Анизотропная дифракция

Рис. 9. а — схема анизотропной дифракции при п < [c.679]

Однако, пожалуй, наиболее интересным свойством анизотропных решеток оказалась их способность изменять состояние поляризации падающей на них волны. Такое взаимодействие света с решеткой Степанов и др. назвали анизотропной дифракцией. На рис. 7 приведена векторная схема этого явления. [c.709]

Что же касается анизотропной дифракции, при которой обыкновенный луч преобразуется в необыкновенный и наоборот, то она возникает при так называемом межмодовом переходе, когда вектор решетки К соединяет разноименные поверхности и о . Условию Брэгга в этом случае удовлетворяют взаимные трансформации пар волн, концы волновых векторов которых к з и к з, ко4 и находятся в точках, где вектор решетки К касается вол- [c.709]

Из рис. 7 следует, что при анизотропной дифракции геометрия процесса считывания голограммы существенно искажается по отношению к изотропному случаю. В рассмотренной работе было показано, что такого рода искажение создает благоприятные условия при считывании голограммы излучением, длина волны которого отличается от использованной при записи. Эта возможность играет важную роль для практики, поскольку благодаря ей можно осуществить недеструктивное считывание, т. е. такое, при котором считывающая волна не стирает записанную ранее на голограмме информацию. [c.710]

При смешанном типе нелинейного отклика возможно возникновение бегущих решеток и невырожденной генерации (б 0). Если к тому же нелинейная среда анизотропна, а пучок 4 возникает в результате анизотропной дифракции, то пучки генерации отличаются от пучков накачки и по поляризации, т.е. по веем характеристикам электромагнитных волн. [c.36]

Для неразрушающего считывания элементарных синусоидальных решеток, как правило, используется свет гелий-неонового. лазера (Я, = 633 нм). Предложено несколько методик, позволяющих осуществлять неразрушающее считывание голограммы сложного -объекта термическое фиксирование [10.18, 10.30, 10,56—10.58, 10.60, 10.63, 10.64], запись голограмм на основе двухфотонных лроцессов поглощения [10.47, 10.65, 10.66], считывание голограммы на основе анизотропной дифракции [10.67, 10.68], нелинейная голо-графическая запись комбинационных голограмм [10.69]. [c.276]

Рис. 7. Зависимость угла Брэгга 0Б и угла дифракции 0 от частоты / звуковой волны при анизотропной дифракции для случая По > щ. Пунктиром показана зависимость 0б(/) в изотропной среде.

Рис. 7. Зависимость угла Брэгга 0Б и угла дифракции 0 от частоты / <a href="/info/10788">звуковой волны</a> при анизотропной дифракции для случая По > щ. Пунктиром показана зависимость 0б(/) в изотропной среде.

И меняется в пределах от —я/2 до л/2 (рис. 7). Анизотропную дифракцию можно рассматривать как частичное отражение световой волны от звуковой решётки, происходящее с изменением поляризации света. [c.130]

Основные особенности анизотропной дифракции заключаются в следующем. 1) При неизменном угле [c.130]

Рис. 9. а — схема анизотропной дифракции для случая предельного угла падения света на звуковой пучок при По>П1 б — векторная диаграмма. [c.131]

Рис. 4.2. Векторная диаграмма анизотропной дифракции света на расходящейся звуковой волне.

Рис. 4.2. <a href="/info/19381">Векторная диаграмма</a> анизотропной дифракции света на расходящейся звуковой волне.

Еще одна особенность анизотропной дифракции заключается в том, что существует частота, при которой волновые векторы падающей и дифрагированной световых и звуковой волн оказываются коллинеарными, а дифрагированная волна распространяется в том же направлении, что п падающая (рис. 4.4). Тогда [c.73]

В ряде случаев выбор кристаллофизических осей неоднозначен. В сочетании с неоднозначностью выбора кристаллографических осей для тех же классов произвол оказывается еще большим. Это необходимо учитывать при использовании констант кристаллов, описывающих анизотропные физические свойства. Чаще всего в таких случаях установку осей связывают с данными по дифракции рентгеновского излучения от различных кристаллографических плоскостей. [c.41]

За последние годы советскими учеными получены весьма интересные результаты, связанные с решением задач дифракции и установления закономерностей распространения ультразвука в анизотропных средах. Это существенно расширяет области применения ультразвукового контроля и повышает его информативность и достоверность. [c.3]

Так, весьма эффективен контроль массивных блоков из пластмассы. На сравнительно низких частотах (поскольку затухание УЗК в пластмассах велико) может быть получена высокая чувствительность и обнаружены мельчайшие неоднородности. Здесь оказывается преимущество гомогенной изотропной среды (пластмасса) перед гетерогенной анизотропной (сложный сплав). В последнем случае рассеяние УЗК структурными составляющими сплава приводит к повышению уровня шумов и к необходимости понижения чувствительности, при контроле же пластмассы такого рассеяния не наблюдается, чувствительность может быть использована полностью и индикатор реагирует не только на зону звуковой тени, но и на некоторое изменение интенсивности звукового поля за небольшим дефектом, что в известной мере компенсирует ограничение чувствительности метода вследствие дифракции. [c.342]

Акустооптичеекое взаимодействие в оптических волноводах. В оптич. волповодах, представляющих собой тонкий слой прозрачного материала на поверхности подложки (т. н. планарные волноводы), возникает взаимодействие оптич. волноводных мод с поверхности ными акустическими волнами (ПАВ), обычно рэлеев-скими. В результате появляется свет, распространяющийся вдоль плоскости волновода, но отклонённый от своего первоначального направления. Для эфф. дифракции необходимо, чтобы в н.поскости волновода световые лучи падали на пучок ПАВ под соответствующим брэгговским углом. Поскольку даже в изотропной волноводной системе скорости распространения разных оптич. мод отличны друг от друга, то при разл. углах падения светового пучка возможна как дифракция света без изменения номера моды, аналогичная обычной брэгговской дифракции, так и дифракция, при к-рой падающий и дифрагированный свет принадлежит к разным волноводным модам. В последнем случае законы дифракции аналогичны закономерностям анизотропной дифракции, возникающей при взаимодействии объемных волн в двулуче-преломляющей среде. В волноводных системах распределение как эл.-магн. полей для оптич. моды, так и поля деформации в ПАВ неоднородно в поперечном сечении волновода. Эффективность акустооптич. диф- [c.49]

Осн. особенности анизотропной дифракции следующие. 1) При неизменном угле падения света па акустич. пучок дифракция имеет место при двух разл. значениях частоты звука, к-рым соответствуют разл. углы отклонения дифрагированного света (рис. 7). 2) Если плоскость рассеяния но проходит через оптич. ось кристалла, то существует мин. значение частоты звука мин -эв I 0 ниже к-рого анизотропная дифракция невозможна (рис. 6). [c.679]

При изменении акустич. частоты вблизи значения Qj угол 0Б меняется незначительно, а угол 0 — существенно. Дифрагированный луч при 0=0мин выходит из области дифракции под прямым углом к направлению распространения звука (рис. 8). Если же И1> о (рис. 9), то анизотропная дифракция имеет место при любых [c.679]

Рис. 7. Векторная схема анизотропной дифракции света па решетке, записанной в отрицательном одноосном кристалле. Oq — поверхность волновых векторов обыкновенного луча (Jg—поверхность волновых векторов необыкновенного луча К — вектор решетки, записанной в кристалле и — волновые векторы волн, удовлетворяюш,их условию Брэгга при изотропной дифракции обыкновенного луча на решетке К к н к 2 — со-ответствуюш,ие волновые векторы для необыкновенного луча кдз и k i, к з и к 4— волновые векторы волн, удовлетворяющих условию Брэгга при анизотропной дифракции, сопровождаюш,ейся поворотом плоскости поляризации.

Рис. 7. Векторная схема анизотропной дифракции света па решетке, записанной в отрицательном <a href="/info/10187">одноосном кристалле</a>. Oq — <a href="/info/246794">поверхность волновых векторов</a> обыкновенного луча (Jg—<a href="/info/246794">поверхность волновых векторов</a> необыкновенного луча К — <a href="/info/145909">вектор решетки</a>, записанной в кристалле и — <a href="/info/16410">волновые векторы</a> волн, удовлетворяюш,их <a href="/info/176103">условию Брэгга</a> при изотропной дифракции обыкновенного луча на решетке К к н к 2 — со-ответствуюш,ие <a href="/info/16410">волновые векторы</a> для необыкновенного луча кдз и k i, к з и к 4— <a href="/info/16410">волновые векторы</a> волн, удовлетворяющих <a href="/info/176103">условию Брэгга</a> при анизотропной дифракции, сопровождаюш,ейся поворотом плоскости поляризации.

Хорошо видно, что в усилителях и генераторах на четырехволновом смешении все перечисленные свойства также выполняются в отдельном элементарном акте дифракции на динамической решетке, которая играет роль инверсной населенности в традиционных активных средах. Каждый дифрагированный квант света распространяется в направлении второй волны, вызвавшей запись решетки, т.е. генерационной волны он совпадает по частоте с фотонами этой волны (хотя может и отличаться по частоте от накачки при дифракции на бегущей решетке при квазивырожденном взаимодействии) совпадает он также с остальными фотонами генерационной волны по поляризации (хотя может отличаться по поляризации от волны накачки при анизотропной дифракции). [c.259]

Что касается фоторефрактивных сред, то здесь хотелось бы отметить по крайней мере три дополнительных свойства, которые лоявляются у голограмм при записи их в фоторефрактивных средах. Во-первых, это возможность анизотропной дифракции, которая является следствием двупреломляющих свойств ФРК и анизотропии самой решетки, показателя преломления. Результатом анизотропной дифракции являются такие эффекты, как дифракция света с поворотом плоскости поляризации, изменение условий Брэгга при считывании голограмм, подавление частотной селективности объемных голограмм и другие. [c.27]

Существуют, однако, некоторые характерные геометрии наблю дения межмодовой (анизотропной) дифракции с селективными свой ствами значительно отличающимися от селективных свойств внутри модовой (изотропной) дифракции на той же решетке [5.19, 5.231 Один из наиболее важных примеров представлен на рис. 5.12, а В то время как угловая селективность межмодовой дифракции оста ется неизменной, спектральная селективность решетки при считы [c.97]

Как было показано в [5.17], в двупреломляющих фоторефрак-тивных кристаллах при использовании анизотропной дифракции максимально возможная широкополосность объемной голограммы (5.33) при считывании на измененной длине волны может быть достигнута также и в существенно отличной геометрии (рис. 5.14, б). В отличие от соосной схемы Габора волновые векторы предметной и опорной световых волн здесь оказываются неколлинеарными, в результате чего нулевой порядок дифракции и восстановленное изображение оказываются пространственно разделенными. Отметим, что в данной схеме благодаря ортогональной поляризации считывающей и восстановленной световых волн может быть достиг- [c.100]

В отношении ФРК были предложены различные методики фиксирования голограмм — термическое фиксирование в LiNbOg [9.80, 9.84—9.86] или электрическое в SBN [9.87],—обеспечивающие долгое хранение голограмм и их неразрушающее считывание на исходной длине волны. Также были разработаны различные методики, позволяющие осуществлять считывание голограмм на существенно измененной длине волны, к которой данный ФРК нечувствителен. К ним относятся считывание расходящимся пучком [9.88], запись на основе двухфотонного [9.891 или ступенчатого [9.90] поглощения, считывание на основе анизотропной дифракции [9.91, 9.92], а также нелинейная запись комбинационных голограмм [9.93—9.95]. Каждая из перечисленных методик, однако, обладает достаточно ограниченной областью применения, а также своими характерными недостатками. [c.240]

Именно такая геометрия эксперимента была исследована в [9.113] на примере двухосного двупреломляющего ФРК KNbOj. При записи элементарной синусоидальной решетки на различных линиях аргонового лазера (457.9 нм < < 514.5 нм) при фиксированном угле сходимости пучков авторам удалось осуществить сканирование фиксированного считывающего пучка гелий-неонового лазера в пределах угла А0 5.67°. В случае использованной интенсивности записывающего лазера /о 0.5 Вт-см характерное время переключения решетки составляло Xg 0.6 с. Отметим также, что селективные свойства данной геометрии анизотропной дифракции были экспериментально исследованы ранее на примере ФРК LiNbOa.. в [9.114]. [c.246]

В КНЬОз может наблюдаться эффективная межмодовая (анизотропная) дифракция [10.205, 10.206], в частности, в геометрии анизотропной самодифракции [10.207]. [c.284]

Как правило, в акустооптич. фильтрах используется анизотропная дифракция в двулучепреломляюш их кристаллах (рис. 3). Разделение про-ходяш его и дифрагированного света осуществляется системой поляризаторов. На акустооптич. ячейку 1 падает плоскополяризованный свет, степень поляризации к-рого контролируется поляризатором 2. При прохождении света через ячейку в узком спектральном интервале возникает оптич. излучение другой поляризации. Наличие его определяется анализатором 3. Монохроматич. звук создаётся с помощью электроакустич. преобразователя 4. Эффективность фильтра увеличивается с ростом длины взаимодействия, поэтому [c.36]

П1, ниже к-рого анизотропная дифракция невозможна (рис. 7). 3) Если показатель преломления щ падающей волны больше показателя /11 рассеянной то существует [c.130]

Анизотропная дифракция имеет некоторые особенно- ти, присущие только этому виду акустооптического заимодействия. Так, при частоте звука /о, как это сле-[ует из второго выражения (4.1), угол дифракции 01= =0. Следовательно, дифрагированный луч распростра-[яется параллельно фронту звуковой волны. [c.72]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...