Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Движение безвихревое

Движение безвихревое циркуляционное 106, 107  [c.595]

Таким образом, для рассмотренных сред получены уравнения, решения которых с учетом начальных (2.1.8) и граничных (2.1.9) условий определяют перемещение ш и скорость V частиц на поверхности полости. Так как движение безвихревое, то, следуя Г. Гопкинсу [7], для уравнения (2.1.11) введем потенциал перемещения ф (г, t) с помощью соотношения  [c.94]


Жидкость считается невязкой, тяжелой, несжимаемой, движение безвихревым.  [c.152]

Давление критическое 295, 296 Даламбера парадокс 124 Дарси—Вейсбаха формула 177 Дарси формула 323 Движение безвихревое 77  [c.353]

В заключение покажем, что движение безвихревого потока несжимаемой жидкости в двумерном пространстве может быть также описано уравнением Лапласа.  [c.99]

Движение—Изучение 503 Движение безвихревое плоские 507 Движение безвихревое простран ственное 512  [c.538]

Течение через эти каналы расчленим на 1) расходное движение, происходящее как бы из источника, расположенного в центре колеса это движение безвихревое. Линии тока, выходящие из центра колеса, направлены радиально под одинаковыми углами друг к другу 2) вихревой поток, обусловленный вращением колеса. Этот поток вызван инерцией жидкости, которая стремится оставаться в покое при вращении колеса.  [c.65]

Естественными называют ортогональные криволинейные координаты, в которых в качестве координатных линий выбираются линии тока и их ортогональные траектории (т. е. семейство линий, ортогональных к линиям тока). Если движение безвихревое,, т. е. существует потенциал скорости, то ортогональные траектории совпадают с эквипотенциальными линиями.  [c.91]

Одним из общих путей упрощения уравнений Навье — Стокса при больших числах Рейнольдса является полное или частичное пренебрежение вязкими членами jiV v по сравнению с инерционными pv-Vv. Если полностью пренебречь вязкими членами и считать движение безвихревым, то получим уравнения потенциального течения, являющиеся основой классической гидродинамической теории [39]. Эта теория, к сожалению, не дает никакой информации о сопротивлении, испытываемом телами, помещенными  [c.57]

Точное решение пространственной задачи о сфере показало также несостоятельность предположения Ламе (1852) о природе мод колебаний в упругих телах. Ламе полагал, что во всех случаях моды колебаний должны делиться на два различных класса по аналогии с двумя типами волн в бесконечном упругом теле. В модах первого класса изменения объема не происходит, в то время как для второго класса движение безвихревое. Найденные два класса мод колебаний сферы не соответствовали этим предположениям. Ошибка в анализе Ламе объяснялась допуш,ением, что волны не изменяют своего характера при отражении от границы тела.  [c.13]


Q = о — движение безвихревое, подробному рассмотрению этого важнейшего случая будут посвящены специальные главы курса  [c.94]

Предположим, что жидкость идеальна, баротропна, массовые силы имеют потенциал, движение безвихревое и установившееся. Первые четыре предположения позволяют написать интеграл Лагранжа  [c.121]

Если движение безвихревое (Q = 0), то т]з удовлетворяет уравнению Лапласа  [c.133]

Обратим внимание еще раз на то, что если потенциал скоростей существует только когда движение безвихревое, то функция тока существует всегда. При безвихревом движении функция тока удовлетворяет уравнению Лапласа.  [c.133]

Если движение безвихревое (i2 = 0), то г ) удовлетворяет уравнению Лапласа  [c.135]

Если движение безвихревое, то существует комплексный потенциал ш 2) и формула Чаплыгина — Блазиуса для этого случая принимает вид  [c.152]

Если движение безвихревое, то  [c.153]

Мы ограничимся установившимися движениями идеальной несжимаемой жидкости. Если, как и раньше, предположить еще, что движение — безвихревое и без источников в области течения, то по-прежнему будет существовать потенциал скоростей ф — гармоническая функция трех переменных  [c.210]

Считая движение безвихревым, по теореме о количестве движения можно написать  [c.307]

Из первого уравнения видно, что величина и +- является функцией только от у предполагая движение безвихревым, мы можем считать эту величину равной нулю во всей области течения  [c.405]

Мы не доказывали (и в общем случае это неверно), что С1 = Сг. Однако если движение безвихревое (значение этого термина будет объяснено далее в п. 2.41), то константа одинакова для всех линий тока, так что справедливо соотношение  [c.22]

Поскольку движение безвихревое, то УХд = 0. Если область между 5 и 5 не содержит источников или стоков, то из уравнения неразрывности получим Уд = 0 и, следовательно, объемный интеграл обращается в нуль. Отсюда следует равенство  [c.94]

Доказать, что если нормальная скорость равна нулю в каждой точке границы жидкости, занимающей односвязную область, и если движение безвихревое, то потенциал скоростей ф равен константе всюду внутри области.  [c.105]

Отсюда видно, как изменяется константа С, когда мы движемся, пересекая линию тока. Если движение безвихревое, то ш = 0 и С постоянно во всей жидкости.  [c.112]

Отсюда видим, что уг. ювая скорость м = оз" 01"- -ш" равна нулю и, следовательно, рассматриваемое движение безвихревое.  [c.45]

Легко видеть, что линии тока (i 3 = onst) в данном течении являются концентрическими окружностями с центром в начале координат, а эквипотенциали (ф = onst) — прямыми, выходящими из той же точки (рис. 113). Такое течение создается прямолинейным вихревым шнуром (плоским вихрем). Существенно, что потенциальность данного течения нарушается в особой точке г = 0. Действительно, для любого контура, охватывающего начало координат, согласно (7-14) циркуляция Г равна одной и той же величине — 2пВ. Поэтому на основании теоремы Стокса можем заключить, что в начале координат расположен точечный вихрь, интенсивность которого равна указанному значению циркуляции. Во всех остальных точках плоскости течения движение безвихревое, хотя частицы имеют круговые траектории (линии тока). В этом нет противоречия, так как движение частиц по круговой траектории происходит без вращения, т. е. поступательно.  [c.233]

Если 2 = 0 и Ф = 0 (или, иначе, ф = 0), имеет место движение безвихревое и бездеформационное в этом случае такое движение является поступательным и характеризуется одинаковыми (по величине и по направлению) в каждый данный момент времени значениями скорости во всех точках потока жидкости.  [c.77]

Объем жидкости задавался ординатой. А плоскости, соответствующей поверхности жидкости при отсутствии поверхностного натяжения. Жидкость считалась идеальной, а движение — безвихревым. Полученные профвда поверхности жидкости показаны на рис. 5-52.  [c.385]

Наиболее важное разделение движений, нроисходягцих в жидкостях по их типу, вытекает из противопоставления движения вихревого движению безвихревому, или так называемому движению с потенциалом скоростей. Под вихревыми движениями подразумеваются врагцательные движения частиц жидкости около некоторых осей, неподвижных или перемегцаюгцихся (не обязательно прямолинейных — они могут быть даже замкнутыми кривыми линиями). Изучение вихревого движения жидкости требует значительно более сложного математического подхода, чем движение с потенциалом скоростей. Характер вихревых явлений в жидкости тесно связан с ее свойствами. Для идеальной жидкости имеет ме-  [c.109]


Возникает вопрос, насколько теоретическая картина явления, нарисованная выгае, соответствует обтеканию жидкостью или газом твердых тел в реальных условиях. Принимая во внимание, что мы в сильной степени идеализировали задачу, взяв жидкость идеальную и движение безвихревое, мы должны ожидать принципиальных расхождений между теорией и практикой. Средством для проверки результатов теории является экспериментальный подход к задаче обтекания, который можно осугцествить двояким путем — или делая аэрометрические съемки в естественных условиях, или воспроизводя все явление в лабораторной обстановке и изучая аэродинамические спектры различных тел. Аэродинамическим спектром какого-нибудь тела называется распределение линий тока около этого тела, нолученное искусственным путем. Для искусственного воспроизведения линий тока сугцествует много различных способов, и этим методом обычно гаироко пользуются в области практических предложений гидро- и аэродинамики.  [c.114]

Сделаем предположения 1) жидкость идеальна 2) имеется баротропность во всем пространстве, занятом жидкостью, т. е. р = Ф(/0) 3) массовые силы консервативны 4) движение безвихревое.  [c.120]

Теперь мы определим внешнее движение, безвихревое. Двктепие вне сферы. Заметим, что уравнение Д<р = 0, которому удовлетворяет потенциал скоростей, здесь имеющихся, обладает частным решением  [c.183]

Если движение безвихревое, то существует потенциал скоростей <р эквипотенциальные кривые > = onst, пересекают линию тока = onst, под прямыми углами.  [c.135]


Смотреть страницы где упоминается термин Движение безвихревое : [c.320]    [c.218]    [c.433]    [c.457]    [c.408]    [c.81]    [c.31]    [c.321]    [c.117]    [c.136]    [c.273]    [c.58]    [c.92]    [c.118]   
Теоретическая механика (1976) -- [ c.232 ]

Гидравлика и аэродинамика (1975) -- [ c.85 ]

Техническая гидромеханика (1987) -- [ c.50 ]

Техническая гидромеханика 1978 (1978) -- [ c.53 ]

Краткий курс технической гидромеханики (1961) -- [ c.77 ]

Гидравлика и аэродинамика (1987) -- [ c.81 , c.128 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.40 , c.45 , c.158 ]

Лекции по гидроаэромеханике (1978) -- [ c.119 ]

Гидродинамика (1947) -- [ c.48 , c.50 , c.53 , c.67 , c.70 , c.76 , c.79 , c.136 ]

Теоретическая гидродинамика (1964) -- [ c.55 , c.58 , c.92 , c.110 ]

Введение в теорию концентрированных вихрей (2003) -- [ c.24 ]

Курс теории упругости Изд2 (1947) -- [ c.421 ]

Теория и задачи механики сплошных сред (1974) -- [ c.191 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.63 , c.69 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.112 ]



ПОИСК



Ациклическое и циклическое безвихревые движения

Безвихревое (потенциальное) движение. Потенциал скорости

Безвихревое движение Анализ бесконечно малого движения элемента жидкости при деформации и вращении

Безвихревое движение Буферный» слой

Безвихревое движение в многосвязном объеме

Безвихревое движение жидкости. Плоское движение несжимаемой жидкости Сохранение циркуляции скорости в потоке идеальной жидкости. Теорема Кельвина н Лагранжа. Безвихревое движение. Потенциал скоростей

Безвихревое движение. Движение шара

Безвихревое движение. Уравнение для давления

Безвихревое или потенциальное движение

Безвихревое осесимметрическое движение при v а. Метод Франкля

Безвихревое сверхзвуковое движение газа

Вихревое и безвихревое движение. Теорема Стокса. Уравнения Эйлера и Громеки—Лэмба

Вихревое и безвихревое движения

Вихревые и безвихревые движения. Уравнения компонентов вихря

Гидродинамические силы при установившемся безвихревом движении

Д давление в отборах движение потока безвихревое

ДВИЖЕНИЕ ЦИЛИНДРОВ Кинетическая энергия бесциркулярного безвихревого течения

Движение ациклическое безвихревое

Движение безвихревое нлоскопараллельное

Движение безвихревое осесимметрическое

Движение безвихревое осесимметричное с закруткой

Движение безвихревое плоское

Движение безвихревое простран

Движение безвихревое простран ственное

Движение безвихревое циркуляционно

Движение безвихревое циркуляционно Йетовация

Движение безвихревое циркуляционно иаграмма состояния нерасчетной стру

Движение в открытых руслах безвихревое (свободное)

Движение жидкого элемента. Вихревое и безвихревое движение

Движение жидкости безвихревое

Движение жидкости безвихревое безнапорное

Движение жидкости безвихревое бурное

Движение жидкости безвихревое быстро изменяющееся

Движение жидкости безвихревое вихревое

Движение жидкости безвихревое вращательное

Движение жидкости безвихревое деформационное

Движение жидкости безвихревое ламинарное

Движение жидкости безвихревое линейное

Движение жидкости безвихревое напорное

Движение жидкости безвихревое неустановившееся

Движение жидкости безвихревое осесимметричное

Движение жидкости безвихревое плавно изменяющееся

Движение жидкости безвихревое плоско-параллельное (плоское)

Движение жидкости безвихревое поступательное

Движение жидкости безвихревое потенциальное

Движение жидкости безвихревое равномерное

Движение жидкости безвихревое резко изменяющееся

Движение жидкости безвихревое с переменным расходом

Движение жидкости безвихревое спокойное

Движение жидкости безвихревое турбулентное

Движение жидкости безвихревое установившееся

Движение осесимметричное безвихревое

Движение пространственное безвихрево

Дифференциальное уравнение относительного безвихревого движения невязкой жидкости

Дифференциальные уравнения безвихревого (потенциального) движения невязкой жидкости

Жидкости Движение плоское безвихревое

Жидкости Движение пространственное безвихревое

Интеграл Лагранжа — Коши уравнений безвихревого движеТеорема Бернулли. Некоторые общие свойства безвихревого движения идеальной несжимаемой жидкости в односвязной области

Интеграл Лагранжа — Коши. Некоторые общие свойства безвихревого движения идеальной несжимаемой жидкости в односвязной области

Источники и стоки. Дублеты. Замена безвихревого движения жидкости источниками, распределенными по поверхности

Кельвина Лагранжа о безвихревом движении

Кельвина о баротропном о кинетической энергии безвихревого движения

Кинематическая характеристика безвихревого и вихревого движений Потенциал скорости

Кинематические характеристики вихревых и безвихревых движений

Невозможность безвихревого движения вязкой жидкости

Независимость циркуляции от времени (5з). — 34, 35. Безвихревое движение в односвязной области однозначность потенциала скорости

Обобщение Кельвина для теоремы Грина динамическая интерпретация энергия безвихревого движения жидкости в циклической области

Общие свойства безвихревых движений идеальной среды. Плоское безвихревое движение идеальной несжимаемой жидкости

Общие свойства безвихревых движений. Плоское безвихревое движение идеальной несжимаемой жидкости

Определения вихревого и безвихревого движений

ПЛОСКОЕ СТАЦИОНАРНОЕ БЕЗВИХРЕВОЕ ДВИЖЕНИЕ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ

Плоское безвихревое движение Функция тока

Плоское безвихревое движение идеального газа

Плоское безвихревое движение идеальной несжимаемой жидкости

Плоское безвихревое движение несжимаемой жидкости Потенциал скоростей и функция тока. Применение функций комплексного переменного. Комплексный потенциал и сопряженная скорость

Плоское безвихревое движение несжимаемой жидкости. Применение функций комплексного переменного

Плоское безвихревое движение сжимаемого газа Основные уравнения плоского стационарного безвихревого движения сжимаемого газа. Линеаризированные уравнения

Пространственное безвихревое движение Ортогональйые криволинейные координаты в пространстве Основные дифференциальные операторы поля в криволинейных координатах

Пространственное безвихревое движение жидкости и газа

Свойства безвихревого движения (продолжение)

Свойства безвихревого движения в односвязном объеме

Свойства безвихревого движения. Поведение потенциала на бесконечности

Силы гидродинамические при движении с ускорением установившемся безвихревом движении

Сопротивление при безвихревом движении

Стокса при безвихревом движении

Теорема Кельвина о кинетической энергии безвихревого движения

Три основных вида движения жидкости. Понятие вихревого и безвихревого движений

Уравнение для функции тока при безвихревом движении

Уравнения безвихревого движения

Установившееся безвихревое движение

Характеристики безвихревою движения

Энергия кинетическая при безвихревом движении



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте