Волна, затухание

Точечный источник волн эмиссии излучает сферическую продольную или поперечную волну. При падении на поверхности изделия она отражается и трансформируется. В результате появляются нормальные волны, амплитуда которых уменьшается с увеличением расстояния значительно медленнее, чем для сферической волны. Затухание воли эмиссии в металле вызывает наиболее сильное ослабление высокочастотной составляющей сигнала, так как коэффициент затухания быстро возрастает с частотой. Все это приводит к значительному искажению первоначального сигнала эмиссии. [c.316]

Отражение и рассеяние звуковых волн от дна происходит как на границе раздела вода — грунт, так и в самой толще дпа и зависит от строения дна и частоты падающей волны затухание звука в грунте очень велико и обычно линейно растёт с частотой. Модуль коэф. отражения звука лежит в пределах от 0,05 до [c.462]

Формулы для определения затухания гармонических волн. Затухание температурных колебаний в каком-либо однородном слое плоско-параллельной стенки в виде комплексного числа р может быть определено по уравнению [58] [c.147]

При низких частотах, где небольшое изменение частоты может вызывать резонансы на соседних формах колебаний, наблюдается резкое изменение времени реверберации в зависимости от изменения частоты. На средних частотах кривая уровня интенсивности может иметь изломы и отклонения от прямой сначала кривая спадает быстро (действие осевых волн) при высоких частотах, когда плотность спектра высока и преобладающая роль в затухании принадлежит косым стоячим волнам, затухание звука в широком диапазоне уровней 30 дБ) имеет логарифмический характер. [c.370]

Если известна зависимость скорости от длины волны, т.е., как говорят физики, известен закон дисперсии, можно объяснить Много разных явлений. Почти во всех описаниях круговых волн приводятся слова бессмертного Козьмы Пруткова Бросая в воду камешки, смотри на круги ими образуемые иначе такое бросание будет пустою забавою . От камешка, возмущающего только очень малую область воды, начинают расходиться круги, а в центре быстро расширяющейся системы кругов образуется область спокойной воды- Капиллярные волны имеют малую амплитуду и быстро затухают при убегании от центра. Их и видно плохо, Поскольку у гравитационных волн затухание меньше, они живут дольше, и их хорошо видно. [c.174]

При использовании радиостанции типа ЖР-1 для внутристанционной связи следует считать дальность её действия равной 4-ь6 км в зависимости от уровня индустриальных помех в месте установки стационарной радиостанции. Напряжение помех на зажимах антенны длиной 10ч-20 м обычно составляет 100- 600 мкв. Место с наименьшим уровнем индустриальных помех определяется экспериментально с помощью измерителя помех типа ИП-12М. При отсутствии проводов на пути распространения электромагнитной волны затухание её составляет 5-г 7 дб км для диапазона частот 2- -2,6 мгц. [c.840]

Затухание 3. в атмосфере. Вследствие внутреннего трения и теплопроводности воздуха, не учтенных ф-лами (20) и (24), уменьшение амплитуды шаровой волны будет происходить еще быстрее, однако в обычных средах (воздух, вода, твердые тела) потери на трение и теплопроводность относительно малы и в технич. расчетах часто могут не приниматься во внимание. Учет их внес бы существенные исправления в ф-лу для плоской волны, где отсутствует всякое пространственное затухание, однако плоская волна реально редко осуществима в таких масштабах, при к-рых это затухание было бы заметно. Почти во всех реальных случаях, пред-ставляющ 1Х собой случаи, промежуточные между плоской и шаровой волной, можно без большой погрешности считать, что пространственное затухание обз словлено рассеянием или растеканием волны, т. е. распределением анергии на больший фронт ее, но не потерями в среде. Исключение составляет случай очень высоких звуковых частот и ультразвуков, для к-рых легче осуществить плоскую волну затухание при этом может быть довольно велико, так как высокие частоты значительно сильнее поглощаются средой, чем низкие и средние. Учет потерь на поглощение звука средой дается следующей ф-лой [c.241]

В выбранном приближении, т. е. с точностью до первого порядка малости относительно рс К кН, наличие вещественной части проводимости не влияет на вещественную часть волнового числа, т. е. не сказывается на фазовой скорости волны. Затухание определяется экспоненциальным множителем ехр Ф°Р [c.251]

В прямоугольном помещении (и, конечно, в любом помещении с гладкими стонами) при внезапном выключении источника звука, возбудившего известное число стоячих волн, затухание этих стоячих волн будет происходить с различной скоростью. Косые волны будут затухать наиболее быстро, затем будут следовать тангенциальные волны (если только стены не вогнутые) аксиальные волны, идущие параллельно наиболее сильно поглощающим стенам, будут затухать примерно вдвое медленнее, чем косые волны. Таким образом, распределение звука в помещении будет изменяться по мере затухания вначале оно удет достаточно равномерным (диффузным), а в дальнейшем всё более и более будут преобладать волны, направленные параллельно наиболее сильно поглощающим стенам. Опыт показывает, что такого рода явление (если разница времён реверберации оказывается значительной) с акустической точки зрения весьма нежелательно. [c.443]

Даже если потери в жидкости так велики, что не наблюдается образования стоячих волн, затухание все же можно измерить, если принятый сигнал имеет достаточный уровень. По-видимому, это является одним из главных преимуществ данного метода. [c.342]

На какой длине волны затухание минимально 850, 1300 или 1550 нм Почему [c.77]

Центрированные волны при дифракции ударной волны 284 Цилиндрическая волна, затухание ее 311, 312 [c.613]

Фиг. 4.9. Рассчитанные значения коэффициентов отражения при критическом угле для разных. значений затухания поперечной волны. Затухание продольных волн 1,25 дб/см рабочая частота 8 Мгц,

В приведенных выше рассуждениях не предполагалось, что существование любого механизма затухания обусловливает невозможность появления разрывов. В действительности волновое уравнение с затуханием (уравнение (7-7.10), приводимое ниже) допускает разрывные решения любого порядка. Теория простых жидкостей с исчезающей памятью, удовлетворяющая обсуждавшимся в разд. 4-4 гипотезам гладкости определяющих функционалов, была действительно применена в работе [40] к изучению распространения волн, где были получены очень интересные результаты. В таких жидкостях возможно не просто распростра- [c.293]

О том, что затухание акустических волн мало на расстоянии порядка X, член (1—1а/к) можно приравнять единице. Rt и в общем случае могут быть не слишком малыми комплексными величинами и поэтому не совсем верно говорить о том, что R(l) и —Х(1) — просто действительная и мнимая части Х1 (1). Поскольку изменение фазы при отражении, во всяком случае, мало, можно записать [c.103]

От чего зависит затухание УЗ-волны [c.166]

Фиг. 5.23. Коэффициент затухания на единицу длины волны сравнение с экспериментальными данными [722].

Эти колебания в реальных веществах имеют затухающий характер, в связи с чем наблюдаются затухание тепловых упругих волн и невысокое значение коэффициента теплопроводности. В теории теплопроводности предполагается, что колебания нормального вида квантуются. В дискретной кристаллической решетке связь между ангармоническими колебаниями приводит к взаимодействию фононов между собой. Для описания этого процесса можно воспользоваться понятием длины свободного пробега. По аналогии с кинетической теорией газов теплопроводность твердого тела можно предста- [c.157]

Существует несколько подходов к выбору расстояния между соседними датчиками при их установке на поверхности контролируемой конструкции. В частности, расстояние выбирают так, чтобы затухание амплитуды упругой волны, обусловленное внутренним трением (затухание в дальней зоне), не превышало 20 бВ. [c.198]

Полученные для рассматриваемых труб характеристики свидетельствуют о том, что затухание наиболее мощных мод для пустой и заполненной трубы составляет около 0,2 бВ/м. Это позволяет устанавливать приемники на расстоянии до 100 м друг от друга. При диагностике газопроводов (аналог пустой трубы) локализацию следует проводить для моды 3,3 мм/мкс, а при обследовании нефтепроводов — 1,5 мм/мкс. Измерение акустических сигналов осуществляли на трубе, очищенной от изоляции, наличие которой может приводить к дополнительному поглощению энергии волны. Поэтому приведенную оценку расстояний между приемниками для указанного частотного диапазона следует считать максимальной [139]. [c.198]

Лучистое трение. Как мы видели, при свободном колебании осциллятора благодаря излучению электромагнитная волна уносит с собой энергию, в результате чего колебания осциллятора становятся затухающими и его энергия убывает со временем согласно закону (2.46). Аналогичная картина встречается в механике, при рассмотрении распространения упругих волн в различных средах в процессах, связанных с электрическими колебаниями. При механических колебаниях в вязкой среде из-за противодействия силы вязкого трения наблюдается затухание колебаний, так как часть колебательной энергии превращается в тепло. [c.35]

Мы видим, что естественная ширина спектральной линии гармонического осциллятора равна константе затухания (или обратному значению времени жизни осциллятора). Для видимого света (% = = 5000 А) Асо 10 с" . По шкале длин волн естественная ширина спектральной линии равна [c.40]

Ультракороткие волны (УКВ) представляют чрезвычайный интерес для решения многих важнейших технических задач. Это связано с тем, что для передачи энергии и получения направленного излучения выгодно увеличивать частоту колебаний (см. 1.5). Революция в технике УКВ" произошла в 1930 — 1940 гг., и теперь устройства, на которых были проведены знаменитые опыты Герца, Попова и др., представляют лишь исторический интерес. Основной недостаток передатчика Герца — это затухание колебаний и большая ширина спектра излучаемых частот. В современных генераторах УКВ (клистронах и магнетронах) взаимодействие электронного пучка и волн, возникающих в резонаторе, происходит по-иному, что позволяет поднять верхнюю границу частот (v 30 ГГц) и резко увеличить мощность сигнала, достигающего иногда десятков миллионов ватт в им пульсе. Положительными свойствами подобных излучателей являются высокая монохроматичность электромагнитной волны (излучается строго определенная частота) и крутой фронт временных характеристик сигнала. В качестве приемника УКВ-излучения обычно используют вибратор или объемный резонатор с кристаллическим детектором, имеющим резко нелинейные свойства, с последующим усилением низкочастотного сигнала. [c.10]

Специфический для германиевых термометров сопротивления эффект возникает вследствие довольно высокого значения коэффициента Пельтье для легированного германия. Он проявляется в том, что сопротивление элемента по постоянному и по переменному току различно [53, 54]. Прохождение постоянного тока через германиевый термометр сопротивления приводит к возникновению градиента температуры вдоль элемента вследствие выделения и поглощения тепла Пельтье на спаях элемента с выводами. Наличие градиента температуры вызывает появление небольшой термо-э. д. с. на потенциальных выводах, что приводит к некоторой погрешности в измерении сопротивления. Если же используется не постоянный, а переменный ток частоты f, то от каждого конца элемента распространяются затухающие тепловые волны. Затухание носит экспоненциальный характер, причем показатель экспоненты пропорционален Уf, так что по мере возрастания частоты тепловые волны все больше сосредоточиваются у концов элемента. Для четырехпроводных элементов в форме моста этот эффект исчезает, когда частота измерительного тока поднимается до такого значения, что тепловые волны перестают достигать потенциальных выводов. В этом случае на потенциальных выводах измеряется истинное сопротивление. Частота, на которой это происходит, зависит от температуропроводности и [c.237]

Продольными волнами контролируют в основном изделия правильной геометрической формы — листы, поковки, обечайки сосудов и трубы. Продольными волнами уверенно обнаруживают плоскостные дефекты, ориентированные параллельно поверхности изделия, — расслоения проката, раскатанные газовые пузыри, отслоения покрытий от основного металла, непровары и непро-клеи плоских протяженных и достаточно толстотенных деталей. Благодаря меньшему по сравнению с поперечными волнами затуханию и большей длине волны, продольные волны успешно используют при контроле крупнозернистых материалов, в том числе наплавленного металла сварных соединений аустенитного класса. Малое затухание, отсутствие потерь в акустической задержке обусловливают максимальную глубину прозвучивания. Поэтому особо крупные изделия толщиной 1 м и более контролируют нормальными совмещенными преобразователями. Наибольшая по сравнению с волнами других типов скорость ограничивает возможности контроля тонкостенных изделий прямыми преобразователями. Минимальная толщина контролируемого изделия, определяемая акустической мертвой зоной и расположением донных сигналов на временной развертке ЭЛТ, составляет для отечественных серийных дефектоскопов и преобразователей около 20 мм. Изделия меньшей толщины успешно контролируются РС-преобра-зователями продольных волн благодаря принципиальному отсутствию мертвой зоны при разделении излучателя и приемника. Так, серийными РС-преобразователями на частоте 5 МГц можно выявлять расслоения в листах толщиной от 5 мм. [c.212]

Источник АЭ можно представить в виде квазито-чечного источника, который излучает сферические продольную и поперечную волны. Это связано с тем, что в большинстве случаев размер источника излучения при скачкообразном развитии дефекта сравним с длиной излучаемой волны. Затухание волн в материале вызывает сильное ослабление высокочастотной составляющей сигнала, так как коэффициент затухания быстро возрастает с частотой. [c.309]

При низких температурах затухание за счет флуктуаций спонтанного момента мало и преобладающим механизмом затухания спиновых волн является рассеяние их на других спиновых волнах. Затухание, обусловленное этим механизмом, может появиться лишь во втором порядке по обратному радиусу взаимодействия [12]. Од-][ако мы не будем излагать здесь расчетов на основе этого параметра малости, поскольку при низких температурах есть другой физический параметр — параметр Т/Тс, которым и следует сейчас 1юспользоваться. [c.41]

Коэффициент поглощения поверхности .— Величина а% является аналогичной коэффициенту поглощения акустического материала, который получится в прямоугольном помещении с одной, по крайней мере, мягкой стеной. Эта величина была нами названа коэффициентом поглощения поверхности)) [см. формулу (33.4)]. Отметим, что эта величина зависит не только от акустического импеданса материала (как это имеет место для коэффициента поглощения а для помещений с диффузным звуковым полем), но также зависит от размеров помещения и от моды сюячей волны, затухание которой рассматривается. Для жёстких стен (х мало) зависимость от размеров помещения становится мало заметной и единственная зависимость от моды волны заключается [c.464]

В форме гауссовой кривой. Импульсы такой формы имеют сравнительно узкую полосу частот, приблизительно равную 100 кгц. Это позволяло связать измеренное затухание импульсов с затуханием соответствующей нормальной волны на данной частоте. В энспернмеитальные данные, приведенные на фиг. 31, не внесены поправки на изменения уровня сигнала вследствие частотной зависимости импедансных характеристик преобразователей и неполного соответствия распределения смещений, создаваемых преобразователями, распределению смещений в той нормальной волне, затухание которой измерялось. [c.197]

Характерная особенность обратимой реакции возбужденного состояния очевидна из уравнения (12.21) при любой данной длине волны затухание флуоресценции двухэкспоиенциально. Каждое из времен затухания не зависит от длины гюлны испускания. К сожалению, оба времени затухания являются сложными функциями четырех кинетических констант системы [уравнение (12.14)]. В разд. 12.2.2 будет показано, как можно уменьшить эту сложность, используя другой метод - обратную свертку кривых затухания при различных длинах волн [ 20]. Выражения для предэкспоненциальных множителей также сложны и содержат завиоимости как от спектрального распределения, так и от кинетических констант обоих видов излучателей [уравнения (12.15) - (12.19)]. Их также можно упростить с помощью методики обратной свертки при различных длинах волн. [c.395]

Амплитуда квазирэлеевской волны (2) медленно уменьшается с увеличением пути вокруг цилиндра, поскольку потери энергии для нее небольшие (как следует из рис. 1.20, чем меньше угол О, тем больше путь вокруг цилиндра, проходимый волной). Волна затухания поперечного типа 3 имеет значительную амплитуду в точках возбуждения (0 180°) и быстро затухает с увеличением пути вокруг цилиндра (с уменьшением 0) ввиду сильного излучения волн соскальзывания. [c.51]

Точечный удаленный от поверхности источник АЭ излучает сферические продольную и поперечную волны. Затухание волн в металле вызывает наиболее сильное ослабление высокочастотной составляющей сигнала, так как коэффициент затухания быстро возрастает с частотой. При падении на поверхности ОК волны отражаются и трансформируются. В результате появляются поверхностные волны, амплитуда которых уменьшается с расстоянием значительно медленнее, чем сферических волн, поэтому поверхностные волны преимущественно регистрируются приемником. Все это приводит к значителыгаму искажению первоначального сигнала АЭ в зоне приема. [c.173]

Аналогичное явление в акустике океана рассмотрено в работе [16]. В этой работе сделан вывод о том, что фрактальное происхождение низкочастотного поглощения звука в подводном звуковом канале (ПЗК) следует рассматривать как установленный факт. Там указано, что, согласно [17] коэффициент затухания для энергетического спектра звуковой волны в диапазоне 0.1-5.0кГц следует степенному закону с показателем степени 1.45. Это означает, что для амплитуды волн затухание происходит по закону (3.17) с показателем степени а = 0.1. Причиной этого низкочастотного затухания является вытекание из ПЗК энергии волн, рассеянных на фрактально распределенных случайных флуктуациях акустических свойств среды. [c.136]

Рассмотрим цилиндрический акустический интерферометр с площадью поперечного сечения А, заполненный газом со средней плотностью р, в котором скорость звука равна с. Обозначим акустический коэффициент затухания через а, длину волны — через Л, волновое число к=2п1Х и / г и Нг — коэффициенты отражения соответственно отражателя и излучателя, которые в общем случае могут быть комплексными. Сумма механического импеданса излучателя Zt и газа ZL(l) составляет полный импеданс Z(l), где I — длина полости, поскольку и сам излучатель, и газовый столб влияют на величину скорости. [c.102]

Ф и г. 5.22. Коэффициент затухания на единицу длины волны. Сравнение с теорией Сьюэлла. Концентрация магния в воздухе 0,3 [722]. [c.259]

Образец СО-1 (рис. 4.10) предназначен для определения условной чувствительности дефектоскопа с преобразователем (преобразователь в положении А), а также для определения погрешности глубиномера (преобразователь в положении Б) и проверки разрешающей способности при работе прямым или наклонным преобразователем. Условная чувствительность Ку дефектоскопа с преобразователем, измеренная по образцу СО-1, выражается максимальной глубиной расположения (в миллиметрах) цилиндрического отражателя, уверено фиксируемого индикаторами дефектоскопа. Глубина расположения отражателя показана цифрами на обргоце. Согласно ГОСТ 14782 исходный и выпускаемые государственные стандартные образцы изготавливают из органического стекла с единым значением коэффициента затухания продольной волны при частоте 2,5 МГц 10%, лежащим в пределах 0,26...0,34 мм . [c.205]

Основные параметры метода АЭД подземных трубопроводов были введены Д. Пэрри. Расстояние между датчиками (интервал раскопки) устанавливали в пределах от 60 до 300 м в зависимости от затухания волн эмиссии в материале (нагружающей среде). По окончании монтажа датчиков в трубопровод подавали газ под рабочим давлением или под давлением, превышающем его на 10% (испытательное давление). Измерительная аппаратура регистрировала суммарную энергию акустической эмиссии и определяла координаты источников. [c.185]

При общем изучении явления поляризации необходимо объяснить, как возникает характеризующейся осевой симметрией обычный неполяризованный свет. Решением уравнений Максвелла служит строго монохроматическая волна, и потому она обязательно должна быть поляризована (в общем случае эллиптически). Лишь обрыв колебаний (нарушение монохроматичности волны) приводит к исчезновению данной поляризации излучения. Именно так обстоит дело в оптике, где в среднем через каждые 10 с происходит затухание колебаний. Если бы поляризацию исследова.пи безынерционной аппаратурой, то можно было бы обнаружить смену раз.личных. эллипсов через столь малые промежутки времени. Но создать такую аппаратуру трудно, любое приспособление, пригодное для исследования поляризации, неизбежно инерционно, и, наблюдая ( стсственный свет, мы усредняем изменение его поляризации за промежуток времени, значительно превышаюгций 10 с. Tate и возникает осевая симметрия колебаний вектора Е (неполяризованный свет), которая и наблюдается на опыте. [c.37]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...