Уравнение Рейнольдса

Истечение масла через зазор к по уравнению Рейнольдса [c.445]

В уравнениях Рейнольдса число неизвестных величин намного превышает число уравнений. Уравнения Рейнольдса могут быть использованы для расчета осредненного движения только при задании связи между пульсационным и осредненными движениями. При этом осред-ненные по времени скорости, входящие в уравнения Рейнольдса, должны удовлетворять таким же граничным условиям, как и истинные скорости при ламинарном движении. [c.16]

УРАВНЕНИЯ РЕЙНОЛЬДСА ДЛЯ РАЗВИТОГО ТУРБУЛЕНТНОГО ДВИЖЕНИЯ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ [c.89]

ТЕЧЕНИЕ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ В ТОНКОМ СЛОЕ ПЕРЕМЕННОЙ ТОЛЩИНЫ. УРАВНЕНИЯ РЕЙНОЛЬДСА ДЛЯ СМАЗОЧНОГО СЛОЯ [c.306]

Следовательно, в уравнениях движения можно не учитывать не только инерционные члены, но и те вязкостные члены, которые содержат производные по л и 2. При этом, однако, движение является пространственным и в уравнении неразрывности должны быть сохранены все три члена, поскольку в общем случае они имеют один порядок малости. Тогда, пренебрегая малыми членами, вместо системы (8.27) получим систему уравнений Рейнольдса для смазочного слоя [c.307]

Н. Е. Жуковским и С. А. Чаплыгиным. Для простоты рассмотрим решение в приближении Зоммерфельда, которое основано на уравнениях Рейнольдса. [c.313]

Таким образом, структура турбулентного пограничного слоя значительно сложнее структуры ламинарного слоя. Дифференциальные уравнения турбулентного пограничного слоя можно получить из уравнений Рейнольдса, оценив значения [c.367]

Уравнения Рейнольдса смазочного слоя 306 [c.435]

О, получаем уравнения Рейнольдса [c.99]

Уравнения Рейнольдса могут быть получены также в любой криволинейной системе координат. [c.99]

Уравнения Рейнольдса содержат 10 неизвестных и, следовательно, образуют незамкнутую систему. Замыкание системы сводится к установлению связей между турбулентными напряжениями и другими переменными, входящими в уравнения. Установление таких связей представляет трудную задачу в современной гидромеханике она решается на основе гипотез, выдвинутых рядом авторов применительно к простейшим случаям движения. Связи, получаемые на основе таких гипотез, содержат функции или константы, подлежащие определению из опытов, а совокупность применяемых для этого методов составляет содержание полуэмпирических теорий турбулентности. В следующем параграфе приведены минимально необходимые сведения о некоторых из этих теорий. [c.100]

Рассмотренный пример иллюстрирует, каким образом гипотеза о турбулентных напряжениях позволяет получить практическое решение уравнений Рейнольдса. Правда, ввиду простоты данного примера тот же результат может быть получен и без их использования. Тем не менее эти уравнения составляют основу теории турбулентных потоков. [c.105]

Рассмотрим движение тонкого смазочного слоя между двумя эксцентрично расположенными цилиндрами, один из которых (внутренний) вращается с постоянной угловой скоростью (рис. 169). Движение будем предполагать плоским, установившимся, ламинарным, изотермическим. Такая задача является простейшей i i3 числа разнообразных задач, составляющих гидродинамическую теорию смазки подшипников скольжения. Она может быть решена на основе бигармонического уравнения, т. е. при учете всех вязкостных членов уравнений движения. Такое решение было дано Н. Е. Жуковским и С. А. Чаплыгиным. В целях большей простоты рассмотрим решение в приближении Зоммерфельда, которое основано на уравнениях Рейнольдса. [c.349]

Этот случай турбулентного течения (схему см. на рис. 159) может быть описан теми же методами полуэмпирической теории, которые использовались для турбулентного течения в круглой цилиндрической трубе. Принимая во внимание структуру движения вблизи бесконечной плоской стенки (см. 5 гл. 5), но учитывая, что в данном случае имеет место продольный перепад давления, первое и второе уравнения Рейнольдса получим в виде [c.399]

При выводе уравнений турбулентного пограничного слоя, как и ламинарного, исходят из допущения о возможности пренебречь в уравнениях движения членами, малость которых обусловлена малостью его относительной толщины. При этом уравнения турбулентного слоя получают из уравнений Рейнольдса на основе тех же рассуждений, какие были использованы для ламинарного случая. Не повторяя их, выпишем уравнения в го- [c.403]

Течение в области турбулентного плоского источника обладает всеми свойствами пограничного слоя, и его уравнения могут быть получены из уравнений Рейнольдса при следующих исходных предпосылках вязкостными членами можно прене- [c.420]

Уравнения Рейнольдса смазочного слоя 343 [c.459]

Турбулентное движение. Уравнение Рейнольдса [c.262]

Турбулентное движение. Уравнение РейноЛЬдса [c.265]

Такую систему часто называют системой уравнений Рейнольдса. Видно, что уравнение неразрывности движения остается таким же, как и для действительных скоростей, в то время как в уравнениях движения появляются новые слагаемые. [c.266]

Тогда очевидно, что новые слагаемые в уравнении Рейнольдса есть дополнительные напряжения поверхностных сил, возникающих из-за наличия турбулентности. Совокупность турбулентных напряжений так же, как и вязких напряжений (III.15), можно свести в таблицу, называемую тензором турбулентных напряжений, [c.266]

Для того чтобы система уравнений Рейнольдса стала замкнутой, необходимо ввести дополнительные шесть уравнений, связывающих компоненты турбулентного напряжения с осредненными составляющими скоростей. [c.267]

При получении зависимости для профиля скоростей при турбулентном движении воспользуемся уравнениями Рейнольдса, считая, что для безграничной пластинки все параметры потока не зависят от л и 2. Тогда уравнение (XI.44) будет иметь вид (черточки над осредненными величинами скоростей отбрасываем) [c.267]

Пористые теплообменные элементы отличаются от других систем с движущейся в пористой среде жидкостью значительными скоростями фильтрации, при которых появляются и становятся все более существенными инерционные эффекты сопротивления. В таком режиме течения сопротивление проницаемой матрицы может быть представлено в виде суперпозищш вязкостной адш и инерционной /Зрг/ составляющих -модифицированное уравнение Дарси или уравнение Рейнольдса — Форш-хеймера [c.19]

По современным представлениям уравнения Эйлера (1.2) описывают движение только идеальной (невязкой) среды. Уравнения Навье-Стокса (1.3) решены для частных случаев ламинарного движения вязкой среды. Уравнения О. Рейнольдса (1.4), полученные с целью описания турбулентного движения вязкой среды, отличаются от уравнений Навье-Стокса дополнительными членами, обусловленными турбулентным пульсацион-ньш движением. Дополнительные члены в уравнениях Рейнольдса рассматривают /125/как компоненты тензора напряжения, возникающего в [c.15]

Ее можно использовать для решения разнообразных задач, связанных с движением смазочного слоя. Следует иметь в виду, что так как уравнения Рейнольдса получены путем отбрасывания инерционных и некоторых вязкостных членов, они менее полно описывают движение, чем, например, система (8.27) или бигар-моническое уравнение (8.30). [c.307]

При обтекании вязкой жидкостью неподвижных твердых поверхностей распределение скоростей всегда неравномерное, так как помимо вытесняющего влияния на жидкость твердая поверхность оказывает еще тормозящее действие, являющееся следствием прилипания к ней жидких частиц. При малых числах Рейнольдса переход от нулевых скоростей на стенке к их конечным значениям может происходить постепенно так, что область тормозящего влияния стенки оказывается сравнимой со всей областью течения. Рассчитать такое течение можно, используя полные уравнения Навье—Стокса (или уравнения Рейнольдса, если поток турбулентный), решение которых является непростой задачей. Однако при больших числах Рейнольдса течение приобретает некоторые особенности, позволяющие эту задачу упростить. Так, по мере возрастания Re область вблизи стенки, где происходит интенсивное нарастание скоростей, становится все более узкой в этой области сосредоточивается основное влияние вязкости в ней локализуется интенсивное вихреобразование, а за ее пределами поток оказывается слабозавихренным и может приближенно считаться потенциальным. [c.325]

Если уравнение Рейнольдса сраЕнить с уравнениями в напряжениях (III.25) [c.266]

Гидравлика и аэродинамика (1975) -- [ c.175 ]

Справочник по гидравлике (1977) -- [ c.26 ]

Подшипники скольжения расчет проектирование смазка (1964) -- [ c.44 ]

Проектирование механических передач Издание 4 (1976) -- [ c.265 ]

Основы конструирования Книга2 Изд3 (1988) -- [ c.400 ]

Основы теплопередачи в авиационной и ракетно-космической технике (1992) -- [ c.156 ]

Справочник по гидравлике Книга 1 Изд.2 (1984) -- [ c.29 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...