Волна в анизотропной среде поперечность

Из второй формулы (4.3) видно, что вектор О перпендикулярен векторам В и N1, а из первой — что векторы В и N взаимно перпендикулярны. Таким образом, в бегущей волне векторы О, В и N образуют правую тройку ортогональных векторов (рис. 4.6). Что касается вектора Е, то в анизотропной среде его направление, вообще говоря, не совпадает с направлением О. Из первого уравнения (4.3) следует, что вектор Е ортогонален вектору В, т. е. лежит в плоскости, образуемой векторами О и N. Это значит, что бегущие волны в анизотропной среде поперечны в отношении векторов О и В, но в общем случае они не поперечны в отношении вектора Е (рис. 4.6). [c.180]

Заметим, что сама возможность разделения волн в твердом теле на продольные и поперечные связана с его однородностью и изотропностью. В неоднородной среде такое разделение в общем случае уже не может быть проведено [6]. То же относится и к волнам в анизотропных средах [1, 7]. [c.195]

Поперечные и продольные волны, фиктивные продольные волны и волны поляризации . Реальные, кулоновские и механические экситоны. Нормальные волны в анизотропной среде, для которых показатель преломления п [c.59]

Выделение поперечного поля и тензор у. Нормальные волны в анизотропной среде не являются в об-ш,ем случае ни продольными, ни поперечными. Поэтому какое-то разделение поля на поперечное и продольное при исследовании большинства вопросов электродинамики и оптики анизотропных сплошных сред нерационально ). Разумеется, такое разделение не диктуется и какой-либо необходимостью. С другой стороны, разделение поля на продольное и поперечное имеет четкий физический и математический смысл, а иногда бывает удобно и в анизотропной среде. Так или иначе такое разделение в литературе производится довольно часто, и поэтому нужно на нем остановиться. [c.78]

Сс. 2D работы методом поперечных волн в анизотропной среде (не VTI) [c.37]

В разд. 4.2 и 4.3 мы обсудили распространение электромагнитного излучения в анизотропных средах, используя метод независимых волн (нормальных мод). Эти нормальные моды характеризуются четко определенными состояниями поляризации и фазовыми скоростями они получаются диагонализацией тензора поперечной непроницаемости rii в (4.3.8). Любая волна, распространяющаяся в анизотропной среде, может быть представлена в виде линейной суперпозиции этих нормальных мод с постоянными амплитудами. Пусть [c.114]

Решение различных задач о распространении С. может быть осуществлено при помощи уравнения (3) при соответственном задании граничных и начальных условий. В частности из уравнения (3) выводятся вспомогательные принципы оптики, принцип Гюйгенса, принцип Ферма, принцип прямолинейного распространения С. для однородной среды и различные другие положения геометрической оптики (см. Гюйгенса принцип, Ферма принцип). Явления, наблюдаемые при отражении, рассеянии, распространении С. в анизотропных средах, доказывают для всей шкалы светового спектра поперечность световых возмущений (см. Поляризация света). Световые колебания в изотропной среде происходят в плоскости, перпендикулярной к линии распространения. Свойства электромагнитных волн, излучаемых искусственными электрическими системами—радиостанциями (см.), вибраторами Герца (см.),— вполне совпадают с перечисленными свойствами С., т. е. распространяются с той же скоростью, поперечны и описываются ур-ием (3). На этом основании и по косвенным подтверждениям, получаемым из явлений взаимодействия С. и вещества, можно утверждать, что природа любых световых волн электромагнитная. При этом световой вектор, определяющий действия С. на вещество, есть вектор электрический, что доказано опытами со стоячими световыми волнами при фотохимическом действии (Винер) и при возбуждении флуоресценции (Друде и Нернст). [c.146]

Здесь 5 —лучевой вектор поскольку в направлениях, перпендикулярных лучу, происходит переход в область тени, изменения амплитуды вдоль луча следует считать более медленными, ежели поперек луча. С учетом (16) уравнения для амплитуд связанных волн, описывающие процесс генерации второй гармоники в анизотропной среде в двумерном пучке конечного поперечного сечения, принимают вид [c.24]

Линейные короткие волны разных типов обычно распространяются с разными фазовыми скоростями. Однако иногда их скорости могут и совпадать. Например, встречаются поперечные и продольные плоские волны, бегущие в однородной анизотропной упругой среде с одной и той же фазовой скоростью в одном и том же направлении. Точнее, колебания среды в таких волнах имеют более одной степени свободы, а их разделение на продольные и поперечные в анизотропной среде условно. Другой аналогичный пример — световые волны различной поляризации в анизотропном кристалле, распространяющиеся с одинаковой скоростью в одном и том же направлении. Преломление таких волн необычно и называется в физике конической рефракцией Гамильтона. Математическое объяснение этого явления состоит в том, что направление распространения лучей в такой волне определено неоднозначно — всевозможные лучи, выходящие из данной точки, заметают конус. [c.302]

В работе [32] приводится новая формулировка базового уравнения эйконала в лучевом приближении и изучении прохождения объемных волн через зону с высоким градиентом скорости в связи с решением задачи о рассеянии упругих волн в неоднородной среде. Полученная зависимость коэффициента отражения от частоты колебания подтверждена экспериментальными наблюдениями. Распространение объемных волн с фазовыми и групповыми скоростями в поперечно-изотропной среде исследовано в работе [24] на физических слоистых моделях, состоящих из листов фенолита и бумаги. В результате физического моделирования установлено различие фазовых и групповых скоростей, а также выявлены изменения поляризации, амплитуд и скоростей волн при их распространении в анизотропной тонкослоистой среде. [c.40]

В анизотропных упругих средах скорость распространения волн зависит от направления, а для поперечных — еще и от поляризации, т.е. ориентации плоскости колебаний, которая образована вектором перемещения и вектором скорости распространения волны. [c.133]

Факт поперечности электромагнитных колебаний, частным случаем которых являются световые колебания, приобретает первостепенное значение, когда речь идет о прохождении света через анизотропные среды или о явлениях, наблюдаемых при отражении световых волн от поверхности диэлектриков или металлов. В этих случаях оказывается, что результат взаимодействия света с веществом зависит от взаимной ориентации направления колебаний электрического вектора напряженности Е (или магнитного Н) и главных плоскостей рассматриваемой среды, т. е. имеет значение состояние поляризации луча. В обычных условиях источник света испускает неполяризованный, т. е. естественный свет. Колебания электрического вектора Е при этом не имеют строгого направления и постоянной фазы. Можно сказать, что фаза и направление светового вектора Е беспорядочно и мгновенно меняются и луч оказывается симметричным относительно направлений колебаний этого вектора за некоторый усредненный отрезок времени. [c.194]

Таким образом, по цилиндрическим поверхностям анизотропных сред, обладающих плоскостью поперечной изотропии, перпендикулярной оси г (ем. рис. 3.23), в направлении, перпендикулярном образующей, могут распространяться те же типы поверхностных волн, что и в изотропных средах 1) волны типа рэлеевских на выпуклой и вогнутой цилиндрических поверхностях 2) поверхностные волны не рэлеевского типа на цилиндре 3) поверхностные волны рэлеевского типа на цилиндрических поверхностях, граничащих с жидкостью 4) поверхностные волны на [c.250]

При О фО чисто поперечные ударные волны могут существовать только в таких анизотропных средах, у которых в представлении упругого потенциала разложением (3.1) отсутствует член с коэффициентом 6 (т.е. 6 = 0). В этом случае чисто поперечными будут и волны Римана соответствующего семейства (см. формулу (3.4)). Равенство 6 = 0 является условием существования также чисто продольных ударных волн и волн Римана. Нетрудно заметить, что 6 = 0 соответствует независимости реакции среды на продольную и поперечную деформации. [c.204]

ПОМИМО продольного характера поляризации (го1 ц=0), ничем не отличается от произвольного макроскопического поля (разумеется, имеются в виду одинаковые значения ш и к). Кроме того, деление поля на продольное и поперечное в общем случае анизотропной среды и произвольного направления волнового вектора ни в какой мере не является естественным, так как в соответствующих нормальных волнах поле Е не является ни поперечным, ни продольным. Наконец, если речь идет о рассмотрении длинноволнового поля, то это рассмотрение (даже если нормальные волны делятся на продольные и поперечные) производится единым образом для полного поля на основе использования уравнений электродинамики. В связи со сказанным и вводятся механические экситоны, которые при отсутствии внешних источников распространялись бы лишь при пренебрежении действием не только длинноволнового поперечного электромагнитного поля, но и безвихревого макроскопического (длинноволнового) электрического поля. С точки зрения решения механической задачи это означает, что в уравнениях движения частиц среды при отсутствии внешних источников безвихревое макроскопическое поле (если оно не равно нулю) отбрасывается, [c.24]

В произвольной анизотропной среде продольные волны, как и поперечные, могут распространяться только в исключительных направлениях. Это ясно уже в рамках классической кристаллооптики. Например, для ромбического кристалла в системе главных осей х, у, г [c.62]

В каждой из волн векторы смещений частиц имеют компоненты, параллельные и перпендикулярные волновому вектору, т.е. даже в однородной анизотропной среде продольные волны при распространении преобразуются в поперечные и обратно. [c.151]

Поток энергии. Перед выводом уравнений (2.10) и (2.15) мы отметили, что для плоских продольной и поперечной волн в изотропной твердой среде направление потока энергии перпендикулярно к фазовому фронту и что скорость переноса энергии такая же, как фазовая скорость. Для анизотропных сред эти две скорости отличаются как по величине, так и по направлению. В литературе упоминается несколько способов вычисления скорости переноса энергии для плоской волны с любой заданной фазовой скоростью. Один из ранее применявшихся способов базировался [c.50]

Однородная анизотропная упругая среда характеризуется тензором модулей упругости Суы, компоненты которого (при заданной плотности среды) определяют скорости трех независимых упругих волн, способных распространяться в любом заданном направлении в такой среде [1]. Наличие трещины приводит к появлению дополнительных напряжений и деформаций среды [2-6], дифракции волн на её краях и трансформации продольных и поперечных волн друг в друга [7]. Для одиночной трещины решения этих задач сводятся к решению дифференциальных уравнений статической или динамической теории упругости с граничными условиями, заданными на краях трещины [8]. [c.9]

Выше было показано, что благодаря поперечности световой волны прн наблюдении под прямым углом к направлению первичного пучка естественного света (0=л/2 на рис. 2.14) рассеянный свет должен быть полностью линейно поляризован в перпендикулярной первичному пучку плоскости. Однако при рассеянии в газе или жидкости с анизотропными молекулами поляризация рассеянного света обычно не бывает полной. Объясняется это тем, что направление вектора индуцированного падающей волной дипольного момента анизотропной молекулы не совпадает, вообще говоря, с направлением электрического поля волны. Деполяризация рассеянного света будет выражена тем сильнее, чем больше анизотропия поляризуемости молекул среды. [c.123]

Как было установлено выше в данном разделе, исследование распространения плоских гармонических волн в анизотропной среде является достаточно сложным. Однако если в трансверсально изотропной среде волны распространяются в надравле-нии оси симметрии или же в направлениях, перпендикулярных этой оси, то соответствующий анализ нетруден. Например, если мы рассматриваем поперечную волну, определяемую вектором перемещений [c.364]

Физическая О. рассматривает проблемы, связанные с процессами испускания света, природой света и световых явлений. Утверждение, что свет есть поперечные ал.-маги, волны, явилось результатом огромного числа эксперим. исследований дифракции света, интерференции света, поляризации света, распространения света в анизотропных средах (см. Кристаллооптика, Оптическая анизотропия]. Совокупность явлений, в к-рых проявляется волновая природа света, изучается в крупном разделе фиа. О.— волновой оптике. Её матем. основанием служат общие ур-ния класснч. электродинамики — Максвелла уравнения. Свойства среды при этом характеризуются макроскодич. материальными константами — значениями диэлектрической проницаемости 8 и магнитной проницаемости р,, входящими в ур-ния Максвелла в виде коэффициентов. Эти значения однозначно определяют показатель преломления среды л = [Лер. [c.419]

В анизотропных средах (кристаллах) свойства У. в. зависят от типа кристалла и направления распространения, В частности, чисто продольные и чисто сдвиговые волны могут распространяться только в кристаллах определ. симметрии и по определ. направлениям, как правило, совпадающим с направлением кристаллографич, осей. В общем случае в кристалле по любому направлению всегда распространяются три волны с тремя разл, скоростями одна квазипродолькая и две квазипоперечные, в к-рых преобладают соответственно продольные или поперечные [c.233]

В анизотропных средах (кристаллах) свойства У. в. зависят от типа кристалла и направления распространения (СхМ. Распространение ультразвука в кристаллах). В частности, чисто продольные и чисто сдвиговые волны могут распространяться только в кристаллах определённой симметрии и по определённым направлениям, как правило, совпадающим с направлением кристаллографич. осей. В общем случае в кристалле по любому направлению всегда распространяются три волны с тремя различными скоростями одна квазипро-дольная и две квазипоперечные, в к-рых преобладают соответственно продольные или поперечные смещения. При распространении У. в. в кристаллах может возникать ряд специфич. эффектов различие в направлениях фазовой и групповой скоростей, усиление ультразвука за счёт взаимодействия ультразвука с элект- ранами проводимости, вращение плоскости поляризации волн и др. [c.352]

До сих пор мы ограничивались рассмотрением волн в изотропных средах. Многие изверженные породы, а также некоторые карбонаты и песчаники не проявляют явных свойств, характеризующих направленность, и поэтому ведут себя так же, как изотропные твердые тела. Однако для большинства глинистых и некоторых других отложений характерны плоскости кливажа либо ориентация зерен в образцах размером I см . Эти свойства направленности могут проявляться и в мощном слое с большим латеральным протяжением, если предположить, что порода рассматривается как однородная, но анизотропная твердая среда. Было показано, что многие толщи Земли, состоящие из многочисленных тонких осадочных слоев, когда через них распространяются низкочастотные сейсмические волны, ведут себя как однородные, но анизотропные среды [165]. Под влиянием веса вышележащих пород свойства глубоко-залегающих отложений могут обладать симметрией относительно вертикали. Материал с такой осью симметрии был назван поперечно-изотропным [95, 149]. Плоские волны внутр/ такой твердой среды были подробно рассмотрены Рудцким [135], а поверхностные и объемные волны изучались Стоунли [149]. Другие авторы в последнее время занимались проблемами изучения волн от локализованного источника в поперечно-изотропной среде. Эта проблема будет рассмотрена в разделе, посвященном сейсмическим источникам. Ниже изучается свойство плоских волн, распространяющихся в безграничной поперечно-изотропной среде. [c.46]

Взаимодействие разделенных S-волп достаточно сложное и изменяется в зависимости от азимута. На рис.7 приведен пример сильного двойного лучепреломления S-волн из Северного моря (описание 3D работ см. выше). Это запись по азимуту перед суммированием из одной точки, которая характеризуется взаимодействием быстрых и медленных S-волн в двояконреломляющей среде. Радиальная и поперечная составляющие скомпонованы в азимутальные бипы с по 10 градусов, и суммированы но общему выносу носле применения поправки за нормальное приращение (с приведением отражений к времени нри нормальном падении) с использованием одной функции скорости. Радиальная составляющая постоянна с азимутом, а поперечная составляющая демонстрирует значительные изменения амплитуды и обращение полярности через каждые 90 градусов. При обращении полярности, амплитуда поперечной составляющей проходит через нуль, и эти азимуты соответствуют главным осям симметрии анизотропной среды, где пе происходит разделения S-волп. Это направления быстрых и медленных S-волн. [c.203]

В предлагаемой работе кратко изложены теоретические основы распространения упругих волн в твердых телах, причем больше внимания уделяется вопросам распространения поперечных (сдвиговых) колебаний в анизотропных средах. Даны основы метода акустополяризованных измерений. Объяснена физическая суть эффекта линейной анизотропии поглощения (акустического дихроизма). На основе анализа законов отражения на полупространстве и отражения-прохождения на границе раздела сред рассматриваются пути создания эффективных чисто поперечных линейно-поляризованных излучателей и приемников колебаний. Проанализированы, разработаны и испытаны конструкции комбинированных преобразователей для излучения и приема продольных и сдвиговых колебаний, преобразователей для определения упругих постоянных анизотропных сред. На основе результатов сравнительных испытаний показаны их достоинства и недостатки. Описаны акустополярископы трех модификаций и приемы проведения акустополяризационных измерений. Изложены приемы обработки результатов измерений, определения типа симметрии и констант упругости анизотропных сред. Даны правила для расчета констант, анализа сред ромбической, тетрагональной, псевдогексагональной, кубической и изотропной симметрий. Вместе с этим показано, что по числу выявленных элементов симметрии возможен анализ сред более низких форм симметрии, например, тригональной и др. [c.12]

Применение сейсмоакустических методов для изучения анизотропности горных пород базируется на зависимости скоростей упругих волн в анизотропных или квазианизотропных средах от направления распространения волны или ее поляризации. При изучении анизотропности пород в естественных условиях обычно используют измерения скоростей волн по различным направлениям. При этом в качестве меры анизотропности среды используется коэффициент анизотропии х, представляющий собой отношение максимальной скорости волны к минимальной. В случае трансверсально-изотропной среды максимальная скорость продольных или поперечных волн 8Н соответствует направлению их распространения вдоль слоистости, а минимальная поперек нее (см. 1 и 12). Сама слоистость может быть обусловлена особенностями напластования пород, их трещиноватостью, слоистой криогенной текстурой и т. д. Если анизотропность среды непосредственно не связана с ее слоистостью, то направления максимальных и минимальных скоростей волн будут обусловливаться другими причинами. Например, при наличии действующих в одном направлении горизонтальных растягивающих напряжений (см. 40) скорости волн 224 [c.224]

Физическая оптика рассматривает проблемы, связанные с природой света и световых явлений. Утверждение, что свет есть поперечные эл.-магн, волны, основано на результатах огромного числа эксперим. исследований дифракции света, интерференции света, поляризации света и распространения света в анизотропных средах (см. Кристаллооптика, Оптическая анизотропия). Совокупность явлений, в к-рых [c.489]

Акустооптичеекое взаимодействие в оптических волноводах. В оптич. волповодах, представляющих собой тонкий слой прозрачного материала на поверхности подложки (т. н. планарные волноводы), возникает взаимодействие оптич. волноводных мод с поверхности ными акустическими волнами (ПАВ), обычно рэлеев-скими. В результате появляется свет, распространяющийся вдоль плоскости волновода, но отклонённый от своего первоначального направления. Для эфф. дифракции необходимо, чтобы в н.поскости волновода световые лучи падали на пучок ПАВ под соответствующим брэгговским углом. Поскольку даже в изотропной волноводной системе скорости распространения разных оптич. мод отличны друг от друга, то при разл. углах падения светового пучка возможна как дифракция света без изменения номера моды, аналогичная обычной брэгговской дифракции, так и дифракция, при к-рой падающий и дифрагированный свет принадлежит к разным волноводным модам. В последнем случае законы дифракции аналогичны закономерностям анизотропной дифракции, возникающей при взаимодействии объемных волн в двулуче-преломляющей среде. В волноводных системах распределение как эл.-магн. полей для оптич. моды, так и поля деформации в ПАВ неоднородно в поперечном сечении волновода. Эффективность акустооптич. диф- [c.49]

Для описания векторных полей (эл.-магн., упругие, гидродинамнч. и др. волны) разработано песк. вариантов Г. о. м. В случае анизотропных сред используют представление поля в виде суммы независимых (невзаимодействующих) нормальных вол1г. В изотропных средах разделяют продольные и поперечные волны, при этом оказывается, что векторы поля в поперечной волне [c.441]

В однородных безграничных средах Н. в. принято наз. однородные плоские волны, распространяющиеся в произвольных направлениях. В изотропных средах волновое число не зависит от направления распространения, а поляризация поперечных волн может быть произвольной (двукратное поляризац. вырождение). В анизотропных и гиротропных средах зависит ох ваправления распространения, а поляризац. вырождение снимается (соответственно различают обыкновенные и необыкновенные Н. в.). На рис. 1 приведены дисперсионные ветви Н. в. в изотропной неизотермич. плазме. Частотные спектры поперечных эл.-магн. и ленгмюровских волн ограничены снизу электронной плазм, частотой сор , спектр ионно-звуковых волн ограничен сверху ионной плазм, частотой сор, значения частот и волновых чисел, ограничивающих дисперсионную ветвь, наз. критическими для данной моды. [c.361]

Это означает, что Е и Н перпендикулярны направлению распространения. Такие волны называются поперечными. Условие попе-речности волны (1.4.18) выполняется для всех четырех векторных полей плоской волны, распространяющейся в однородной и изотропной среде. В общем случае анизотропной среды только векторы D и В плоской волны перпендикулярны направлению распространения. [c.21]

Как видно, и монокристалл представляет собой довольно сложный объект для изучения распространения в нем упругих волн, но объект все же более простой, чем поликристалл. Теория показывает, что в бесконечной и однородной анизотропной среде в произвольном направлении могут распространяться три плоские упругие волны, из которых в общем случае ни одна не представляет собой чисто продольную или чисто поперечную волну. Одна из этих трех волн носит название квазипродольной волны смещение в этой волне не совпадает с направлением распространения и составляет с ним некоторый угол. Две другие волны — квазипопереч-ные — имеют этот угол большим. Имеется ряд особенностей распространения этих волн, однако изложение всей этой не [c.485]

Итак, пусть по поверхности бесконечного анизотропного цилиндра, граничащего с вакуумом, или вакуумной цилиндрической полости кругового сечения в бесконечной среде в положительном направлении 6 распространяется плоская гармоническая поперечная волна. Такая волна характеризуется смещением и . (г, 6, I), электрическими потенциалами ф (г, 6, I) в кристалле (пьезополе) и фо (г, 6, I) в вакууме. Будем искать их в. форме [c.252]

При распространении- плоской алектройагнитноЙ волА вдоль оси г такого одноосного кристалла анизотропные свойства вещества не проявляются и воли распространяется, как-в изотропной среде с в — вх- При поперечном распространении волны проявляется анизотропия кристаллов. Если вектор 1 1г,то волна распространяется, как в среде о е = 8х, В случм же. когда Е И,, волка распространяется, как в среде с в = 8 . Первую волну называют обыкновенной, вторую — необыкновенной. . - [c.192]

Г№2Г,Г5Гб- , 1-Г2Г ГзФ. 0. (8) Здесь X можно рассматривать как эффективный упругий модуль анизотропной среды в заданном направлении. Решение уравнения (8) можно получить в тригонометрической форме. Из этого уравнения следует, что в кристаллах могут распространяться три объемные волиы с одинаковым направлением волнового вектора, но разными фазовыми скоростями. Поляризация этих волн определяется из уравнений (6) и в общем случае не является ни продольной, ни поперечной. Совершая в уравнении (8) предельный переход к изотропной среде, несложно показать, что скорость одной из волн совпадает со скоростью продольной волны, а двух других—со скоростью поперечной. Соответствующим образом, как следует из уравнения (6), ведут себя и поляризации. Поэтому "быструю" волну в кристаллах (имеющую максимальную фазовую скорость) принято называть квазипро-дольной, а две другие волны— квазипоперечными. Скорость и поляризация объемных волн в кристаллах согласно (8) и (6) от частоты не зависят, поэтому приведенное решение применимо и для негармонических воли. [c.212]

В зависимости от направления в кристалле скорость звука существенно меняется на 9% для продольных волн на 31% для поперечных волн с вертикальной поляризацией на 16% для поперечных волн с горизонтальной поляризацией. Меняется также коэффициент затухания волн. В результате транскристал-литной структуры изменение акустических свойств наблюдают для всего наплавленного металла шва. Он весь становится анизотропным. Это существенно отличает такой шов от изотропной (в большом объеме) крупнозернистой среды со случайной ориентацией зерен, рассмотренной в п. 2.3.5. [c.212]

Различная зависимость от угла 0 и от коэффициентов анизотропии у скоростей sh (с.м. выражения (3.9) и рис. 3.1) приводит к тому, что волны SH как правило распространяются быстрее, чем qSV. Расщепление поперечной волны на две компоненты, распространяющиеся с разными скоростями, является характерным признаком анизотропных сред, создающим основу для оценки степени анизотропии по разности времен распространения волн SH и qSV в толще анизотропной среды. Важно, что этот признак наиболее хорошо работает при распространении волн Sh и ( 5Кпо (одному и тому же) направлению, близкому к направлению изотропии трансверсальнс изотропных сред (т. е. почти ортогонально ос симметрии). Поэтому расщепление волн S upv обычных системах наблюдения в MOB, когдг лучи в основном близки к вертикали, может служить признаком сред ГТИ (трансверсальная изотропия с горизонтальной осью). [c.85]

В однородных безграничных средах Н. в. принято называть однородные плоские волны, распространяюгциеся в произвольных направлениях. В изотропных средах волн, число к не зависит от направления распространения, а поляризация поперечных волн может быть произвольной. В анизотропных и гиротропных средах к зависит от направления распространения (соответственно различают обыкновенные и необыкновенные Н. в.). На рис. 1 приведены дисперсионные ветви Н. в. в изотропной неизотермич. плазме. Частотные спектры поперечных эл.-магн. и ленгмюровских волн [c.470]

Анизотропия. Как указывалось в гл. 3, осадочные породы часто могут быть адекватно представлены как тонкослоистые. Такие среды в диапазоне длин волн сейсмической разведки ведут себя как поперечно-изотропные. Эта точка зрения часто менее оправдана в отношении коротких длин волн, используемых в акустическом каротаже, но, по крайней мере, некоторые сланцы анизотропны в малом объеме, Некоторая степень анизотропии в породах с нелинейным поведенйем может быть вызвана и нагрузкой вышележащих пород. Ось симметрии в этом случае направлена [c.199]

Решение в виде степенных рядов. Многие конструкционные материалы являются анизотропными, т. е. их свойства, измереннные в разных направлениях, не совпадают. Простейший вид анизотропии — грансверсальная (поперечная) анизотропия. В прямоугольной системе координат при такой анизотропии свойства материала одинаковы в любом направлении в одной плоскости (например, в плоскости ху), но отличаются от свойств в поперечной плоскости хг. Многие слоистые материалы (например, слоистые пластики) состоят из чередующихся тонких слоев с разными параметрами. Если толщина каждого слоя много меньше общей толщины материала и длины волны, то такую слоистую систему можно аппроксимировать трансверсально-изотропной средой. [c.269]

Принимая во внимание многочисленные положительные результаты использования метода AVAZ при определении интенсивности и ориентации трещин, следует однако отметить один принципиальный, на наш взгляд, недостаток, который заключается в допущении, что трещиноватость представлена поперечно изотропной в горизонтальном плане (модель HTI) средой. Это означает наличие только одной системы открытых, почти вертикальных, флюидо- и газонаполненных трещин. В таком случае исключается реальность существования на площади разноориентированных систем трещиноватости, а также присутствие в любой геосреде не только открытых трещин, насыщенных газом и флюидом, но и закрытых трещин, полости которых заполнены ( залечены ) каменным материалом. Последний тип трещиноватости также влияет на анизотропное изменение амплитуды и других параметров сейсмических волн. [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...