделении изотопов. На основе М. п. разработан целый ряд методов нелинейной спектроскопии, к-рые широко применяют для исследования квантовых переходов в атомах и молекулах, энергетич. спектра возбуждений в полупроводниках и т. д. [c.167]

Термин резонансные нейтроны обусловлен наличием резонансных максимумов (нейтронных резонансов) в энергетич. зависимости эффективных сечений о(/ ) взаимодействия нейтронов с веществом. Исследования с резонансными нейтронами дают возможность изучать спектры возбуждений ядер (см. Нейтронная спектроскопия). В области энергии промежуточных нейтронов резонансная структура нейтронных сечений сглаживается из-за перекрытия соседних резонансов, количество к-рых быстро увеличивается с ростом энергии возбуждения ядра. При энергии нейтрона меньше первого резонансного уровня сечение всех ядерных реакций обратно пропорционально скорости нейтрона ( закон l/v ). [c.278]

Э. п. может наблюдаться в разл. условиях в изотропной плазме, в плазме, находящейся во внеш. магн. поле, на модах непрерывного спектра возбуждений ленгмюровской турбулентности, на поверхностных колебаниях неоднородного переходного слоя холодной плазмы. Э. п. может возникнуть и в столкновительной плазме полупроводников, а также в сильно вырожденной электронной плазме, примером к-рой могут служить свободные носители заряда в металлах (см. Плазма твёрдых тел). [c.646]

В случае нелинейной зависимости фазы (частоты) от амплитуды график зависимости амплитуды возмущения а (х, Г ,)) принимает вид острых клиньев (рис. 1.3) [6 . При многомодовой неустойчивости возмущения, принадлежагцие широкой полосе спектра волновых чисел, возбуждаются и растут (рис. 1.4) [6]. Амплитуды симметричных относительно центра волнового пакета мод не равны одна другой. Энергия возмущения достаточно равномерно распределена по спектру возбужденного волнового пакета. Траектории первоначально близких систем расходятся экспоненциально. В системе развивается многомодовая турбулентность. Для количественной характеристики нелинейного взаимодействия возмущений, рассмотренного в обоих случаях, применялись показатели Ляпунова [11]. [c.12]

Щель в спектре возбуждений сверхпроводника — область энергий вблизи повер.чности Ферми, в которой огсутствуют элеменгапиые возбуждения в сверхпроводниках. [c.288]

На рис. 7.33 представлены общие уровни вертикальных составляющих вибрационных ускорений на верхних болтах амортизаторов, расположенных вдоль дизеля. По оси абсцисс отложено расстояние в метрах. Кривая 1 соответствует установке машины на амортизаторы и фундамент без проставки. Кривая 2 получена, когда между амортизаторами и опорными лапами машины была установлена еще и проставка, которая рассматривалась как часть корпуса машины.Из рис. 7.33 видно, что применение решетчатой проставки уменьшает общие уровни вибраций, проходящих через амортизаторы. Поскольку слоистая решетка является фильтром низких частот, наибольший виброизолирующий эффект получен на концах дизеля, где из-за наличия зубчатых колес спектр возбуждения высокочастотный. В центральной части дизеля, где расноложены цилиндры, спектр вибраций преимущественно низко- и среднечастотный и эффективность проставки здесь близка к нулю. [c.254]

Виброизолирующий эффект решетчатой проставки не одинаков по длине дизеля. Наименьший эффект имеет место в районе цилиндров, наибольший — у главной передачи (9,5 дБ) и ПКВМ (17 дБ). Причиной этого является неодинаковый спектральный состав вибраций на различных участках дизеля. В районе цилиндров спектр возбуждения машины преимущественно низко- и среднечастотный, в то время как на концах дизеля спектр вибраций в основном высокочастотный из-за наличия зубчатых колес. Поскольку решетчатая проставка является полосовым низкочастотным фильтром, то в большей степени она ослабляет вибрации у главной передачи и ПКВМ. [c.48]

Широкий динамический диапазон регистрирующих, усилительных и анализирующих устройств в сочетании с представлением спектров отклика в логарифмическом масштабе позволяет получать спектрограммы откликов, содержащие одновременно четко выделяемые реакции на шум и на действие узкополосных возбудителей. Это дает воз.можность для каждого реЖ Има работы турбомашины оценивать взаимиую ориентацию спектров возбуждения и спектров собственных частот рабочего колеса. По превышению узкополосных всплесков иад откликом на шум можно судить об относительной величине амплитуд гармонических составляющих обобщенных возбуждающих сил [18, 33]. [c.195]

В распределённых системах характер А. существенно зависит, помимо вида нелинейности, ещё и от особенностей дисперсии среды и граничных условий, в частности наличия резонатора. В нек-ры.х случаях спектр возбуждения мод и особенности их нелинейного взаимодействия таковы, что при анализе А. в распределённой системе с бесконечным числом степеней свободы возможно ограничиться т. н. одно-модовым описанием. Для примера рассмотрим А. в [c.14]

Системы, подобные В. а., образуют атомное ядро и мезон (медоагпом), а также электрон и позитрон (позитроний) для этих систем также получаются аналогичные водородным уровни энергии и спектры. ВОЗБУЖДЕНИЕ АТОМА И МОЛЁКУЛЫ — квантовый переход атома или молекулы с более низкого (напр,, основного) уровня энергии на более высокий при поглощении ими фотонов (фотовозбуждение) или при столкновениях с электронами и др, частицами (возбуждение ударом). [c.300]

Г. p. наблюдаются у большинства ядер. Они располагаются, как правило, в непрерывном спектре возбуждений ядра и имеют пгнрпны порядка неск. МэВ. Форма, ншрпна Г и энергия ё Г. р. плавно изменяются от ядра к ядр5% напр, для элоктрич. Г. р. S пропорц. а -, 1 де А — массовое число. [c.456]

Соответственно с понижением темп-ры возрастает затухание звука, так что при Г=0 распространение обычного звука невозможно. Возможно, однако, распространение колебаний особого рода — нулевого звука, в к-ром происходит сложная деформация ф-ции распределения ква.1нчастнц. Закон дисперсии этих колебаний, как и у обычного звука, линейный (n=U(J (где ш — частота колебаний, к волновое число), но скорость их распространения 1/(, не выражается непосредственно через сжимаемость (8), а требует для своего определения решения кинетич. ур-ния. Затухание нулевого звука нропорц. большей из величин (Асс) и и при низких темп-рах мало. Нулевой звук представляет собой бозевскую ветвь спектра возбуждений ферми-жидкости. [c.270]

Для реальной жидкости можно получпть приближённую интерноляц. ф-лу Фейнмана, связывающую спектр возбуждений со статич. формфактором жидкости 5(А-), к-рый можно определить по рассеянию рентгеновских лучей жидкостью [c.271]

Квантовая жидкость с рассмотренным Ландау спектром возбуждений при течеиии по трубе теряет импульс только за счёт возбуждений, возникающих при скоростях течения i>>D =mia (jo)/p]. Т. о., квантовые жидкости, спектр к-рых удовлетворяет условию min [Ё (р)/р1 0, обладают сверхтекучестью (критерий сверхтекучести Ландау). Спектр Не II удовлетворяет этому критерию при скоростях течения v< v sjp(j. Однако значение наблюдаемой крнтич. скорости V(. примерно на два порядка ниже указанной величины, что связано с рождением в жидкости квантованных вихрей. [c.573]

Н. газовых лазеров осуществляется постоянным или импульсным током. Энергия Н. передаётся свободным электронам, к-рые сталкиваются с атомами или молекулами, ионизируют или возбуждают их. Одноврем. идёт обратный процесс рекомбинации электронов и ионов с образованием возбуждённых частиц. Возбуждённые частицы сталкиваются между собой и с невозбуждён-ыыми частицами, обмениваются энергией возбуждения и переходят на др. уровни энергии. В результате в газоразрядной плазме наблюдается широкий спектр возбуждений и возможны инверсные состояния разл. квантовых переходов в диапазоне волн от долей миллиметра до долей микрометра. [c.240]

Рис. 4.2. Участок спектра возбуждения флуоресценции (поглощения) одной молекулы пентацена в кристалле ра-терфенила [41]

Ортованадат иттрия (YVO4. Ей) возбуждается ультрафиолетовой областью спектра ртутного разряда (при комнатной температуре) примерно до 350 нм, пр ц нагреве до 250 °С спектр возбуждения лю минофора смещ.ается в длинноволновую сторону (увеличивается эффективность использоваиия линии 365 нм . [c.128]

Во втором варианте селективное возбуждение атомов находящихся в виде металлического пара, проводится излучением перестраиваемых лазеров в видимой части спектра. Возбужденные атомы при дополнительном облучении могут быть ионизированы, а образовавшиеся ионы извлечены из смеси с нейтральными атомами электромагн 1тными методами. [c.204]

Во всех экспериментах такого типа для проверки работы устройства перед изготовлением голограммы методом усреднения по времени или методом двух экспозиций полезно применять режим работы голографического интерферометра в реальном времени. Таким образом можно проверить правильность уровня возбуждения и расположения возбудителя. Одновременно можно проверить наличие нежелательного движения опоры голографического устройства. При изучении вибраций особенно полезно сочетание акустического возбуждения и голографической интерферометрии в реальном времени для сканирования спектра возбуждения. Непрерывная природа акустического возбуждения дает гарантию того, что в процессе сканирования не будет пропущена ни одна мода колебаний. При использовании для исследования вибраций стробоскопической голографии необходим контроль в реальном времени, чтобы устанавливать фазу стробирующего импульса относительно цикла вибраций. В тех случаях, когда можно использовать голограмму в реальном времени, она всегда должна предшествовать более сложным испытаниям даже если такая голограмма может и не иметь идеального согласования нулевых полос, с ее помош,ью можно многое узнать о вибрационных испытаниях. [c.532]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...