Деполяризация рассеянного света

ПОЛЯРИЗАЦИЯ И ДЕПОЛЯРИЗАЦИЯ РАССЕЯННОГО СВЕТА [c.314]

Легко видеть из формулы (13.11), что для среды, состоящей из изотропных (Я] =02 = Яз) молекул, р = О, а для среды, состоящей из анизотропных (а = а, а. = з = 0) молекул, р = 1/2. Изучение рассеяния света в газе, в частности исследование деполяризации рассеянного света, позволяет изучить строение молекул газа, т. е. определить величину главных поляризуемостей а , а.- и а,. Поскольку из одного уравнения (13.11) одновременно нельзя определить три неизвестные а , и з, то приходится прибегнуть к дополнительным двум уравнен[[ям, тоже содержащим а., и йд. В качестве одного из них можно пользоваться выражением показателя преломления [c.317]

Причины деполяризации рассеянного света различны. [c.117]

Деполяризация рассеянного света связана с оптической анизотропией рассеивающих молекул. Так, например, если линейная молекула АА поляризуется вдоль своей оси (рис, 23.10, а), то поле, направленное вдоль ОЕ, вызовет все же колебания вдоль ОА с амплитудой, пропорциональной составляющей поля ОВ, величина которой зависит от величины угла а. Если среда состоит из таких линейных молекул, то вторичная волна будет иметь составляющие электрического вектора как вдоль Ог, так и вдоль Оу (рис. 23.10,6), относительные величины которых зависят от степени анизотропии молекул. Таким образом, свет, рассеянный в направлении, перпендикулярном к первичному пучку, будет частично поляризован. [c.120]

Степень деполяризации рассеянного света определяется формулой [c.114]

Анизотропия молекул проявляется в деполяризации рассеянного света. Рассмотрим вначале совершенно изотропную молекулу. Ее поляризуемость не зависит от направления (имеет форму шара). Предположим, что параллельный пучок неполяризованного света распространяется в направлении х, а наблюдение ведется вдоль оси у (рис. 529). [c.712]

В этом случае следует ожидать значительной деполяризации рассеянного света (см. 1 настоящей главы). [c.740]

Другие по форме колебания нарушают симметрию молекулы, что приводит к деполяризации рассеянного света в большей или меньшей степени, а вообще к комбинационным спектрам применимы, собственно говоря, те же рассуждения, которые имели место для несмещенной рэлеевской линии, с той только разницей, что вместо поляризуемости а необходимо рассматривать ее производную по координатам. Но, очевидно, степени деполяризации комбинационных линий не обязательно должны совпадать с соответствующим значением для несмещенной линии. [c.762]

Степень деполяризации рассеянного света 713 [c.817]

Выше было показано, что благодаря поперечности световой волны прн наблюдении под прямым углом к направлению первичного пучка естественного света (0=л/2 на рис. 2.14) рассеянный свет должен быть полностью линейно поляризован в перпендикулярной первичному пучку плоскости. Однако при рассеянии в газе или жидкости с анизотропными молекулами поляризация рассеянного света обычно не бывает полной. Объясняется это тем, что направление вектора индуцированного падающей волной дипольного момента анизотропной молекулы не совпадает, вообще говоря, с направлением электрического поля волны. Деполяризация рассеянного света будет выражена тем сильнее, чем больше анизотропия поляризуемости молекул среды. [c.123]

Деполяризация. Состояние поляризации рассеянного света также может быть измерено. Для изотропных молекул свет, рассеянный в направлении ф = 90°, 0 = 90°, должен быть полностью поляризованным. Любое изменение этого состояния поляризации называется деполяризацией рассеянного света. Обычно рассматриваются коэффициенты деполяризации р , рр, рд. Если Н — интенсивность горизонтальной компоненты, а F — интенсивность вертикальной компоненты поля в рассеянной волне, то коэффициенты деполяризации определяются формулами [c.101]

Деполяризация рассеянного света. Анизотропия молекул. Рассуждения, приведенные выше (п. 1), объясняют полную поляризацию света, рассеянного под углом 0 = 90° к первичному пучку. [c.66]

Эффект Керра — явление более простое и теоретически лучше изучено, чем искусственная анизотропия при механических деформациях. Это и понятно. В последнем случае проявляется воздействие сложных молекулярных полей на молекулы тела, подвергшегося деформации. Оно плохо изучено и значительно сложнее соответствующего сравнительно простого воздействия постоянного однородного электрического поля. Кроме того, явление Керра удалось наблюдать.в газах, для которых теория развита наиболее глубоко и подробно. Изучение явления Керра в газах совместно с рефракцией и деполяризацией рассеянного света позволяет определить тензор поляризуемости молекул. [c.554]

А — коэффициент деполяризации рассеянного света [c.11]

Ад — коэффициент деполяризации рассеянного света при возбуждении естественным светом [c.11]

В табл. 4 помещены значения деполяризации рассеянного света для трех составляющих в (1.3) при освещении рассеивающего объема поляризованным и естественным светом в функции углов и 0 (см. также рис. 5). [c.52]

Степень деполяризации рассеянного света для разных видов рассеяния в зависимости от угла рассеяния [c.53]

Функции корреляции, полученные таким путем, с успехом используются для расчета степени деполяризации рассеянного света в конденсированной среде (см. 19). [c.60]

Для линейно поляризованного возбуждающего света в этом случае коэффициент деполяризации рассеянного света равен [c.73]

Учитывая, что сделанные допущения относительно дисперсионных законов для 1 и X удовлетворительно описывают частотный ход интенсивности в крыле, за исключением высокочастотной области, где интенсивность крыла весьма мала, имеет смысл рассчитать суммарную деполяризацию рассеянного света А. Этот расчет проведен в [40, 155] для случая маловязкой жидкости, когда [c.125]

Деполяризация рассеянного света дается формулой [c.142]

Принцип метода измерения деполяризации рассеянного света вытекает из ее определения и сводится к тому, чтобы при названных условиях тем или иным способом разделить / - и / -компо-ненты и измерить порознь их или их отношение. [c.151]

Нужно сразу отметить, что создание пучков света, близких к параллельным и несуш их значительную энергию, оказывается возможным только теперь, когда созданы лазеры. Лазеры являются лучшими источниками [592, 594] света для измерения деполяризации рассеянного света. Все измерения, о которых будет идти речь в дальнейшем, сделаны при конечных апертурах, и в измеряемую величину внесены поправки (см. ниже). При создании установки следует добиваться, чтобы апертура была по возможности невелика, а при внесении поправок нужно, чтобы апертурный угол был точно известен. [c.151]

Схема одной из многочисленных установок для измерения деполяризации рассеянного света представлена на рис. 17а. От источника света Q с помощью линз и свет направляется в сосуд V. Наблюдение рассеянного света производится в направлении, перпендикулярном направлению возбуждающего света. На пути рассеянного света установлен поляризационный фотометр Корню. Через диафрагму наблюдаются два поля, освещенных поляризованными компонентами рассеянного света с и / . Рассеянный свет разделяется на две компоненты, поляризованные во взаимно перпендикулярных направлениях, соответственно двум [c.151]

Деполяризация рассеянного света. Иной результат получается в том случае, когда молекула рассеивающей среды анизотропная. Если в первом случае было безразлично, как орнеитирована молекула по отношению к направлению электрического вектора падающего света, то во втором случае оно имеет существенное значение. В зависимости от ориентации молекулы по отношению к возбуждающему полю направление индуцированного колеблющегося диполя может совпадать с направлением электрического поля света (возбуждающего поля). В качестве примера рассмотрим предельный случай — полную анизотропию, т. е. модели так называемой жесткой налочки где поляризуемость во всех направлениях, кроме одного, совпадающего с осью палочки , равна нулю (а = а, [c.316]

Поскольку реальная анизотропная молекула характеризуется тремя главными значениями поляризуемости i, и а , то в общем случае степень деполяризации рассеянного света должна зависеть от этих трех величин, т, е. р = /( j, а. , а ). Соответствуюи1,не теоретические расчеты показывают , что [c.317]

Си. Ф а б е л и н с к 11 й И. Л. Молекулярное рассеяние света, 4 гл. I (более подробное изложение деполяризации рассеянного света газом дано в цити[10ваином параграфе). [c.317]

Другой механизм влияния электрич. поля на оптич. свойства вещества связан с определ. ориентацией в поле молекул, обладающих постоянным дипольным моментом или анизотропией поляризуемости. В результате у первоначально изотропного ансамбля молекул появляются свойства одноосного кристалла. Характерное время ориентационных процессов колеблется от 10 —10 с для газов и чистых жидкостей до 10 с и больше для коллоидных растворов, молекул, аэрозолей и т. п. Особенно сильно выражен ориентационный эффект в жидких к р и с т а л л а X (время релаксации 10" с), в них наблюдается целый ряд электрооптич. эффектов. В твёрдых телах при наложении электрич, поля наблюдается появление оптической анизотропии, обусловлен, установлением различий в ср. расстояниях между частицами решётки вдоль и поперёк поля (стрикционный эффект). Как ориентационный, так и стрикционный эффекты не только дают существ, вклад в эффект Керра, но и приводят к изменению интенсивности и деполяризации рассеянного света под влиянием электрич, поля (т. н. дитин дализм). [c.589]

Хорошим подтверлчдением предположения Куна о клубкообразном строении молекул полимера в растворе служат опыты но изучению деполяризации рассеянного света в растворах. [c.740]

Два средних изображения а и 6 имеют взаимио-перпсиди-кулярную поляризацию. Кроме того, приз.ма Р установлена так, что световой вектор в двух сравниваемых лучах составляет угол 45° с вертикалью. Этим достигается то, что независимо от деполяризации рассеянного света интенсивность каждого из четырех пучков по выходе из призмы будет равна половпне интенсивности до поступления в призму. [c.743]

Опыт показал однако, что рассеянный свет в б. или м. степени деполяризован (Стрэтт, 1918 г.). Релей (1918 г.) объяснил эту частичную деполяризацию допущением анизотропии молекул. Электрический момент, возникающий в анизотропной молекуле под действием световой волны, не совпадает с направлением электрического поля волны. В этом случае рассуждения, аналогичные приведенным в П. 1, приводят к выводу о необходимости частичной деполяризации рассеянного света , величина которого зависит от степени анизотропии молекулы. С точки зрения флюктуаци-онной теории наличие анизотропных молекул ведет к нарушению оптической однородности среды не только вследствие флюктуаций плотности, учтенных Эйнштейном, но и вследствие флюктуации ориентаций анизотропных молекул. Случайное образование участков среды, где анизотропные молекулы имеют более или менее правильное расположение, влияет на интенсивность рассеянного света. Поправка эта указана Кабанном (1920 г.) и выражается множителем где фактор деполяризации [c.67]

Оптич. свойства М. такше определяются величиной поляризуемости, являющейся функцией частоты падающего света — частоты переменного элоктрич. поля световой волны. Так, через поляризуемость выражается молярная рефракция веществ. Анизотропная поляризуемость находит своо выражение в Керра явлении и в деполяризации рассеянного света (см. Рассеяние света). В случае аддитивности свойств М. тензор поляризуемости может быть представлен суммой тензоров поляризуемостей отдельных связей. Это представление, наз. валентно-оптич. схемой, широко используется в молекулярной оптике и в теории комбинац. рассеяния света. [c.283]

Оптические свойства. Измерение рассеяния света и двойного луче преломления в потоке позволяет получить важную информацию о размерах, молекулярном весе, полидисперсности, форме и жесткости макромолекул. Применительно к сополимерам метод расс1 яния света дает возможность также определить их средний состав и неоднородность состава. Динамич. двойное лучепреломление в потоке и определение деполяризации рассеянного света позволяют таххЖе оценить собств. анизотропию макромолекул [3, 4]. [c.370]

Если молекулы газа анизотропны, например СОг, то наблюдаются, отступления от изложенной теории.. Прежде всего, есл падаюц ий свет поляризован линейно, то рассеянный свет поляризован только частично, а не полностью, как требует эта теория. Такая деполяризация рассеянного света вызывается именно анизотропией молекул. Пусть электрический вектор падающей волны параллелен оси X. Если бы молекула была изотропна, то ее индуцированный дипольный момент р = Е имел бы то же направление. Свет, рассеянный молекулой, получился бы поляризованным линейно, с плоскостью колебаний, проходящей через ось диполя р и линию наблюдения. Но если молекула анизотропна, то параллельности между р м Е, вообще говоря, уже не будет. Появятся составляющие вектора р вдоль осей У и Z. А так как при тепловом движении ориентация молекулы в пространстве непрерывно и беспорядочно меняется, то поляриауемости молекулы вдоль координатных осей X, V, 1 будут также флуктуировать. Составляющие Ру и р, дают рассеянные волны, поляризация которых отлична от поляризации излучения, даваемого составляющей рх- Это и приводит к деполяризации рассеянного света. [c.605]

Выражение, дающее интенсивность молекулярно рассеянного света, находится в удовлетворительном согласии с опытом. Впрочем, здесь (так же как и для газов) необходимо, кроме влияния флуктуаций плотности, 5гчитываемого этим выражением, учесть также другие причины рассеяния света, в частности, необходимо учесть флуктуации анизотропии, т. е. возникновение отдельных неизотропных областей в жидкости в том случае, когда ее молекулы не обладают шаровой симметрией. Это обстоятельство ведет к частичной деполяризации рассеянного света и к увеличению его интенсивности. Для жидкостей учет этих причин рассеяния может быть проведен гораздо менее надежно, чем для газов. Согласие теории с опытом здесь не такое хорошее, как для газов. [c.273]

Добавив к написанным раньше соотношениям (4.13) и (4.14) равенство (4.32) и учитывая, что молекула не имеет оси симметрии, мы получаем возможность определить все три главные поляризуемости из измерений коэффициента преломления, коэффициента деполяризации рассеянного света и постоянной Керра привлекая соображения Зильберштейна [117]. Если молекула обладает дипольным моментом, то, как правило, и в ряде случаев величиной Кх можно пренебречь. В том случае, когда разделить эти две величины можно по их различной зависимости от температуры. [c.80]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...