Пластичное тело

ПЛОСКАЯ ДЕФОРМАЦИЯ ИДЕАЛЬНО ПЛАСТИЧНОГО ТЕЛА [c.110]

Вязко-пластичные жидкости представляют собой нечто среднее между жидкими и твердыми телами и известным образом совмещают в себе свойства как вязкой ньютоновской жидкости, так и твердого пластичного тела. К их числу, например, относятся различного рода суспензии и коллоидальные растворы, состоящие из двух фаз — твердой и жидкой, глинистые и цементные растворы, парафинистые нефти, битумные изоляционные материалы. [c.288]

Свойства ньютоновской жидкости были рассмотрены выше. Остановимся на понятии идеального пластичного тела. [c.288]

Кривая течения подобного идеального пластичного тела представляет прямую линию, параллельную оси ординат и отстоящую от нее на расстоянии, равном Т(, (кривая II на рис. 210, б) ее уравнение [c.288]

Если теперь просуммировать абсциссы этой кривой и кривой I (рис. 210, а) течения ньютоновской жидкости, как это показано на том же рисунке (рис. 210, в), получим кривую III, представляющую собой кривую течения вязко-пластичной жидкости, течение которой, как и у идеального пластичного тела, начинается при напряжении, равном начальному напряжению сдвига Тц, и продолжается далее при напряжениях, изменяющихся по JЩ- [c.288]

При возрастании напряжений линейная связь между напряжениями и деформациями нарушается. Чаще всего используется модель упруго-пластичного тела. Эта модель основывается на следующих предположениях 1) вещество остается упругим, пока напряжение не превышает некоторой предельной величины 2) в пластическом состоянии результирующая деформация равна сумме упругой ец > и пластической деформаций [c.34]

Материал ведет себя как идеально пластичное тело, упрочнение которого определяется степенью деформации. [c.551]

Рис. 54. Условные и истинные напряжения при испытании на растяжение пластичного тела (а) и диаграмма истинных напряжений при испытании хрупкого тела (б)

Протекание процессов переноса материалов с одной поверхности на другую. Это перенос пленки более пластичного тела на твердое в результате молекулярного схватывания (намазывание), перенос стали или чугуна в результате наводороживания их поверхностных слоев на мягкое контртело (бронзу, пластмассу) [69 ] и так называемый избирательный атомарный перенос, открытый Д. Н. Гаркуновым и И. В. Крагельским 137]. [c.234]

Отличительной особенностью дислокационного подхода является принципиальная невозможность допущения об идеально пластичном теле, поскольку дислокации как носители деформации нельзя рассматривать в отрыве от их полей упругих напряжений. В результате получается, что дислокации обеспечивают деформацию, а их упругие поля — упрочнение материала, т. е. деформация и упрочнение являются в дислокационном подходе неразрывными понятиями. [c.7]

Материалы в сверхпластичном состоянии занимают промежуточное положение между твердым телом, находящимся в пластичном состоянии, и вязкой жидкостью, т. е. являются вязко-пластичными телами. В работе О. М. Смирнова [72] предложена обобщенная модель упруго-вязкопластичной среды для описания реологических свойств материалов, находящихся в состоянии сверхпластичности. [c.24]

При анализе критериев и границ существования приспособляемости наряду с использованием простейшей диаграммы деформирования идеально пластичного тела привлекаются механические дискретные и статистические структурные модели тел В дискретных моделях [37] рассматривается система одновременно деформирующихся на одинаковую величину подэлементов, наделенных различными упругопластическими и реологическими свойствами. Это позволяет описать влияние скорости деформирования на диаграмму растяжения металла, эффект Баушингера и циклическое упрочнение при малоцикловом нагружении, ползучесть и релаксацию при выдержках, а также воспроизвести деформационные процессы при сложном, в том числе неизотермическом нагружении. Тем самым использование моделей способствует введению надлежащих уравнений состояния в вычислительные решения задач о полях упругопластических деформаций при термоциклическом нагружении. На этой основе рассматривались вопросы неизотермического деформирования лопаток и дисков газовых турбин, образцов при термоусталостных испытаниях и, ряд других приложений. [c.30]

Естественным обобщением описанной картины на случай сложного напряженного состояния является представление о том, что в пространстве напряжений существует такая область й, содержащая начало координат, что на всяком пути нагружения, расположенном целиком внутри Q, деформация элемента остается упругой. Если тело идеально пластично, то выход точки на границу 5 области Q означает переход тела в состояние текучести, деформация при этом становится неопределенной. Таким образом, граница S представляет собой геометрическое место пределов текучести при всевозможных путях нагружения. Для идеально пластичного тела точки вне Q реализуются. Переход точки с границы S внутрь области Q сопровождается изменением только упругой составляющей деформации, т. е. происходит разгрузка, хотя некоторые из компонентов напряжения 0,7 могут при этом возрастать. [c.730]

Вернемся к обсуждению возможного влияния сил молекулярного притяжения или сцепления на трение. Мы уже видели (стр. 134), что в тех случаях, когда за счет взаимного сдавливания поверхностей пластичных тел, например, свинца, обеспечено повышение площади действительного контакта, то, как следствие, одновременно возникают силы прилипания и отклонения от закона Амон-тона. Сопротивление скольжению в этих условиях сохраняется и тогда, когда нагрузка , прижимающая оба соприкасающихся тела, становится равной нулю. [c.140]

Применимость двучленного закона трения к внутренним скольжениям в пластичных телах [c.164]

Если усилие, стремящееся вызвать изменение формы, в простейшем случае сдвиг, пластичного тела превышает некоторое критическое значение, то развивающаяся пластичная деформация сопровождается образованием так называемых плоскостей скольжения. Скольжение по таким плоскостям по своему молекулярному механизму во многом аналогично скольжению при внешнем трении. В частности, как было показано автором еще в 1934 г., в теории трения к внутренним скольжениям должен быть применим двучленный закон [c.164]

Совпадение расчетных значений с экспериментальными является достаточно удовлетворительным. В частности, расчетный коэффициент роста в области слабых текстур увеличивается по закону, близкому к линейному, а в области больших текстур гораздо больше по сравнению с линейной зависимостью. При п 0,83 коэффициент радиационного роста поликристаллического урана достигает значений, характерных для монокристаллов. Физически последнее означает, что при п > 0,83 напряжения, развиваемые кристаллами преимущественной ориентировки, достаточны для того, чтобы заставить деформироваться остальную группу кристаллов со скоростью, равной скорости радиационного роста свободных кристаллов. Решение аналогичной задачи применительно к поликристаллам циркония, но в приближении идеально пластичного тела приведено в работе [45]. Качественно результаты расчета для циркония и урана совпадают. Например, для циркония также характерна нелинейная зависимость коэффициента роста от степени выраженности текстуры. [c.212]

Аналитическую связь между напряжениями и деформацией за пределом пропорциональности в точном виде установить не представляется возможным, вследствие чего исследование процесса правки приходится вести упрощённым путём, считая изгибаемый материал за идеальное упруго-пластичное тело, допуская при этом, что при деформациях ниже предела текучести материал будет идеально упругим, а при более высоких деформациях — идеально пластичным. Этим самым мы принимаем пределы пропорциональности и упругости равными пределу текучести и пренебрегаем упрочнением материала в пределах тех пластических деформаций, которые возникают при правке металла. [c.993]

Для идеально пластичного тела (X = X 0) [c.136]

Для идеально пластичного тела (X = X = 0) получим [c.140]

Это связано с применением смазочных масел при низких температурах, когда они перестают быть истинно вязкими жидкостями и приобретают свойства пластичного тела, а также с применением в ряде случаев для цилиндрических подшипников скольжения консистентных смазок. [c.31]

Из экспериментальных данных еще неясно, к какому классу [3] пластичных тел следует отнести смазочные масла при низких температурах и консистентные смазки [2,4]. Представляется, однако, интересным разработать теорию подшипника в случае смазки его средой со свойствами бингамовского тела [5]. Как показали исследования ряда авторов [4, 6, 7], многие пластичные дисперсные системы с хорошим приближением удовлетворяют закону вязко-пластичного потока Бингама. [c.31]

Вязко-пластичное тело изучал также А. А. Ильюшин [12]. Уравнения А. А. Ильюшина дают возможность решать задачи и в тех случаях, когда уравнение Бингама оказывается неприменимым, так как оно написано и применяется лишь для чистого сдвига. [c.31]

ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ТЕЧЕНИЯ ВЯЗКО-ПЛАСТИЧНОГО ТЕЛА [c.32]

Предполагаем, что компоненты напряженного состояния вязко-пластичного тела равны сумме компонентов, вызванных вязкими свойствами, и компонентов, вызванных пластичностью тела, т. е. [c.32]

ПЛОСКОЕ ДВИЖЕНИЕ ВЯЗКО-ПЛАСТИЧНОГО ТЕЛА МЕЖДУ ДВУМЯ ЭКСЦЕНТРИЧЕСКИМИ ОКРУЖНОСТЯМИ (ПОДШИПНИК СКОЛЬЖЕНИЯ) [c.34]

Получено дифференциальное уравнение, приближенно описывающее течение вязко-пластичного тела в подшипнике скольжения. [c.39]

Однако, если размеры образца таковы, что dlt<.8, то процесс разрушения происходит в условиях плоского деформированного состояния при этом можно непосредственно определить истинный предел текучести. Образец на рис. 8.9 и 8.10 имел d/f l,2 и разрушение происходило в условиях плоского деформированного состояния. При этом на основании того, что плоскость скольжения составила с осью растяжения угол 52° и удовлетворялся критерий Мизеса , можно сказать, что аморфный металл показал себя как идеально пластичное тело. [c.233]

Такие значения т и п, как характеристики процесса распространения трещины в структурно однородном аморфном металле, близки к аналогичным характеристикам для идеально пластичных тел. [c.243]

Характерным примером является вид кривой при одноосном растяжении аморфного сплава, когда реализуется ограниченное число полос скольжения. Из представленной на рис. 170,а кривой деформации для одноосного растяжения можно сделать вывод об ограниченной пластичности сплава и о его хрупком разрушении, но при прокатке или сжатии диаграмма имеет вид, показанный на рис. 170,6, т.е. материал пластичен (в этом случае деформация близка к 50%). Это означает, что при одноосном растяжении поведение аморфного сплава, не претерпевающего фазовых переходов при деформации, подобно идеально пластичному телу [c.297]

Возможен и другой, хотя и менее строгий, способ проверки двучленного закона трения, состоящий в измерении трения мягкого пластичного тела. Прижав его к твердой плоской поверхности, мы обеспечим большую площадь контакта, которая останется в основном неизменной и после уменьшения нагрузки. Таким образом, если измерять силу трения при разных постепенно уменьшающихся нагрузках, то мы должны получить прямолинейную зависимость, вытекающую из двучленного закона трения (рис. 77, непрерывная прямая ВА). Подобные опыты, проделанные М. П. Воларовичем и Д. М. Толстым для случая трения между мылом и металлическими поверхностями, согласуются с двучленным законом трения (рис. 78). подобного случая при полу-через [c.161]

Закон независимости потенциальной энергии. Количество мдель-ной (т. е. отнесённой к единице объёма) потенциальной энергии изменения формы, имеющееся в пластичном теле при его необратимой деформации, зависит от природы тела и условий деформации и не зависит от схемы главных напряжений. Условиями деформации являются температура, скорость и степень деформации. [c.272]

Расчет течения смазки в подшипнике или какой-либо другой паре трения можно производить не только в том случае, если смазочный материал является ньютоновской жидкостью [1], но и бингамовским вязко-пластичным телом [2]. Однако смазочные масла при низких температурах и консистентные смазки могут принадлежать к какому-нибудь другому классу пластичных или псевдопластичных реологических тел [3]. В таком случае при помощи обычных интегральных методов вискозиметрии весьма затруднительно или даже невозможно установить физико-механические параметры пластичных веществ, необходимые для практических расчетов [4]. [c.130]

Недостаток метода заключается в том, что он позволяет наблюдать лишь начальную область реологической характеристики в пределах от у = о до небольших значений - . Однако с точки зрения классификации реологических тел именно эта область и имеет решающее значение, так как по форме характеристики при у- 0 можно-отличить истинно пластичное тело (с конечным значением +=о=6) от квазипластичного, для которого при малых значениях напряжения градиент скорости стремится к нулю асимптотически. [c.137]

В значительном диапазоне влагосодержаний — от начального, формовочного о до влагосодержания конца усадки Ик.у — глина или керамическая масса изменяет свои размеры линейно с изменением влагосодержания. У ряда глин и масс имеется еще участок, на котором между размером и влагосодержанием существует криволинейная зависимость, однако этот участок незначителен по абсолютной величине усадки. Формование изделий производится при некотором так называемом формовочном влагосодержании. Последнее обычно выше предела раскатывания (по Аттербергу), но ниже предела текучести. В диапазоне от Но до и ,у глина является упруго-вязко-пластичным телом, обладающим коагуляционной структурой. Основная форма связи влаги с материалом в этом периоде — осмотическая. Имеющиеся экспериментальные данные свидетельствуют, что в этом интервале влагосодержаний коэффициент потенциалопроводности а мало зависит от влагосодержания и очень сильно зависит от температуры материала. Характерно также, что развитие поля влагосодержаний обладает значительной инерционностью по сравнению с инерционностью развития поля температур (величина критерия Лыкова Lu = 0,l-ь0,3). [c.143]

Для изучения явлений удара Мариотт придумал прибор, состоящий из двух шаров, подвешенных на двух нитях равной длины и находяидихся в соприкосновении в состоянии равновесия. Он начал с изучения удара пластичных тел, беря шарики из глипы. Скорости оп измерял дугами, описываемыми шариками после столкновения. [c.150]

В главе 3 были рассмотрены основные свойства пластичных тел, наблюдаемые в опытах при одноосном растяжении стального стержня. Напомним, что при напряжениях, равных пределу текучести ст ., на диаграмме а е имеется площадка текучести (рис. 22.1, а), соответствующая росту деформаций при постоянных напряжениях. Одной из наиболее простых аппроксима-Щ1Й реальной диаграммы растяжения является диаграмма Прандтля (рис. 22.1,6), согласно которой площадка текучести считается бесконечной. Такое предположение является вполне оправданным, поскольку деформации е, соответствующие концу площадки текучести на реальной диаграмме, для многих материалов в 30ч-40 раз превышают деформации е , соответствующие концу линейного участка. С помощью диаграммы Прандтля удается довольно просто решить многие задачи теории пластичности. Одна из таких задач, посвященная расчету статически неопределимой стержневой системы, была рассмотрена в 3.7. [c.497]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...