Излучатели

Для защиты от перегрева некоторых элементов теплотехнического оборудования требуется уменьшить лучистый теплообмен. В этом случае между излучателем и обогреваемым элементом ставят перегородки, называемые экранами. [c.94]

Газы являются селективными излучателями. Участки спектра, в которых газ излучает и поглощает энергию, называют п о л о с а м и излучения (поглощения). Ниже приведены основные полосы поглощения Я, мкм, для СО2 и Н2О [c.96]

Если для плотного слоя известны методы расчёта радиационной составляющей эффективной теплопроводности [Л. 313, 314], зачастую небольшой по величине, то для дисперсных потоков типа газовзвесь и с повышенной концентрацией эти методы лишь разрабатываются. Так, в [Л. 257] указывается, что авторами разработана методика экспериментального определения эффективной степени черноты движущихся дисперсных систем, учитывающая (в отличие от принципа обычного радиометра) многократные переизлучения. Для этой цели согласно [Л. 257] достаточно экспериментально измерить температуры излучателя и приемника, а затем из балансового уравнения найти эффективную поглощательную способность. Остается неясны.м, какую температуру частиц, играющих роль приемника или излучателя, следует брать в расчет, поскольку по длине и сечению потока существует градиент температур частиц, усиленный излучением. В [Л. 66] в качестве расчетной поверхности нагрева принимается эффективная поверхность частиц дисперсного потока fo, а в качестве приведенной степени черноты потока [c.269]

До сих пор не говорилось о том, каким образом может быть измерена скорость звука. Выше мы обращали внимание на отклонение свойств газа от идеального состояния и отмечали, что скорость Со относится к безграничному пространству. На практике, особенно в области низких температур, скорость звука измеряется в относительно небольшой колбе, которая должна иметь постоянную температуру. В настоящее время наиболее точные измерения скорости звука осуществляются при помощи акустического интерферометра с цилиндрическим резонатором. Акустические волны возбуждаются в трубе излучателем, расположенным на ее конце длина волны находится измерением перемещения отражателя между соседними резонансными максимумами. Положение стоячих волн определяется по импедансу излучателя. В этом состоит одна из трудностей акустической термометрии по сравнению с газовой. В газовой термометрии измеряемые величины, объем и давление, являются величинами статическими, хотя и существуют проблемы, связанные с сорбцией, о которой говорилось выше. В акустической термометрии измеряемые величины носят динамический характер — это акустический импеданс излучателя, например, при 5 кГц, вязкость и теплообмен со стенками трубы. Все это оказывается источником специфических трудностей при измерении, и для правильной интерпретации результатов измерения необходимо полное понимание физической сущности процессов распространения акустических волн. [c.101]

Если волны, источником которых служит излучатель, для которого Z = l, распространяются в трубе и имеют смещение определяемое соотношением [c.102]

Рис. 3.10. Комплексный механический импеданс излучателя интерферометра.

В 1859 г. на заре изучения теплового излучения Кирхгоф показал на основе весьма общих аргументов, что поглощательная способность материала должна равняться его излучатель- [c.322]

Рис. 7.28. Вольфрамовый излучатель лампы типа черное тело. а — смонтированная трубка б — вид вдоль трубки в — способ крепления концов вводов. 1 — связка тонких вольфрамовых проволок 2 — танталовая диафрагма диаметром 1 мм 3—-вольфрам толщиной 0,025 мм 4 — стыки плотно прижимаются в указанных местах 5 — вольфрам толщиной 0,04 мм.

Для чего нужен контакт между излучателем и металлом [c.166]

Лазерный луч. При лазерной сварке для местного расплавления соединяемых частей используют энергию светового луча полученного от оптического квантового генератора-лазера. По виду активного вещества-излучателя лазеры разделяют на твердые, газовые, жидкостные и полупроводниковые, по принципу генерации лазерного луча — импульсные и непрерывные. [c.16]

Сущность получения лазерного луча заключается в следующем. За счет накачки внешней энергии (электрической, световой, тепловой, химической) атомы активного вещества излучателя переходят в возбужденное состояние. Через некоторый промежуток времени возбужденный атом может излучить полученную энергию в виде фотона и возвратиться в исходное состояние. Фотон представляет собой элементарную частицу, порцию света, обладающую нулевой массой покоя и движущуюся со скоростью, равной скорости света, в вакууме. Фотоны возникают (излучаются) в процессах перехода атомов, молекул, ионов и атомных ядер из возбужденных состояний в более стабильные состояния с меньшей энергией. При определенной степени возбуждения происходит лавинообразный переход возбужденных атомов активного вещества-излучателя в более стабильное состояние. Это создает когерентное, связанное с возбужде- [c.16]

Ультразвуковые волны обладают способностью проникать в глубь материала, что используется при обнаружении весьма малых внутренних дефектов. Распространение ультразвуковых волн подчиняется законам геометрической оптики. Упругая волна в направлении распространения несет определенную энергию, и по мере удаления от излучателя интенсивность волн, т. е. количество энергии, переносимое волной за 1 с сквозь поверхность площадью 1 м , падает, а амплитуда колебаний частиц убывает. [c.193]

Из уравнения теплового баланса (1-30) следует, что для определенной конструкции, работающей в вакууме, температура ее элементов во многом зависит от соотношения а/е. Изменяя это отношение в широком диапазоне значений, можно достичь либо определенной температуры, не увеличивая площади поверхности излучателя либо уменьшения площади радиационных поверхностей конкретной конструкции при заданной температуре, т. е. получить выигрыш в весе либо при данных температуре и весе интенсифицировать тепловые процессы, протекающие в энергетических устройствах. [c.186]

В работе [136] проводилось изучение профиля температуры, формирующегося в псевдоожиженном слое при его нагреве внешним инфракрасным излучателем. Из.мерения показали, что внешнее излучение поглощается в тонком слое дисперсного материала (7—10 рядов частиц), в котором формируется незначительный градиен-т температуры. [c.136]

Расчет излучательных характеристик элементарного слоя, когда задано собственное излучение образующих его частиц, представляет самостоятельный интерес. При этом оказывается возможным определение двух характеристик степени черноты элементарного слоя в неизотермичных условиях и эффективной излучатель-ной способности поверхности частицы в дисперсной среде. Эти характеристики можно вычислить, если известны компоненты потока в элементарном слое [178]. [c.155]

Сееча — единица силы света, значение которой принимается таким, чтобы яркость полного излучателя при температуре затвердевания платины была равна 60,се на 1 см . [c.10]

Исследование распределения твердого компонента по высоте и сечению камеры противоточной торможенной газовзвеси проведено с помощью р-просве 1ивания. В качестве источника излучения был применен стандартный бета-излучатель (препарат Sr ° + Y ° с максимальной энергией 2,18 Мэе). Толщина защитного свинцового контейнера 30 мм. Для увеличения чувствительности блока был применен газоразрядный счетчик с боль-96 [c.96]

Другой пример использования возможностей дисперсных систем для принципиально нового решения серьезных проблем современной теплоэнергетики — это создание высоконапряженных радиационных устройств с витающими излучателями и на их основе возможность разработки компактных парогенераторов, промышленных печей и пр. Изготовленная и исследованная в [Л. 20] установка (труба со сжиганием горючей смеси в кипящем на дне слое шамотной и хромитовой крошки размером 2—10 мм с разносом радиационного тепла циркулирующими по высоте такими же частицами) позволила выявить следующее 1) теплонапряженность объема трубы превышала 10 вт1м 2) теплоотдача к стенкам значительно увеличилась за счет усиления радиационного переноса с уче- [c.389]

Беглов Д. А., М а я ц к и п Г. А., Ткачев О. А., К теплообмену в радиационных трубах с витающими излучателями, Материалы Всесоюзной межвузовской научной конференции по процессам в дисперсных сквозных потоках, ОТИЛ, Одесса, 1967. [c.400]

Найти соотношение меладу относительными излучательиы-мп способностями в полусферу и в нормальном направлении для по-иерхности окисленной меди при 130 С, если известно, что [c.187]

Рассмотрим цилиндрический акустический интерферометр с площадью поперечного сечения А, заполненный газом со средней плотностью р, в котором скорость звука равна с. Обозначим акустический коэффициент затухания через а, длину волны — через Л, волновое число к=2п1Х и / г и Нг — коэффициенты отражения соответственно отражателя и излучателя, которые в общем случае могут быть комплексными. Сумма механического импеданса излучателя Zt и газа ZL(l) составляет полный импеданс Z(l), где I — длина полости, поскольку и сам излучатель, и газовый столб влияют на величину скорости. [c.102]

Вид действительной и мнимой частей R(l) и —Х(1) импеданса излучателя Хь(1) легко найти. Видно, что Ом является максимумом, а величина Ам равна полуширине при половинной высоте R(l) и что геометрическим местом точек импеданса Хь(1) является окружность диаметром Ом с центром Zt+ Дл72 на комплексной плоскости, поскольку [c.103]

Третий и последний аспект акустической интерферометрии, который следует рассмотреть, связан с формой нормальных мод в процессе распространения акустических волн в трубе. Строго говоря, необходимо решить волновое уравнение для цилиндрического канала с жесткими стенками, на одном конце которого находится излучатель, являющийся источником гармонических колебаний, а на другом — отражатель. Метод Крас-нушкина [47], который в дальнейшем был развит Колклафом [c.107]

Здесь Jm — функция Бесселя первого рода порядка т, где m2 — константа разделения по переменной 0, qmn — волновое число, равное kmn + iomn для моды тп. Постоянные Атп и Втп определяют амплитуду фт , которая задана распределением смещения г, 0) поверхности излучателя. Хтп является еще одной действительной постоянной, характеризующей моду тп и получающейся из граничного условия, по которому нормальная к поверхности компонента скорости равна нулю на стенках канала [c.108]

При ВЫСОКИХ частотах [57] поправка, связанная с пограничным слоем, становится малой, однако возникает неуверенность, связанная с возможностью возникновения мод высокого порядка. Наличие моды высокого порядка, по-видимому, можно обнаружить по круговой диаграмме для импеданса или по резонансным пикам для случая, когда излучатель представляет собой кристалл кварца. Несмотря на детальное изучение проблемы [12, 13], пока нет возможности однозначно ответить на вопрос какая из возможных мод высокого порядка возбуждена в высокочастотном интерферометре и каков связанный с ней вклад По всей видимости, наличие такой моды зависит от двух факторов во-первых, от частоты обрезания и, во-вторых, от того, колеблется ли излучатель так, что воз буждает данную моду. Если излучатель совершает идеальные поршневые колебания, то возникает только одна, так называемая нулевая мода, или плоская волна независимо от того, на какой частоте это происходит. Для высоких частот не удается получить нужной информации о характере колебаний излучателя, поскольку амплитуда слишком мала, чтобы ее можно было заметить интерференционным методом. В этом случае о присутствии моды можно лишь догадываться, изучая особенности поведения излучателя и резонансные пики. [c.110]

Хотя полость черного тела является идеальным тепловым излучателем, для воспроизведения и передачи МПТШ-68 она не всегда удобна. Для части МПТШ-68, определяемой реперными точками и термометром сопротивления, именно он служит для поддержания и передачи шкалы, а не печь, масляная ванна или криостат. Различие между двумя частями шкалы принципиально. В нижней части МПТШ-68 величина Тее определяется через характеристики термометра, т. е. через W(Tei) и Е Тв8)-При более высоких температурах Т а определяется свойствами излучателя в виде черного тела, а не прибором, применяемым в качестве термометра. Согласование с определением шкалы значительно лучше, если она поддерживается воспроизводимым излучателем, а не прибором, который измеряет излучение. Действительно, воспроизведение и передача шкалы с помощью при- [c.349]

При прохождении ультразвуковой волны из одной среды в дру гую с разным акустическим сопротивлением рс происходит от ражспие некоторого количества энергии от границы. Отражение растет при увеличении разности акустических сопротивлений обеих сред. При наличии воздушного зазора между излучателем и контролируемым металлом ультразвуковая волна почти вся отражается и в пего не входит. Для проникновения волны в металл на поверхность изделия наносят контактную жидкость (воду или масло). [c.127]

Прямые и наклонные преобразователи работают по совмещенной схеме один и тот же ньезоэлемент служит в качестве излучателя и приемника. Выпускают также раздельно-совмещенные (P ) преобразователи (рис. 5.15, е), у которых имеются две пье- [c.131]

Схема оптического квантового генератора с вихревым охлаждением активного элемента — излучателя показана на рис. 6.10. Активный элемент I размещен в оправках на оси камеры энергоразделения 2, изготовленной из прозрачного материала — кварцевого стекла. Сжатый газ подается в полость камеры энер-горазделения через тангенциальное сопло в виде интенсивно закрученного потока. На удаленном от соплового ввода конце камеры энергоразделения установлен щелевой диффузор 3. Ось вихревой трубы совмещена с одной из фокальных осей эллиптического отражателя 4. В другой его фокальной плоскости под камерой энергоразделения 2 размешена лампа накачки 5. Эллиптический отражатель 4 имеет зеркальную внутреннюю поверхность. Регулирование интенсивности охлаждения излучателя осуществляется сменой работы вихревой трубы путем изменения щелевого зазора при перемещении подвижной щеки диффузора. Время выхода оптического генератора на установившийся режим определяется теплогенерационными свойствами охлаждаемого активного элемента-излучателя. [c.296]

Метод измерения износа по уменьшению ра/цюактивности активизированного поверхностного слоя, включающего 7 излучатели, позволяет вести измерения через стенку без останова и разборки машины, обеспечивает измерение с точностью до долей микронов. [c.481]

Установка состоит из рабочего тела /, лампы накачки 2, обеспечивающей световую энергию для возбуждения атомов активного вещества-излучателя. Полученное излучение фокусируется и направляется с помощью оптической системы 3 на свариваемое изделие 4. Мощность твердотельных лазеров невелика — 0,015—2 кВт. Газовые лазеры обладают более высокой выходной мощностью, работают в непрерывном и импульснсш режимах и по своим технологическим возможностям становятся конкурентно-способными с электронно-лучевой сваркой. [c.17]

Световой луч. В установках для сварки и пайки световым лучом можно использовать такие источники излучения, как солнце, угольная дуга, дуговые газоразрядные лампы и лампы накаливания. Для технологических целей наиболее перспективные и удобные излучатели — дуговые ксеноновые лампы сверхвысокого давления. Дуговая ксеноновая лампа представляет собой шаровой баллон из оптит [c.17]

Абсолютно черн чения с двух точек зрениз основные законы. Эти идеального излучателя -ко, как будет (показано ранены и на реальные те [c.13]

В литературе имеются довольно обширные табличные данные по излучатель.ной способности различных материалов. Однако из-за существующей неопределенности в классификации состояния поверхности и из-за методических ошибок табличные значения радиационных характеристик не всегда с высокой точностью могут описать свойства данной поверхности, для которой должен быть выполнен расчет. Особенно большие расхождения встречаются в оценках е металлов. Поэтому для выполнения особо точных расчетов теплообмена излучением необходимо либо специально определять радиационные характеристики кон1фетных поверхностей, участвующих в теплообмене, что крайне трудоемко, либо [c.27]

Здесь также необходимо сделать еще одно замечание. При выводе выражения (2-89) не учитывались характеристики повер Сности излучателя, поэтому степень черноты, подсчитанная из выражения (2-89), может не совпадать с экспериментальными данными. Ряд значений е для различных материалов одного типа, например карбидов или боридов, вычисленных с помощью формулы (2-89) и расположенных по убыванию или по возрастанию, совпадает с таким же рядом значений е, полученных для соединений одного типа экспериментальным путем. [c.65]

Результаты испытаний отражены на рис. 8-20. Как и ожидалось, изменение температуры основания ребер излучателя от 420 до 520 К вызвало изменение в выходной мощности максимальное значение мощности (около 30 Вт) было получено при 420 К- При понижении их температуры до 340 К, а также и при повышении до 520 К генератор терял около 10% своей мощности. Исследователями было выбрано покрытие с высокой излучательной способностью ( Рокайд-Z ), позволяющее генератору работать в оптимальном тепловом режиме. [c.200]

На рис. 8-21 показан элемент генератора Jsote , который состоит из легких термоэлектрических панелей [165]. Излучатель, выполненный из пластинки серебра толщиной 0,05 мм, покрыт слоем SiO толщиной 0,08 мм служит одновременно для сброса тепла с холодной стороны панели (е=0,9) и в качестве холодной шины термоэлементов. [c.200]

Чтобы показать роль покрытий с высокой излучательной способностью для приборов этого типа, приведем некоторые результаты лабораторных испытаний двух образцов в одном на анодный и охранный излучатель не наносилось покрытия (е=0,15), в другом нанесено покрытие (е = 0,85). Нагрев анода осуществлялся электрическим нагревателем, а температура контролировалась термопарами. Для имитации условий работы преобразователя в космическом пространстве его испытания проводились в вакуумной камере при давлении 133Х Х10 Па по следующей методике на анодный нагреватель подавалась определенная мощность и после выхода на стационарный тепловой режим фиксировалась равновесная температура анода затем уровень мощно- [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...