Поляризация волн

Интерференция, дифракция и поляризация волн. 227 [c.213]

ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ. ДИФРАКЦИЯ И ПОЛЯРИЗАЦИЯ ВОЛН [c.227]

Амплитуда может быть комплексной (физический смысл этого связан с эллиптической поляризацией волны), и, кроме того, Е — величина векторная. Поэтому в общем случае нужно записать выражение для плоской монохроматической волны в виде [c.29]

Рассмотрение формул Френеля показывает, что компоненты (Ei)n и ( i)j по-разному изменяются с увеличением угла ф1. Во-первых, сразу видно, что если щ + ц>2 я/2, то tg (ф1 f фа) -> > и, следовательно, ц =0. Вместе с тем коэффициент отражения не обращается в нуль при + Ф2 = ti/2, так как знаменатель выражения (2.11) з1п(ф1 + фз) 1. Таким образом, получается, что при некотором значении угла падения от границы раздела отразится только электромагнитная волна с вполне определенной поляризацией. Волна, в которой колебания вектора Е параллельны плоскости падения, вообще не отразится при (ф1 + фг) = п/2. Вектор Е в отраженной волне (при фх + ф2 = тт/2) будет колебаться перпендикулярно плоскости падения. В учебниках по оптике часто употребляют несколько иную терминологию. Так, например, в данном случае говорят, что отраженный свет поляризован в плоскости падения. Отсюда видно, что плоскость поляризации света соответствует плоскости, перпендикулярной направлению колебаний вектора Е. [c.85]

Классификация волн. Понятие о поляризации волн [c.40]

В рассуждениях, приведших к геометрическим законам, мы не делали никаких предположений, ограничивающих значения составляющих векторных амплитуд и их начальных фаз. Поскольку именно эти величины определяют поляризацию волн, то можно [c.473]

Эти главные направления колебания или поляризации волны в кристалле не следует смешивать с главными направлениями кристалла, определяемыми осями эллипсоида диэлектрической проницаемости. [c.500]

ПО отношению к направлению наибольшей поляризуемости, т. е. будет зависеть от поляризации волны и направления ее распространения. [c.67]

На рис. 28, в приведен упрощенный вариант схемы амплитудно-фазового дефектоскопа с двумя антеннами, расположенными рядом, одна из которых передающая, другая — приемная. Опорным сигналом здесь служит сигнал связи между антеннами, который может регулироваться путем изменения их относительного положения. Из-за воздействия большого фонового сигнала, являющегося следствием отражений волн от бездефектного участка изделия, чувствительность схемы к дефектам ниже, чем в вариантах, описанных выше. Этот сигнал можно уменьшить поворотом приемной антенны вокруг ее оптической оси на 90°, что будет соответствовать случаю скрещенных поляризаций приемной и передающей антенн. Схема в этом случае будет максимально чувствительна только к таким неоднородностям и дефектам, при отражении от которых происходит максимальный (до 90°) поворот плоскости поляризации волн схема становится поляризационно чувствительной. [c.233]

В соответствии с положениями, изложенными в подразд. 1.1, такая волна называется вертикально поляризованной, или 5V-волной. Если частицы в поперечной волне колеблются перпендикулярно плоскости падения, т. е. вдоль границы раздела двух сред, такую волну называют горизонтально поляризованной, или 5Я-волной. Эти волны могут быть возбуждены с помощью специальных преобразователей, которые рассмотрим далее. Отметим, что при определении, какой является наклонно падающая па границу поперечная волна—5У- или 5Я-поляризованной, необходимо учитывать взаимную ориентацию отражателя (неоднородности) и плоскости поляризации волны. [c.29]

Рассмотрим подробнее вопрос о вычислении коэффициента отражения поляризованной волны от свободной плоскости границы упругой среды. Обозначим его Я ф. При вертикальной поляризации волны от границы раздела распространяются две волны поперечная со скоростью j и продольная со скоростью С . Коэффициенты отражения этих волн по смещениям можно найти из соотношений [c.29]

Способность когерентных волн к интерференции означает, что в любой точке, которой достигнут эти волны, имеют место когерентные колебания. Они интерферируют, если ориентация и поляризация волн таковы, что направления колебаний совпадают. Результат интерференции определяется разностью фаз интерферирующих волн в месте наблюдения, которая зависит от начальной разности фаз этих волн и от разности расстояний, отделяющих точку наблюдения от источника каждой волны. [c.315]

Поляризаторы. Поляризующее действие голограмм основано на разных значениях ц трёхмерных голограмм для ТЕ- и ТМ.волп (см. Поляризация волн.. Волновод). В обычных условиях Цте > < тМ- Случай 1г/И = 0 реализуется, когда угол между освещающим и дифрагированным пучками достигает 90°, что выполняется лишь для сред с п<]/ 2. При я>у 2 предельная степень поляризации [c.505]

Г. в. является поперечной, а поляризация волны определяется след, двумерным тензором второго ранга в плоскости yz [c.526]

Д. м. м. удобен тем, что позволяет выделить изолированно информацию о поляризации волны — т. н. поляризационную передаточную ф-цию системы. Эллипсы поляризации па входе и выходе полностью описываются комплексными числами [c.604]

Интенсивность отражённой волны характеризуется коэф. отражения Н (отношением интенсивностей отражённой и падающей волн), к-рый существенно зависит от природы волн, свойств обеих сред, поляризации волн и угла 0п. Для расчёта Я необходимо удовлетворить специфическим для волн данной природы граничным условиям. Напр., в случае эл.-магн. волн граничные условия требуют, чтобы на границе тангенциальные составляющие напряжённостей электрич. и магн. полей были равны (см. Френеля формулы). В акустике гранич- 503 [c.503]

Кроме ПАВ с вертикальной поляризацией (в основном это волны рэлеевского типа) существуют волны с горизонтальной поляризацией (волны Лява), к-рые могут распространяться на границе твёрдого полупространства с твёрдым слоем (рис., д). Это волны чисто поперечные в них имеется только одна компонента смещения к, а упругая деформация в волне представляет собой чистый сдвиг. Смещения в слое (индекс 1) и в полупространстве (индекс 2) описываются след, выражениями [c.649]

Уравнение (10.19) квадратично относительно vh, следовательно, имеет два положительных решения, соответствующих двум различным скоростям Vj для каждого направления нормали N. Это означает, что при распространении света в анизотропной среде имеет место распростране1те одновременно двух волн с разными скоростями, которым соответствуют взаимно перпендикулярные направления колебания вектора электрической индукции . Очевидно, что при этом каждому направлению распространения и каждой поляризации будет соответствовать свой показатель преломления. Такая зависимость показателя преломления от поляризации волны приводит к раздвоению луча (двулучепреломлеиию) при прохождении анизотропных сред. [c.252]

Устройство, выделяют,е(3 из всех возмолсных колебания, про-исходяш,ие в одной плоскости (первая щель), называется поляризатором. Устройство, позволяющее определить плоскость поляризации волны (вторая щель), называется анализатором. [c.231]

Показатель преломления 265 Поликриста л Л . 88 Полупроводники 153 Поляризация волн 231 [c.363]

Исследуем отражение и преломление плоской квазимонохро-матической волны, падающей на поверхность пл 1стины толщиной I (рис. 5.26). Рассмотрение будет простым, так как надо лишь установить зависимость разности хода А от геометрических параметров (угол падения волны и толщина пластинки). Более подробное изложение (установление фазовых и амплитудных соотношений, а также поляризация волны) не требуется, хотя, используя формулы Френеля, задачу можно решить сколь угодно полно. Правда, следует помнить, что формулы (2.9)—(2,11) были получены для одной границы раздела между двумя беско- [c.210]

Здесь г — радиус-вектор, со -, Vj — частоты и скорости волн (/ = = i, г, d), Ej — амплитуды волн, rtj — показатели преломления граничащих сред, Sj — единичные векторы. Поскольку условие SjK = onst определяет плоскость, перпендикулярную к Sj, то выражения (135.2) описывают плоские волны, распространяющиеся вдоль векторов Sj— Si, s , s . Согласно сказанному в 4 о комплексной записи колебаний, физическое содержание связано с вещественной частью этих выражений. Аргументы декартовых слагающих комплексных векторов Ег, Еа суть начальные фазы соответствующих колебаний. Как разъяснено в ПО, разность начальных фаз составляющих вектора , влияет на состояние поляризации волны. [c.472]

Параметрический генератор света. Поместив нелинейный кристалл в оптической резонатор, можно превратить параметрическое рассеяние в параметрическую генерацию света. Будем рассматривать скалярный синхронизм — когда волновые векторы (как волны накачки, так и обеих иереизлученных световых волн) направлены вдоль одной прямой эта прямая есть ось резонатора. Ориентируем нелинейный кристалл внутри резонатора таким образом, чтобы направление синхронизма для некоторой конкретной пары частот odj и — oj совпадало с осью резонатора, и введем в резонатор вдоль его оси интенсивную когерентную световую волну накачки частоты ш. Для выполнения условия синхронизма надо позаботиться о поляризации волны накачки. Возможна ситуация, когда волна накачки и одна из переизлученных волн — необыкновенные, а другая переизлученная волна — обыкновенная. [c.236]

В произвольном направлении в кристаллах в общем случае могут распространяться три объемные волны ква-зипродольная (QL) и две квазипоперечные — быстрая (FS) и медленная (SS) со скоростью poa = M, где М — действующий адиабатический модуль упругости, зависящий от направления распространения и поляризации волны. В таблицах нижний индекс — направление распространения, верхний — поляризация (направление колебательного смещения). В кубических кристаллах действующий модуль для разных типов волн [c.133]

Существенное увеличение 1кот достигабтся при точ-ном выполнении условий синхронизма в анизотропных кристаллах. В них показатель преломления, а следовательно, и фазовая скорость зависят не только от частоты, но и от поляризации волны, поэтому возможно выполнение условий синхронизма на значительно большей длине. При этом в зависимости от выбора поляризации и ориентации кристалла возможны два типа фазового синхронизма. В отрицательных одноосных кристаллах, где показатель преломления для обыкновенной волны По (волны с поляризацией, перпендикулярной плоскости, проходящей через оптическую ось кристалла и направление луча) больше показателя преломления для необыкновенной волны Пе (волны С поляризацией, параллельной указанной плоскости), в некотором направлении 01, отсчитываемом от направления оптической оси кристалла, [c.878]

В общем случае плоскость колебаний волны может непрерывно и хао-тичноменятьсвою ориентацию в пространстве, совершая хаотические повороты вокруг направления с. Однако в пространственное расположение этой плоскости можно ввести определенную упорядоченность. Например, можно заставить ее равномерно вращаться вокруг с или жестко зафиксировать в пространстве. Такое упорядочение в положении плоскости колебаний называют поляризацией волны. В первом случае волну называют поляризованной по кругу, так как вектор Е(, (амплитуда напряженности электрического поля волны) в этом случае своим концом описывает с течением времени окружность при этом вращение может происходить по часовой стрелке (правое вращение) и против часовой стрелки (левое вращение). Во втором случае волну называют плоскополяризованной, так как колебание Ев этом случае совершается в про-странственно-фиксированной плоскости. [c.307]

Интерференцией света называется сложение в пространстве двух или нескольких световых волн с одинаковыми периода.ми, в результате которого в разных точках пространства получается усиление или ослабление амплитуды результирующей световой волны в зависимости от соотношения между фазами складывающихся волн. Явление интерференции наблюдается при соединении только когерентных световых воли, т. е. таких волн, для которых за время, достаточное для наблюдения, сохраняется неизменная разность фаз. Интенсивность результирующего колебания в этом случае отличается от суммы интенсивностей составляющих колебаний и может быть меньше или больше ее в зависимости от разности фаз. Способность когерентных воли к интерференции означает, что в любой точке, которой достигнут эти волны, имеют место когерентные колебания. Они будут интер-фериро15ать, если ориентация и поляризация волн таковы, что направления колебаний совпадают. Результат интер- [c.226]

Кроме ДН по амплитуде и. мощности часто используют поляризационные и фазовые ДН. Поляриаад. ДН е 0, ф) — это зависимость поляризации поля (ориентации вектора JS) от направления в дальней зоне (векторы И п И в дальней зоне лежат в плоскости, нормальной к направлению распространения). Различают линейную и эллиптич, (в частности, круговую) поляризацию (см. Поляризация волн). Если нлоскость, проходящая через е ж п (направление распространения), с течением времени не меняет своей ориентации, то поляризация поля линейная, если конец вектора е описывает в плоскости, перпендикулярной и, эллипс или окружность (по часовой стрелке относительно п — правое вращение, против — левое), то поляризация эллиптическая или круговая. В общем виде поляризац. свойства полей излучении А. удобно описывать такими энер-гетич. параметрами, как матрица когерентности или Стокса параметры. Последние имеют размерность плотности потока энергии и могут быть непосредственно измерены, что позволяет экспериментально исследовать поляризац. ДН. [c.96]

Прпнциниальной особенностью А. р. является возможность управления ее ДН при изменении ко.мплекс-ных амплитуд и поляризации волн, излучаемых элементами. Для формирования узкого луча в заданном направлении фазовые сдвиги между элементами должны соответствовать распределению фая, создаваемому на А. р. плоской волной, приходящей в это.ч направлении. Для изменения ориентации луча достаточно изменить сдвиги фаз. Управление ДН можно осуществлять, изменяя частоту излучаемых колебаний (частотное сканирование) либо ирименяя в элементах А. р. перестраиваемые фазовращатели (фазовый способ управ.иония). И в том, и в др. случае изменяется сдвиг фаз возможно сочетание. этих способов управления. [c.104]

Молекулярная О, а. обнаруживается во всех агрегатных состояниях и растворах. У оптически активных молекул отсутствуют центр и плоскости симметрии (хиральные молекулы). Такая молекула может быть смоделирована двумя взаимодействующими осцилляторами, расположенными взаимно перпендикулярно, расстояние между к-рыми а сравнимо с Я (т. е. фазы поля в местах осцилляторов различны), а скорость передачи взаимодействия сравнима со скоростью распространения света в среде. Такая система, очевидно, будет по-разному реагировать на правую и левую круговую поляризацию волн, вследствие чего их скорости станут различными. В квантовой электродинамике оптич. вращение рассматривается как двухфотонный процесс рассеяния света на молекуле с роглощением одного фотона и испусканием другого, причём возникает интерференция двух участвующих в процессе фотонных мод. При этом должны учитываться все возможные в молекуле виды взаимодействия электрич. и магн. дипольных и квадру-польных моментов, наведённых проходящей световой волной. [c.426]

В совр. литературе термином П. в. обозначают широкий круг виртуальных переходов, обусловленных вакуумными флуктуациями, напр. процесс одевания цветного кварка, рождённого в глубоко неупругом рассеянии, в результате к-рого он превращается в бесцветный адрон или струю адронов. д. в. Ширкоа. ПОЛЯРИЗАЦИЯ ВОЛН — характеристика волн, определяющая пространственную направленность векторных волновых полей. Исторически это понятие было введено в оптике ещё во времена довекторных описаний и первоначально основывалось на свойствах поперечной анизотропии волновых пучков (см. Поляризация света). Оно распространено на все без исключения типы фпз. волновых возмущений (см. Волны), но осн. терминология по-прежнему осталась связанной с эл.-магн. (в частности, оптическими) полями. [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...