Силы гидродинамические

S. Совокупность сил гидродинамического давления, действующих на S при неподвижности тела в жидкости, приводится к главному вектору R и главному моменту М [c.253]

Силы, действующие при работе механизмов на их звенья, делятся на внутренние и внешние. Под внутренними силами понимают реакции связей, возникающих в кинематических парах. Все другие силы, не относящиеся к реакциям связей, образуют систему внешних сил. Нагружение звеньев механизма может иметь различный характер. При точечном контакте звеньев оно выражается в действии сосредоточенной силы, в других случаях — нагрузка распределяется по линии, поверхности либо объему звена. Например, сила тяжести представляет собой нагрузку, распределенную по всему объему звена, сила гидродинамического сопротивления, возникающая при движении звена в жидкой среде, представляет собой нагрузку, распределенную по поверхности звена. [c.241]

Первое из приведенных равенств содержит проекции сил инерции, стоящие в левой части уравнений Навье — Стокса, второе — сил объемных, третье — сил гидродинамического давления и четвертое — сил трения, сгруппированных в правой части уравнений Навье — Стокса. [c.77]

Вспомним, что каждый из критериев динамического подобия был образован делением соответствующей силы на величину, пропорциональную силе инерции поэтому число Фруда определяет по существу отношение веса (объемной силы) к силе инерции, число Рейнольдса — отношение силы вязкости к силе инерции, число Струхаля — отношение дополнительной (локальной) силы, вызванной неустановившимся характером движения, к силе инерции, число Эйлера — отношение силы гидродинамического давления к силе инерции. [c.79]

Сила гидродинамического давления в этом случае составляет [c.228]

Сила гидродинамического сопротивления обязана своим возникновением, как это ясно из 10.4, наличию в вязкой жидкости потока импульса по нормали к твердой стенке а равна величине импульса за единицу времени, непрерывно передаваемого от более удаленных от стенки слоев жидкости к менее удаленным и к самой стенке, приходящегося на единицу площади стенки, т. е. плотности потока импульса. Численно а равняется силе трения, действующей со стороны жидкости на единицу площади твердой стенки. [c.367]

Силу гидродинамического сопротивления а обычно выражают в виде произведения коэффициента сопротивления на величину pwQ. Тогда на основании формулы (11.10) [c.367]

Внешние силы силы тяжести, поверхностные силы гидродинамического давления, действующие на торцевую поверхность — плоскости I—I и //—II, силы трения и реакции стенок. [c.59]

При обтекании потоком вязкой жидкости твердой поверхности в каждой точке последней развиваются напряжения При этом главный вектор поверхностных сил гидродинамического воздействия на тело [c.389]

Рассмотрим силу гидродинамического сопротивления Я. Из выражения (10.2) получим [c.390]

Течение невязкой жидкости, как было указано во введении, характеризуется отсутствием сил внутреннего трения (касательных напряжений). Таким образом, силы гидродинамического давления в таком потоке, так же как в случае покоя, имеют только нормальную составляющую. [c.64]

Изолируем в потоке элементарно малую частицу, имеющую форму прямоугольного параллелепипеда со сторонами Ах, Ау, Аг. На выделенную частицу действуют силы гидродинамического давления, массовые силы и силы инерции. [c.82]

Силы гидродинамического давления, так же как для частицы, находящейся в равновесии, действуют на изолированной поверхности массовые силы, как на это уже указывалось в 2, пропорциональны массе частицы силы инерции определяются произведением массы частицы на мгновенное значение ускорения ее движения. В проекциях на выбранные оси координат сумма этих сил, действующих на рассматриваемую частицу, составляет [c.82]

Вдоль поверхности цилиндра распределение давления несимметрично, поэтому потенциальный поток, обтекающий цилиндр, будет оказывать на него силовое воздействие. Наложение потока на поток может быть реально осуществлено, если в потоке вращать цилиндр и тем самым создавать вокруг него циркуляцию скорости. Тогда на обтекаемый цилиндр будет действовать сила гидродинамического давления. [c.136]

Горизонтальная составляющая сил гидродинамического давления при обтекании данного профиля [c.138]

Следовательно, образовавшиеся при этом безразмерные коэффициенты характеризуют собой отношение сил различной физической природы к силам инерции. Так, коэффициент при первом слагаемом левой части уравнения (10.31) определяет отношение массовых сил к силам инерции, критерий Фруда является мерой отношения силы инерции к массовой силе. В поле силы тяжести массовой силой является сама сила тяжести. В этом случае критерий Фруда характеризует отношение силы инерции к силе тяжести. Коэффициент при втором слагаемом — критерий Эйлера определяет отношение силы гидродинамического давления к силе инерции. Отношение силы инерции к силе трения (вязкости) характеризуется критерием Рейнольдса. Коэффициент при первом слагаемом правой части уравнения (10.31) раскрывает отношение между локальными и конвективными силами инерции — критерий Струхаля. [c.387]

Если основными силами являются силы гидродинамического давления, то критерием частичного подобия становится критерий Эйлера [c.388]

Работа сил гидродинамического давления, действующего на торцовые сечения 1 — 1 и 2 — 2 отсека АВ (со стороны окружающей его жидкости). Эта работа [c.97]

Сила гидродинамического давления, действующего на торцовые сечения жидкого тела АВ (на сечения 1 — 1 и 2—2) со стороны остальной жидкости (см. на чертеже силы Pj и Р )-Проекция импульса этих двух сил [c.122]

Рассмотрим поверхность твердого тела, омываемую жидкостью. К элементарным площадкам, составляющим эту поверхность, со стороны жидкости приложены а) элементарные нормальные силы гидродинамического давления и б) элементарные касательные силы трения. [c.123]

При достижении предельного давления в жидкости пружина сожмется и запорный орган поднимется над седлом. Через образовавшуюся щель будет происходить слив жидкости с весьма значительной скоростью, что, согласно уравнению Бернулли, приведет к понижению давления в щели. Вследствие этого при срабатывании клапана изменится сила гидродинамического воздействия жидкости на запорный орган. [c.191]

Если образование паровых пузырьков возможно, они возникают в жидкости в больших количествах, а так как суммарная поверхность их во много раз превосходит свободную поверхность жидкости, то испарение внутрь паровых пузырьков приобретает преобладающее значение. Паровые пузырьки образуются преимущественно на стенках поверхности нагрева, где имеются выступы или впадины шероховатости (рис. 6-14). Раз образовавшись, паровой пузырек становится центром испарения жидкости. Размеры парового пузырька по мере испарения в него жидкости растут, вследствие чего увеличивается пропорциональная объему пузырька подъемная сила, под действием которой пузырек по достижении определенного размера, характеризуемого так называемым отрывным диаметром, отрывается от стенки и, преодолевая силы гидродинамического сопротивления окружающей жидкости, всплывает наверх, на поверхность жидкости и лопается. Вместо всплывшего пузырька на том же месте сразу или через некоторое время образуется новый паровой пузырек. Путем движения паровых пузырьков из нижних слоев жидкости к поверхности ее осуществляется непрерывный транспорт образующихся внутри жидкости паров в пространство над жидкостью. [c.213]

Сила гидродинамическая, действующая на поверхность тока 75 [c.566]

Силы гидродинамические, действующие на тело в идеальной жидкости на глубине 208 [c.566]

С момента начала псевдоожижения силы гидродинамического давления газового или жидкостного потока уравновешивают вес твердых частиц в слое. Этот вес при дальнейшем росте скорости газа и остается неизменным, что и показывает горизонтальная прямая АВ. Здесь необходим небольшой комментарий. Согласно законам аэродинамики, с ростом скорости движения газа сопротивление системы увеличивается. До точки А не вступал в конфликт с этим и наш график. Однако кипящему слою, как видите, закон не писан , он обладает заме- [c.98]

Однако следует иметь в виду, что этот принцип не имеет места в системах с непотенциальными силами, т. е. силами, работа которых зависит от пути, по которому система приводится в окончательное положение. Такими силами, в частности, являются силы гидродинамического и электродинамического происхождения. Так, например, роторы, вращающиеся в подшипниках скольжения, в электромагнитном поле, роторы с учетом сил внутреннего трения, являются неконсервативными системами и принцип взаимности в этих системах не имеет места. [c.363]

Сепаратор насыщенного пара 35 Силы гидродинамические 222 [c.315]

Во втором случае контакт между частями уплотнения отсутствует. Уплотнительный эффект достигается с помощью центробежных сил, гидродинамических явлений и т. д. К числу этих уплотнений относят лабиринтные уплотнения, отгонные резьбы, отражательные диски, ловушки разнообразных типов и т. д. [c.86]

Осевая составляющая сил гидродинамического давления на внутреннюю часть поверхности не может быть получена непосредственным интегрированием. На основании уравнения количеств движения сила действия жидкости на внутреннюю поверхность колеса равна [c.360]

Из уравнения количеств движения для выделенной области в направлении оси г следует (при этом необходимо учесть силу веса, действующую на выделенный объём, а также силы гидродинамического давления по частям контура 2, 2 и 1, 1 ) [c.363]

Паровые пузырьки образуются прежде всего на стенках поверхности нагрева, где имеются выступы или впадины шероховатости (рис. 8.3, 8.4). Раз образовавшись, паровой пузырек становится центром испарения жидкости. Размеры парового пузырька по мере испарения в него жидкости растут, вследствие чего увеличивается пропорциональная объему пузырька подъемная сила, под действием которой пузырек после того, как достигнет определенного размера, характеризуемого так называемым отрывным диаметром, отрывается от стенки и, преодолевая силы гидродинамического сопротивления окружающей жидкости, всплывает наверх, на поверхность жидкости, и лопается. Вместо всплывшего пузырька на том же месте сразу или через некоторое время образуется новый паровой пузырек. Путем движения паро- [c.223]

Радиус а парового пузырька может быть оценен из баланса действующих на паровой пузырек сил. С одной стороны, это сила поверхностного натяжения, приложенная к линии сечения парового пузырька плоскостью, проведенной через центр пузырька перпендикулярно оси трубы, и равная 2яасг с другой — сила гидродинамического давления жидкости, определяемая перепадом давления между передней и задней поверхностями пузырька [c.480]

Кроме того, рассматриваемый объем обладает также потенциальной энергией давления, для определения которой представим, что в сечении 1—1 площадью ах имеется поршень, движущийся со скоростью Д01 в направлении сечения 2—2 и проходящий за время Д путь ь А1. Сила гидродинамического давления жидкости на этот поршень равна рхйх (см. рис. 3.3, а). Тогда выполненная поршнем работа будет равна [c.34]

Выделим в пространственной элементарной струйке объем, ограниченный в некоторый момент времени Т сечениями 1—1 и 2—2, нормальными к оси струйки 0 0 (рис. 53). Первоначально будем считать жидкость идеальной, т. е. лишенной вязкости. Силы внутреннего трения в такой жидкости отсутствуют, и к выделенному объему струйки приложены только силы тяжести и силы гидродинамического давления. Пусть за некоторый малый промежуток времени ДТ указанный объем переместится в положение Г—2 —2. Применим к его движению теорему кинети- [c.69]

Остальггые силы либо взаимно уразновешиваются и не дают составляющей на ось проектирования (силы гидродинамического давления, атмосферное давление), либо (силы тяжести) настолько малы по сравнению с кинетической энергией струи, что ими можно пренебречь. [c.212]

К числу сил, удерживающих отдельность, относят силы усталостной прочности на отрыв, вес отдельности в воде, пригружающее действие глубины воды в воронке размыва и силу гидродинамического давления струи на дно воронки. [c.213]

Г. Условия проте1Сання жидкости в пределах поворота трубы. На повороте трубы получаем искривление линий тока (рис. 4-36,6). На частицы жидкости, движущиеся по искривленным линиям тока, действует центробежная сила инерции. За счет этой силы гидродинамическое давление (а следовательно, и потенциальная энергия) в месте поворота у внешней стенки трубы повышается, а у внутренней - понижается. Это же обстоятельство обусловливает уменьшение скоростного напора (удельной кинетической энергии) у внешней стенки и увеличивает его у внутренней стенки. Таким образом, на повороте происходит перераспределение скоростей по живым сечениям и деформация эпюр скоростей вдоль потока (как показано на рис. 4-36, б). [c.204]

При изучении динамики нас будет интересовать не физическая природа действующих сил, а только их величина, направление действия и место приложения. С этой точки зрения все силы можно подразделить на массовые, или объемные, и поверхностные. Первые действуют на каждый элемент объема звена. Таковы силы тяжести, упругости, а также даламберовы силы инерции. Вторые приложены к элементам некоторой части (реже всей) поверхности звена. К ним относятся силы гидродинамического давления жидкости или [c.36]

При импульсах значительной продолжительности мощтюсть разряда и температуоа в канале разряда обычно намного ниже. В этом случае износ электрода в значительной степени зависит от теплопроводности материала, из которого он изготовлен. Преобладающим здесь является ионный процесс вследствие ионной бомбардировки больше тепла выделяется на катоде. Поэтому инструмент правильнее подсоединять к плюсу источника тока, т. е. делать его анодом (обратная полярность). Выбором материала электрода с высокой температурой плавления и высокой теплопроводностью в данном случае можно добиться значительного снижения его износа. Одним из самых стойких материалов, применяемых для изготовления электродов-инструментов, является графит. Даже при малой длительности импульсов (до 100 мкс) электроды из него изнашиваются в 5—10 раз меньше, чем медные. При увеличении продолжительности импульсов до 1000—2500 мкс износ электродов из графита оказывается в 100—500 раз меньше, чем медных. При продолжительности же в 10 ООО мкс и более вместо износа наблюдается некоторое наращивание электрода продуктами пиролиза жидкости, в которой ведется обработка. Электроды из графита обладают сравнительно невысокой механической прочностью и не могут рекомендоваться для режимов с высокой плотностью энергии в канале разряда, когда, как и при малой продолжительности импульсов, развиваются большие силы гидродинамического воздействия, на инструмент. [c.146]

Для снижения возмущающих сил гидродинамического происхождения у осевых насосов в первую очередь необходимо расчет и проектирование проточной части осуществлять при минимальных запасах энергетических параметров, так как у осевых насосов, в силу высокой чувствительности их виброакустических характеристик, к углу атаки недопустим обычно применяемый в насо-состроении метод доводки путем подрезки лопастей рабочего колеса. При этом проточная часть должна проектироваться на повышенный коэффициент быстроходности с использованием кавита-ционно-стойких профилей облопачивания. [c.179]

Формулы Чаплыгина. С. А. Чапльь гин дал формулы для главного векторя и главного момента сил гидродинамических давлений, действующих на цилиндр произвольного сечения при обтекании его установившимся потенциальным потоком несжимаемой жидкости. [c.510]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...