Деформационное движение

В общем случае движение элементарного объема жидкости является суммой поступательного, вращательного и деформационного движений. Последнее обусловлено изменением формы объема жидкости, [c.37]

Укажите основное отличие характера движения жидкой частицы от характера движения твердого тела, а также элементы, из которых складывается деформационное движения жидкой частицы. Выделите элементы, характеризующие поступательное, вращательное и деформационное движения жидкой частицы в виде параллелепипеда, скорость точки С которой определяется по формуле [c.41]

Деформационное движение жидкой частицы складывается из линейной деформации, характеризуемой коэффициентами линейной деформации [c.49]

В соответствии с этим в основе кинематики жидкостей лежит следующая теорема (даваемая нами без развернутого вывода) о разложении движения жидкого тела, называемая первой теоремой Гельмгольца в любой данный момент времени движение элементарного объема жидкости можно рассматривать как результат сложения движения полюса, вращения вокруг мгновенной оси, проходящей через полюс, и деформационного движения. [c.69]

Действительная ширина водослива 433 Деление потока 205 Депрессионная воронка 556 Деформационное движение 78 Диаметр гидравлический 167 Диафрагма 194 Динамика жидкости 9 Динамическая скорость 154 Динамический коэффициент вязкости я 125, 135, 138 [c.655]

В этом уравнении последний член правой части (со своим знаком) представляет собой тепло, передаваемое единице массы потока в промежуток времени dt вследствие наружного теплообмена. Третий член правой части есть работа сил при деформационном движении частицы. Она совершается необратимым путем [c.173]

Предположим, что / и / расположены так, что в этих поверхностях нет существенного переноса работы, вызванного напряжением трения т, у, что близко к действительности, когда поверхности примерно нормальны к линиям тока. Перенос работы иод действием сил поля давления включен в i. Для пространственной области, заключенной между поверхностями f к f стенками канала, общая работа, вызванная напряжением трения на внешних новерхностях, равна нулю, так как для / и / это соответствует предположению, что на стенках канала скорость с = О, т. е. работа трения не производится. Но это только на внешних поверхностях выделенной области. Общая работа напряжения трения внутри области является суммой работ, совершенных отдельными частицами, причем указанная сумма составляется из работы перемещения частиц и работы деформационного движения. Последняя по второму основному закону всегда положительна. Поскольку через поверхность, ограничивающую выделенный объем, как мы видели, работа трения не переносится, то сумма работ при перемещении должна быть равна по величине и обратна по знаку сумме всех работ при деформационном движении. Обозначая последнюю через dbg, можно написать [c.185]

Окончательный вывод формулируется теоремой Гельмгольца общее движение жидкого элемента состоит из 1) поступательного движения вместе с центром 2) вращения с некоторой угловой частотой вокруг оси, проходящей через центр 3) деформационного движения. [c.13]

О) вокруг мгновенной оси, проходящей через этот полюс, и деформационное движение, которое заключается в линейных и угловых деформациях со скоростями деформаций е,у. Это содержание теоремы выражается формулой [c.13]

ДЕФОРМАЦИОННОЕ ДВИЖЕНИЕ ЭЛЕМЕНТАРНОГО ОБЪЕМА СРЕДЫ [c.45]

Деформационное движение элементарного объема среды [c.45]

Предположим теперь, что в некоторый начальный момент времени во всех точках области, заполненной жидкостью, отсутствует завихренность (rot V = 0), т. е. элементарные жидкие объемы движутся без вращения, совершая лишь поступательное и деформационное движение тогда постоянная, стоящая в правой части (1), будет равна нулю, и в любой другой момент времени сохранится равенство [c.159]

Тиксотропия может проявляться и в обратном, также связанном со временем эффекте разрушения жесткой структуры под действием сдвигового деформационного движения, как это имеет место, например, в жидкостях типа кефира. Под влиянием встряхивания кефир, представляющий почти жесткое желеобразное тело, свободно выливается из бутылки, а после некоторого времени покоя вновь восстанавливает свою структуру. [c.358]

Все нагрузки так или иначе меняются во времени. По мере их изменения меняется и деформация тела, за счет чего точки тела совершают движение, которое мы назовем деформационным. Деформационное движение сопровождается инерционными силами. Если эти инерционные силы настолько малы, что ими можно пренебречь по сравнению с максимальными значениями нагрузки, то такие нагрузки называются статическими. В случае действия статических нагрузок деформационное движение не рассматривается и расчет проводится для максимального значения таких нагрузок. [c.16]

Если же инерционные силы деформационного движения сравнимы с максимальными значениями нагрузки, то такая нагрузка является динамической и расчет па ее действие требует анализа деформационного движения тела. [c.16]

Таким образом, движение рассматриваемой грани представляется в виде суммы поступательного перемещения вместе с полюсом, деформационного движения и вращения относительно некоторой мгновенной оси, проходящей через полюс. [c.64]

Таким образом, убедились в том, что движение жидкой частицы можно представить в виде суммы поступательного движения, деформационного движения (линейные и угловые деформации) и вращательного движения вокруг мгновенной оси, проходящей через полюс. [c.65]

Деформационное движение характеризуется скоростями линейных деформаций [c.65]

Для элемента, параллельного оси 0x1, будет меняться только координата % , для элемента, параллельного оси ох, будет меняться только координата аналогично для элемента, параллельного оси ох, , будет меняться только координата (Рис.2.20). Таким образом, деформационное движение сводится к растяжению-сжатию вдоль главных осей. [c.134]

Деформационное движение характеризуется изменением углов между гранями параллелепипеда и оценивается скоростью изменения этих углов (интенсивноеъю перекашивания). [c.85]

Рассмотрим еще один живой пример качения — способ передвия№ния дождевого червя. Дол девой червь, так же как и садовая гусеница, передвигается по жесткой опорной поверхности путем периодического деформирования своего тела, однако характер деформационных движений тела дождевого червя принципиально отличается от деформационных движений гусеницы. Если тело ползущей гусеницы подвержено изгибной деформации (поперечная волна), то тело дождевого червя подвер5кеио продольному растяжению (продольная волна). [c.29]

Ана.пиз условий самопередвижения деформируемого тела по опорной поверхности тесно связан с кииематп-ческим анализом деформационных движений контактирующих поверхностей тела, а также с анализом сил сцепления тела с опорой. Если, например, известно, что деформируемое тело i, лежащее иа жесткой опоре 2 (рис. 3.4, а — в), под действием внутренних сил получило некоторую деформацию, например, удлинилось на величину Аж, то ()той информации еще не достаточно для того, чтобы определить, как это тело переместилось относительно опорной поверхности. Характер этого перемещения определяется еще и соотношением сил сцепления различных частей тела с опорой. Еслн, наиример, силы сопротивления иа правом конце тела больше сил сопротивления па левом конце (например, тело прижато к опоре на правом конце силой F), то левый конец тела переместится, [c.45]

Первый член правой части этого уравнения представляет выражение, уже входивщее в формулу (310) и, следовательно, дает результирующую работу сил трения частицы из-за ее перемещения в пространстве. Значит второй член правой части уравнения (312) есть работа сил трения при деформационном движении частицы. [c.170]

Наряду с этими суммарными характеристиками движения среды, большое принципиальное значение для понимания самой сущности непрерывного движения сплошной среды имеет классическая теорема Гельмгольца, поясняющая локальный характер движения элементарного объема среды. Эта теорема, представляющая обобщение на случай деформируемой сплошной среды известной теоремы о разложении движения абсолютно твердого тела на поступательную и вращательную составляющие, вводит в механику сплошных текучих сред одно из самых основных ее нредставлеиий о тензоре скоростей деформаций. Этот тензор содержит в своем определении все характерные стороны деформационного движения среды, безотносительно к ее вещественным свойствам, лишь бы только выполнялись указанные ранее условия непрерывности и существования производных в пространственно-временном распределении скоростей в движущейся среде. [c.31]

Первые три слагаемые в правых частях выражают скорость Ккт в квази-твердом движении, а последние — скорость в деформационном движении Удеф (рис. И). [c.39]

Отсюда следует, что кинетичзокая анэргия пульсационного движения в данном объеме может поддерживаться только за счет притока пульсационной энергии извне (второй член в левой части уравнения) и порождения ее внутри объема, благодаря осреднеиному деформационному движению (первый член в правой части уравнения). [c.550]

В первой главе (п. 1.1.3) в качестве критерия, разделяющего нагрузки на статические и динамические, названа существенность инерционных сил деформационного движения тела. Если тело закреплено так, что у него нет степеней свободы, то его точки способны совершать движение только вследствие его деформаций. В практике часты случаи, когда деформационное движение является лигаь частью общего движения тела (самолет, автомобиль, детали кривошипно-гнатунного и других механизмов и т.п.). Поэтому прежде всего возникает необходимость разделения общего движения на движение как жесткого тела и деформационное движение. Примеры такого разделения даны в 14.1. А в 14.2-14.5 как пример динамического нагружения рассмотрено поведение упругих систем при ударном нагружении. [c.445]

Отсюда следует первая теорема Гельмгольца всякое движение жидкости или газа в окрестности некоторой точки (полюса) можно разложить на квазигпвердое движение, состоящее из поступательного вместе с полюсом и вращательного вокруг полюса, и деформационное движение. [c.58]

Что касается вектора скорости деформационного движения Удеф, то его, согласно (49) и введенному ранее правилу умножения вектора на тензор [ 7, равенства (20) и (21)], можно представить в форме [c.59]

Предположим теперь, что в данный момент времени во всех точках некоторого жидкого объема отсутствует завихренность (rotV = 0), т. е. жидкость в этом объеме движется без враш,ения, совершая лишь поступательное и деформационное движение тогда, согласно (1), и в любой другой момент времени [c.212]

Равенство (11 ) имеет глубокий физический смысл. Оно показывает, что поле скоростей в окрестности данной частицы может быть разбито на три слагаемых. Первое слагаемое — это скорость, которую имела бы жидкая частица, если бы она двигалась поступательно. Второе слагаемое — это скорость вращательного движения частицы вокруг точки Р с угловой скоростью = /g rot v. Эти два слагаемых вектора v определяют скорость движения точки, принадлежащей частице, если бы частица жидкости была абсолютно твердой сумма этих двух слагаемых называется скоростью квазитвердого движения. Третье слагаемое — это скорость так называемого деформационного движения, существование которого качественно отличает поле скоростей движения газа (или жидкости) от движения твердого тела. [c.627]

Движение любой точки жидкой частицы можно рассматри- вать как результат сложения поступательного движения по траектории вместе с некоторой начальной точкой, вращательного движения вокруг оси, прох. дящей через начальную точку, и деформационного движения, которое, в свою очередь, состоит из линейной деформации и деформации скашивания. [c.155]

Действие этих сил может выражаться только в поступатель-лом и деформационном движениях частиц, т. е. в таких движениях, которые соответствуют первым трем слагаемым в разложении Гельмгольца. Вращательное движение частиц может быть Бызвано в несжимаемой жидкости лишь силад1и, не имеющими потенциала, например, силами трения. [c.155]

Величина называется тенюром скоростей деформации, а соответствующая часть скорости eij 5ху) описывает чисто деформационное движение. Антисимметричный тензор имеет вид [c.25]

Рассмотрим простой, но весьма поучительный пример. Пусть идеальная жидкость, заполняющая плоскую область внутри эллипса, совершает циркуляционное стационарное движение, симметричное относительно осей эллипса. Это течение характеризуется ненулевым моментом количества движения. В начальный момент времени в жидкости включается вязкость, но на непроницаемой границе области сохраняется условие скольжения, заключающееся в требовании отсутствия касательных напряжений. Естественно предположить, что начальная симметрия течения сохраняется во все моменты времени. Но тогда немедленно возникает противоречие, поскольку, с одпой стороны, полный момент сил на границе будет равен нулю — момент сил трения по определению, а момент нормальных сил вследствие симметрии. В этой ситуации момент должен сохраняться, имея начальное значение. С другой стороны, вязкая жидкость внутри эллипса совершает деформационное движение, что должно сопровождаться непрерывной диссипацией энергии и затуханием движения вплоть до полной остановки. Куда же в таком случае девается момент [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...