Ферма принцип

Ферма принцип 332 Фильтр высоких частот 247 [c.367]

Ферма принцип 132 Фокус кинетический 112 Функция Гамильтона 85—86 [c.300]

Фазовое пространство 274 Ферма принцип 257 Формула Эйнштейна 228 Фуко гирокомпас 204 [c.414]

Ферма принцип 275 Фуко маятник 228, 329 Функция Гамильтона 253, 288 [c.367]

А это ие что иное, как принцип Якоби (см. гл. V, п. 6), который снова оказался эквивалентным принципу наименьшего действия. Параллелизм между механическими и оптическими явлениями можно усмотреть уже из сравнения принципа Якоби с принципом Ферма, Принцип Якоби допускает оптическую интерпретацию, если консервативной механической системе поставить в соответствие оптическую среду с коэффициентом преломления, меняющимся пропорционально Ye— V. Эта аналогия может быть использована обеими науками. С одной стороны, канонические уравнения Гамиль-тона становятся применимыми в оптических задачах. С другой стороны, из оптики в область механики могут быть перенесены методы построения волновых фронтов Гюйгенса, [c.311]

Фарадея закон 11 Ферма принцип 17, 248 Ферромагнитные материалы 115 Фокус 19 Форм-фактор 497 [c.632]

Фазовый синхронизм, условие 21 Фазосдвигающая цепочка 483 Фактор формы 205 Ферма принцип 124, 427 Физической оптики приближение 432 Флоке теорема 185, 186, 213 [c.656]

Все эти три закона м. б. объединены в один— принцип Ферма (см. Ферма принцип). [c.71]

Решение различных задач о распространении С. может быть осуществлено при помощи уравнения (3) при соответственном задании граничных и начальных условий. В частности из уравнения (3) выводятся вспомогательные принципы оптики, принцип Гюйгенса, принцип Ферма, принцип прямолинейного распространения С. для однородной среды и различные другие положения геометрической оптики (см. Гюйгенса принцип, Ферма принцип). Явления, наблюдаемые при отражении, рассеянии, распространении С. в анизотропных средах, доказывают для всей шкалы светового спектра поперечность световых возмущений (см. Поляризация света). Световые колебания в изотропной среде происходят в плоскости, перпендикулярной к линии распространения. Свойства электромагнитных волн, излучаемых искусственными электрическими системами—радиостанциями (см.), вибраторами Герца (см.),— вполне совпадают с перечисленными свойствами С., т. е. распространяются с той же скоростью, поперечны и описываются ур-ием (3). На этом основании и по косвенным подтверждениям, получаемым из явлений взаимодействия С. и вещества, можно утверждать, что природа любых световых волн электромагнитная. При этом световой вектор, определяющий действия С. на вещество, есть вектор электрический, что доказано опытами со стоячими световыми волнами при фотохимическом действии (Винер) и при возбуждении флуоресценции (Друде и Нернст). [c.146]

ФЕЙНМАНА ДИАГРАММЫ — ФЕРМА ПРИНЦИП [c.295]

ФЕРМА ПРИНЦИП, геометрическая оптика, утверждает, что оптич. путь, пробегаемый световым лучом от точки Аяо В через какие угодно промежуточные среды, разделяемые преломляющими поверхностями, будет экстремальным, т. е. соответствует минимуму или максимуму. Обозначая переменный показатель преломления через ц и элемент пути через ds, в математич. форме Ф. п. можно записать так [c.396]

Ферма принцип 241 Фруда число 464 [c.612]

Ферма принцип интегральный вариационный 262 Формула Кориолиса 56, 59 [c.495]

Хотя тот же общий принцип применен к распределениям Ферми — Дирака и Бозе — Эйнштейна, явное алгебраическое выражение для X не может быть получено. [c.104]

Вообразим далее вторую конструкцию типа фермы, элементы которой совпадают по направлению с линиями главных деформаций рассматриваемого поля виртуальных смещений и испытывают соответствующие деформации. Величины, относящиеся к этой конструкции, обозначим звездочкой. Применяя, как и прежде, принцип виртуальной работы, имеем Wl = W , но F = dz о-цЛ и Я, = (Ус/Е) L с соответствующими знаками. Таким образом, [c.96]

Пример fi7. Пользуясь принципом возможных перемещений, определить усилия в стержнях 4, 5, 7 вертикальной фермы, изображенной на рис. 248, а. [c.310]

Интересная аналогия усматривается при сопоставлении принципа Мопертюи — Лагранжа для консервативных систем с известным принципом Ферма, устанавливающим путь луча света в неоднородной среде. Согласно принципу Ферма свет в неоднородной среде распространяется так, чтобы было минимальным время прохождения луча света через среду [c.332]

Это выражение подобно тому, какое было получено из принципа Ферма надо только вместо количества движения mv рассматривать функцию п (s). [c.332]

Задача 1188. На рис. 608, а изображена плоская ферма, нагруженная силами Р и Q. Пользуясь принципом возможных перемещений, найти усилия в стержнях 5 я 9. [c.417]

Задача 1189, Пользуясь принципом возможных перемещении, найти усилие в стержне АС фермы, изображенной на рис. 609. 2Р [c.418]

Задача 1190, Пользуясь принципом возможных перемещений, найти усилия в стержнях 3 и 4 фермы, изображенной на рис. 610. Величины силы Q и угла а — произвольны. [c.418]

Резюме. Механические траектории консервативных систем могут быть получены из частного решения уравнения в частных производных Гамильтона — Якоби с помощью построения ортогональных траекторий к поверхностям S = onst. Это построение аналогично построению волнового фронта и световых лучей в геометрической оптике. Поверхности равного времени в оптике соответствуют поверхностям равного действия в механике, а принцип наименьшего времени Ферма — принципу наименьшего действия или принципу Якоби. И оптические и механические явления могут быть описаны как с помощью волн, так и с помощью частиц. При описании с помощью волн мы оперируем с бесконечным семейством поверхностей, которое определяется уравнением в частных производных Гамильтона. При описании же с помощью частиц мы оперируем с ортогональными траекториями к этим поверхностям, и они определяются принципами. Ферма и Якоби. Аналогия распространяется только на траектории механических частиц, не касаясь того, как движение происходит во времени. Кроме того, ири этой аналогии среди всех возможных механических траекторий выделяются те, по которым движение начинается перпендикулярно к заданной поверхности. [c.314]

СВЕРХТЕКУЧАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА — обобщение одночастичноЁ оболочечной модели ядра, учитывающее парные корреляции нуклонов вблизи поверхности Ферми в средних и тяжёлых ядрах, С. м. я. опирается на понятие остаточного взаимодействия нуклонов. Согласно модели оболочек, значит, часть реального нуклон-нук-ловного взаимодействия может быть учтена с помощью введения среднего, самосогласованного поля ядра, в к-ром нейтроны и лротгнш движутся почти независимо. Неучтённая часть нуклон-нуклонного взаимодействия— т. н. остаточное взаимодействие — чрезвычайно важна для понимания мн. свойств ядра. Если остаточное взаимодействие имеет характер притяжения, то оно существеннейшим образом изменяет движение нуклонов вблизи поверхности Ферми, придавая ему Коррелированный характер. Для двух взаимодействующих частиц с противоположными импульсами и направлениями спинов, находящихся у поверхности Ферми, принцип Паули ограничивает возможное взаимодействие. В результате оказывается, что трёхмерный потенциал Для пары частиц у поверхности Ферми даже при [c.453]

ФЕРМА ПРИНЦИП — осн. принцип геометрической оптики, утверждающий в простейшей форме, что луч света всегда распространяется в пространстве между двумя точками по тому пути, вдоль к-рого время его прохождения меньше, чем вдоль любого из др. путей, соединяющих эти точки. Время прохождения светом расстояния / в среде с показателем преломления п пропорционально оптич, длине пути 5. Для однородной среды S=nl. а для неоднородной S= ndl. Т.о., в этой форме Ф.п. есть принцип [c.281]

Законы геом. световой оптики являются следствием фундаментального Ферма принципа (Р, Fermat, 1660), согласно [c.545]

Принцип Ферма Принцип Ферма, известный также как принцип наикратчаишего оптичесмго пути - ), утверждает, что оптическая длина [c.132]

Фазы, влияние на звук 447, 450 Фарадеевы исследования ряби 336 Ферма принцип наименьшего времени 129 Фонограф 454 [c.475]

Фактор-пространство 128 Фактор-система 128 Ферма принцип 42 Фигуратриса 48 Фокальная поверхность 41 [c.238]

Представление о независимо распространяющихся световых лучах возникло ещё в античной науке. Древне-греч. учёный Евклид сформулировал закон прямолинейного распространения света и закон зеркального отражения света. В 17 в. Г. о. бурно развивалась в связи с изобретением ряда оптич. приборов зрительная труба, телескоп, микроскоп и т. д.) и началом их широкого использования. Голл. математиком В. Снеллем и франц. учёным Р. Декартом были экспериментально установлены законы, описывающие поведение световых лучей на границе раздела двух сред (см. Сне.гля закон преломления). Построение теор. основ г. о. к сер. 17 в. было завершено установлением Ферма принципа. Законы прямолинейного распространения, зеркального отражения и преломления света, исторически открытые ранее, явл. следствиями этого принципа. [c.113]

Этим (и последующей формулировкой ферма принципа) был завершён фундамент построения геом. О. [c.492]

Интересный принцип суперпозиции, доставляющей оптимальное очертание фермы при двух возможных нагружениях, был установлен Хемпом [41]. Иллюстрирующая задача, показан- [c.53]

Таким образом, сумма и разность компонент поля удовлетворяет условию оптимальности для фермы, полученной путем суперпозиции компонент фермы (с эталонной скоростью деформаций 2 q), тогда как сумма Q l и разность Q" усилий Qj и Qi в стержнях компонент фермы находятся в равновесии с заданными возможными нагрузками Р — Р- -Р и Р" = Р — Р. Эти замечания устанавливают принцип суперпозиции при условии, что в каждом стержне j фермы, полученной путем суперпозиции, усилия Q = Qi + Qi vi Q" = Qi—Qi имеют знаки, совпадающие со знаками скоростей деформации q i = 4i+qi и = —Покажем теперь, что это условие выполняется. В дальнейших рассуждениях существенно отметить, что, когда осевая скорость деформаций стержня равна нулю, усилие в стержне может иметь любое значение, лежащее между усилиями текучести при растяжении и сжатии. [c.55]

Эти смещения мы теперь используем в качестве виртуальных смещений, применяя принцип виртуальной работы к анализу произвольной конструкции типа фермы, передающей силу Р на дугу основания (рис. 6), с учетом того, что каждый стержень фермы испытывает осевое напряжение величины Используя обозначения, примененные выще при изложении доказательства Максве./1ла, имеем = = Здесь [c.96]

При определении усилий в стержнях фермы при помощи принципа возможных перемещений все стер кни фермы условно считают растянутыми, а истинный характер усилия онредел нот по знаку ответа. [c.310]

Принцип возможных перемещении так же, как и способ Риттера (см. Стя-тикуа 3G), позволяет определять усилие в каждом стержне фермы независимо от других усилий. [c.312]

Рассмотрим теперь стержень 9. Мысленно отбросив его и заменяя его действие на оставшуюся часть системы силами и Гд, можно сообщить стержневой системе возможное перемещение, повернув вокруг точки Oj стержень СО . Воспользуемся принципом возможных скоростей. Возможная скорость точки С—v перпендикулярна к Oj, т. е. направлена по ОС. Возможная скорость точки E—v e перпендикулярна к ОЕ. Следовательно, мгновенный центр скоростей звена 7, а вместе с ним и части фермы EDAB будет находиться в точке-D. [c.417]

Переходим к определению внутренних усилий в стержнях фермы. Как уже было сказано (см. задачу № 8), усилием в стержне называют силу, действующую вдоль стержня, растягивающую или сжимающую его если стержень растянут, то на шарнир действует сила, направленная к стержню, а если сжат, то от него. В уравнения равновесия, выводимые в статике твердого тела, входят только внешние силы, потому что внутренние силы согласно принципу равенства действия и противодействия jjonapno равны и противоположны. [c.90]

Классическая механика (1980) -- [ c.332 ]

Лекции по аналитической механике (1966) -- [ c.132 ]

Классическая механика (1975) -- [ c.257 ]

Механика (2001) -- [ c.275 ]

Курс теоретической механики Том 2 Часть 2 (1951) -- [ c.417 , c.418 ]

Аналитическая динамика (1999) -- [ c.330 ]

Оптика (1985) -- [ c.120 ]

Электронная и ионная оптика (1990) -- [ c.17 , c.248 ]

Дифракция и волноводное распространение оптического излучения (1989) -- [ c.124 , c.427 ]

Волны (0) -- [ c.450 ]

Общий курс физики Оптика Т 4 (0) -- [ c.47 ]

Общая теория вихрей (1998) -- [ c.42 ]

Основные принципы классической механики и классической теории поля (1976) -- [ c.28 ]

Основы оптики (2006) -- [ c.44 , c.45 , c.301 ]

Линейные и нелинейные волны (0) -- [ c.241 ]

Современная термодинамика (2002) -- [ c.129 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...