Слои скольжения

В известной мере можно говорить об аналогии дробления кластеров в полосе скольжения и фрагментации кристаллических зерен при пластической деформации. Условие, при котором происходит процесс дробления кластеров с образованием новых слоев скольжения, рассмотренным в [419], следующее [c.300]

С увеличением толщины срезаемого слоя скольжение режущей кромки уменьшается. Процесс скольжения режущей кромки по поверхности резания является крайне нежелательным явлением, ускоряющим процесс износа фрезы. С целью устранения скольжения режущей кромки иногда применяют так называемый метод попутного фрезерования. [c.83]

В плотных гексагональных металлах с отношением с/а 1,633 (Zn, d, Hg и др.) перекрытие внешних сферических s -оболочек в базисных слоях (0001) больше, чем перекрытие между атомами соседних слоев, поэтому межатомные связи в слоях (0001) сильнее, чем между слоями, и скольжение происходит по базисным плоскостям (0001) вдоль плотноупакованных рядов [1120]. В d- и /-переходных металлах с плотными гексагональными структурами (S , Y, La, Ti, Zr, Hf, T , Re, Ru, Os, лантаноиды) отношение с/а < 1,633 и перекрытие внешних сферических s -оболочек атомов в базисных слоях меньше, чем между слоями. Поэтому связи атомов в слоях (0001) оказываются слабее, чем между этими слоями, скольжение происходит преимущественно по призматическим (1010) или пирамидальным (1122) плоскостям (в Y, Ti, Zr, Re и т. д.). [c.68]

Развитие теории пластичности привело к возможности создания достаточно простого и естественного обобщения теории идеальной пластичности. До сих пор простейшей теорией пластичности упрочняющегося тела считалась теория Генки-Надаи — теория малых упругопластических деформаций [12]. Но существу, соотношения Генки-Надаи являются вариантом нелинейной теории упругости изотропного тела. Деформационные соотношения теории Генки-Надаи (соотношения теории изотропного упрочнения) при сколь угодно малом упрочнении приводят к уравнениям эллиптического типа, т. е. не сохраняют качественных особенностей идеального пластического течения. Такая потеря качественных особенностей идеального пластического течения представляется искусственной, обусловленной характером исходных предположений. Известно, что слои скольжения наблюдаются и при наличии достаточно малого упрочнения пластических тел. Одну из причин несоответствия предположений теории изотропного пластического течения реальному поведению пластических тел следует искать в допущении об изотропном характере упрочнения. В самом деле, согласно теории изотропного упрочнения, поверхность текучести увеличивается подобно самой себе (рис. 2) следовательно, предел текучести при разгрузке должен увеличиться, и кривая а — е для изотропно упрочняющегося тела должна быть представлена кривой О АВС О (рис. 3). Однако эффект Баушингера, являющийся следствием анизотропного упрочнения пластических тел, указывает, что реальная диаграмма сг — е соответствует кривой О АВЕ Г (рис. 3), т.е. с упрочнением при растяжении происходит понижение предела текучести при сжатии. [c.166]

Ввиду регулярного появления этих фигур деформации на напряженных образцах из мягкой стали и замечательно правильной ориентировки слоев скольжения относительно направлений главных нормальных напряжений представляет значительный интерес изучение механизма их возникновения, так как, повидимому, существует тесная связь между ориентировкой этих слоев скольжения и напряженным состоянием стального образца, доведенного до возникновения пластической деформации. Фигуры деформации [c.311]

Для механики пластического состояния имеет особое значение следующее свойство слоев скольжения или течения. Плоскости скольжения тонких слоев, в которых, повидимому, железо дефор- [c.313]

Фиг, 223—225. Образование слоев скольжения при испытаниях на растяжение и сжатие. [c.313]

Для наблюдения слоев скольжения или течения мы располагаем тремя методами. При первом методе, который разработал А. Фрай ) для стали, образец после деформации нагревается до 200—250° С, а затем его травят очень крепким раствором соляной кислоты и хлористой меди. Следы слоев скольжения в поперечном сечении кажутся темными линиями. Фраю и Штраусу ) удалось прп помощи травления получить ценные сведения об основных изменениях, которым подвергается железо при переходе за [c.315]

А. Фрай ) различал три рода изменений микроструктуры мягкой стали в слоях скольжения изменения по границам зерен [c.322]

Слева—начало деформации вблизи отверстия справа—образование двух слоев скольжения, начинающихся от отверстия. [c.324]

Слои скольжения на цилиндре, ослабленном отверстием. [c.325]

Ф ц г. 246—248. Слои скольжения, вызванные наличием двух небольших вырезов (фиг. 246 и 247) или центрального отверстия (фиг. 248) в призмах из твердой меди, подвергнутых сжатию в направлении ребер [c.327]

Образование слоев скольжения, пересекающихся приблизительно под прямым углом. Слева—влияние случайного пузырька справа—влияние небольшого отверстия. [c.327]

На тщательно полированных поверхностях прямоугольной призмы (фиг. 220) заметны подобные же рисунки, представляющие тонкие слои скольжения. Эти незначительные неровности на хорошо полированной поверхности, едва заметные невооруженному глазу, сделаны хорошо видимыми при помощи особого способа освещения, описанного в п. 1 настоящей главы. [c.332]

Фнг. 260, 261 и 262 показывают развитие слоев скольжения распространяющихся при увеличении напряжений в сжимаемом образце в направлении от отверстия. Опыты над образцами из стали с низким содержанием углерода производились после отжига при 930° С и полировки поверхности. [c.333]

В плоских образцах из мягкой стали, плоские головки которых жестко зажаты между твердыми стальными клиньями, пластические деформации часто возникают в слое, расположенном у конца призматического (расчетного) участка. Еслп расширяющиеся части плоских образцов начинаются с резких выкружек, то первый слой скольжения обычно развивается в направлении, перпендикулярном оси образца. Это объясняется наличием концентрации напряжений у выкружек и расширяющихся концов образцов. [c.362]

Когда в тонком слое скольжения будет достигнут предел текучести, то компоненты напряжений и %ху, согласно (19.15), должны удовлетворять уравнению эллипса, большая и малая полуоси которого равны [c.368]

Так как в слое скольжения направление главного напряжения параллельно оси образца, то в пластической зоне [c.369]

Если исключить явление старения, то для образования в плоском образце первого слоя скольжения или пары пересекающихся слоев достаточно наличия одноосного растяжения, тогда как возникновение пластических деформаций в тонком слое, пересекающем компактный образец, значительно затруднено стесняющим действием смежных упругих зон образца. [c.369]

Каждое напряженное состояние в слое скольжения можно представить в прямоугольных координатах а (нормальное напряжение) и т (касательное напряжение) при помощи круга Мора [c.370]

Если угол определяющий положение слоя скольжения, положить, например, равным нулю, то по формуле (19.36) ад=2ао/ , 3, а если принять для значение =45°, то получим 0 =1,033 а , т. е. в обоих случаях величины, превышающие напряжения когда a =aQ. Отсюда можно заключить, что в плоских образцах из изотропного металла местные деформации будут развиваться при значении угла р=35°1б, так как при этом соответствующая величина потенциальной энергии пластических деформаций или величина растягивающего усилия (напряжения а ) оказывается наименьшей ). [c.371]

Тот факт, что, согласно (19.31), напряжение в функции угла имеет сравнительно не резко выраженный минимум может служить объяснением для изменений значений угла наклона слоев скольжения, которые наблюдаются при экспериментах. При использовании двух равных, небольших, но достаточно глубоких и острых вырезов, расположенных один против другого на узких ребрах образца, гораздо легче получить слой скольжения под углом Р = 0, чем наклонный слой скольжения, как это было показано в давних опытах автора. [c.373]

О характере развития слоев скольжения в сжимаемых образцах из мягкой стали вскоре после перехода материала за предел текучести можно судить по фотоснимкам, воспроизведенным на фиг. 298 и 299, а также на фиг. 255—262. [c.374]

Слои пластической деформации. Испытания стальных стержней на кручение. Положение слоев скольжения в пластически деформированных частях скрученного стержня можно установить на основе аналогии с кучей песка. В ковких металлах, к числу которых относится мягкая сталь, слои скольжения приблизительно совпадают с поверхностями наибольших касательных напряжений или наибольших сдвигов. Иначе говоря, эти слои скольжения образуют две системы приблизительно взаимно перпендикулярных плоскостей. Во всякой произвольно выбранной внутренней точке подвергнутого кручению стержня одна поверхность наибольшего касательного напряжения всегда совпадает с плоскостью поперечного сечения, другая же такая поверхность располагается параллельно оси стержня, т. е. перпендикулярно поперечному сечению. Следы второй системы слоев скольжения должны быть перпендикулярны линиям напряжений, определяемым функцией напряжений при пластическом кручении. [c.576]

В том, что после перехода за предел текучести в таком стержне действительно возникают слои скольжения, можно убедиться визуально, ибо они обнаруживают себя появлением весьма правильных фигур на поверхностях разрезов ). В местах, где становятся видимыми эти фигуры, железо деформируется, повидимому, гораздо интенсивнее, чем в соседних слоях. Видимыми же эти слои пластической деформации можно сделать путем травления по методу Фрая. В таких травленых шлифах слои скольжения кажутся темными полосами или линиями. Их схематический вид в косом сечении стержня квадратного профиля показан на фиг. 456. [c.576]

Фиг. 459—463. Развитие слоев скольжения при кручении

Рассмотрим решение, предложенное для таких больших скоростей массообмена. Либби [40], решив видоизмененную систему уравнений сохранения, установил, что поле течения можно разделить на две области изотермический слой скольжения, состоящий из вдуваемого газа, и внешнее течение в пограничном слое, состоящее из компонентов сжатого слоя между этими двумя областями имеется граница раздела. Катцен и Каатари [41] использовали подобную аналитическую модель для расчета увеличения расстояния отхода скачка, связанного с вдувом газов. Их расчеты хорошо согласуются с экспериментами, в которых производился вдув трех газов (воздуха, фреона-12 и гелия) в низкотемпературный сверхзвуковой поток. Однако теплообмен через изотермический слой был бы равен нулю, что привело бы к отсутствию абляции тефлона. Следовательно, вопрос касается применения этой двухслойной модели к проведенным экснериментам, в которых происходит мас-сообмен с окружающей средой. В этой связи полученные результаты интересно сравнить с данными эксперимента с вдувом, полученными в исследованиях, где параметр В мог регулироваться независимо от нагрева со стороны окружающей среды. [c.387]

Предполагается, что границы кластеров обладают тем же атомным строением, что и слои скольжения в кристаллических веществах. Однако в силу случайной упаковки кластеров и их произвольной формы сквозная межкластерная граница отсутствует. Поэтому скольжение путем движения дислокаций происходит не гомогенно, а вдоль тех участков кластерных границ, где касательные напряжения достигают критического уровня (при этом разрывы происходят в местах концентрации, нормальных к границе растягивающих напряжений). [c.128]

Характерной особенностью структуры аморфных сплавов является отсутствие кристаллографических плоскостей скольжения. В этой связи для описания механизмов скольжения эффективны модели аморфных сплавов, предполагающие их поликластерное строение. Бакай [419] разработал поликластерную модель аморфных твердых тел, основанную на конструктивном определении класса топологически разупорядоченных структур, сохраняющих достаточно большую общность. Предполагается, что границы кластеров обладают тем же атомным строением, что и слои скольжения. Однако в силу случайной упаковки кластеров и их произвольной формы сквозная трансляционно-инвариантная межкластерная граница отсутствует. С другой стороны, сдвиг по поверхности, отвечающей однородным сдвиговым напряжениям, невозможен без разрывов связей по кластерным границам. Поэтому скольжение путем движения дислокаций происходит вдоль тех участков кластерных границ, где касательные напряжения достигают критического уровня (при этом разрывы происходят в местах концентрации нормальных к границе растя- [c.259]

Из опыта хорощо известна общая тенденция к формированию пластических областей на первых стадиях развития в виде узких слоев скольжения, занимающих незначительный объем тела по сравнению с его упругой зоной [34, 36]. Особенно это типично для материалов, обладающих четко выраженной площадкой текучести (для металлов типа мягкой стали, склонных к запаздыванию текучести и обычно лучще описывающихся условием Треска-Сен-Венана), а также при наличии напряженного состояния с достаточно большим градиентом напряжений. [c.99]

Цилиндр был подвергнут сжатию в осевом направлении. Слои скольжения слева образуют белый крест, а справа кажутся эллипсами (белая центральнал линия, параллельная оси цилиндра, получается вследствие отражения света, [c.325]

Дальнейшие любопытные наблюдения, произведенные Микловитцем, таковы 1) предел текучести стали, содержащей 1% кремния, во астает на 50% при увеличении скорости вытягивания в 105 раз и 2) густота образования трещин на лаковом покрытии при высоких скоростях вытягивания оказалась большей, чем при низких скоростях. Это показывает, что при высоких скоростях вытягивания получается больше линий или слоев скольжения, чем при скоростях низких. [c.362]

Фпг. 293. Параллельные слои скольжения, образовавшиеся на плоском образце из алюминиевого сплава 24-8Т в результате прерывистого нагружения (по А. Стенгу, М. Гринспену и С. Ньюмену). [c.365]

Мы видим, что в противоположность характеру образования пластических деформаций, описанному в п. 3 настоящей главы для образцов компактной формы, когда при достижении (верхним) пределом текучести значения ад = 1,155 (а — нижний предел текучести при растяжении) возникает слой скольжения, наклоненный под углом р=45°, и в нем преобладает плоскодеформированное состояние, в случае широких плоских образцов пластические деформации возникают в слое, наклоненном под углом р = 35°16 при растягивающем напряжении 5 = 00, причем суженная зона образуется вследствие утоньшениия по указанному направлению под действием главных напряжений [c.369]

Для тех напряженных состояний, при которых как раз достигнут предел текучести, напряжения ох и должны удовлетворять условию пластичности (19.10) или (19.23). Все круги Мора, представляющие указанные напряженные состояния в слое скольжения, имеют огибающую кривзто, уравнение которой можно найти, исключив, например, из равенств (19.10) и (19.28) и рассматривая в полученном уравнении 01 как переменный параметр. Можно действовать и иначе, используя преобразование координат (19.22) и обозначив через р переменный параметр [c.370]

Ф и г. 456. Направление -слоев скольжения в сталь-Н0Л1 стержне при его кручении за пределом текучести. [c.576]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...