Условие адиабатичности

На выходной поверхности выполняется условие адиабатичности [c.112]

Экспериментальное исследование испарительного жидкостного охлаждения пористого металлокерамического твэла (результаты приводятся ниже), показало, что распределение температуры внутри него существенно зависит от режима истечения охладителя (рис. 7.1). Вариант б соответствует истечению двухфазной смеси, а — перегретого пара. Причем если в первом случае выполняется условие адиабатичности в начале зоны испарения (максимум температуры Т пористого материала при Z =L), то во втором имеет место монотонное повышение температуры проницаемой матрицы как в начале Z = , так и в конце Z = К зоны испарения и условия адиабатичности здесь не выполняются. [c.160]

Так как движение среды установившееся, а обтекаемые тела твердые и непроницаемые, то линии тока, совпадающие с траекториями и приходящие из бесконечности, должны уходить в бесконечность за телами. Для простоты рассмотрим случай, когда внешних массовых сил нет, а жидкость является идеальной несжимаемой жидкостью или идеальным совершенным газом, движущимся адиабатически. В этих случаях на каждой линии тока имеет место интеграл Бернулли. На всех линиях тока, приходящих из бесконечности, в бесконечности имеем плотность р , давление Pi и скорость Kj, одинаковые на всех линиях тока, поэтому интеграл Бернулли и условие адиабатичности можно представить в виде двух (см. (5.13)) соотношений [c.71]

В уравнении (7-73) /jr,i и fy,2 равны единице (чистая жидкость). Оно приведено в таком виде для общности и ради стремления сохранить аналогию с уравнением (7-74). Это последнее уравнение справедливо при условии адиабатичности канала, которое на практике обычно хорошо удовлетворяется. Ниже мы им будем постоянно пользоваться. [c.305]

Уравнения движения. Будем рассматривать плоское или осесимметричное движение газа. Выберем в области движения или на ее границе линию L (рис. 1) и введем криволинейную систему координат, в которой положение точки М определяется расстоянием ее у = NM по нормали до линии L и длиной дуги х = ON линии L, отсчитываемой от некоторой токи О. В выбранной системе координат уравнения движения, уравнение неразрывности и условие адиабатичности течения запишутся в виде [c.26]

Сравнив это уравнение с (40) гл. III и приведенными там последующими рассуждениями, убедимся, что при наличии вязкости движение уже не может быть баротропным, а при условиях адиабатичности — изэнтропическим. [c.638]

Предполагается также, что и гь2 функционально независимы. Тогда уравнения (1) соответствуют уравнениям движения, (2)—уравнению неразрывности и (3)—условию адиабатичности. [c.109]

Область применимости (3) определяется неравенством 6 1, выражающим, по существу, условие адиабатичности перестройки солитона к новому значению амплитуды и (Q, соответствующему меньшей энергии (более детальный анализ можно найти в [21]). [c.208]

Формула (9.1) получена для одномерного адиабатического течения идеального газа в сопле. Отсюда сразу же следуют ограничения, присущие газодинамическому методу определения температуры. Во-первых, этим методом можно определять температуру в том случае, если во входном сечении сопла распределения давления и температуры однородны. Во-вторых, чтобы выполнялось условие адиабатичности, теплоотдача в стенки сопла должна быть пренебрежимо мала по сравнению с энтальпией потока. В-третьих, профиль сопла должен обеспечить безотрывное течение и однородность параметров в поперечном сечении. [c.287]

Из условия адиабатичности следует [c.117]

Отношение р /рз можно определить, если известны условия в набегающем внешнем потоке и определен угол отклонения ( За — 4а)- Из условия адиабатичности потока левая часть уравнения (33) задается в виде [c.52]

Когда мы говорим об адиабатической или изотермической сжимаемости, мы, конечно, подразумеваем сжимаемость при квазистатическом адиабатическом или квазистатическом изотермическом сжатии. Если рассматривать внутреннюю энергию и как функцию от р VI V (мы имеем дело с единичной массой вещества), то условие адиабатичности du -Ь pdv = О записывается в виде [c.35]

Условие адиабатичности запишется в виде [c.192]

Прибавим ещё условие адиабатичности движения [c.325]

В том случае, когда движение зависит лишь от расстояния г от оси 2 цилиндрической системы координат и от времеии, условия адиабатичности, уравнение непрерывности и уравнение движения примут вид [c.354]

Рейнольдса 691 Условие адиабатичности 33 Условия граничные для движения [c.727]

Рассмотрим нри тех же условиях закрученные течения газа в осесимметричном канале. Если задать параметры потока в одном сечении канала, то, используя уравнение состояния, условие адиабатичности и два интеграла уравнений движения (интеграл Бернулли и интеграл сохранения момента количества движения частицы относительно оси канала), а также уравнение неразрывности, можно определить течение в любом другом сечении канала, если в этом сечении подчинить параметры потока каким-либо двум дополнительным условиям [2. [c.36]

К этой системе необходимо задать три граничных условия. Очевидными являются условие адиабатичности внешней поверхности твэпа [c.55]

Учет теплообмена на входе в матрицу затрагивает характеристики процесса только на начальном участке и не оказывает воздействия на них в области стабилизированного теплообмена. Причем отвод теплоты через входную поверхность приводит к укорачиванию зоны тепловой стабилизации, особенно заметному при малых значениях параметра Ре (кривые 1, 2 в сравнении с 3 на рис. 5.12). При увеличении Ре происходит приближение результатов к линейной асимптоте 4 Щ = = 0,104Ре), которая соответствует режиму отсутствия осевой теплопроводности. Длина / пористой вставки (условие адиабатичности на ее выходной поверхности) не оказывает заметного влияния на величину (см. кривые 1, 2 на рис. 5.12). [c.115]

Необходимо дать пояснения по аналитической модели процесса. Охладитель подается по нормали к внутренней поверхности. Известна интенсивность теплообмена на входе — условие (7.3). Координата Z =L начала зоны испарения определяется из условия достижения охладителем состояния насыщения (fj = fj, i = i ), причем зарождение паровых пузырьг ков внутри пористых металлов происходит практически в условиях термодинамического равновесия, т. е. Tj - h z=L 1 °С- В варианте б температура пористого каркаса в точке Z =L достигает максимума Г ах и поэтому здесь выполняется условие адиабатичности МТу/с , = = ydTildZ = 0. В варианте а через начало области испарения происходит передача теплоты теплопроводностью на жидкостной участок, поэтому здесь последнее из граничных условий (7.7) является уравнением теплового баланса. Аналогичное условие (7.8) соблюдается и в окончат НИИ зоны испарения, координата z =К которой рассчитывается из условия, что энтальпия охладителя равна энтальпии i" насыщенного пара. [c.161]

Безразмерный параметр fi представляет собой отношение количества теплоты, выделенной на жидкостном участке за счет объемного теп-ловьщеления, к суммарному количеству теплоты, поглощенной потоком охладителя до входа в элемент и на жидкостном участке. Если Ех = 1, то через начало области испарения тепловой поток не проходит и Bbh полняется условие адиабатичности (7.4). При 1 < 1 через фронт зоны испарения теплота теплопроводностью передается на жидкостной j ao-ток - условие (7.7). [c.162]

В соответствии с уравнением (1.3.66) при б 1 = 0. Оба способа учета закона сохранения энергпн с помощью условия адиаба-тичностп ячейки и с помощью переменной средней температуры несущей фазы в ячейке — эквивалептпы. Ниже для сравнения будут обсуждаться некоторые следствия отличного от условия адиабатичности ячейки условия изотермичности на бесконечности , [c.112]

Канал, через 1КОторый протекает поток без выполнения работы, называется соплом, если давление падает в иаправлении потока, и диффузором, если давление возрастает в 1напр1авлении потока. При условии адиабатичности таких устройств можно применить уравнения 4-4в) и (4-4г) для обратимого адиабатического потока в сопле или диффузоре уравнениям (4-4в) и (4-4г) соответствуют выражения (4-66) и (4-6в). [c.170]

Осн. ур-нио.м А. является неоднородное коыноктив-иое волновое ур-ние (паз. ур-пием Блохипцева — Хоу), к-рое при условии адиабатичности, т. о. постоянстве энтропии, имеет вид [c.159]

Для достижения высокой плотности наиб, выгодным является режим адиабатич. сжатия с мин. нач. энергией сжимаемого вещества. Для идеалышго газа Е — = p]7(V —1), рУ = сопй1) из условия адиабатичности следует выражение для степени объёмного сжатия [c.145]

Комбинируя его с (44), вновь получим уравнение Бернулли (20), ранее выведенное из допущения о баротропности движения. Только что приведенный вывод отличается тем, что в нем баротропность процесса заранее не предполагалась, а вытекала из условия адиабатичности движения газа. [c.99]

Принимаемое нами условие адиабатичности и изэнтропичности процесса движения газа будет в дальнейшем использовано в разнообразных, наиболее подходящих для данного этапа рассуждения формах, аналогично тому, как уже это делалось в плоском случае ( 48). [c.323]

Для идеального газа при квазистатическом процессе первый закон термодинамики имеет вид d Q = ydT -Ь pdV [см. пример 3. соотношение (1)]. Условие адиабатичности d Q = О можно записать в виде [c.34]

В силу малости б условие (7) может быть заменено на условие скольжения 2 = 0 (непосредственно следующее из (1), если его применить для стенки). Однако если на границе имеются точечные источники завихренности, то член д91дп становится главным и (7) в неносредственной окрестности источника сводится к условию адиабатичности стенки д9/дп = 0, вытекающему из (1.3). Источники завихренности иа стенке дол>кны фигурировать в модели осредненных отрывных течений, иначе движение будет потенциальным Речь идет, разумеется, не о вязких источниках, которые всегда есть, но слабы, а об источниках завихренности в точках отрыва, интенсивность которых должна быть определена из условия самосогласования задачи разветвление нотока в каждой точке отрыва. [c.216]

При >.= [х= А= 0 мы получим ВНОВЬ уравнениб притока тепла для идеальной сжимаемой жидкости, которое в случае, когда е = О, даст условие адиабатичности. [c.419]

При адиабатическом обратимом и установившемся движении совершенного газа в трубке тока уравнение состояния, условие адиабатичности, интеграл Бернулли и уравнение расхода позволяют определить изменение всех параметров течения вдоль трубки тока, если заданы их значения в одном сечении и изменение какого-либо одного из параметров (например, давления) или плогцади сечения трубки тока. При этом предполагается, что параметры потока постоянны по сечению трубки тока. Расчет можно проводить по формулам [c.35]

Здесь М - массовый расход газа через кольцевой элемент сечения канала, индексом отмечены параметры газа, соответствуюгцие критическому состоянию, которые в силу условия адиабатичности течения и интеграла Бернулли зависят только от ш, 5"° - величина с размерностью плогцади, выбранная так, чтобы функция тока т менялась от О до 1, т.е. [c.36]

Уравнение состояния, условие адиабатичности течения и интегралы Бернулли и сохранения момента количества движения дают следуюгцие соотношения между параметрами потока в любом сечении канала [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...