Вязкое скольжение 136—138 — течение

Для малых частиц Ф 0 (область справедливости закона Стокса), в то время как может принимать различные значения. При 2вг = 10 мк, 2яз = 20 мк и Рр = 10 кг/м р, == 10 кг/м-сек, Дир" = = 0,1 м/сек, ]/ л 1 и так как Ф мало, то т] 0,65 для потенциального потока и т) 0,2 для вязкого (фиг. 5.7). Однако для 2яг = 1 мк, 2а = 2 мкш / 0,3 ц 0,03 для потенциального потока и т) о для вязкого, т. е. столкновений не происходит. Следовательно, взаимодействие на расстоянии в присутствии жидкой фазы оказывается более существенным для мелких частиц. В жидкостях, где средняя длина свободного пробега равна или больше размера частиц, следует ожидать течения со скольжением или свободномолекулярного течения. Приведенные в работе [235] величины ц [уравнение (5.22)] следует использовать.при свободномолекулярном движении частиц. [c.218]

В другом случае, когда число столкновений между частицами велико, а длина пути свободного пробега частиц мала, движение частиц аналогично вязкому течению со скольжением. Вязкость твердой фазы отражает взаимодействие частиц между собой на микроскопическом уровне. В области, где плотность твердой фазы равна рр, напряжение сдвига Тр и коэффициент трения [c.234]

Характер результатов, полученных для течения на плоской пластине на не слишком большом удалении от передней кромки, т. е. при РхШ 1, показан на фиг. 8.5. Видно, что по мере движения смеси вдоль плоской пластины скорость скольжения твердых частиц 7/рш уменьшается, плотность их у стенки увеличивается, а толщина пограничного слоя частиц растет, так как твердые частицы приобретают нормальную компоненту скорости 7р вследствие вязкого сопротивления в потоке жидкости с нормальной составляющей скорости V, причем Ур < V даже при 77 = = 77р. Тенденция к повышению плотности твердых частиц свидетельствует о возможности их отложения на некотором расстоянии от передней кромки этому вопросу посвящен разд. 8.4. [c.352]

Течение через пористые среды важно при разделении изотопов методом газовой диффузии. В работе [620] выполнен анализ вязкого течения через пористые среды путем минимизации скорости диссипации энергии в испытаниях по распределению напряжений при наличии скольжения на стенках пор или при его отсутствии. [c.432]

Деформация и разрушение при ползучести. При достаточно высоких температурах в поликристаллическом металле границы зерен становятся более слабыми, чем сами зерна, и значительная часть деформации ползучести происходит за счет скольжения зерен относительно друг друга. Это скольжение носит характер вязкого течения, оно затруднено кинематически, так как зерна имеют неправильную форму и каждое зерно встречает сопротивление со стороны соседних. Скольжение становится возможным за счет пластической деформации зерен и сопровождается появлением меж-зеренных трещин, приводящих к разрущению. [c.320]

Теоретически можно допустить конечную скорость движения граничного слоя жидкости по отношению к твердой поверхности (расчеты течения с такими граничными условиями произведены в ряде работ), однако для большинства реальных систем, подобных исследованным нами, хорошо оправдывается экспериментально гипотеза полного прилипания жидкости и твердого тела (т. е. отсутствие скольжения граничного слоя жидкости по твердой поверхности) (например [4 ). Мы считаем поэтому, что вязкое тече- [c.92]

Получено дифференциальное уравнение, приближенно описывающее течение вязко-пластичного тела в подшипнике скольжения. [c.39]

Рассмотрим течение вязкой пленки в упорном подшипнике скольжения. Тонкий слой масла находится между неподвижной колодкой, установленной под малы.м углом а, и движущейся со скоростью гго опорной поверхностью (рис. 6.2). [c.144]

Здесь, как и для изотермического течения, при t/j О вязкоупругость оказывает сглаживающее влияние на эволюцию вихря во времени. В случае Uq = О, когда поперечная скорость у, на один порядок по г превосходит скорость скольжения, в формуле (2,52) доминирует второе слагаемое, линейно зависящее от так что при / —> О производная да> J dt остается конечной. Качественная зависимость завихренности (2.52) от сил вязкого трения имеет вид [c.71]

Итак, принимая предположение (1.2) об отсутствии вихрей в какой-либо области, мы получаем соотношения (1.3), (1.4) и (1.5), которые имеют место как раз для движения идеальной несжимаемой жидкости в этой области при отсутствии вихрей, т. е. распределение скоростей и давлений в той области, где движение вязкой и несжимаемой жидкости предполагается безвихревым, не будет зависеть от коэффициента вязкости. Если бы при этих условиях можно было удовлетворить граничному условию прилипания к твердым стенкам, то вопрос о возможности безвихревого движения вязкой несжимаемой жидкости решался бы положительно. Но легко убедиться в том, что решения, отвечающие потенциальному движению идеальной жидкости, не удовлетворяют в то же время условию прилипания частиц к границам, за исключением особых случаев. К таким особым случаям относится, например, чисто циркуляционное течение идеальной жидкости вокруг круглого цилиндра, в котором все линии тока будут окружностями, охватывающими заданный контур круга. В идеальной жидкости все точки контура неподвижны, и имеет место скольжение частиц жидкости вдоль контура с одной и той же скоростью. Для случая вязкой несжимаемой жидкости надо предположить, что цилиндр вращается. [c.101]

В работе [52] аналогичные результаты получены для треугольного крыла и пластины, обтекаемой со скольжением, когда набегающий поток направлен не по нормали к передней кромке пластины. Установлено, что интенсивность распространения возмущений вверх по потоку возрастает с увеличением угла скольжения. Заметим, что для окончательного решения задачи о течении на треугольном крыле необходимо рассмотреть вопрос о выполнении граничных условий в плоскости симметрии. Существенный интерес представляет исследование обтекания тел вращения гипер-звуковым потоком вязкого газа, проведенное в работе [53] для всех режимов взаимодействия — от слабого до сильного. Для упрощения решения задачи рассматривались тела с толщиной, пропорциональной где X — расстояние от передней кромки. По сравнению с течениями около плоских тел в работе [53] замечены две интересные особенности. Эффект распространения возмущений на телах вращения слабее. Кроме того, он исчезает в предельных случаях ->-Оих—>оо и достигает максимальной интенсивности при умеренном взаимодействии. [c.259]

Вязкое сопротивление определяется величиной касательной силы, необходимой для поддержания ламинарного скольжения слоев, или течения определенной скорости. Поэтому вязкость часто определяют как сопротивление течению, и в этом смысле вязкость — свойство обратное текучести. В более вязком состоянии тела (например, смолы при комнатной температуре) мало текучи и, наоборот, в маловязком состоянии (жидкости) обладают высокой текучестью. [c.65]

Коэффициент проницаемости при ламинарном движении и отсутствии явлений взаимодействия между каркасом и фильтруемой средой не должен зависеть от характера жидкости или газа. Однако на практике такое отличие наблюдается довольно часто и объясняется образованием областей застойной жидкости, не участвующей в общем течении при фильтрации вязкой жидкости, существенным вкладом пристеночного скольжения в поровых каналах и молекулярного течения, наличием в жидкости газовых пузырей и т.п. [c.92]

Большую опасность представляет схватывание (приваривание) твердых тел [47, 111 ]. Схватывание — результат непосредственного контакта значительных участков чистых поверхностей, лишенных пленок. Разрушение пленок вызывается пластической и вязкой деформацией слоев, прилегающих к поверхности. При непосредственном контакте поверхностей, лишенных пленок, схватывание происходит под воздействием сил сцепления между молекулами (атомами). Схватывание очищенных поверхностей по сравнению с поверхностями, покрытыми пленками, возникает при меньшей величине нормального давления. Скольжение поверхностей способствует разрушению пленок, поэтому схватывание твердых тел при трении происходит при меньшем давлении. Для ряда механизмов со значительным трением скольжения (червячных и винтовых передач, винтовых механизмов) одним из критериев нагрузочной способности является то максимальное усилие, которому контактируемые поверхности могут противостоять в течение регламентированного времени (15—30 мин) без схватывания. Начало схватывания проявляется резким повышением температуры. [c.30]

Нарост и его влияние на процесс резания. При резании вязких металлов на передней поверхности резца у режущей кромки часто обнаруживается кусочек приварившегося металла, называемый наростом. Явление нароста, установленное и объясненное русским ученым Я- Г. Усачевым, состоит в следующем. При скольжении стружки по передней поверхности резца возникают силы трения, задерживающие ее движение. Вследствие этого деформация в слоях металла, расположенных ближе к передней поверхности резца, увеличивается. Частицы металла этих слоев отделяются от непрерывно движущихся верхних слоев стружки и привариваются к передней поверхности резца, образуя нарост (рис. 12, а). Большое давление резания способствует упрочнению металла нароста. С течением времени нарост увеличивается (за счет наращивания новых [c.17]

Для большинства задач газовой динамики, где требуется учесть влияние вязкости газа, можно пользоваться теорией пограничного слоя и тем самым освободиться от труднейшей задачи непосредственного интегрирования общих уравнений движения вязкого газа. Теория пограничного слоя позволяет определить силы поверхностного трения и теплопередачу и установить связь между течениями идеального и вязкого газа около одной и той же границы. Теория пограничного слоя позволила установить, что вязкость газа при больших скоростях течения не оказывает заметного влияния на поле давлений. Таким образом, в пределах применения теории пограничного слоя давление можно определить по теории течения идеального газа. Но необходимо иметь в виду, что существуют течения, в которых не образуется тонкий пограничный слой вязкого газа. Граничные условия разреженных газов отличаются от граничных условий идеального и вязкого газа. Касательная, составляющая скорости таких газов, несколько ограничивается стенкой, но здесь имеет место скольжение частиц газа относительно стенки. Теории течения разреженного газа посвящена глава XI. [c.135]

При температурах до 190—200° С (рис. 5-3, б) эффективная вязкость обычно повышается [Л, 48]. Это явление объясняют исчезновением упорядоченности молекул ПВХ-пластиката при 200° С и постепенным переходом от деформации путем скольжения к вязкому течению. [c.106]

Основной причиной направленного упрочнения при ВТМО для случая вязкого разрушения служит ориентация элементов субструктуры, возникающая в результате кристаллографической направленности скольжения при обработке. Геометрическая направленность механической текстуры, являющаяся следствием ориентированных при течении элементов макроструктуры (включений), не влияет на ориентированное повышение характеристик сопротивления пластической деформации в металле, подвергнутом ВТМО. [c.86]

Весьма важным различием течения жидкостей и течения пластичных тел может служить также монотонность жидкого течения и скачкообразность или волнистость течения пластического, что связано с местными упрочнениями областей, в которых протека.па деформация, и переходом процесса деформации к новым, еще не упрочненным областям. У монокристаллич. тел пластич. течение отличается от жидкого еще и анизотропией его, в силу к-рой в кристалле имеются определенные направления возможных скольжений, тогда как в жидкости ни одно направление не обладает никакими преимуществами перед любым другим. Т. о. при желании формально объединить вязкое и пластичное течения по меньшей мере необходимо вводить в соответственные ф-лы не просто действующее усилие, а избыток его над порогом пластич. деформации. Следовательно П. тел не м. б. охарактеризована одной константой, но характеризуется по меньшей мере двумя независимыми, из которых одна—это вязкость II или обратная ей величина-по- [c.295]

Как установлено Н. В. Тябиным, в нем имеются зоны, в которых отсутствует послойное скольжение, течение в них йроисходит как в идеальной пластичной среде вне этих зон течение вязкое. Возможно также скольжение смазочного материала относительно стенок подшипника. При качении цилиндра по плоскости (рис. 4.8) в зонах / и III градиент скорости по высоте отличен от нуля и течение вязкое. В зоне II касательное напряжение меньше предельного напряжения сдвига, взаимное послойное перемещение в каждом сечении этой зоны отсутствует, и поток подобен течению пластического тела. [c.86]

Аморфные сплавы (АС) получают сверхскоростной закалкой из расплава со скоростью Ю —10 К/с. АС можно рассматривать как идеальный упругопластичный материал с исчезающе малым деформационным упрочнением. В зависимости от температуры в АС наблюдаются два типа пластического течения. При температурах ниже Гр = 0,70,8 Гк имеет место высокая локальная пластичность при макроскопически хрупком характере разрушения. Скольжение происходит в локализованных полосах деформации (гетерогенная деформация). При температурах выше Гр пластическая деформация однородна и осуществляется путем вязкого течения (гомогенная деформация). [c.83]

Такое предположение позволяет сделать сопоставление данных работ [61] и [96]. В обеих работах исследовали один и тот же Ti-сплав с параметрами структуры, характеризуемыми крупными а -пла-стинами в первичных (3]5,-зернах размером 0,5-1 мм. В работе [43] при выдержке материала под нагрузкой в течение нескольких минут изменения СРТ по сравнению с х = О не отмечали. В работе [96] при выдержке произошла смена механизма разрушения с вязкого внутризеренного, которому отвечал бороздчатый рельеф излома, на межсубзеренный с фасеточным рельефом излома, что сопровождалось сокращением в 16 раз периода роста трещины. В связи с фактом возрастания скорости роста трещин было подчеркнуто [96] наличие в материале 0,004 % Н2. Это количество Н2 достаточно мало по массе, но в другой работе [81] при длительном статическом нагружении образцов из сплава 0Т4 по схеме Трояно при объемной доле Н2 в 0,003-0,005 % наблюдали их замедленное разрушение и увеличение СРТ при высоком уровне напряжений. Такое разрушение, как говорилось выше, сопровождалось образованием гидридов и развитием трещин по ним. Но в работе [61] снижение долговечности было объяснено диффузией имеющегося в материале Н2 в полосы скольжения. Если это так, то при выдержке данный процесс должен сопровождать и рост трещины, способствуя охрупчиванию материала, однако это в работе [60] не наблюдалось. Поэтому только наличием в сплаве Н2 нельзя объяснить снижение периода зарождения трещины и увеличение СРТ. По всей вероятности, имелась некоторая субструктурная особенность состояния материала по межфазпым границам, которая вызывала рост трещины по ним в течение выдержки под нагрузкой или охрупчивание по плоскостям скольжения в монофазном материале. [c.368]

Изучение трения стальных поверхностей по льду при разных температурах, нагрузках и скоростях скольжения было проведено в нашей лаборатории Н. Н. Захаваевой. Выявился неожиданный факт в тех случаях, когда окружающая прибор температура была несколько выше нуля и когда, следовательно, толщина образующейся водной прослойки должна быть максимально велика, сопротивление скольжению было выше, чем при температуре ниже нуля. Между тем по закону внутреннего трения Ньютона сопротивление скольжению должно быть, при прочих равных условиях, обратно пропорционально толщине смазочной прослойки. Таким образом, возникает предположение, что образующаяся при скольжении по льду пленка воды весьма малой толщины, находясь под нормальным давлением, по аналогии с рассмотренными выше граничными фазами не подчиняется законам течения вязких жидкостей. [c.215]

Формулы (14.6) и (14.7) справедливы при отсутствии пристенного скольжения. При вращательном течении неньютоновской вязкой жидкости между двумя соосными цилиндрами расяределёние касательного напряжения по радиусу имеет вид [c.205]

Электроосмос. Рассмотрим, напр., электроосмотич. скольжение электролита в капилляре или порах мембраны. Примем для определён[юсти, что на поверхности капилляра адсорбированы отрицат. ионы, к-рые закреплены неподвижно, а положит, ионы формируют диффузную, подвижную часть ДЭС. Внеш. поле Е направлено вдоль поверхности капилляра. Произвольный элемент диффузной части ДЭС под действием поля Е движется вдоль поверхности капилляра. Плотность заряда в диффузной части ДЭС зависит от расстояния до поверхности х, и разл. слои жидкости движутся с разл. скоростями и(х), следовательно, для них различна и сила вязкого сопротивления движению. Стационарное течение устанавливается при компенсации электростатической и вязкой сил. Решение ур-ний гидродинамики, описывающее распределение скорости k(.v) при постоянных вязкости Г жидкости и её [c.534]

Подведем итог. Исследование гидродинамической системы с двумя сильными разрывами показало, что вырожденный случай прилипания ( = 0) жидкости на внутренних стенках j-области не содержит интересных качественных явлений. Это означает, что проскальзывание жидкости на разрыве физически содержательно са.мо по себе, вне связи с конкретными реологическими свойствами. Для разных реологических моделей жидкости (ньютоновская, нелинейно-вязкая, вязкоупругая) эффект скольжения проявляет себя многофакторным образом. Представленные здесь примеры демонстрируют эволюционные свойства течений с турбулентной вязкостью на фоне эффекта скольжения. В формировании структуры потока ифают принципиальну ю роль два обстоятельства эффект скольжения жидкости вдоль линии сильного разрыва и характер распределения (монотонный либо немонотонный) полных гидродинамических напоров в направлении основного течения. [c.100]

Предложен и реализован способ построения решений полных уравнений движения и уравнения энергии, основанный на применении независимых переменных лагранжева типа. Изучены вязкоупругие течения, обусловленные двумерным (стационарным либо автомодельным нестационарным) возмущением 1) поперечной скорости 2) давле 1ия 3) температуры. В потоке присутствует линия сильного разрыва течения и непроницаемая граница. Установлено, что конечное время релаксации вязких напряжений оказьшает сглаживающее влияние на эволюцию вихря во времени сильное влияние на завихренность оказывают скорости скольжения на границах, скорость перемещения сильного разрыва, величина скачка плотности воздействие параметра псевдопластичности на со зависит от отношения давления к силам инерции гюперечная потоку непроницаемая граница увеяичивае г завихренность, если скорость скольжения направлена в ее сторону, а в противном случае завихренность меньше, [c.130]

Разработана модель кругового источника массы, импульса и энергии в потоке вязкой жидкости. Установлено принципиальное влияние нелинейных свойств объемного источника энергии q T) на термогидродинамическую устойчивость течения и возникновение бифуркационных ситуаций. Выполнен анализ реагирования потока жидкости на управляющие воздействия, обусловленные а) трансверсальной скоростью Oj, характеризующей скольжение жидкости на сильном разрыве б) тепловым потоком qj, играющим доминирующую роль в проявлении эволюционных свойств температурно-неоднородного поля. Установлены условия появления бифуркационных нелинейностей при разнообразных условиях функционирования кругового источника. Обнаружены автоколебательный и триггерный режимы течения. Большое значение в появлении "порогов" явлений имеет не только знак, но и интенсивносгь источника (стока). [c.131]

Однако образование микропор обычно наблюдается в условиях ползучести при сравнительно высоких температурах и малых скоростях дефорл ации, т. е. в условиях, когда заметно возрастает роль вязкого течения в процессе пластической деформации и соответственно уменьшается интенсивность перемещения и скапливания дислокаций. Известно, что число линий скольжения уменьшается с повышением температуры, в то время как отмечается увеличение числа пор в меди при повышении температуры от 390 до 500° С при одном и том же напряжении [377]. [c.403]

Уилсон и др. [106] представили краткий теоретический обзор по течениям газов в пористых средах. Эти авторы различают четыре существенно различных режима течения газов (а) обычное динамическое течение газа, (б) вязкое течение со скольжением, (в) свободномолекулярное течение и (г) течение, переходное от вязкого к свободномолекулярному. Последний из режимов не определяется, разумеется, единственным образом и частично характеризуется свойствами, присущими режимам (б) и (в). На основании экспериментальных данных они сделали вывод, что обычное вязкоа течение в пористой среде будет наблюдаться, если отношение средней длины свободного пробега молекул к диаметру пор меньше 0,025. Свободномолекулярное течение устанавливается, если это отношение превышает 1,6. [c.488]

В предельном случае малых длин пробега мы приходим к задачам, которые могут быть решены в рамках теории сплошной среды или, точнее, с применением уравнений Навье — Стокса. По существу, это задачи обычной газовой динамики. Однако по установившейся традиции некоторые из них изучаются динамикой разреженных газов. В число таких задач входят, например, некоторые задачи о вязких течениях при малых числах Рейнольдса, о течениях с взаимодействием пограничного слоя с невязким потоком, о близких к равновесным течениях с релаксацией возбуждения внутренних степеней свободы, о течениях со скольжением и температурным скачком на стенке и т. д. К решению этих задач могут быть привлечены методы газовой динамики. В то же время эти задачи, решаемые в рамках теории сплошной среды, тесно связаны с кинетической теорией, так как только с помощью кинетической теории, из анализа уравнения Больцмана, можно обоснованно вывести уравнения Эйлера и Навье—Стокса и их аг алоги для рела-ксирующих сред, установить область их применимости и снабдить их правильными начальными и граничными условиями и коэффициентами переноса. [c.5]

В этой книге получены свойства течений газа, исходя из модели молекулы и распределения скоростей молекул. Макроскопические свойства невязкого, сжимаемого (изоэн-. тропического) течения выведены в предположении, что молекулы являются просто сферами и подчиняются максвелловскому закону распределения. Для соответствующих вычислений в случае вязкого, сжимаемого (мало отличающегося от изоэнтропического) течения необходимо пользоваться более сложной моделью молекулы (центральное силовое поле) и функцией распределения, которая несколько отличается от функции распределения Максвелла. Примерами таких течений являются течения со слабыми скачками и течения в пограничном слое. Молекулярные представления позволяют получить и уравнения движения газа и граничные условия на поверхности твердого тела. Рассмотрение этих вопросов приводит к понятию о течении со скольжением и явлении аккомодации температуры в разреженных газах. Такие же основные идеи были использованы для построения теории свободномолекулярного течения. [c.7]

С другой стороны, если газ не очень сильно разрежен, необходимо пересмотреть общие уравнения вязкого, теплопроводного сжимаемого газа [(9), (10), (11) 3.9] с учетом более общих граничных условий [(30), (33) 4.4], при которых возможен разрыв скорости, температуры и давления на поверхности тела. Вблизи поверхности движение не подчиняется масквелловскому закону, пограничный слой еще существует и происходит течение со скольжением и разрывом температуры на поверхности тела. [c.205]

В математической модели вместо уравнения Рейнольдса задавалось давление в виде герцевского профиля. Уравнение энергии учитывало только поперечный перенос тепла теплопроводностью и вязкую диссипацию. Из решения стационарной задачи следовало, что распределение температуры в смазочной пленке имеет сходство с распределением давления, максимальная температура пленки увеличивается с увеличением скорости скольжения и нагрузки. В работе [ПО] при решении полной системы УГД уравнений с условиями сопряжения на твердых границах для тепловой части задачи не учитывался продольный перенос тепла теплопроводностью в пленке и твердых телах. При этом уравнение Рейнольдса решалось методом верхней релаксации, а задача о сопряженном теплообмене — маршевым методом. Из численных результатов следовало, что по сравнению с изотермическим случаем имеет место снижение по величине пика давления и его некоторое смещение вверх по течению, а также возрастание температуры в зоне контакта с увеличением скорости скольжения. Отмечалось, что величины максимального повышения температуры на поверхностях тел с увеличением скорости скольжения растут медленнее, чем в в пленке, из-за отвода тепла конвекцией. [c.506]

Рассмотрим простой, но весьма поучительный пример. Пусть идеальная жидкость, заполняющая плоскую область внутри эллипса, совершает циркуляционное стационарное движение, симметричное относительно осей эллипса. Это течение характеризуется ненулевым моментом количества движения. В начальный момент времени в жидкости включается вязкость, но на непроницаемой границе области сохраняется условие скольжения, заключающееся в требовании отсутствия касательных напряжений. Естественно предположить, что начальная симметрия течения сохраняется во все моменты времени. Но тогда немедленно возникает противоречие, поскольку, с одпой стороны, полный момент сил на границе будет равен нулю — момент сил трения по определению, а момент нормальных сил вследствие симметрии. В этой ситуации момент должен сохраняться, имея начальное значение. С другой стороны, вязкая жидкость внутри эллипса совершает деформационное движение, что должно сопровождаться непрерывной диссипацией энергии и затуханием движения вплоть до полной остановки. Куда же в таком случае девается момент [c.28]

В силу малости б условие (7) может быть заменено на условие скольжения 2 = 0 (непосредственно следующее из (1), если его применить для стенки). Однако если на границе имеются точечные источники завихренности, то член д91дп становится главным и (7) в неносредственной окрестности источника сводится к условию адиабатичности стенки д9/дп = 0, вытекающему из (1.3). Источники завихренности иа стенке дол>кны фигурировать в модели осредненных отрывных течений, иначе движение будет потенциальным Речь идет, разумеется, не о вязких источниках, которые всегда есть, но слабы, а об источниках завихренности в точках отрыва, интенсивность которых должна быть определена из условия самосогласования задачи разветвление нотока в каждой точке отрыва. [c.216]

При движении плоской пластины А (рис. 13.6, а) относительно плоской поверхности Б в смазочном слое, разделяющем эти поверхности, возникают гидродинамические силы, зависящие от относительной скорости, вязкости смазочного материала и толщины его слоя. Для ламинарного потока вязкой жидкости эта зависимость описывается обобщенным уравнением Рейнольдса. Применительно к расчету подшипников скольжения в условиях жидкостной смазки вводят следующие упрощения движение пластины — установившееся с постоянной скоростью в направлении оси Ох, т. е. принимают U = onst, К=0 и W = 0. Течение смазки в направлении оси Oz от- [c.383]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...