Жидкость неньютоновская вязкая

ДВИЖЕНИЕ НЕНЬЮТОНОВСКИХ ВЯЗКИХ ЖИДКОСТЕЙ В ТРУБАХ [c.203]

Неньютоновские вязкие жидкости, для которых Скорость сдвига [c.203]

Неньютоновские вязкие жидкости делятся на две группы [c.204]

Для неньютоновских вязких жидкостей вводится понятие кажущейся вязкости [c.204]

Рис. 14.1. Кривые течения неньютоновских вязких жидкостей

При движении неньютоновской вязкой жидкости по трубе радиусом а и длиной / под действием перепада давления Ар распределение касательного напряжения по радиусу, как и в случае ньютоновской жидкости, имеет вид [c.205]

Расход неньютоновской вязкой жидкости определяется при любом виде функции/(т) из соотношения [c.205]

Какая жидкость называется неньютоновской вязкой [c.206]

Ответ неправильный. Вы не разобрались в классификации неньютоновских вязких жидкостей. [c.211]

Реологические законы неньютоновских вязких несжимаемых жидкостей [c.356]

Если рассматривать движение по трубопроводу неньютоновской вязко-пластичной жидкости, при определении сил внутреннего трения, обусловливаемых здесь одновременно как вязкими, так и пластическими ее свойствами, следует исходить из выражения (7.5). Тогда вместо выражения (8.5) необходимо принять [c.262]

Ньютоновская и неньютоновская вязкие жидкости [c.110]

РЕОЛОГИЧЕСКИЕ УРАВНЕНИЯ СОСТОЯНИЯ ДЛЯ ЧИСТО ВЯЗКОЙ НЕНЬЮТОНОВСКОЙ ЖИДКОСТИ [c.55]

Ограничимся подробным рассмотрением лишь одного, практически наиболее важного и интересного для нефтяной промышленности класса неньютоновских жидкостей — вязко-пластичных. В следующих параграфах изучаются основные свойства этих жидкостей и приводится решение ряда инженерных задач, связанных с их течением по различным гидравлическим системам. [c.287]

Обширные экспериментальные исследования, проводившиеся в области реологии полимеров в течение последних 10 лет, позволяют утверждать, что большинство полимеров в условиях переработки обладает свойствами аномально-вязких неньютоновских жидкостей [65]. Полимерам в этом состоянии присуща способность к высокоэластическим деформациям. Существование аномалии вязкости полимеров требует определения функциональной зависимости между эффективной вязкостью и скоростью сдвига (или напряжением). В настоящее время разработано и создано большое количество реометров, на которых можно экспериментально определять реологические свойства термопластов. [c.114]

Консистентные смазки за последнее время применяются все шире и шире для различных узлов трения машин. Их преимущества в ряде случаев по сравнению с обычными смазочными маслами связаны с их особыми механическими свойствами, а именно с пластичностью. Исследования пластичных свойств смазок, выполненные Д. С. Вели-ковским [1], акад. П. А. Ребиндером [2], В. П. Варенцовым [3] и другими авторами, позволили сделать ряд выводов. В частности, выяснилось [4], что различные смазки обнаруживают весьма разнообразные механические свойства и принадлежат к разным классам реологических тел. Наши исследования [5], проведенные с применением ротационного вискозиметра, приводят к тому же заключению. Некоторые из смазок близки к бингамовскому телу другие, имея определенное предельное напряжение сдвига 0, не подчиняются закону вязко-пластичного течения Бингама третьи представляют собой неньютоновские жидкости, т. е. показывают аномалию вязкости, но не обнаруживают 6 наконец, четвертые близки по своим свойствам к высоковязким ньютоновским жидкостям. [c.119]

Подбор материала в сильной степени отражает собственные научные интересы автора, а глубина изложения каждой темы является следствием неизбежного компромисса с практическими возможностями изучения примерно за один семестр. Например, теория динамического пограничного слоя изложена весьма сжато. Приведен только материал, используемый в последующих разделах по тепло- и массообмену. Желающие глубже изучить теорию пограничного слоя, несомненно, должны проработать отдельный курс механики вязкой жидкости, по которому имеются соответствующие учебники. Во многих книгах конвективный тепло- и массоперенос изложен в значительно большем объеме, чем в настоящей, где многие разделы конвекции даже не упомянуты. Читатель заметит отсутствие таких разделов, как свободная конвекция, теория теплообменников, теплообмен на вращающихся поверхностях, нестационарные течения, двухфазные течения, кипение и конденсация, неньютоновские жидкости, излучение газов и паров, теплообмен в разреженных газах, магнитогидродинамические течения и со- [c.6]

НЕНЬЮТОНОВСКАЯ ЖИДКОСТЬ — вязкая жидкость, коэф. вязкости к-рой зависит от приложенного напряжения. В отличие от ньютоновской жидкости (рис., а), при простом чистом сдвиге диаграмма зависи- [c.319]

Среди аномально-вязких материалов наиболее простыми вязкостными свойствами отличаются неньютоновские жидкости. Сюда относятся прежде всего растворы полимеров, для которых типичны графики, представленные на рис. 55. Важнейшими характеристиками такого рода систем являются величины т б и Выше неоднократно отмечалось значение как параметра, нормирующего реологические характеристики материалов. В довольно большом числе опубликованных работ, начиная с середины двадцатых годов, т б удавалось надежно определить экспериментально. Первая большая сводка таких определений была дана [c.119]

До сих пор речь шла о жидкостях, подчиняющихся закону вязкого трения Ньютона и называемых ньютоновскими. Однако есть жидкости (некоторые типы нефтей, буровые растворы, клеи и др.), которые этому закону не подчиняются. Такие жидкости называют неньютоновскими. Их изучением занимается наука реология. [c.16]

Ограничимся подробным рассмотрением лишь одного, наиболее важного для нефтяной и газовой промышленности -класса неньютоновских жидкостей — вязко-пластичных. [c.212]

Потери напора при движении неньютоновских (бингамовских) жидкостей можно определять по обычной формуле Дарси—Вейсбаха. При этом, если режим структурный, для коэффициента гидравлического сопротивления используют выражение 1=64/Ке, где Ке — так называемое обобщенное число Рейнольдса, учитывающее одновременно как вязкие, так и пластические свойства жидкости. Обобщенное число Рейнольдса [c.218]

К первым численным исследованиям линейного УГД контакта с неньютоновской смазкой в неизотермических условиях, проведенным в предположении, что толщина смазочной пленки и распределение давления заданы, относятся работы [30, 48]. В работе [48] смазка представлялась в виде нелинейной максвелловской среды с вязкопластической компонентой, описываемой моделью Бэра-Винера [17] в работе [30] смазка описывалась нелинейной максвелловской средой с вязкой компонентой согласно модели Эйринга. В работе [99] методом малого параметра и с использованием модели Бэра-Винера [17] получено уравнение для давления. Из решений задачи следует, что использование ньютоновской модели жидкости приводит к завышению значений температуры, особенно в окрестности температурного пика. Показано, что с ростом коэффициент трения достигает максимального значения и затем монотонно снижается. Изотермический анализ коэффициента трения давал завышенные значения, особенно при больших. Вязкопластическая модель Бэра-Винера [17] использовалась также в работе [68] для получения модифицированного уравнения Рейнольдса методом малого параметра. [c.514]

В последнее время при разработке ряда нефтяных месторождений были обнаружены нефти, обладающие свойствами неньютоновских вязко-пластичных жидкостей их называют неньютоновскими нефтями. Установлено, что основные особенности этих нефтей связаны с ювышенным содержанием в них смол, асфаль-тенов, парафинов и их течение хорошо описывается уравнением Бингама (9.5). [c.298]

На рис. 14.1 приведены кривые течения неньютоновских вязких >иадкостей. Кривая 1 соответствует вязкопластичной жидкости, кривая [c.204]

Формулы (14.6) и (14.7) справедливы при отсутствии пристенного скольжения. При вращательном течении неньютоновской вязкой жидкости между двумя соосными цилиндрами расяределёние касательного напряжения по радиусу имеет вид [c.205]

В предлагаемой вниманию советского читателя книге двух известных специалистов по гидромеханике и реологии неньютоновских жидкостей сделана попытка в достаточно полном и систематизированном виде изложить основные подходы к построению физикомеханических моделей реологически сложных жидких сред, поведение которых отличается от поведения классической вязкой жидкости. [c.5]

Исследования течений в пограничном слое неньютоновских жидкостей довольно обширно представлены в научной литературе. Однако все они явно или неявно относятся к вязкому пограничному слою. Сривастава и Маити [19] исследовали течение в пограничном слое жидкости второго порядка. Выбор такого уравнения состояния был, по-видимому, нодсказан приближением для низких чисел Вейссенберга, т. е. приближением вязкого пограничного слоя. Главный результат их работы состоит в доказательстве того, что точка отрыва смещается в направлении передней критической точки при росте числа We. [c.279]

Иеньютоновская жидкость. Гидродинамика и тепломассобмен. Метод поверхностей равного расхода наиболее эффективен при решении уравнений количества движения и массы в неньютоновской жидкости, где нелинейность в уравнениях наиболее ярко выражена. В уравнении (1.3.1) вязкое напряжение выражается по обобщенной модели Шульмана [60]. [c.41]

Задачи течения неньютоновских жидкостей. Этот класс задач рассматривает течение структурно-вязких жидкостей (жидкие полимеры, стекла, эмульсии и др.), вязкость которых зависит от режима течения даже при малых числах Рейнольдса. Для решения таких задач используются численные методы пограничного слоя или методы решения задач по течению в каналах с введением дополнительных соотношений для расчета реологических свойств (вязкости, пластичности, упругости и т.д.). Поскольку для решения таких задач используются уравнения, описывающие течение ньютоновских жидкостей, вся аномалия вводится формально в изменение свойств этих жидкостей. Как правило, это ведет к сильсюй зависимости свойств от искомых функций. Так, для высоковязких парафинистых нефтей их вязкость определяется как функция температуры среды и производной скорости. Такой характер зависимости свойств неиьютоновск 1х жидкостей вызывает повышение нелинейности системы уравнений, что в конечном счете ведет лишь к увеличению итераций при использовании метода прогонки. [c.188]

Для неньютоновских жидкостей квазиодномерные уравнения могут быть построены практически теми же методами, что и для ньютоновской. Например, для нелинейно-вязких жидкостей изменениям подлежат только соотношения (2.7) и (2.8), где следует учесть зависимость от (0, t) и g L t) соответственно, и замыкающие соотношения (4.5) и (4.8) [6]. Процедура их получения может быть основана на решении нелинейной краевой задачи div(/ Vг )Vг ) = дрс/дх U p i ) = U wi ) заменяющей (4.1). В частности, для жидкостей со степенным реологическим законом f(a) при = 0 заведомо получим степенные зависимости иГгот и7 . [c.651]

Берд [11 сформулировал аналогичный вариационный принцип для установившегося ламинарного движения несжимаемых неньютоновских жидкостей в том случае, когда можно пренебречь инерционными членами в уравнениях движения. Он также привлек внимание к другим аналогичным исследованиям [2]. Другое обобщение, которое применено к стоксовому течению вязкой несжимаемой жидкости при неоднородной температуре, было предложено Глансдорфом, Пригожином и Хейзом [13]. [c.112]

Из рассмотрения рис. 60 виден ряд существенных различий между неньютоновскими жидкостями и пластичными дисперсными системами. Во-первых, у пластичных дисперсных систем нелинейность зависимости у (т) наблюдается при таких скоростях деформаций (y > унн) и напряжениях сдвига (т > т ), при которых не проявляется разрушение структуры материалов. Во-вторых, у этих систем разрушение структуры может быть выражено столь резко и происходит так интенсивно, что в широком интервале скоростей деформаций максимальное напряжение сдвига не зависит от величины у или слабо повышается с ее увеличением. Эта особенность прочностных свойств пластичных дисперсных систем обусловлена прежде всего хрупкостью их структурного каркаса. В-третьих, отвечающее каждому определенному значению у предельное разрушение структуры может так усиливаться с увеличением у, что напряжения сдвига на установившихся режимах течения не только отстают от увеличения у, как-то наблюдается при аномалии вязкости, но значительно снижаются при возрастании у. Это явление сверханомалии, впервые изученное в работах Г. В. Виноградова, В. В. Синицына и В. П. Павлова, иллюстрируется на рис. 60 ветвью АС кривой A DEFG. В-четвертых, на установившихся режимах течения при низких скоростях деформаций сопротивление вязкого течения дисперсионной среды и перемещения относительно нее дисперсной фазы могут не зависеть от скорости деформации (участок D кривой A DEFG). С увеличе- [c.128]

При ньютоновском течении в канале возникающие из-за продольного течения вязкие напряжения пропорциональны градиенту продольной скорости. Для неньютоновского течения отношение между вязким напряжением и градиентами скорости более сложное. Для некоторых жидкостей напряжение можно считать пропорциональным градиенту скорости в некоторой степени. Такие жидкости известны как степенные жидкости (power-law fluids). [c.236]

В этом разделе изучается влияние свойств тонкого поверхностного слоя на характеристики контактного взаимодействия при качении упругих тел, разделённых жидким смазочным материалом. Давление, возникающее в слое жидкости при относительном движении поверхностей, и толщина плёнки смазки в этом случае зависят от геометрии контакта и вязких свойств жидкости (гидродинамическая смазка), а также от упругих свойств взаимодействующих тел (эластогидродинамическая смазка). Теории гидродинамической и эластогидродинамической смазки изложены в монографиях [22, 60, 81, 162, 185]. Эти теории, базирующиеся на ньютоновской модели жидкости, удовлетворительно предсказывают толщину плёнки смазки в зазоре между телами. Однако при высоких давлениях и низких скоростях относительного проскальзывания наблюдается различие в предсказываемых теорией величинах силы трения и диссипации с наблюдаемыми в экспериментах. Для получения более достоверных результатов рассматривались модели, учитывающие эффект изменения вязкости от температуры и неньютоновское поведение жидкости при высоких давлениях (см. [190, 230]). [c.284]

Пример 2. Модель вязкой жидкости неприменима для описания течений разреженных газов. Степень разреженности газа и область применимости модели вязкой жидкости к газам определяются величиной числа Кнудсена Кп = Ь, где I — средняя длина свободного пробега молекул, Ь — характерный размер тела. Для слаборазреженных газов //L <С 1, коэффициенты вязкости ц и теплопроводности к пропорциональны I и закон трения Ньютона верен с точностью до членов порядка Кп . Следующее приближение на этом пути (приближение Барнетта) дает один из простейщих примеров неньютоновской жидкости. В этом приближении [c.77]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...