Источник массы

В связи с принятыми допущениями и упрощениями полученное выражение является приближенным. Однако оно отражает совершенно определенную физическую реальность для двухфазного потока сумма расходимостей полей массовых скоростей компонентов потока, взятых в соответствующих долях концентраций, равна нулю, т. е. поток в целом не имеет стоков или внутренних источников массы. [c.35]

Эта сила Р является частью реактивной силы двигателя вследствие выброса продуктов сгорания из камеры сгорания, являющейся источником массы газа. Другая часть реактивной силы двигателя, равная р — з, получается [c.290]

При решении задачи о массоотдачи в пленке неньютоновской жидкости с источником массы уравнение переноса массы для -го слоя принимает следующий вид [c.42]

При решении задачи о массоотдаче в струе неньютоновской жидкости с источником массы система уравнений (2.6.40), (2.6.41), (2.6.42) остается без изменений, а уравнение для переноса вещества для -го слоя принимает следующий вид [c.83]

Уравнения движения и сплошности для смеси по форме записи не отличаются от уравнений для однородной среды ( 4-3). В уравнение же массообмена (14-15) необходимо ввести дополнительный член /иг, кг/(м -с), учитывающий источник массы i-ro компонента за счет химических превращений. Величина / представляет собой результирующую объемную скорость реакции. В общем случае она является функцией времени и координат. [c.356]

Во втором случае, когда скорости реакций велики по сравнению со скоростями диффузии и конвекции, согласно уравнению (15-9) состав смеси прежде всего определяется членом, учитывающим источник массы определенного компонента. Можно полагать, что при этом устанавливается химическое равновесие и состав смеси является функцией только температуры (в общем случае и давления). Влияние химических реакций проявляется только через физические свойства смеси, представленные в уравнениях энергии, движения и сплошности. Эти уравнения аналогичны соответствующим уравнениям для однородной среды. При этом нет необходимости интегрировать уравнение массообмена. Такой процесс называют равновесным. [c.356]

Расчет коэффициентов летучести Yk, сжимаемости газа Z T и поправки к энтальпии производился на ЭВМ по программе, разработанной в ИЯЭ 1.8]. Известны методы более точного вычисления среднего по сечению стока (источника) массы -го компонента [1.11], однако их использование резко увеличивает затраты машинного времени. [c.22]

Выражение (3.117) учитывает влияние осредненного по сечению трубы стока (источника) массы компонента Ог [c.111]

Следовательно, источник массы вещества, обусловленный химическими превращениями, будет равен [c.45]

Если источник массы отсутствует (/ ,= 0), то из дифференциального уравнения (3-1-90) аналогичным способом находим интегральное уравнение пограничного слоя [c.195]

Объемное испарение частиц жидкости происходит. в адиабатических условиях, температура их близка к температуре адиабатического насыщения воздуха Поэтому уравнение переноса теплоты надо дополнить отрицательным источником теплоты, равным произведению удельной теплоты испарения т на источник пара t (rly). В дифференциальное уравнение диффузии надо ввести источник массы I,, [c.219]

Приближенный расчет показывает, что величина источника массы I прямо пропорциональна числу Gu [c.219]

В общем случае в пограничном слое могут происходить химические или фазовые превращения (источник массы и теплоты). Будем считать, что в пограничном слое имеет место термодинамическое равновесие. Тогда термодинамические характеристики можно представить так. [c.225]

Анализ химического состава смес . При молекулярном масс-спектральном анализе анализируют газообразную смесь, поступающую в ионный источник масс-спектрометра, так, чтобы найм, доля вещества попадала на раскалённый катод (и там разлагалась). Качественный анализ основан на измерении либо массы не-распавшегося молекулярного иона, либо распределения интенсивности линий в масс-спектре каждого вещества. Осн. способом ионизации является ионизация электронным ударом с энергией электронов в иеск. десятков эВ. Количественный анализ основан на пропорциональности интенсивности всех линий масс-спектра каждого из веществ его парциальному давлению в области ионизации. Суммарный масс-спектр смеси аддитивное наложение масс-спектров каждого из компонентов смеси. Для того чтобы состав смеси в области ионизации не отличался от исходного, стремятся обеспечить молекулярное (кнудсеновское) натекание газа в ионный источник. Для градуировки используют масс-спектры компонентов смеси и определяют относит, или абс. коэф. чувствительности масс-спектрометра к данному веществу. Абс. коэф. чувствительности — отношение интенсивности линии, принятой за эталонную, к кол-ву этого вещества в напускном объёме относит, чувствительность — отношение абс. чувствительности для 2 веществ. Относит, чувствительность прибора меняется со временем не более чем на неск. % (абс, чувствительность колеблется больше). [c.58]

Принцип анализа состоит в следующем. Диффузионную ячейку включают в схему масс-спектрометра так, что одна камера соединяется с источником исследуемого вещества, другая — с ионным источником масс-спектрометра. Вариант схемы установки приведен на рис. 3. [c.14]

Пусть в общем случае в жидкости распределены источники массы, которые подают на единицу объема в единицу времени массу т. Тогда внутрь фиксированного объема за единицу времени поступает масса, равная [c.14]

Запишем это уравнение для отдельных частных случаев. Если источников массы нет, тогда [c.16]

Рассмотрим сначала уравнение неразрывности в интегральной форме (2.5). Первый интеграл равен нулю, так как плотность не из.меняется, а источников массы внутри трубы нет. Второй интеграл следует взять по площади, ограничивающей выделенный объем жидкости. Объем жидкости ограничен стенками трубы и двумя произвольно выбранными поперечными сечениями и Р ,. Интеграл, вычисленный по поверхности стенок, равен нулю, так как равна нулю нормальная к ним проекция скорости (стенки непроницаемы). Скорость нормальна к поперечным сечениям и поэто.чу получим [c.23]

Приведем здесь результаты исследования экспоненциального варианта (2.46), когда течение происходит при наличии источника массы. Исходные уравнения допускают класс автомодельных движений [c.69]

J i(5 ) = 0, составленными из функций, отвечающих предшествующим приближениям. Коэффициенты Д содержат произвольные постоянные А , S , Д., а i/,, F , X,, Y , K , >1 - константы /, g,-, m,, /), соответственно. Таким образом, построенные разложения зависят от восьми произвольных функций аргумента г. Решение имеет физический смысл, если гидродинамический масштаб времени 1 / к, период релаксации вязких напряжений и характерный для источника массы масштаб времени И к, удовлетворяют соотношениям [c.70]

Хорошо известно то важное значение, которое имеет модель точечного источника жидкости в теории теплообмена и гидродинамике. Займемся изучением свойств течения, которое инициируется источником массы, импульса и энергии конечных размеров [53, 55, 56]. [c.105]

Температура жидкости на бесконечном удалении г —> со) от кругового источника массы равна Т П =1-17 . [c.109]

Изучение системы (3.57)-(3.60) начнем с линейной динамической задачи, когда коэффициент вязкости постоянен //j = 0. Решение уравнения движения (3.57) устойчиво, если Re <31/15. Значит, течение, инициируемое источником массы конечных размеров Ь < 0), устойчиво при любом числе Рейнольдса. В случае стока массы (6° > 0) течение устойчиво при [c.109]

Допустим, что линейная гидродинамическая задача устойчива. Тогда уравнение энергии (3.58) в линейном случае Я = О, = О имеет устойчивое решение, если 9/j°Pe + 22 , <25. Значит, при прочих равных условиях, тепловая устойчивость либо неустойчивость зависят не от монотонной функции а от ее производной dq ldT. Для источника массы при [c.110]

Бифуркационное состояние существует, если в > О, и тогда результаты существенно отличаются от линейной теории. В случае выпуклости, рис. 3.11а, 5, <0, тепловое поле устойчивое при в > в, если Е2 >0. Значит, для источника массы получим устойчивость только при достаточно большой положительной производной (dq /dT).i- f >0, т. е. при подходящем выборе > О, Сток массы обладает при > О тепловой устойчивостью, если его интенсивность достаточно велика, Ь° > 25/(9Ре) и > 2. [c.110]

В случае вогнутой нелинейности источника энергии, рис. З.Пб, 2 >0, тепловое поле устойчиво при 0<в<в, если <0, Это условие выполнено для источника массы любой интенсивности при q° > 2, < 0. [c.110]

Сила Р является частью реактивной силы двигателя вследствие выброса продуктов сгорания из камеры сгорания, являющейся источником массы газа. Другая часть реактивной силы дзнгателя, равная (р — р,Р) и, получается за счет разности давлений р в струе выходящего [c.263]

Выведем дифференциальное уравнение, опиеываю-щее распределение определенного компонента в движущейся бинарной смеси. При выводе будем предполагать, что жидкость несжимаема и внутри нее отсутствуют источники массы. Пренебрежем также термо- и бародиффузией. Выделим в смеси неподвижный элементарный кубик с ребрами с1х, йу, йг, напишем для него уравнение баланса массы, считая, что /) и р постоянны (рис. 19.1). [c.451]

Пример 2. Возьмем N нестационарных неизометрических движений вязких сжимаемых жидкостей, приближающихся по своим физическим свойствам к идеальному газу. Предположим, что источники массы и энергии в жидкостях отсутствуют, а величина теплового эквивалента кинетической энергии движущихся жидкостей пренебрежимо мала по сравнению с их внутренней энергией. Допустим, далее, что работы объемных сил и сил трения можно не учитывать и перенос лучистой энергии, диффузионная теплопроводность, диффузия и термодиффузия не имеют места. [c.129]

В работе [1] рассмотрены электромеханические виброкомпенсаторы, существенно улучшающие действие пассивной виброизоляции. На рис. 1 и 2 показана система активной виброизоляции однонаправленных колебаний при двух способах установки электромеханического вибратора жестком креплении к источнику и упругом креплении к изолируемому объекту. Упрощенная эквивалентная схема системы (источник — масса, возмущаемая внешней силой /о, изолируемый объект — масса или относительно жесткое основание, активные виброизоляторы — один упругий элемент с потерями и один вибратор) в большинстве случаев достаточна для исследования устойчивости и эффективности гашения в области основного резонанса, не включающей собственные частоты источника и изолируемого объекта, как упругих систем. Активный виброизолятор содержит следующие элементы цепи управления вибродатчик — источник управляющего сигнала, усилители, обеспечивающие нужное усиление и фазовый сдвиг в полосе рабочих частот. [c.66]

Выражение (3.110) по сравнению с (3.113) является более строгим уравнением для определения числа Нус-сельта, поскольку не требует обязательного подобия турбулентного переноса количества движения, тепла и массы компонентов смеси. Однако практическая реализация (3.110) возможна только при знании распределения профилей скорости и турбулентных пульсаций, а также распределения стока (источника) массы компонента по радиусу трубы. [c.111]

Уравнения (3.123) показывают, что внутренний сток (источник) тепла при турбулентном течении химически реагирующего газа практически не влияет на теплоотдачу в том случае, если ду не зависит от радиуса канала, поскольку 0 Z<1, а в предельном случае для химически равновесного потока Z=l—Ср 1сре- Так как в химически реагирующем потоке сток (источник) массы компонента О2 сильно изменяется по радиусу канала, то основное влияние химической реакции на теплообмен учитывает (3.118) [c.114]

Источник массы Апго компонента вещества Д может быть определен по изменению концентрации. [c.44]

Если пренебречь диффузией энтальпии, го уравнение Фурье—Кирхгофа в огсутствие источников массы можно написать так [c.58]

Эксперименты с Д. п. позволяют определять энергии СВЯ.ЭИ с матрицей адсорбиров. частицы. Д. п. применяют для холодной очистки острий в полевой эмиссионной микроскопии, как один из методов получения интенсивных ионных пучков, напр, в ионных источниках масс-спектрометров. Д. п. и испарение полем — осн. про- [c.585]

Термодинамические исследования (изучение состава газовой фазы и термодинамич. характеристик металлов и сплавов). Исследуемый образец помещают в ячейку из инертного материала с малым отверстием (ячейка Кнудсена) и нагревают до необходимой темп-ры. Скол-лимировавный молекулярный пучок попадает в ионный источник масс-спектрометра. По масс-спектру пара, его [c.58]

После откачки вилки или пробирки исследуемые лампы вскрываются, газ выпускается в напускной баллон. Анализируемый газ через отверстие в диафрагме проходит в ионизационную камеру ионного источника масс-спектрометра, где подвергается ионизации. При помощи электрического поля ионы вытягиваются из ионизационной камеры, ускоряются и в виде слаборасхоДя-щегося пучка направляются в магнитный анализатор. Под действием магнитного поля основной пучок ионов распадается на ряд пучков, каждый из которых характеризуется определенным отношением массы иона к его заряду. С изменением напряженности магнитного поля ионные пучки поочередно направляются в приемник ионов и при помощи специального усилителя измеряется их интенсивность. Таким образом регистрируется спектр масс анализируемого газа. [c.156]

В главе 3 изучены эволюционные свойства разрывных течений вязкой жидкости. Построен класс двумерных нестационарных течений вязкой жидкости с двумя сильными разрывами. Исследование выполнено для вязкой ньютоновской жидкости и для потока со знакопеременной ту11булент-ной вязкостью. Представлена модель источника массы, импульса и энергии конечных размеров. Приближенным методом Бубнова-Галеркина ре-шеште задач сводится к анализу качественных свойств нелинейной динамической системы с двумя существенными степенями свободы. Даны критерии появления бифуркационных изменений гидродинамических систем. Выполнен анализ реагирования потока жидкости на управляющие воздействия, обусловленные различными факторами (граничный тепловой поток, объемный источник энергии, гидродинамический напор и др.). [c.4]

Это означает, что источники массы отсутствуют, радиальная составляющая скорости стационарная и монотонно стремится к нулю по мере удаления от сильного разрыва, трансверсалькая (окружная) скорость, давление и температура зависят только от времени и радиальной координаты. Для коэффициентов вязкости и теплопроводности применяем неоднородные линейные зависимости от температуры эти простые аналитические аппроксимации содержат основную физическую информацию о нелинейных свойствах жидкости. Рассматриваем здесь наиболее распространенный на практике случай, когда dT <0, / dT <0, т. e. вязкость и теплопроводность несжимаемой жидкости убывают с ростом температуры. Таким образом, уравнения движения и энергии принимают вид [c.106]

При достаточно большой положительной величине / dT >0 имеется тепловая неустойчивость как для стока, так и для источника массы. Если же I dT = 0, т. е. i l = О, то теплоюе поле в течении от источника массы устойчиво для любого Ре, в случае стока существует верхняя фаница тепловой устойчи- [c.110]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...