Пробег частицы

В другом случае, когда число столкновений между частицами велико, а длина пути свободного пробега частиц мала, движение частиц аналогично вязкому течению со скольжением. Вязкость твердой фазы отражает взаимодействие частиц между собой на микроскопическом уровне. В области, где плотность твердой фазы равна рр, напряжение сдвига Тр и коэффициент трения [c.234]

Длину свободного пробега частицы Л, среднее время пробега т = Л/у и число столкновений частиц за 1 с v = 1/т можно связать с характеристиками, определяющими самый процесс столкновения частиц, введя понятие об эффективном сечении столк- [c.39]

Длина пробега частицы зависит от заряда, массы, начальной энергии и среды, в которой происходит движение. Длина пробега увеличивается с возрастанием начальной энергии частицы и уменьшением плотности среды. При одинаковой начальной энергии тяжелые частицы обладают меньшими скоростями, чем легкие. Медленно движущиеся частицы взаимодействуют с атомами более эффективно и быстрее растрачивают имеющийся у них запас энергии. [c.324]

Расходуя свою энергию при движении в веществе, заряженная частица растратит энергию на некоторой длине пути и более уже не сможет вызвать ионизацию и возбуждение атомов. Расстояние, которое проходит заряженная частица в веществе до своей полной остановки, называется средним пробегом частицы. [c.24]

Таким образом, средний пробег частицы зависит от ее массы и скорости. По длине пробега R, измеренной экспериментально, можно оценить начальную энергию й о частицы. [c.25]

Определение массы частицы по одновременному измерению импульса и длины пробега частицы. Энергия ё, импульс р и собственная масса частицы связаны между собою релятивистским соотношением (11.49) [c.52]

Значение энергии с частицы может быть оценено по длине среднего пробега частицы (11.16 11.17), найденной экспериментально. Значение импульса р частицы можно найти из соотношения (11,48), измеряя экспериментально радиус кривизны г траектории частицы в магнитном поле с известной индукцией В. Этот метод определения т имеет невысокую точность для частиц малой энергии, которые при своем движении в камере Вильсона испытывают сильное рассеяние на атомах и ядрах газа, наполняющего камеру, что приводит к неточному определению радиуса кривизны траектории. Для частиц больших энергий соотношение (11.50) дает хорошие значения для массы. [c.52]

Ионизационное торможение является главным механизмом потерь энергии при прохождении заряженной частицы через вещество. В этом механизме кинетическая энергия заряженной частицы тратится на возбуждение и ионизацию атомов среды, через которую она проходит. Спрашивается, от чего зависит величина ионизационных потерь и каков ионизационный пробег частицы, на котором она теряет всю свою энергию Для ответа на эти вопросы рассмотрим сначала элементарную схему взаимодействия заряженной частицы с одним электроном, а затем просуммируем эффект для всех электронов, мимо которых про летает частица. [c.203]

Проинтегрировав это выражение по всем значениям Г от О до То, можно получить полный пробег частицы X [c.211]

Обычно пробег частиц обозначается буквой R и измеряется либо в единицах длины (м, см, мк), либо в единицах плотности г см ). [c.211]

Камера наполнялась исследуемым газом. Выбирая подходящее давление газа, можно было сделать пробеги исследуемых частиц с данной энергией в точности равными расстоянию от источника до экрана. При этом простой характер зависимости пробега от давления позволял легко по величине давления газа в камере вычислять пробег частицы при нормальном давлении и по формуле, связывающей пробег с энергией, находить ее энергию. [c.440]

Легко себе представить, чем могут отличаться такие следы один от другого. Прежде всего длиной, характеризующей путь, пройденный частицей. Так как очень часто заряженная частица попадает в пластинку, уже пройдя часть своего пути в воздухе (или в какой-либо другой среде), то ее полный путь остается неизвестен. Поэтому обычно путь, пройденный частицей, измеряют в обратном направлении (от места, где частица остановилась) и называют остаточным пробегом (R). Остаточный пробег частицы зависит от ее заряда, массы и энергии Т в данном месте траектории. Измерения, проведенные с протонами разных энергий, дали следуюш,ую зависимость Тр от R p (см. 18) [c.558]

Подставляя в формулу (78. 1) выражение Гр и Rp через массу, энергию, заряд и пробег частицы х, получим [c.562]

Таким образом, измерение остаточного пробега частицы и подсчет числа зерен на ее следе позволяют определить пройденный путь, направление движения (по направлению градиента плотности зерен), массу и энергию частицы. Отличие в следах частиц с разными зарядами z столь суш,ественно (большая величина g при той же скорости), что по виду следа в большинстве случаев может быть оценен и заряд частицы. [c.562]

Однако описанный метод пригоден только в тех случаях, когда можно измерить остаточный пробег частицы, т. е. когда частица останавливается в эмульсии. Для частиц, не останавливающихся в эмульсии, понятие остаточного пробега теряет смысл. В подобных случаях для анализа свойств частицы наряду с плотностью зерен используется третья характеристика следа — степень его прямолинейности. [c.562]

Основным недостатком описанного варианта фотографического метода является малая толщина эмульсионного слоя в используемых фотопластинках в нем могут полностью укладываться только пробеги частиц, летящих параллельно плоскости слоя. Очевидно, что для надежного детектирования заряженных частиц независимо от направления их полета желательно иметь эмульсионный блок с примерно одинаковыми размерами по всем осям. Однако толщину эмульсионного слоя на фотопластинке увеличивать беспредельно нельзя, так как уже для толщины [c.590]

Как уже отмечалось в т. I, 21, формула (I2.I) легко обобщается на частицы любой массы и любого заряда. Действительно, из выражения (12.5) следует, что при одинаковых скоростях длины пробега частиц относятся как т/г [c.130]

Подставляя в формулу (12.1) выражение Гр и через массу, энергию, заряд и длину пробега частицы х, получаем [c.130]

Однако описанный метод пригоден только в тех случаях, когда можно измерить остаточный пробег частицы, т. е. когда ча- [c.130]

Основным недостатком описанного выше ( 12) варианта фотографического метода является малая толщина эмульсионного слоя в используемых фотопластинках в нем могут полностью укладываться только длины пробегов частиц, летящих [c.162]

Для описания реальной плазмы вводят понятие локальной однородности. При этом плазму разделяют на элементарные объемы, достаточно малые, что позволяет считать в их пределах плазму однородной, но в то же время достаточно большие, чтобы можно было говорить о статистическом усреднении величин. Если через /эфф обозначить средний свободный пробег частицы между двумя столкновениями, а через ш — рассматриваемый параметр, описывающий состояние плазмы, то условие локальной однородности записывается в виде [c.230]

Характерными размерами системы k являются линейные размеры системы, длина свободного пробега частиц, среднее расстояние между частицами, характерные размеры потенциала взаимодействия, размеры самих частиц и др. При этом система в некоторых отношениях может проявлять квантовые свойства и в то же время в других отношениях — классические. [c.220]

Одним из важнейших параметров ионизированного газа является давление. Если давление выше 10 бар, то среда считается сплошной, В области, где р = (1Q- —10 ) бар, газ — не сплошная среда, не простая совокупность независимых частиц, так как в этой области средняя длина свободного пробега частиц соизмерима или превосходит размер области, где идет изучаемый процесс. При более низких давлениях газ можно считать совокупностью движущихся независимо друг от друга частиц. Если энергия взаимодействия между частицами мала по сравнению с кинетической энергией частиц, то давление (в барах) в плазме можно определить из уравнения состояния идеального газа [c.230]

Уравнение Фурье справедливо для небольших значений градиента температуры (когда отклонение системы от равновесного состояния мало) и в случае, когда средняя длина свободного пробега частиц (квазичастиц), участвующих в теплопереносе, мала по сравнению с геометрическими размерами системы. Для кристаллических твердых тел коэффициент теплопроводности представляет собой симметричный тензор второго ранга. [c.338]

В широком диапазоне изменения давления газа вязкость газа определяется парными соударениями составляющих его частиц. Нижняя граница этого диапазона определяется условием, согласно которому характерная длина пробега частиц газа много меньше размеров рассматриваемой емкости с газом. В случае, если размер емкости —10 см, указанная граница соответствует давлению 1 Па (10 2 мм рт. ст.). Верхняя граница определяется условием идеальности газа, согласно которому длина свободного пробега частиц много больше среднего расстояния между ними Указанное условие, при [c.364]

Это соотношение справедливо, когда размер системы в направлении градиента много больше длины свободного пробега частиц в среде, а изменение концентрации на расстоянии длины свободного пробега много меньше характерного значения концентрации частиц N. Кроме того, предполагается отсутствие внешних полей, градиентов температуры и давления. [c.375]

К серьезным недостаткам камеры Вильсона относится ее малый эффе с-тивный объем. Обычно камера имеет размер порядка 20 см — расстояние для пробегов частиц в газе очень небольшое. [c.507]

Справа указана длина свободного пробега частицы по отношению к ядерным столкновениям. [c.643]

Вычислим среднюю длину свободного пробега частиц сорта а. Для этого достаточно разделить расстояние, пройденное молекулами сорта а за время t (очевидно, эта величина равна nat), на полное число столкновений Тогда р [c.96]

X — длина свободного пробега частицы, длина электромагнитной волны fi — дипольный момент молекулы, коэффициент ослабления излучения [c.7]

Следует заметить, что в конце тормозного пути при каждом столкновении теряется значительная доля остаточной энергии частицы, и в силу случайного характера этих процессов длина пробега оказывается неопределенной величиной. Это служит причиной значительного разброса длины пробега, так что для частицы с заданной энергией предсказать точное значение ее невозможно. Приблизительное значение средней длины линейного пробега частицы с первоначальной энергией j можно определить по формуле [c.335]

Крайбел [439] рассмотрел также косые скачки и применение метода характеристик. Эти вопросы изложены также в работах [421, 671]. В работе [115] предпринята попытка сформулировать систему уравнений, основанную на соотношении длин свободного пробега частиц и длин свободного пробега для других взаимодействий. [c.337]

Из геометрических размеров конструкций =160 см, 7 = 190 см. На участке Т имеется защита, состоящая из слоя железа толщиной 65 см и бетона толщиной 140 с.и. Она характеризуется числом пробегов частиц р/. Плотность потока псрассеянных частиц в точке детектирования излучения А можно оценить по формуле [c.328]

Так как длина пробега -частицы связана со скоростью (энергией) согласно (VI.28), то закон Гейгера—Нэттола запишется [c.224]

Поиски частиц с массами, промежуточными между массой [г-мезона и массой протона, начались в 1946 г. опытами советских ученых А. И. Алиханова и А. И. Алиханяна, проведенными с помощью разработанного ими прибора — масс-спектрометра (р,ис. 238). Принцип устройства прибора заключается в использовании нескольких ковров счетчиков С, расположенных около большого магнита таким образом, что заряженная частица, идущая сверху вниз, последовательно проходит через систему счетчиков, межполюсное пространство магнита и снова через систему счетчиков, разделеннь.1х поглотителем Я. С каждым счетчиком связана неоновая лампочка, вспыхивающая в момент прохождения частицы через счетчик. Траектория частицы в приборе и, следовательно, ее импульс определяются по расположению одновременно вспыхнувших лампочек, которые фиксируются фотоаппаратом. Пробег частицы определяется по толщине пройденного ею поглотителя. По имшульсу и пробегу вычисляется масса прошедшей через прибор частицы. В результате большой серии опытов с таким прибором авторы высказали утверждение, что, кроме ц-мезонов и протонов, в составе космических лучей должны быть частицы с промежуточными массами. Позднее такие частицы были обнаружены. [c.557]

Поиски частиц с массами, промежуточными между массой ji-ме-зона и массой протона, начались в 1946 г. опытами советских ученых А. И. Алиханова и А. И. Алиханяна, проведенными с помощью разработанного ими прибора — масс-спектрометра (рис. 75). Принцип устройства прибора заключается в использовании нескольких ковров — счетчиков С, расположенных около большого магнита таким образом, что заряженная частица, идущая сверху вниз, последовательно проходит через систему счетчиков, межполюсное пространство магнита и снова через систему счетчиков, разделенных поглотителем П. С каждым счетчиком связана неоновая лампочка, вспыхивающая в момент прохождения частицы через счетчик. Траектория частицы в приборе и, следовательно, ее импульс определяются по расположению одновременно вспыхивающих лампочек, вспышки которых фиксируются. Длина пробега частицы определяется по толщине пройденного ею поглотителя. По импульсу и длине пробега [c.125]

A. Уширение линий при столкновениях разнородных частиц описывается функцией (5.37), если в ней время жизни возбужденного уровня заменить средним временем то пробега частицы между соударениями. Уширение в этом случае называют лорен-цовским. Более точное рассмотрение показывает, что происходит и некоторое смещение линии. [c.263]

Величина /, характеризующая средний путь пробега частиц жидкости, обусловленный турбул нтными пульсациями и имеющая линейную размерность, назиана Прандтлем длиной пути перемешивания (или пути смешения). [c.182]

Выразив турбулентную вязкость А через р/ йТ11(1у (где I — длина пути перемешивания, характеризующая средний путь пробега частиц, обусловленный турбулентными пульсациями) и сделав ряд допущений, Прандтль и Карман получили уравнения, характеризующие закон распределения скоростей в ядре потока. На основании этих уравнений, а также результатов многочисленных экспериментальных исследований других ученых можно считать, что распределение скоростей в ядре потока происходит по логарифмическому или близкому к нему закону (см. участок эпюры скоростей вг на рис. 5.7, б). [c.79]

Рис. 8.4. Зависимость числа тиже-лых заряженных частиц N, прошедших через слой вещества, от толщины X этого слоя. Пунктиром отмечен пробег частиц.

Рис. 8.4. Зависимость <a href="/info/909">числа</a> тиже-лых заряженных частиц N, прошедших через слой вещества, от толщины X этого слоя. Пунктиром отмечен пробег частиц.

V характер турбулентности будет изменяться она, надо полагать, будет развиваться все более и более при этом длины путей пробега I отдельными частицами жидкости (от начального сечения 1 — 1 до конечного сечения потока 2 — 2, т. е. от начала трубы до ее конца) должны увеличиваться длина пробега (длины траекторий) / будет все больше и больше отличаться от длины трубы 1д (1 > /о) равным образом должны как-то изменяться и величины относительных перемещений (А1) отдельных струек по отношению друг к другу. По-видимому, следует считать, что для квадратичной области сопротивления мы должны получать как бы такое равенство (Та,/<.р а onst, где 1ср — средняя длина пробега частицами жидкости от начала трубы до ее конца Та, — среднее актуальное касательное напряжение вдоль l p (зависящее, разумеется, от величин Л/) [c.168]

Диффузия и растворимость водорода в силикатных покрытиях на 2—3 порядка ниже, чем в металлах. Поэтому для подавления блистеринга при одновременном воздействии Не" и покрытия должны иметь гетерогенную структуру из взаимопроникающих каркасов (фаз), один из которых хорошо проводит водород (например, на основе титана), а другой — гелий (силикатный). Толщина прослоек должна быть порядка длины пробега частиц в материале. Дополнительные возможности открывают покрытия с микропористой структурой и микрошероховатым поверхностным слоем, в котором создаются условия для стока газов по малоскач-ковому механизму диффузии. На рисунке (г) приведена микрофотография такого покрытия с высококремнеземистым рыхлым поверхностным слоем. После облучения Не+ эрозия на нем визуально не обнаружена. [c.197]

В карамических материалах в результате нарушений структуры происходят различные изменения свойств. Внедрение атомов в междоузлия решетки приводит к распуханию, которое может развиваться и вызывать разрушение материала. Дефекты структуры понижают теплопроводность керамики. Термические пики, особенно образующиеся в конце пути пробега частицы, представляют собой локализованные области высоких температур. Быстрый нагрев и охлаждение в этих областях могут усилить диффузию и привести к образованию метастабильных фаз. [c.142]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...