Поляризация рассеянного света

Однако -дальнейшие наблюдения показали, что поляризация рассеянного света обычно не бывает полной. Если через 1у обозначить интенсивность света, электрические колебания которого совершаются вдоль оси ОУ, а через Iz — интенсивность света с колебаниями вдоль OZ, то степень поляризации П определится соотношением [c.588]

Рис. 29.6. К вопросу о поляризации рассеянного света.

Этот вывод теории Рэлея подтверждается на опыте. Степень поляризации рассеянного света можно определить по известному соотношению Р= В------1у)1 1г + 1у), [c.116]

Степень поляризации рассеянного света при всех углах "О положительна, и ее максимальное значение равно единице при 0 = 90° (рис. 23.7). [c.117]

Степень поляризации рассеянного света в видимой части спектра для диапазона значений радиуса а = 0,05н-0,25 мкм и угла наблюдения 5 = 90° изменяется с изменением монотонно. Радиус может быть оценен по измерениям интенсивности поляризованного света с помощью поляризационного фотометра. При больших радиусах частиц поляризация изменяется нерегулярно, максимум интенсивности смещается в сторону углов, больших 90°, появляются венцы и радуги. [c.43]

При просвечивании модели неполяризованным светом [4] состояние поляризации рассеянного света зависит от компонент первого столбца приведенной матрицы рассеяния. [c.20]

Поляризация рассеянного света наблюдается также в случае чистых газов и жщц остей. Значение ее тесно связано со структурой электронной оболочки молекул. Рассмотрим более подробно этот вопрос. [c.711]

Особая форма индикатрис рассеяния на крупных частицах обусловливает также аномальные поляризационные соотношения. Максимум поляризации рассеянного света уже не будет наблюдаться в перпендикулярном направлении при некоторых углах значение поляризации рассеянного света Р может оказаться меньше 0. Типичная кривая изменения степени поляризации в [c.717]

Какой же ответ на поставленный вопрос дает опыт В качестве примера приводим результаты исследования поляризации рассеянного света раствора полистирола в различных растворителях (табл. 23). [c.741]

Естественный падающий свет можно представить как некогерентную смесь двух волн одинаковой интенсивности, линейно поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях, например вдоль осей J и I/ на рис. 2.14. Поэтому и дипольный момент р рассеивающей частицы будет совершать колебания вдоль осей хну. При наблюдении перпендикулярно первичному пучку, т. е. вдоль оси у(0 = л/2), рассеянный свет будет полностью поляризован, так как распространяющееся в этом направлении излучение обусловлено только колебаниями р вдоль оси х. По мере изменения угла 0 от значения л/2 (в обе стороны) к поляризованному вдоль оси X рассеянному свету неизменной интенсивности примешивается не когерентный с ним свет, поляризованный в плоскости yz (рис. 2.14), интенсивность которого изменяется как os B. В результате степень поляризации рассеянного света постепенно уменьшается, обращаясь в нуль для 0 = 0 и 0 = л, а его интенсивность изменяется как 1 + os 0. Этим объясняется индикатриса рассеяния естественного света, приведенная на рис. 2.13. [c.118]

Выше было показано, что благодаря поперечности световой волны прн наблюдении под прямым углом к направлению первичного пучка естественного света (0=л/2 на рис. 2.14) рассеянный свет должен быть полностью линейно поляризован в перпендикулярной первичному пучку плоскости. Однако при рассеянии в газе или жидкости с анизотропными молекулами поляризация рассеянного света обычно не бывает полной. Объясняется это тем, что направление вектора индуцированного падающей волной дипольного момента анизотропной молекулы не совпадает, вообще говоря, с направлением электрического поля волны. Деполяризация рассеянного света будет выражена тем сильнее, чем больше анизотропия поляризуемости молекул среды. [c.123]

Светофильтры можно классифицировать в зависимости от используемого оптического явления при фильтрации лучистого потока, а именно поглощения света, интерференции, избирательного отражения, дисперсии, хроматической поляризации, рассеяния света и др. [c.255]

Деполяризация. Состояние поляризации рассеянного света также может быть измерено. Для изотропных молекул свет, рассеянный в направлении ф = 90°, 0 = 90°, должен быть полностью поляризованным. Любое изменение этого состояния поляризации называется деполяризацией рассеянного света. Обычно рассматриваются коэффициенты деполяризации р , рр, рд. Если Н — интенсивность горизонтальной компоненты, а F — интенсивность вертикальной компоненты поля в рассеянной волне, то коэффициенты деполяризации определяются формулами [c.101]

Зависимость /бм отг ] [см. (17)] дает возможность определить поляризацию рассеянного света. Если падающий свет (вектор Е), который в предыдущих вычислениях мы считали линейно поляризованным, является неполяризованным, его можно разложить на две компоненты (фиг. 1, а). Одну компоненту можно выбрать так, чтобы электрический вектор Е1 был нормален плоскости у, образованной падающим и рассеянным лучами независимо от 0 (иными словами, вектор Е1 должен быть параллелен плоскости, перпендикулярной рассеянному свету, т. е. [c.159]

В случае колебат. спектров комбинационного рассеяния важную роль играют свойства поляризации рассеянного света. Для степени деполяризации линий комбинационного рассеяния был установлен ряд правил (см. Комбинационное рассеяние света). [c.295]

Плачек [700] показал, что остояние поляризации рассеянного света можно получить квантовомеханическим путем, если составляющие а . ,. .. тензора поляризуемости в классической формуле (3,31) [см. также (3,17) и (3,20)] заменить соответствующими матричными элементами [Одг "", [c.291]

Зависимость интенсивности и поляризации рассеянного света от направления рассеяния и от физических параметров (л, а, п) исследовали па основе [c.603]

Результаты, относящиеся к поляризации рассеянного света, снова оказываются различными и зависят от того, велико ли значение п . [c.605]

Часть I. В этой части приводятся общие теоремы для частиц, которые могут иметь произвольные размеры, форму и строение. Показывается, что рассеяние на любых частицах конечных размеров полностью характеризуется четырьмя амплитудными функциями 5г, 5з и 5д, которые являются комплексными функциями направлений падения излучения и рассеяния. Знания этих функций достаточно для вычисления интенсивности и поляризации рассеянного света, полных сечений рассеяния, поглощения и ослабления частицы, а также для вычисления лучевого давления, действующего на частицу. Для случая одно- [c.18]

Эта формула содержит все данные об интенсивности и поляризации рассеянного света в случае, когда падающий свет имеет произвольное состояние поляризации. Имеются два простых случая (оба в представлении / , 1г, И, V). [c.99]

Итак, мы можем заключить, что амплитуда рассеянной волны есть просто амплитуда, найденная для релеевского рассеяния и умноженная на функцию R( , ф), которая не зависит от поляризации. Таким образом, поляризация рассеянного света оказывается точно такой же, как для релеевского рассеяния. В частности, естественный падающий свет при [c.106]

Отражение и преломление. Лучи, падающие па поверхность частицы, частично отражаются и частично преломляются. Преломленный свет может выйти после повторного преломления, происходящего, возможно, после нескольких внутренних отражений. Свет, как вЫходя щий подобным образом, так и непосредственно отраженный от внешней поверхности частицы, дает вклад в полное рассеяние частицей. Энергия, которая ие выходит из частицы, теряется за счет поглощения внутри нее. Очевидно, количество поглощенной и рассеянной энергии, а также угловое распределение и поляризация рассеянного света заметно зависят от формы и строения частицы и от условий на ее поверхности. Формулы для гладких шаров выводятся в разд. 12.21. [c.125]

Наконец, можно упомянуть о некоторых исследованиях, в которых особое внимание уделено исследованию поляризации рассеянного света. Для исследования света, рассеянного разнообразными твердыми поверхностями и аэрозолями, Лио (1929) применял весьма чувствительный визуальный поляриметр (ср. разд. 19.3). Его результаты для капелек с радиусами примерно 1 мм и 0,25 мк показаны на рис. 99, где пунктирная кривая представ- [c.496]

Дифракция света происходит на частицах, размеры которых одного порядка с длиной волны падающего на них света. Угловое распределение интенсивности и степень поляризации рассеянного света являются функциями размера частицы, показателя прелом-.гения частицы (из нрозрачного вещества) и длины волны падающего света [3941. Для измерения углового распреде.ления и поляризации рассеянного света существует специальное оборудование [293]. Сущность дифракционного метода описана в гл. 5. [c.28]

Схема опыта по рассеянию света. Простая схема опыта для исследования рассеяния света изображена на рис. 13.2. Мощный источник света расположен в фокусе линзы. Падающий на кювету К свет рассеивается находящимся в ней веществом. Призма Николя служит для обнаружения поляризации рассеянного света. С целью уничто- [c.308]

Рассмотрим состояние поляризации рассеянного света от изотропных и анизотропных молекул. Экспериментально такое исследование можно произвести с помощью поляризационных приборов, скажем с помощью николя. Соответствующие исследования показывают, что при рассеянии естественного света изотропными молекулами происходит линейная поляризация в направлении, составляющем 90" с первоначалын11м направлением падающего света. Нетрудно объяснить полученный результат. [c.315]

Поляризация рассеянного света. Пусть имеем изотропную молекулу. Направим на нее естественный свет. Свяжем с ее центром декартову систему координат так, чтобы ось х совпала с первоначальным направлением падения света. Наблюдение будем производить на плоскости ху (рис. 13,4). Разложим электрический вектор падающего естественного света на две взаимно перпендикулярные составляющие но осям Z W у. Очевидно, что при наблюдении вдоль оси у, т. е. при величине угла рассеяния гр = 90", ввиду того что электрический вектор светового поля всегда колеблется перпендикулярно направлению наблюдения (из-за понеречности световых волн), до нас (до наблюдателя, смотрящего под углом ср = 90 ") дойдет лищь световой сигнал, обусловлегщый колебанием электрического вектора только в направлении вдоль оси 2. Колебание электрического вектора вдоль оси у не может вызвать распространение света в том же направлении (вдоль оси у). [c.315]

Пусть на такую молекулу, поляризуемость котолой отлична от нуля, только вдоль АВ (рис. 13.5) падает линейно-поляризованный свет, причем так, что электрический вектор падающего света, колеблющийся вдоль оси Z, составляет некоторый угол -ф с осью молекулы АВ. Положим, что АВ расположена в плоскости XZ. Из-за полной анизотропии молекулы возбуждение диполя под действием светового поля возможно только вдоль АВ, другими словами, вынужденное колебание будет вызываться вектором — составляющей вектора Ё вдоль АВ. Ввиду того что составляет отличный от 90" угол с направлениями ОХ и 0Z, вдоль оси (под углом 90° к первоначальному направлению падения света) распространяются световые волны с колебаниями электрического вектора как вдоль оси Z, так и вдоль оси X, т. е. происходит деполяризация рассеяшюго под углом 90° света. Линейная поляризация рассеянного света имела бы место, если бы рассеянный свет был обусловлен только колебанием электрического вектора вдоль оси 2, т. е. Ф О, Е- у. = 0. Поэтому в качестве количественной характеристики степени деполяризации удобно пользоваться отношением интенсивности рассеянного света /(. с колебанием электрического вектора вдоль оси X к интенсивности рассеянного света с колебанием электрического вектора [c.316]

Наиболее интересны результаты исследования поляризации рассеянного света. Оказывается, рассеянное излучение, распространяющееся перпендикулярно падающей неполяризоеанной волне, полностью поляризовано. Это также обусловлено направленностью излучения гармонического осциллятора, что и поясняет рис. 6.79. Вдоль оси Y распространяется неполяриаован-ный свет. Колебания вектора Е происходят в плоскости XZ, причем компоненты и совершенно некоррелированы. Рассеянный в направлении оси X свет полностью поляризован (Ерас направлено вдоль оси Z). [c.353]

Возникновени< линейной поляризации рассеянного света, распространяющегося под прямым углом к падающему пучку непо-ляризованного света [c.353]

Законы поверхностного рассеяния отличны от законов объемного рассеяния. Так, интенсивность поверхностно рассеянного света обратно пропорциональна второй степени длины волны (а не четвертой) своеобразны также и условия поляризации рассеянного света. Полная молекулярная теория этих явлений при молекулярных шероховатостях, еще малых по сравнению с длиной волны, находится в согласии с наблюдаемыми на опыте закономерностями (Ф. С. Барышанская, 1936 г.). [c.584]

С ростом ка изменяется также характер поляризации рассеянного света. Рэлеевская (линейная) поляризация, сильно осциллируя, постепенно приближается к поляризации, соответствующей геом, оптике. При углах у < 70 она оказывается отрицательной (т. е. плоскость преимущественной поляризации совпадает с плоскостью рассеяния), затем резко возрастает, максимальна при у = 90 и далее, при у — 180°, стремится к нулю. [c.132]

Индикатриса рассеяния по мере роста ка становится не симметричной (рис. 4), а вытягивается вперёд. Немонотонность угл. распределения при йд > 1 появляется, начиная с Ад > я. Угл. распределение быстро и остро меняется по направлениям и в зависимости от Ад (индикатрисный эффект Ми). Так же резко меняется поляризация рассеянного света. [c.280]

Принципиально оптические методы сводятся к трем видам измерений а) измерение прозрачности б) измерение степени поляризации рассеянного света в) измерение индикатриссы рассеяния. К частицам различных размеров применимы различные методы исследования дисперсности. Все измерения желательно выполнять с монохроматическим источником света. [c.401]

Рпс. 527. Поляризация рассеянного света при разных углах наблюдення. [c.710]

В теориях Релея и Эйнштейна предполагается, что частицы или элементы объема являются изотропными. Кабанн [26] и Ганс [80—82] показали, какие поправки следует внести в эти теории, чтобы учесть оптическую анизотропию молекул и ее влияние на поляризацию рассеянного света. Микроскопическая теория рассеяния света на анизотропных молекулах в плотных средах развита в работах [12, 24, 179] ). Одпако во всех вариантах этой теории приходится вычислять работу ориентации в определенном направлении хаотически расположенных частиц жидкости, для чего необходимо располагать экспериментальными константами, получить которые довольно трудно. Дебай все же проделал такие расчеты для слабых растворов веществ с анизотропными молекулами. [c.98]

Существуют три главных источника поляризационных эффектов, которые можно наблюдать в спектрах инфракрасного поглощения и комбинационного рассеяния света. По-видимому, наиболее важным, как в принципе, так и практически, является тензорный характер рассеяния. Изучение поляризации рассеянного света является эффективным методом исследования микроскопических динамических процессов. Поляризация рассеянного света неразрывно связана со свойствами тензора рассеяния кристалла, который представляет собой тензор второго ранга дцециальцого вида. Применение тензора рассеяния щироко [c.41]

В заключение изложим полезный метод выделения поляризационных эффектов в комбинационном рассеянии света в кубических кристаллах. Можно одновременно воспользоваться соотношением (5.10) и видом матриц (5.15) — (5.20). Предположим, что мы построили матрицу /, (а, р)-компонента которой описывает интенсивность рассеяния всех типов симметрии при поляризации падаюшего света [г а и поляризации рассеянного света Следует помнить, что матрицы (5.15) — (5.20) заданы в [c.50]

ДЛЯ разных длин волн максимумы поляризации оказываются при различных углах наблюдения, то при наблюдении рассеянного света через поляризующую призму видны сложные изменения цвета. Этот эффект называется полихроыа-мом. Зависимость поляризации рассеянного света от длины волны — дисперсия поляризации—обеспечивает очень строгую проверку изложенной выше теории ). [c.606]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...