Анизотропия кристаллов

С другой стороны, известно много случаев, когда анизотропию кристалла можно полностью объяснить различием по разным направлениям междумолекулярных сил, обусловленных анизотропным расположением ионов в кристаллической решетке, причем сами ионы могут считаться вполне изотропными. Так, было показано, что значительная часть двойного преломления тетраэдрических кристаллов зависит от их структуры, а не от анизотропии входящих в их состав атомов. [c.497]

Вследствие анизотропии кристалла направление отклика (вектора поляризации Р) не совпадает, вообще говоря, с направлением внешнего воздействия (вектора напряжен- [c.214]

При комнатной температуре рубин характеризуется однородным уширением линии рабочего перехода, которое обусловлено тепловыми колебаниями решетки и составляет - 11 см . Вследствие оптической анизотропии кристалла рубина излучение генерации имеет линейную поляризацию. [c.296]

Анизотропия кристаллов проявляется в их упругих и пластических свойствах, теплопроводности и электросопротивлении, магнитных свойствах, скорости диффузии, коррозии и др. [c.27]

Упорядоченное расположение частиц в виде решетки определяет анизотропию кристаллов их свойства, в том числе электрические и механические (прочностные), различны в разных направлениях. Анизотропными могут быть твердые материалы и по другим причинам. Например, у материалов слоистой структуры свойства различны в направлениях, перпендикулярном и параллельном расположению слоев. В частности, это относится к слоистым пластикам, слюде и др. [c.6]

Различают ферриты со спонтанной и индуцированной прямоугольностью петли гистерезиса. В первых — прямоугольность обусловлена составом и условиями обжига и охлаждения. Индуцированная прямоугольность образуется в результате термомагнитной обработки. Основное значение имеют ферриты со спонтанной прямоугольностью ее появление обусловлено необратимым процессом смещения доменных стенок. Это может быть получено при условии высокой магнитной анизотропии кристаллов в сочетании с низкой магнитострикцией и локальными неоднородностями и искажениями структуры, задерживающими доменные стенки в состоянии остаточной намагниченности. Такие условия создаются по преимуществу в кобальтовых, литиевых и некоторых других ферритах. [c.258]

Однако существует некоторое сопротивление движению дислокаций. Оно может быть вызвано различными причинами [6, 7]. В результате кристаллографической анизотропии кристаллов, блоков, точечных дефектов и иримесей дислокации находятся в различных условиях в смысле их подвижности. Поэтому каждую единичную дислокацию можно характеризовать своим значением внутреннего напряжения обу- [c.160]

Иллюстрацию этой асимметрии можно получить в опыте с помощью какой-либо системы, обладающей свойством асимметрии, или, например, кристалла, атомы которого располагаются в виде пространственной решетки таким образом, что свойства кристалла по разным направлениям различны. Поставим перпендикулярно иаправлению распространения естественного света, в котором поперечные. колебания происходят во всевозможных направлениях, две пластинки из обладающего свойством анизотропии кристалла турмалина. Плоскости пластинок должны быть параллельны осям кристаллов. [c.316]

Поэтому в практич. схемах М. о. свет направляют вдоль оптич. оси кристалла (п = п ) или применяют схемы компенсации естеств. анизотропии кристаллов. На рис. 3 изображена одна из таких схем. Анизотропный элемент состоит из двух идентичных кристаллов 2, между к-рыми расположена полуволновая пластина 4, ориентированная так, что поляризация проходящего [c.180]

Внутренние напряжения, возникающие при изготовлении, эксплуатации и восстановлении деталей, распределяются в объеме детали неравномерно. При деформировании кристаллических тел, приводящем к повышению напряженного состояния, все большее число зерен участвует в пластической деформации. Когда внешняя нагрузка снимается, зерна, оставшиеся в различном упругопластическом состоянии, неспособны возвратить весь объем детали в исходное состояние вследствие анизотропии кристаллов. [c.25]

Анизотропия кристаллов. А-н изотропией называется различие свойств кристаллов в направлениях различных кристаллографических плоскостей. Вследствие правильного расположения атомов в кристаллической решетке атомная плотность или коли- [c.18]

Анизотропия кристаллов, подтвержденная опытом, имеет в технике большое практическое значение. [c.19]

Анизотропия кристаллов. Одной из важнейших особенностей металлов является неоднородность меХани- [c.15]

Микроскопическая неоднородность физико-механических свойств характерна для всякого твердого тела. В металлах она обязана анизотропии кристаллов. Обработанная поверхность в связи с особенностями ее образования отличается несравненно большей неоднородностью как по химической активности, так и физико-механическим свойствам. Кроме того, она имеет много микроскопических дефектов в виде трещин и пустот. Хотя подобные дефекты структуры возникают в процессе образования всей массы металла, но количество их в поверхностном слое возрастает в результате механических и тепловых воздействий при обработке. [c.56]

В пренебрежении анизотропией кристалла (e,r,s = 0) при [c.76]

При остальных ориентациях характеристика Q является функцией от ф, причем размах принимаемых ею значений определяется параметром оптической анизотропии кристалла а, который также зависит от ориентации оси 2 [c.45]

Благодаря анизотропии линейного электрооптического эффекта, посредством которого осуществляется преобразование поля пространственного заряда Es W в фазовый рельеф, фазовые решетки в ФРК также оказываются анизотропными. Это означает, что по существу они представляют собой пространственно-периодические распределения оптической анизотропии кристалла, и их амплитуда описывается тензорной величиной. Более того, в исходном состоянии ФРК обладают линейным или циркулярным двупреломлением ((оптической активностью), т. е. свет распространяется по ним в виде собственных ортогонально-поляризованных световых волн с отличающимися показателями преломления. [c.76]

При исследовании этого вопроса будем исходить из предпосылки, что реальный металл состоит из отдельных кристаллитов, которые имеют внутренние напряжения и не являются компактной и однородной массой, что можно объяснить внутрикристаллитной ликвацией, условиями роста, наличием пор и т. п. Все эти факторы — химическая неоднородность, внутренние напряжения, наличие пустот и включений, а также анизотропия кристалла — приводят к тому, что механические свойства отдельных частей зерен, а также напряжения, возникающие в них, будут различны. [c.141]

Все буквенные обозначения очевидны, кроме /, которое является функцией анизотропии кристалла. Эта величина дается в таблицах 9]. [c.157]

Однако из-за анизотропии кристалла существуют плоскости легкого скольжения, которые будут действующими плоскостями скольжения. Различие механизмов скольжения краевых и винтовых дислокаций приводит к [c.136]

При количественном рассмотрении магнитной анизотропии кристаллов удобно пользоваться константами магнитной анизотропии Кг, Kz,. .. Они определяются с помощью формул, описывающих зависимость свободной энергии магнитной анизотропии от направления вектора намагниченности по отношению к кристаллографическим осям. Общие выражения для в наиболее важных кристаллических системах имеют вид [c.531]

Анизотропия. Вследствие большой анизотропии кристаллов диэлектрические показатели слюд в направлении, перпендикулярном плоскости весьма совершенной спайности, намного лучше, че.м параллельно ей. Разрушающее напряжение при растяжении параллельно плотности спайности намного выше, а разрушающее напряжение при сжатии и на срез — наоборот. [c.120]

Анизотропия кристаллов. В разных плоскостях кристаллической решетки атомы расположены с различной плотностью, и поэтому свойства кристаллов в разных направлениях различны. Такое различие называется, анизотропией (анизотропностью) кристаллов. Все кристаллы анизотропны. В отличие от кристаллов аморфные тела (например, смола) в различных направлениях имеют в основном одинаковую плотность атомов и, следовательно, одинаковые свойства, т. е. они изотропны. [c.13]

Анизотропия свойств кристаллов обычно исчезает при исследовании поведения поликристаллического тела. Правда, зависимость свойств от направления, характерная для монокристаллов, сохраняется в отдельных кристаллических зернах. У большинства зерен, которые в самом общем случае не имеют преимущественной ориентации, свойства усредняются и образец в целом оказывается изотропным. Поэтому измеренные свойства представляют собой усредненные значения (не в математическом смысле) по всем направлениям. В одном поликристалле отдельные зерна могут приобретать определенную преимущественную ориентацию, например, благодаря доминирующему направлению кристаллизации или вследствие прокатки. В таком случае говорят о наличии текстуры. При этом снова проявляется анизотропия свойств она обнаруживается заметным образом, например в механических свойствах прокатанного листа. С анизотропией кристаллов мы будем встречаться постоянно в последующих главах. [c.32]

Кристаллизация жидкостей. Анизотропия кристалла затрудняет его термодинамическое описание. Каждой грани в общем случае соответствует свое поверхностное натяжение В выражение для работы образования критического зародыша войдет сумма членов / а А по всем [c.65]

Явление анизотропии кристаллов есть результат периодического решетчатого строения. В конечном счете с этим связано и то, что кристаллы могут иметь такие электрические и оптические свойства, которые аморфным телам (по крайней мере в естественном состоянии) совсем не присущи. Другими словами, в некоторых естественных кристаллах сама природа обеспечивает возможность пироэлектрических, пьезоэлектрических, электрооптических и других явлений, тогда как в аморфных диэлектриках эти явления вообще не могут возникнуть или возникают лишь в результате внешних искусственных воздействий. К этому надо добавить, что указанные физические свойства, специфические для естественного состояния, выражены в кристаллах более четко и их можно использовать с большей надежностью, чем свойства, приданные аморфным веществам искусственно. Именно поэтому на практике в подавляющем числе случаев употребляют естественные кристаллы, обладающие пиро-или пьезоэффектом, электрооптическими и другими нужными свойствами. [c.8]

В случае высокой анизотропии кристалла вектор поляризации в сегнетоэлектрике уже не будет вращаться внутри стенки, а просто несколько уменьшится его абсолютная величина без изменения направления по одну сторону стенки вектор пройдет через нулевое значение и будет иметь противоположную ориентацию по другую сторону стенки (рис. 23). В этом случае энергия анизотропии но дает вклада в энергию стенки, хотя и оказывает определяющее влияние на ее структуру. В случае низкой анизотропии кристалла (в высоко-симметричных кристаллах) можно допустить, что вектор поляризации будет поворачиваться внутри стенки. [c.56]

Описанное выше явление интерференции поляризованных лучей было обнаружено в 1811 г. Араго и названо хроматической поляризацией. Оснопанный на явлении хроматической поляризации метод диойпого лучепреломления щироко используется при исследовании механических напряжений в кристаллах оптическими методами, а также nj)H исследовании анизотропии кристаллов. [c.243]

Если свойства образца, вырезанного из материала, не зависят от его ориентации, материал называется изотропным. В противном случае материал называют анизотропным. В зависимости от того, какой критерий принимается при отождествлении свойств образцов, говорят о механической, оптическох , тепловой и других видах анизотропии. Кристаллы, например, всегда анизотропны, это определяется их внутренним строением, поскольку атомы в кристаллической решетке располагаются совершенно определенным образом. Зная строение кристаллической решетки, можно сделать некоторые выводы о характере анизотропии, например указать плоскости симметрии. Образцы, вырезанные из кристалла симметрично относительно такой плоскости, обнаружат тождественные свойства. Технические сплавы состоят из кристаллических зерен, ориентация которых беспорядочна и произвольна. Поэтому в теле, состоящем из большого числа таких зерен, нельзя указать какое-то предпочтительное направление, отличающееся от других. Поликристаллический металл ведет себя в среднем как изотропное тело. При этом, конечно, предполагается, что размеры образца достаточно велики и он содержит в себе достаточно много кристаллических зерен. Малые образцы, состоящие из небольшого числа зерен, будут обнаруживать разные свойства, но эта разница совершенно случайна, она зависит не от ориентации образца, а от случайных ориентаций составляющих его зерен. [c.40]

Анизотропия кристаллов объясняется их атомной структурой, но существуют материалы, у которых определяющие их анизотропию структурные элементы имеют значительно большие размеры. Примером может служить древесина, расположение видимых невооруженным глазом волокон создает относительно высокую прочность в направлении оси ствола и малую прочность в поперечном направлении. В этом отношении можно сказать, что природа распорядилась прочностью целлюлозы, из которой, в основном, состоит древесина, наилучншм образом. По этому принципу в технике создают так называемые композитные материалы, примером которых могут служить стеклопластики. Тонкая стеклянная нить имеет высокую прочность, укладывая слои такой нити, пропитывая их смолой и полимеризируя, получают монолитные пластины. Чередуя направления укладки слоев, можно менять степень и характер анизотропии с тем, чтобы использовать прочность волокна наивыгоднейпшм образом. В последние годы были получены и промышленно освоены высокопрочные волокна, значительно превосходящие по своим свойствам стеклянное волокно и, что особенно важно, имеющие значительно более высокий модуль упругости. Наибольшее распространение получили волокна бора и углерода, которыми армируют пластики и металлы. [c.41]

Это явление обладает свойством обратимости. Переменное электромагнитное поле не остается неподвижным в пространстве, а распространяется со скоростью света V вдоль литиг, перпендикулярной векторам Е и Н, образуя электромагнитные волны, частным, случаем которых являются световые волны. Перпевдикулярные друг другу и вектору V векторы Е и Н относительно вектора V могут быть ориентированы в плоскости произвольно, т. е. луч не является осью симметрии электромагнитных волн. Такая асимметрия характерна только для поперечных волн. Следовательно, световые волны поперечны. Иллюстрацию этой асимметрии можно получить в оиыте с помощью какой-либо системы, обладающей свойством асимметрии, как, например, кристалла, атомы которого располагаются в виде пространственной решетки таким образом, что свойства кристалла по разным направлениям различны. Поставим перпендикулярно направлению рас-иростраиетшя естественного света, в котором поперечные колебания происходят во всевозможных направлениях, две пластинки из обладающего свойством анизотропии кристалла турмалина. Плоскости пластинок должны быть параллельны осям кристаллов. [c.227]

Ф1 Фо1 + пп пЕ11Х и фл = фо2 лп т,1,Е11Х и оказываются сдвинутыми по фазе на Г = ф1 — фл- Выходной поляризатор пропускает только компоненты воля, параллельные с . Интенсивность света на выходе поляризац. ячейки равна / = /о81п (Г/2). Разность фаз Г содержит компоненту Гд за счёт ес-теств. анизотропии кристалла Го = ф — фо = [c.179]

Нек-рые из этих эффектов лежат в основе простейших поляризац. приборов — поляризаторов, фазовых пластинок, компенсаторов оптических, деполяризаторов и т. д,, с помощью к-рых осуществляется создание, преобразование и анализ состояния П. с. Изменение состояния П. с. в результате прохождения через дву-прелоьсляющую среду лежит в основе изучения оптич. анизотропии кристаллов. При визуальных исследованиях оптически анизотропных сред используется эффект хроматич, поляризации — окрашивания поляри-зов. пучка белого света в результате прохождения через анизотропный кристалл и анализатор. [c.67]

Условие начала пластичности для анизотропного материала. Как уже отмечалось, поликристаллические металлы на макроскопическом уровне изотропны. Однако в результате обработки давлением (прокатка, ковка) поликристаллические металлы могут стать анизотропными материалами, у которых свойства зависят от направления. Это так называемая деформационная анизотропия в отличие от начальной анизотропии кристалла. Одной из причин деформационной аиизотропии является появление текстуры, т. е. системы закономерно ориентированных кристаллографических элементов большинства кристаллитов (зерен), составляющих деформируемое тело. Анизотропией свойств обладают и слоистые металлы, например биметаллы, а также композитные материалы, производство и применение которых непрерывно увеличивается. [c.200]

Кроме значений r i, (То 2 при выборе марки стали учитывают ударную вязкость, сопротивление износу, прокаливаемость. Высокая циклическая прочность стали достигается в том случае, если она оказывает высокое сопротивление зарождению трещин усталости и их развитию. Механизм зарождения усталостной треш ины связан с развитием и накоплением в поверхностном слое микропластической деформации. Он основан на движении дислокаций, возможность перемещения которых при напряжениях ниже предела текучести обусловлена анизотропией кристаллов и их случайной ориентацией. В отдельных кристаллах при небольших средних напряжениях могут возникать напряжения, достаточные для. перемещения слабозакрепленных дислокаций. Кроме того, для тонких поверхностных слоев (в 1 - 2 зерна) характерно низкое напряжение работы источников дислокаций Франка — Рида. По этим причинам в мягких (отожженных) металлах уже на ранней стадии нагружения (1 - 5 % от общего числа циклов до разрушения) наблюдаются ранняя микропласти-ческая деформация и повреждение тонких поверхностных слоев. Микро-пластическая деформация проявляется в образовании на поверхности линий сдвига (скольжения), плотность которых растет с увеличением числа [c.273]

Слияние анизотропии кристалла на формирование изображения можно учесть в рамках излон енного метода в параксиальном приближении, используя выражение (2.27) с функцией Грина, определяемой формулами (П2.10) или (П2.11) вместо (2.26), и соответствующие выражения для идущих от точечных источников волн ИК-излучения и накачки вместо (2.33). Такой подход позволяет получить все основные эффекты, связанные с анизотропией и проанализированные в 3 настоящей главы разложением по плоским волнам. Можно, в частности, убедиться, что при малой анизотропии ее роль сводится к сносу изображения. [c.65]

Автономное плавление сплавов происходит при нагреве их до температуры, равной их температуре солидуса или выше ее. ТемЬература солидуса макрооднородных металлов и сплавов при нагреве их отдельных или контактирующих частиц не является постоянной величиной, но изменяется иногда в пределах, меньших 1° С, в зависимости от анизотропии кристаллов на поверхности, где обычно начинается автономное плавление (по границам зерен,) степени дисперсности контактирующих частиц, когда поверхностные явления оказывают заметное влияние на их температуру плавления. [c.7]

В заключение отметим, что собственное атомное разупорядо-чение существенным образом влияет на магнитные свойства ферритов и это обстоятельство надо учитывать, когда надо получить материал со строго повторяющимися параметрами. В качестве технологического приема, стабилизирующего магнитную индукцию и квадратность термостабильной петли гистерезиса, иногда рекомендуют дополнительные к основной термообработке отжиги при температурах 700—800°С в течение времени, достаточном для равновесного перераспределения ионов по подрешеткам (продолжительность отжига зависит от природы феррита 2]). Примером значительного влияния собственно атомного разупорядочения на магнитные свойства является поведение феррита никеля, резко закаленного с высоких температур и обладающего определенной концентрацией ионов Ni + в Л-узлах решетки (при 1300°С в формуле Fe " [Ni Fe2ij ]04 JT = 0,9955). Как показали измерения [142], появление Ni + в тетраэдрических узлах шпинельной структуры приводит к изменению анизотропии кристалла и ширины линии ферромагнитного резонанса. [c.116]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...