Поляризация поперечных волн

Указанная особенность поперечных волн носит название поляризации. Если направление поперечного колебания сохраняется в одной плоскости, то волну называют плоско или линейно поляризованной. Возможны и другие, более сложные типы поляризации поперечной волны, при которых колебание вектора, оставаясь в плоскости, перпендикулярной к направлению распространения, имеет более сложный характер (конец вектора описывает эллипс или окружность — эллиптическая или круговая поляризация). [c.42]

Из уравнений (1.60), (1.62) (см. также рис. 1.2) следует, что на уровне формул, выражающих С и R через В, существует точное математическое соответствие между задачей Френеля и ее нелинейно-оптическим аналогом в случае, когда нелинейная поляризация — поперечная волна (Р = 0). При этом вынужденная волна соответствует падающей в задаче Френеля, свободная волна — отраженной и отраженная — преломленной. Равенства (1.61), (1.63) могут быть получены из формул Френеля, записанных в нужном виде [8], соответствующей заменой амплитуд и наоборот. [c.24]

Поляризация поперечных волн. Рассмотрим поперечную волну следующего вида [c.354]

Можно рассматривать различные частные случаи. Падающая на препятствие волна может быть как продольной, так и поперечной. Для цилиндрических препятствий, кроме того, следует различать случаи поляризации поперечных волн перпендикулярно и параллельно оси цилиндра. [c.202]

Для каждого угла можно рассчитать соответствующую пространственную диаграмму отражения. Кривые отражения прн этом становятся поверхностями отражения. Соответствующая площадь поверхности для продольных волн в большей части пространственного угла имеет весьма малые значения. Для поперечных волн область полного отражения получается вокруг биссектрисы пространственного угла, а с ней граничат глубокие впадины. Однако эта поверхность не имеет симметрии тела вращения по отношению к биссектрисе пространственного угла, так как сказывается поляризация поперечной волны. Если она располагается параллельно одной из трех плоскостей, то при пологих углах падения происходит уже не гашение, а усиление [c.62]

Этот эффект может быть использован для определения направления-поляризации поперечной волны (Т-волны). Если такая волна, как показано иа рис. 16.14, падает на поверхность с углом 6Г, то в приемнике продольной волны будет обнаружено максимальное отражение, когда направление поляризации параллельно плоскости чертежа. Еще более эффективно используется полное гашение в случае направления, перпендикулярного к вышеупомянутому. Образец с углом 61° для этого должен иметь возможность вращаться и быть прозрачным для поперечных волн [1693]. [c.351]

Здесь волна 5 - поперечная, поляризованная параллельно трещинам (т.е. в плоскости изотропии), тогда как вектор поляризации поперечной волны нормален к плоскости изотропии и лежит в плоскости, образованной осью симметрии и вектором медленности. [c.254]

Это явление получает объяснение, если принять, что свет представляет собой поперечные волны. При прохождении через первый кристалл происходит поляризация света, т. е. кристал.п пропускает только такие волны, в которых колебания вектора Е напряженности электрического поля совершаются в одной плоскости. Эта плоскость называется плоскостью поляризации. Если плоскость, в которой пропускаются колебания вторым кристаллом. [c.268]

Роль поляризации при интерференции поперечных волн [c.86]

Одна из трех мод L соответствует продольной волне, а две другие Г и — поперечным волнам. В изотропной среде решения выбирают таким образом, чтобы вектор поляризации v(k) и смещения атомов были параллельны вектору к для продольной во -иы и перпендикулярны ему для поперечных волн. [c.159]

Здесь а и а определяются так же, как в формуле (7.6) для поперечных и продольных волн. Вывод равенств (19.5) аналогичен выводу формул (7.16). В частности, если много больше, чем с (или а ), так что связь между продольными и поперечными волнами очень сильна, то -с тц я- т. е. эффективное время релаксации для всех поляризаций одинаково и определяется рассеянием продольных волн. [c.281]

Поляризация света определяется параллельно ( ) или перпендикулярно (х) плоскости, проходящей через направление распространения световой и акустической волн. Продольная (поперечная) поляризация акустической волны помечена знаком Цс). Коэффициенты качества нормированы по плавленому кварцу. Коэффициент перевода I,5M0"i с /г. Ослабление звука нарастает с частотой как Р, где х>1. Данные пересчитаны к / = =500 МГц в предположении, что х = 2 [c.876]

Следует отметить, что учет условия на ребре приводит прежде всего к качественному отличию решения упругой задачи от решения соответствующей акустической задачи (ц = 0), так как кроме дополнительной дифракционной продольной волны Ф] — Фа появляются дифракционные поперечные волны, причем обоих типов Ч " и Ч 2, отличающиеся направлением поляризации вектора смещения. Дополнительные возмущения Ф[ — — Фа, Ч и 4 2 описывают влияние упругости. [c.512]

Поляризация ультразвука. При падении продольной волны на границу раздела двух сред возникают смещения и напряжения, ориентированные только в плоскости падения (плоскость рис. 1.11). Следовательно, векторы смещения частиц в отраженных и преломленных волнах лежат в этой же плоскости. Для продольных волн эти векторы ориентированы вдоль направления распространения волны, для поперечных — перпендикулярно ему. В данном случае поперечная волна линейно поляризована в плоскости падения. [c.28]

В соответствии с положениями, изложенными в подразд. 1.1, такая волна называется вертикально поляризованной, или 5V-волной. Если частицы в поперечной волне колеблются перпендикулярно плоскости падения, т. е. вдоль границы раздела двух сред, такую волну называют горизонтально поляризованной, или 5Я-волной. Эти волны могут быть возбуждены с помощью специальных преобразователей, которые рассмотрим далее. Отметим, что при определении, какой является наклонно падающая па границу поперечная волна—5У- или 5Я-поляризованной, необходимо учитывать взаимную ориентацию отражателя (неоднородности) и плоскости поляризации волны. [c.29]

К 90°, т, 6. при озвучивании отражающей границы горизонтально поляризованными волнами, коэффициент отражения которых равен единице. Кроме того, максимальный сигнал достигается при угле падения р = 45° и любой ориентации поляризации падающей волны, когда io = —Это связано с тем, что именно при таком угле падения фаза отраженной вертикально поляризованной волны равна иулю (см. рис. 1.17), т. е. совпадает с фазой отраженной горизонтально поляризованной волны. При таком угле падения эллиптически поляризованная поперечная волна вырождается в линейно поляризованную и эффективный коэффициент ее отражения равен единице. Это обстоятельство говорит в пользу применения раздельно-совмещенных преобразователей типа Дуэт с довольно значительной горизонтально поляризованной компонентой при определенных углах разворота. [c.32]

С помощью ЭМА-преобразователей удается возбудить наклонные поперечные волны 5Я-поляризации, что трудно сделать другими способами. Для этой цели используют не периодическую [c.71]

Затухание поперечных волн в металле швов во многом зависит от их поляризации. Так, согласно [91 ] затухание попереч- [c.325]

Затухание и рассеяние продольных волн и поперечных волн при их распространении в шве связаны в основном с явлениями фокусировки и поляризации УЗ-пучка, а также с влиянием на коэффициент рассеяния соотношения между длиной волны и размерами кристаллитов, трансформацией волн на границах между областями шва [3, 911. [c.350]

Характер изменения скоростей на рис. 4.7 можно разбить на три участка. На первом участке (до 100 °С) заметных изменений скоростей продольных волн не происходит, скорости поперечных волн в двух направлениях по одной из поляризаций несколько увеличиваются. При этом наблюдаются небольшие различия в абсолютных величинах скоростей вдоль разных направлений распространения, связанные, видимо, с текстурой деформации. Отжиг при температурах около 125°С приводит к резкому увеличению скоростей по всем направлениям. Для продольных волн этот рост составляет до 3%, для поперечных — 8%. При [c.169]

D, в п. в магнитном поле. Маги, поле существенно меняет волновые свойства плазмы увеличивается число мод собств. колебаний, меняется их поляризация, причем уже не всегда чётко можно разделить продольные и поперечные волны, В плазме с магн. [c.329]

При распространении упругих волн вдоль акустич. оси в криста.1ле может наблюдаться внутренняя коническая рефракция. При распространении поперечных волн разл. поляризации в направле- [c.508]

Если граница твёрдого тела находится в контакте с жидкостью, то при отражении волн (продольной или поперечной, поляризованной в плоскости падения) в жидкости дополнительно возникает преломлённая продольная волна. На границе раздела двух изотропных твёрдых сред к этой системе отражённых и преломлённых волн добавляется ещё преломлённая поперечная волна в среде 2. Её поляризация также лежит в плоскости падения. [c.506]

Различают продольно и поперечно поляризованные волны в зависимости от ориентации вектора поля относительно волнового вектора (к). В электродинамике примером продольных волн служат плоские однородные плаз.менные волны (с.ч. Ленгмюровские волны) к поперечным волнам в первую очередь относятся плоские однородные эл.-магн. волны в вакууме или в однородных изотропных средах. Поскольку в последних электрич. (В) и магн. (Н) векторы перпендикулярны волновому вектору (к), то их часто паз. волнами типа ТЕМ или ТЕП (см. Волновод). Причём, если векторы поля (Е, Н) лежат в фиксиров. плоскостях (Е, к) и (Н, к), т. е. имеют фиксиров. направления в пространстве, используется термин волны линейной поляризации . Суперпозиция двух линейно поляризованных волн, распространяющихся в одном направлении (к) и имеющих одинаковую частоту (а), но отличающихся направ лени остью векторных полей, даёт в общем случае волну эллиптической поляризации. В ией концы векторов Е и Н описывают в плоскости, [c.65]

В однородных безграничных средах Н. в. принято наз. однородные плоские волны, распространяющиеся в произвольных направлениях. В изотропных средах волновое число не зависит от направления распространения, а поляризация поперечных волн может быть произвольной (двукратное поляризац. вырождение). В анизотропных и гиротропных средах зависит ох ваправления распространения, а поляризац. вырождение снимается (соответственно различают обыкновенные и необыкновенные Н. в.). На рис. 1 приведены дисперсионные ветви Н. в. в изотропной неизотермич. плазме. Частотные спектры поперечных эл.-магн. и ленгмюровских волн ограничены снизу электронной плазм, частотой сор , спектр ионно-звуковых волн ограничен сверху ионной плазм, частотой сор, значения частот и волновых чисел, ограничивающих дисперсионную ветвь, наз. критическими для данной моды. [c.361]

Для попереттой волны в этом последнем случае скорость зависит от того, как ориентировано напряжение (У относительно поляризации поперечной волны. Если направления поляризации и напряжения совпадают. [c.304]

В однородных безграничных средах Н. в. принято называть однородные плоские волны, распространяюгциеся в произвольных направлениях. В изотропных средах волн, число к не зависит от направления распространения, а поляризация поперечных волн может быть произвольной. В анизотропных и гиротропных средах к зависит от направления распространения (соответственно различают обыкновенные и необыкновенные Н. в.). На рис. 1 приведены дисперсионные ветви Н. в. в изотропной неизотермич. плазме. Частотные спектры поперечных эл.-магн. и ленгмюровских волн [c.470]

Поляризация света при рассеянии. Если естественный свет падает на молекулу в направлении 0Y (рис. 29.6), то колебания его электрического вектора должны лежать в плоскости ZOX. Если наблюдать рассеянный свет в направлении ОХ, то в силу поперечности волн в этом направлении пойдут волны, обусловленные лишь той слагающей колебания электрического вектора, которая перпендикулярна к ОХ. Таким образом, в свете, рассеянном под щ)ямым углом к падающему, должны наблюдаться только колебания (электрического вектора), направленные вдоль OZ, т. е. свет должен быть полностью поляризован. [c.588]

Рассмотрим теперь вопрос о поляризации фононов. Теория Блоха предполагает, что поперечные фононы но могут непосредственно взаимодействовать с электронами проводимости. Иногда предполагается, что электроны проводимости не влияют па ту часть решеточной теплопроводности, которая обусловлена поперечными волнами. В этом случае решеточная теплопроводность была бы почти столь жо волпка, как и в эквивалентном диэлектрике. Однако, если считать, что поперечные и продольные волны взаимодействуют посредством трехфононных процессов с сохранением волнового вектора, которые стремятся уравнять параметр т в формуле (7.5), то эффективные времена релаксации для продольных и поперечных волн соответственно равны [c.281]

При более точной формулиропкс следует определить направление поляризации, связанное с данным х для атого необходимо учесть смещение электронов, обусловленное волной. Как указывалось раньше, мы будем упрощать задачу, предполагая, что волны могут быть либо продольными, либо поперечными и что электроны взаимодействуют лишь с продольными волнами. Это значит, что частоты поперечных волн определяются движением ионов в фиксированном отрицательном пространственном заряде. Из работы Фукса известно, что таким путем могут быть точно определены упругие константы сдвига (модуль сдвига) одновалентного металла. По-видимому, это приближение, хорошее для длинных волн, менее пригодно для коротких, которые имеют как продольную, так и поперечную компоненты. Поскольку в дальнейшем мы будем иметь дело лишь с продольными волнами, индекс а у Qx явно выписываться не будет. [c.759]

При прохождении через пространство тепловые лy и обнаруживают все свойства, присущие электромагнитньм волнам. Например, тепловые лучи обладают способностью к интерференции, когда лучи, исходящие из одного истог-ника и движущиеся по разным направлениям, соединяются вновь. Вообще говоря, возможна поляризация тепловь х лучей, откуда следует, что эти лучи носят характер поперечных волн однако, как правило, термическое излучение не является поляризованным. Таким образом, природа теплового излучения та же, что и других электромагнитных волн. [c.141]

Через контактную жидкость передают волны продольного типа и поперечные волны 51/-поляризации, в которых направление колебаний непараллельно поверхности изделия. В последнем случае на границе преобразователь — жидкость такие поперечные волны трансформируются в продольные, а на границе жидкость — изделие превращаются опять в поперечные. [c.59]

В работе [90] обоснована целесообразность применения поперечных волн со строгой поляризацией колебаний, заключающаяся в том, что при многократном рассеянии на границах зе рен плоскость поляризаи,ии изменяется сильнее, чем при однократном отражении от дефекта. Ei .nH приемник реагирует на упругие волны с той же поляризацией, что и излученные, можно ожидать увеличения отношения сигнал—помеха. Однако результаты экспериментов показали, что эффект этот не столь значителен и выигрыш в чувствительнос ги меньше, чем при использовании продольных волн вместо поперечных, [c.294]

Влияние анизотропии проката на амплитуду поперечных волн при про-звучивании образца в направлении Z прямым преобразователем наглядно иллюстрируется рис. 6.26. Если волна поляризована вдоль оси Y, то на экране дефектоскопа наблюдается серия донных импульсов — многократных отражений ультразвука от дна (рис. 6.26, а). Если волна поляризована вдоль оси X, то серия донных имуль-сов смеш,яется вправо (рис. 6.26, б), причем скорость звука в этом случае меньше, чем при поляризации вдоль оси Y. Попытка ввести в мета./ л гю-перечную волну, распространяющуюся вдоль оси Z и поляризованную под углом 45° к оси Y, приводит к появлению на экране дефектоскопа серии [c.326]

Благодаря этому с помощью отражательной М. а. можно пэучать многослойные плёнки и др. слоистые системы, визуализировать подповерхностные дефекты и микротрещины и др. Визуализация внутр. структуры образца на больших глубинах затруднена эффектами отражения и преломления на его границе. Вследствие отражения лишь малая часть падающего излучения проходит внутрь образца, а структура прошедшего пучка оказывается искажённой эффектами преломления в образце возникает неск. сходящихся пучков, образованных уэтугими волнами разл. поляризаций (в изотропном образце—продольными и поперечными волнами), причём эти пучки имеют значит, аберрации за счёт изменения хода лучей при преломлении. Однако использование в качестве иммерсии жидкостей с большими волновыми сопротивлениями и скоростями звука (нанр., жидкого галлия) позволяет уменьшать потери на отражение и аберрации и получить акустич. изображения внутр. структур образца как в продольных, так и в поперечных лучах. [c.150]

При падении поперечной волны, поляризованной в плоскости падения, на свободную поверхность тела, на границе возникает как отражённая поперечная волна той же поляризации, так и продольная волна. При углах падения 0 , меньших критического угла G = = ar sin ( f/ ), коэф. отражения Rf и — чисто действительные отражённые волны уходят от границы точно в фазе (или в противофазе) с падающей волной. При 0 >0г , от границы уходит только зеркально отражённая поперечная волна вблизи свободной поверхности образуется неоднородная продольная волна. [c.506]

Поперечные эл.-магн. волны могут обладать двумя поляризациями и могут распространяться в П. без мага, поля, только если их частота о превышает плазменную частоту Юр. В противоположном же случае ю < Юр показатель преломления плазмы становится еоо м мым II поперечные волны отражаются её поверх-598 ностью (см. Волны в плазме). (Именно поэтому радиовол- [c.598]

Помимо затухающей ПАВ, на границе жидкости и твёрдого тела всегда существует незатухающая ПАВ, бегущая вдоль границы с фазовой скоростью, меньшей скорости jf( волны в жидкости и скоростей продольных l и поперечных волн в твёрдом теле. Эта ПАВ, являясь волной с вертикальной поляризацией, имеет совершенно другие структуру и скорость, чем рэпеевская волна. Она состоит из слабо неоднородной волны в жидкости, амплитуда к-рой медленно убывает при удалении от границы (рис,, ), и двух сильно неоднородных волн в твёрдом теле (продольной и поперечной). Благодаря этому энергия волны и движение частиц локализованы в основном в жидкости, а не в твёрдом теле. В практике подобный тип волны используется редко. [c.649]

Матрица Джонса обхода резонатора в противоположном направлении М в общем случае отличается от М, и потому в одном и том же поперечном сечении резонатора поляризац. характеристики волн, распространяющихся в противоположных направлениях, а также их собств. частоты и потери веодсшаковы. Этот эффект в кольцевых резонаторах, содержащих невзаимные э,1ементы оптические, напр. оптич, элементы на основе Фарадея эффекта, может приводить к подавлению одной из встречных волн. [c.317]

Сейсмические волны. Упругие волны, регистрируемые сейсмографами, принадлежат к неск. типам. По характеру пути распространения волны делятся на объёмные и поверхностные. В свою очередь объёмные волны подразделяются на продольные (Р) и поперечные (5), а поверхностные — на Рэлея волны и Лява волны. Объёмные волны распространяются во всём объёме Земли, за исключением жидкого ядра, не пропускающего поперечные волны. Продольные волны связаны с изменением объёма и распространяются со скоростью У (Я- -2р.)/р, где >1, — модуль сжатия, р — модуль сдвига (см. Модули упругости), р — плотность среды. Поперечные волны не связаны с изменением объёма, их скорость равна y fi/p. Движение частиц в волне S происходит в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны. В сферически-симметричяых моделях Земли луч, вдоль к-рого распространяется волна, лежит в вертикальной плоскости. Составляющая смещения в волне S в этой плоскости обозначается SV, горизонтальная составляющая — SH. Нек-рые оболочки Земли обладают упругой анизотропией в этом случае поперечная волна расщепляется на две волны с разл. поляризациями и скоростями распространения. Параметры земных недр изменяются по вертикали и горизонтали, Поэтому в процессе распространения объёмные волны испытывают отражение, преломление, обмен (превращение Р в S и наоборот), а также дифракцию и [c.481]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...