Анизотропия оптическая

На рис. 28 показана схема поляризационно-оптической установки, где источник монохроматического света S посылает луч в поляризатор Р, представляющий собой призму из исландского шпата, изготовленную таким образом, что, используя анизотропию оптических свойств шпата, на выходе можно получить поляризованный свет, обусловливающий когерентность волн. Далее на пути луча устанавливается плоская модель М. При прохождении ее лучом [c.65]

Анизотропия оптических свойств вещества и связанное с ней двойное лучепреломление света могут быть вызваны различными воздействиями на оптически изотропное вещество. Если изотропное тело деформировать, то оно станет анизотропным, причем оптическая ось будет совпадать с линией сжатия или расширения [c.223]

Пленки обладают сильной анизотропией оптических свойств по трем ортогональным осям. [c.149]

Собственные векторы матрицы являются векторами Джонса состояний поляризации, не изменяющихся при прохождении рассматриваемого оптического элемента. Оптическое пропускание и фазовый набег, которые реализуются в данном элементе для собственных состояний поляризации, определяются собственными значениями матрицы М. Собственные значения в общем случае комплексны. Модуль собственного значения матрицы Л при указанной нормировке (7.9) определяет амплитудное пропускание, а аргумент — фазовый набег. Оптический элемент обладает невырожденной амплитудной анизотропией, если модули собственных значений матрицы М различны. Неравенство аргументов собственных значений характеризует фазовую анизотропию оптического элемента. [c.146]

ОПТИЧЕСКАЯ АНИЗОТРОПИЯ-ОПТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА [c.515]

Итак, вблизи дипольных линий в кубических кристаллах учет пространственной дисперсии, подобно тому как это имеет место в изотропной среде (см. п. 7.2), в ряде случаев может привести к заметному изменению хода дисперсионных кривых (что связано с появлением новой волны), а также к резкой анизотропии оптических свойств следовательно, эти эффекты пространственной дисперсии отнюдь не малы. [c.199]

ЛИНИЙ возможно только при поляризациях волн, когда имеет место их квадрупольное поглощение. Так, например, для волны, распространяющейся вдоль диагонали грани куба, новая волна в окрестности экситонного перехода, соответствующего представлению может появиться, только если вектор Е перпендикулярен грани куба (см. п. 8.3) (если вектор Е лежит в плоскости грани, то v = 0, см. (8.52)). Некоторые результаты рассмотрения анизотропии оптических свойств в кристаллах класса 0/ в окрестности квадрупольных линий поглощения сведены в табл. V. Ее содержание иллюстрирует также сказанное об условиях появления добавочных волн. [c.218]

Анизотропия оптических свойств и правила отбора при наличии внешних воздействий. Необходимость теоретического изучения влияния внешних воздействий на вид тензора (ш, k) и на экситонные состояния в кристаллах становится особенно ясной, если учесть, что этому вопросу [c.219]

Что же касается переходов в экситонные состояния, имеющие в присутствии электрического поля симметрию неприводимых представлений В , В, и Л2 группы то эти переходы остаются квадрупольными, и для анализа соответствующей им анизотропии оптических свойств достаточно воспользоваться методом, изложенным в предыдущем параграфе. [c.223]

Знание этих, отличных от нуля компонент тензора позволяет полностью рассмотреть анизотропию оптических [c.223]

Поляризационные измерения занимают важное место в спектроскопии твердого тела и в молекулярной спектроскопии. Это исследования анизотропии оптических свойств кристаллов, измерения дисперсии оптического вращения и кругового дихроизма в молекулярной физике и др. Поляризационная техника для ВУФ-области спектра пока мало разработана, и основные измерения проводились в области прозрачности материалов, используемых в качестве поляризаторов, обычно до границы пропускания кварца, т. е. в ультрафиолете. Поляризаторы для БУФ-обла- [c.240]

Соотношение (4.18) справедливо для любого агрегатного состояния, но в этом параграфе в дальнейшем мы будем говорить только о газах и парах. Явление Керра связано с наличием оптической анизотропии молекул, и поэтому теория явления должна связать постоянную Керра В или К с анизотропией оптической поляризуемости молекулы. [c.76]

Зеебек (1813 г.) и Брюстер (1815 г.) обнаружили искусственное двойное лучепреломление в прозрачных изотропных материалах при их механической деформации. Мерой возникшей оптической анизотропии принимается разность показателей преломления щ — п . Опытные данные показали, что возникшая оптическая анизотропия при одноосной механической деформации прямо пропорциональна приложенному напряжению [c.284]

Анизотропия механических, тепловых, электрических и оптических свойств кристаллов объясняется тем, что при упорядоченном расположении атомов, молекул или ионов силы взаимодействия между ними и межатомные расстояния оказываются неодинаковыми по различным направлениям (рис. 98). [c.88]

Анизотропия - зависимость физических свойств (механических, оптических, электрических и др.) вещества от направления. Характерна для кристаллов и связана с их симметрией чем ниже симметрия, тем сильнее анизотропия. Анизотропия наблюдается и в некристаллических материалах с естественной текстурой (древесина). [c.147]

Мы уже ознакомились с важнейшими фактами, характеризующими распространение света в кристаллах. Основное отличие кристаллической среды от сред, подобных стеклу или воде, состоит в явлении двойного лучепреломления, обусловленном, как мы видели, различием скорости распространения света в кристалле для двух световых волн, поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях. С этой особенностью связано и различие в скорости распространения света по разным направлениям в кристалле, т. е. оптическая анизотропия кристаллической среды. Обычно, если среда анизотропна по отношению к одному какому-либо ее свойству, то она анизотропна и по другим свойствам. Однако можно указать случаи, когда среда может рассматриваться как изотропная в одном классе явлений и оказывается анизотропной в другом. Так, кристалл каменной соли обнаруживает изотропию оптических свойств, но механические свойства его вдоль ребра и диагонали различны. [c.495]

Оптически анизотропия среды характеризуется различной по разным направлениям способностью среды реагировать на действие падающего света. Реакция эта состоит в смещении электрических зарядов под действием поля световой волны. Для оптически анизотропных сред величина смещения в поле данной напряженности зависит от направления, т. е. диэлектрическая проницаемость, а следовательно, и показатель преломления среды различны для разных направлений электрического вектора световой волны. Другими словами, показатель преломления, а следовательно, и скорость света зависят от направления распространения световой волны и плоскости ее поляризации. Поэтому для анизотропной среды волновая поверхность, т. е. поверхность, до которой распространяется за время t световое возбуждение, исходящее из точки L, отлична от сферической, характерной для изотропной среды, где скорость распространения V не зависит от направления. [c.497]

Величины этого рода, совокупность значений которых можно представить в виде эллипсоида, носят название тензоров второго ранга. Таким образом, оптическая анизотропия среды характеризуется тензором диэлектрической проницаемости или эллипсоидом диэлектрической проницаемости. [c.498]

Оптическая анизотропия кубических кристал.чов [c.521]

Громадное большинство оптически изотропных тел обладает статистической изотропией изотропия таких тел есть результат усреднения, обусловленного хаотическим расположением составляющих их молекул. Отдельные молекулы или группы молекул могут быть анизотропны, но эта. микроскопическая анизотропия в среднем сглаживается случайным взаимным расположением отдельных групп, и макроскопически среда остается изотропной. Но если какое-либо внешнее воздействие дает достаточно ясно выраженное преимущественное направление, то возможна перегруппировка анизотропных элементов, приводящая к макроскопическому проявлению анизотропии. Не исключена возможность и того, что достаточно сильные внешние воздействия могут деформировать даже вначале изотропные элементы, создавая и микроскопическую анизотропию, первоначально отсутствующую. По-види-мому, подобный случай имеет место при одностороннем сжатии каменной соли или сильвина (см. 142.) Достаточные внешние воздействия могут проявляться и при механических деформациях, вызываемых обычным давлением или возникающих при неравномерном нагревании (тепловое расширение и закалка), или осуществляться электрическими и магнитными полями, налагаемыми извне. Известны даже случаи, когда очень слабые воздействия, проявляющиеся при течении жидкостей или пластических тел с сильно анизотропными элементами, оказываются достаточными для создания искусственной анизотропии. [c.525]

С анизотропией (и гиротропией) связаны разнообразные явления. Однородная А, с. оказывает существенное влияние на свойства распространяющихся в ней нормальных волн, определяя, в частности, их поляризацию и различие направлений распространения boj -нового (фазового) фронта и энергии волн (см, также Кристаллооптика И Двойное лучепреломление). В неоднородной А. с. может происходить линейное вз-действие поляризов, волн (см. Линейное взаимодействие волн), приводящее к перераспределению энергии между нормальными волнами, но не нарушающее суперпозиции принцип. Последний нарушается в случае нелинейного взаимодействия волн, к-рое в А. с. также обладает своеобразными анизотропными свойствами (см. Нелинейная оптика и Нелинейная акустика). См. также Анизотропия, Магнитная анизотропия, Оптическая анизотропия. [c.84]

На светопропускание керамики влияет У исталло-графическая форма основной фазы. В керамических материалах кубической сингонии показатель преломления одинаков во всех направлениях, и светопропускание через них в видимой части света достигает 80%. В керамике, содержащей соединения с более сложной структурой, вследствие анизотропии оптических свойств светопропускание снижается. Значение пористости керамики уже освещено ранее. Прозрачна только практически бес-пористая керамика. Установлено, что светопропускание керамики, особенно содержащей анизотропные кристаллы, связано с размером кристаллов. С увеличением размера кристаллов поверхность межзеренных границ, рассеивающих свет, уменьшается и светопропускание возрастает. [c.83]

Наличие градиента температуры в объеме АЭ приводит к выпучиванию торцов АЭ, появлению оптических неоднородностей и напряжений в нем, и как следствие этого, — анизотропии оптических свойств элемента. В случае, когда Л <С /, влиянием прогиба торцов АЭ на оптические свойства элемента можно пренебречь [80, 81], поэтому этого аспекта мы в дальнейшем касаться не будем. Отметим лишь, что при анализе термооптических искажений АЭ, выполненных в виде пластин, влияние прогиба торцов может быть сущест-веппым [81]. [c.191]

Физическая анизотропия как форма самоорганизации материи играет очень большую роль в природе. Наболее полно ее значение и особенности проявились при изучении минералов. Для этой цели с начала XIX века используется микроскоп. После введения в микроскоп в 1828 г. Уильямом Николем поляризаторов оптические методы заняли важнейшее место при изучении минералов. Внутренние законы их построения позволили Е.С.Федорову создать законченную классификацию 230 пространственных точечных групп симметрии, связанную с анизотропией оптических, диэлектрических, магаитных, упругих, термических и др.свойств. Среди них изучение анизотропии упругих свойств наиболее важно, так как с этими свойствами связано поведение под нагрузкой большого числа разнообразных элементов конструкций, природных объектов и материалов. Терия упругой анизотропии сред основательно разработана в трудах А.Лява, В.Фойгта, Дж.Ная, Ф.И.Федорова, С.Г,Лехницкого, Г.И.Петрашеня и других. Значительно худшее положение наблюдается в области экспериментальных методов ее изучения. Использование для этой цели оптических поляризационных методов с одной стороны ограничено тем, что оптические постоянные упругости среды описываются тензором не выше-второго порядка, в то время как постоянные упругости среды низшей симметрии - тензором четвертого порядка. С другой стороны, область изучения оптическими методами многих объектов, в частности горных пород, ограничена их непрозрачностью. [c.11]

Описанным выше приемом просвечивания, плоской модели в монохроматическом свете не исчерпываются возможности оптическо10 метода. Часто просвечивание модели проводится в белом свете. На экране в этом случае вместо темных и светлых полос получаются цветные полосы с непрерывными переходами через цвета спектра. Существуют способы просвечивания моделей с погашением изоклин. Известны приемы исследования напряженного состояния в пространственных моделях путем замораживания оптической анизотропии с последующим разрезанием модели на плоские образцы. [c.520]

Описанное выше явление интерференции поляризованных лучей было обнаружено в 1811 г. Араго и названо хроматической поляризацией. Оснопанный на явлении хроматической поляризации метод диойпого лучепреломления щироко используется при исследовании механических напряжений в кристаллах оптическими методами, а также nj)H исследовании анизотропии кристаллов. [c.243]

Среда, физические свойства которой зависят от направления, называется анизотроппой. Анизотропия среды имеет место по отногиеиию к каким-либо свойствам среды — механическим, оптическим и т. д. Обычно анизотропные по отношению к какому-либо свойству тела являются анизотропными н по другим свойствам. Однако есть и исключения. Например, оптически изотропный кристалл каменной соли, где в узлах кубической решетки расположены отрицательные ионы хлора и положительные ионы на 1 рпя, обладает анизотропией по механическим свойствам — его мехаин-ческие свойства вдоль ребра и диагонали различны. [c.246]

Анизотропия среды может быть обусловлена как апизотропиен молекул, составляющих се, так и характером их взаимного расположения. Наличие или отсутствие анизотропии молекул среды одно-значно си1,е не предопределяет свойства данной среды. Можгю привести много примеров, когда среда, состоящая из анизотропных молекул, является изотропной, или наоборот. Напрпмер, молекулы кислорода 0.2, водорода Hj и другие анизотропны— их поляризуемость вдоль линии, соединяющей оба атома кислорода (или водорода) отлична от поляризуемости по направлению, перпендикулярному линии химической связи. Тем не менее подобные газы не обнаруживают электрическую, а следовательно, н оптическую анизотропию. [c.246]

Как показалп опытные данные, оптическая анизотропия в этом случае прямо пропорциональна квадрату напряженности приложенного поля [c.290]

Двойное лучепреломление в магнитном поле (явление Коттон— Мутона). Как показали опытные данные, под действием магнитного поля, перпергдикулярного направлению распространения света, на веш,естве наблюдается явление, аналогич юе эффекту Керра. Установлено, что в этом случае оптическая анизотропия среды выразится формулой [c.294]

Такие модельные представления подтверждаются огромным экспериментальным материалом. Так, например, при исследовании кристаллов, обладающих высокосимметричной кубической решеткой, отсутствуют оптические эффекты, связанные с различной ориентацией кристалла относительно возбуждающего пучка света. Однако при внедрении в решетку кубического кристалла ионов какого-либо элемента могут образоваться локальные анизотропные центры. При этом кристалл остается макроскопически изотропным, но такая "скрытая анизотропия" может быть обнаружена при том или ином анизотропном воздействии. Даже полностью изотропное вещество может стать анизотропным под воздействием внешних механических или электрических воздействий. [c.113]

Анизотропия при деформациях. Если подвергну ь какое-либо прозрачное тело сжатию (или растяжению), то в результате такого воздействия образуется своеобразный квазикристалл , оптическая ось которого проходит в направлении сжатия ( растяжения). Симметрия всех свойств вещества в плоскости, перпендикулярной направлению сжатия, совершенно очевидна, поэтому в данном случае имеет смысл говорить о возникновении одноосного квазикристалла. Это явление легко наблюдать на опыте, схема которого приведена на рис. 3.8. Через тело, подвергшееся сжатию, пропускают свет в направлении, перпендикулярном образовавшейся оптической оси следовательно, в нем должна возникнуть эллиптическая поляризация. [c.120]

Анизотропия в электрическом поле. Возникновение анизотропии в электрическом поле было обнаружено Керром в 1875 г. и с тех пор широко используется в технике эксперимента. В настоящее время явление Керра хорошо исследовано как экспериментально, так и теоретически. Это оказалось возможным благодаря тому, что эффект наблюдается в веществах, находящихся в жидком и даже газообразном состоянии, а их изучение несравненно проще изучения твердого тела. Схема опыта относительно проста (рис. 3.10). Между двумя скрещенными поляризаторами Pi и / 2 располагают плоский конденсатор. Между пластинами конденсатора помещают кювету с жидким нитробензолом — веществом, в котором изучаемый эффект весьма велик. При включении напряжения происходит поляризация молекул нитробензола и их выстраивание. Так создается анизотропия вещества с преимущественным направлением (оптической осью кназикрис-талла) вдоль вектора напряженности электрического поля. Так же как и при механической деформации, излучение становится эллиптически поляризованным и частично проходит через второй поляризатор, скрещенный с первым, т.е. установленный так, чтобы не пропускать линейно поляризованный свет. Опыт дает Ап = н,, — п = КЕ , где К — некая константа, как правило, положительная. Однако для некоторых веществ К оказывается меньше О (это значит, что /г > п , т.е. образуется отрицательный квазикристалл). [c.122]

Следовательно, мы располагаем очень чувствительным способом контроля качества оптических изделий, изготовленных из кристаллов. Более того, наблюдение интерференционной картины, возникакнцей в любой пластинке, помещенной между двумя поляризаторами, может служить способом обнаружения слабой анизотропии материала, из которого она изготовлена. Высокая чувствительность такой методики открывает возможность различных приложений в кристаллографии, физике высокомолекулярных соединений и в других областях. [c.209]

Подобная ориентация нередко наблюдается в веществе под действием междумолекулярных сил (кристаллы) иногда же она может возникать под влиянием внешних воздействий (искусственная анизотропия). Конечно, возможно также сохранение изотропных свойств и у кристаллических тел, т. е. при некотором регулярном расположении атомных групп. Так, например, кристаллы каменной соли или сильвина, представляющие собой,Гкак уже упоминалось) кубическую решетку, построенную из ионов Ка (или К ) и СК, являются в первом приближении оптически изотропной средой ). Причина состоит в том, что иокы, из которых построена решетка, сами по себе обладают изотропными свойствами, а благодаря их симметричному расположению в узлах кубической решетки воздействие окружающих частиц также оказывается не зависящим от направления. Если деформировать кристалл каменной соли или сильвина, например сжимая его в одном направлении, то нарушается симметрия в расположении ионов и кристаллы становятся двоякопреломляющикш. [c.496]

Если между скрещенными поляризаторами Ni и N< введен слой вещества хотя бы со слабыми признаками оптической анизотропии, то поле становится несколько светлее в случае монохроматического света или дает более или менее прихотливое окрашивание в случае белого света. Поворот объекта приводит к изменению интерференционной картины. В частности, таким методом можно обнаружить слабую анизотропию в кусках стекла и других материалах, обычно изотропных, но подвергнувшихся каким-либо деформациям вследствие сжатия или неравномерного нагрева (см. гл. XXVII). [c.517]

В 142 от.мечалось, что кубические кристаллы, в силу высокой степени их симметрии, должны быть оптически изотропными. Сравнительно недавно была обнаружена, однако, зависимость поглощения от поляризации света в кубическом кристалле закиси меди СиаО (Е. Ф. Гросс и А. А. Каплянскнй, 1960 г.) и анизотропия показателя преломления в кубическом кристалле кремния (Пастернак и Ведам, 1971 г.). Известны и другие явления, для описания которых обычная связь между электрической индукцией О и электрической напряженностью Е, введенная в 142, оказывается недостаточной. Наиболее важным примером этих эффектов может служить естественная оптическая активность (гиротропия) кристаллов, сравнительно легко наблюдаемая и описанная в гл. XXX. [c.521]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...