Интенсивность Определение

Сплошной спектр интегрально дает наибольшую часть излучения дуги. Однако интенсивность отдельных линий линейчатого спектра на фоне сплошного спектра гораздо выше. По частоте (длине волны) и интенсивности определенных спектральных линий, излучаемых в разных зонах дугового разряда, можно судить [c.48]

Аморфные материалы, расплавы Ширина, диффузионные интерференционные линии Радиальное распределение интенсивности Определение ближнего порядка, получение вероятностных кривых для оценки положения атомов-соседей [c.157]

Объяснение структуры активированных твердых веществ является чрезвычайно многогранной и сложной задачей. В первую очередь необходимо определение величины микроскопических зерен, когерентно рассеивающих зон решетки (величины первичных частиц), концентрации дислокаций и точечных дефектов. На практике невозможно проанализировать активное вещество в отношении его точечных линейных и поверхностных дефектов. Поэтому для характеристики дефектов решетки используют изменение интегральных интенсивностей определенных интерференционных линий 29—428 449 [c.449]

Заметим, что такой линейный характер зависимости нормального размерного износа наблюдается почти во всех случаях. Это обстоятельство позволяет характеризовать его интенсивность определенным числом. [c.132]

Таким образом, зная и из табличных данных (для абсолютно черного тела), и измеряя а , и можно определить отношение интенсивностей исследуемых линий. При этом, надо иметь в виду, что плотности почернений и соответствующие им интенсивности, определенные по характеристической кривой эмульсии, соответствуют максимумам плотности почернения фотографического изображения линий. [c.489]

При испытаниях на внутренние разряды можно определить напряжение начала или напряжение гашения разрядов, интенсивность разрядов, их энергию, напряжение радиопомех и др. Рассмотрим методику измерения напряжения начала разрядов я их относительной интенсивности. Определение начального напряжения выполняют следующим образом. Включив питание, медленно повышают при помощи автотрансформатора напряжение до появления сигналов на экране осциллографа (или отклонения вольтметра на выходе усилителя), за которыми наблюдают в течение примерно 30 сек. Если импульсы при этом исчезнут, то напряжение слегка повышают до появления установившихся разрядов. Это и будет напряжение разрядов По величине и толщине образца находят. Величину напряжения находят по показаниям вольтметра на стороне низшего напряжения трансформатора и коэффициенту трансформации. Аналогично этому находят также напряжение короны. [c.95]

Ширина щелей определяет величину модуляции. Если щели обладают конечной шириной (как обычно бывает на практике), то спектры не имеют одинаковой интенсивности. Определенные порядки, могут даже исчезнуть. [c.161]

Найдите распределение амплитуды и интенсивности в плоскости П. Какова интенсивность освещенности в центре дифракционной картины Определите величину радиуса диска О, при котором уменьшение интенсивности не превышает 10% интенсивности, определенной в вопросе I. [c.172]

После месяцев работы однажды стало совершенно ясно, что построить высокочастотный магнитострикционный излучатель ультразвука не удастся. Жаль было не потраченных усилий — к этому нужно всегда быть готовым,— а того, что доказать возможность или невозможность получения ультразвука высокой частоты и достаточной интенсивности определенно не удалось. Работа в тот день продолжалась по инерции и не так тщательно, как обычно. Обмотка возбуждения соскочила с излучателя, стала под углом к поверхности виб-ратора, и не было ни сил, ни желания поправить ее — все равно ничего не получается Однако, когда была произведена настройка в резонанс, [c.57]

Однако способу организации технологических процессов в псевдоожиженном слое при атмосферном давлении, естественно,, присущи также определенные недостатки. Прежде всего это ограниченная возможность интенсификации процесса за счет увеличения количества подаваемых в реакционную зону веществ из-за значительного выноса твердого материала с газовым потоком. Поэтому в системах с псевдоожиженным слоем в условиях атмосферного давления приходится работать с низкими объемными интенсивностями аппаратов. [c.3]

Достоинство псевдоожиженных систем — высокая интенсивность теплообмена между слоем и омываемыми им поверхностями. Особенно большие значения коэффициентов теплообмена даже при осуществлении процесса псевдоожижения в обычных условиях достигаются в слоях мелкодисперсных частиц. Многочисленные экспериментальные исследования подробно изложены в ряде монографий [12, 18, 20, 49, 50]. При этом механизм переноса тепла, в котором, безусловно, главная роль принадлежит теплопроводности системы, сложен и много- образен. Поэтому теории, объясняющей влияние всех факторов на теплообмен, до сих пор не существует. Однако отдельные аналитические модели не только качественно правильно отражают особенности внешнего теплообмена в псевдоожиженном слое, но и при определенных условиях позволяют делать удовлетворительные количественные оценки. [c.57]

Для однофазного чистого компонента или гомогенного раствора определенной массы и состава Р и С равны единице и число степеней свободы равно двум. Таким образом, состояние системы можно определить, зная значения любых двух интенсивных переменных температуры, давления или удельного объема. [c.149]

Интенсивность теплопереноса текучих сред, как правило, оценивают с помощью коэффициента теплообмена а. Несмотря на определенную условность этого метода, его целесообразно использовать и для сквозных дисперсных потоков, характерных полной проточностью. [c.44]

Объяснение влияния концентрации простой неточностью в определении числа Рейнольдса, которое учитывает уменьшения относительной скорости частицы, недостаточно. На рис. 5-8 пунктиром нанесена линия, которая показывает, что падение Ub. /чв в изученных условиях весьма невелико. По-видимому, основной физической причиной снижения истинной интенсивности теплообмена с увеличением концентрации может явиться нарастание стесненности движения частиц. Помимо ранее отмеченных следствий этого явления, следует также указать на возможное нарушение поля концентрации на возрастание неравномерности обтекания частиц на эффект выравнивания частицами поля скоростей потока, возможное гашение его турбулентности. Что касается перекрытия вихревого следа одной частицы другой, то это также является следствием нарастающей с увеличением р стесненности. [c.171]

Наряду с исследованием средней интенсивности процесса ( 6-9) проводилось изучение и локальной теплоотдачи ( 7-1). Во всех случаях использовалась известная методика стационарного теплового режима, но не всегда предусматривалась предварительная гидравлическая стабилизация движения твердых частиц и жидкости и, пожалуй, нигде не учитывалось нарушение такой стабилизации при переходе дисперсного потока из изотермического участка в неизотермический, теплообменный участок. Таким образом, влияние условий входа в должной мере не оценивалось, что является одной из причин определенной несогласованности различных данных. Средний коэффициент теплоотдачи определялся как непосредственно путем замеров температуры стенки [Л. 215, 229, 309, 350], так и косвенно через коэффициент теплопередачи дисперсного потока н охлаждающей (греющей) жидкости через стенку [Л. 18, 38, 137, 352, 361, 358]. Как правило. Dh/Dbh>0,5 и [c.210]

В первой области существования дисперсных потоков — области потоков газовзвеси — согласно теоретическим и опытным данным (гл. 6) увеличение концентрации при прочих равных условиях может вызвать значительное увеличение интенсивности теплообмена. Такой результат был объяснен улучшением теплофизических характеристик, радиальным теплопереносом и положительным влиянием твердых частиц на теплообмен в пограничном слое. Этот эффект до определенного предела перекрывает отрицательное влияние роста концентрации на пульсации газа (гл. 3) и на скорость межкомпонентного теплообмена в газовзвеси (гл. 5). Однако во в т о-рой области дисперсных потоков — области потоков флюидной взвеси— увеличение насыщенности газового потока твердыми частицами сверх Ркр не только меняет структуру потока, но и содействует постепенному сближению растущего термического сопротивления ядра потока и понижающегося термического сопротивления пристенной зоны. Наконец, при определенных значениях растущей концентрации и определенных условиях движения потока могут сформироваться условия, при которых в решающей степени скажется отрицательное влияние стесненности движения частиц на теплообмен. В этом случае рост концентрации приведет не к повышению относительной интенсивности теплоотдачи, а к ее падению— процесс уже прошел через максимум. [c.255]

С (нагрев слоя в бункере прямым пропуском тока), относительной длине канала L/D = 31 125, D=16 мм и сл/ ст = 3,8- -16. Скорость частиц достигала 3,5 м сек. Наибольшие значения коэффициента теплоотдачи составили величину порядка 300—400 вт/М -град. Было обнаружено изменение теплообмена по высоте канала — вначале увеличение (тем большее, чем меньше средняя для всего канала истинная концентрация), а затем либо неизменность, либо некоторое падение интенсивности теплоотдачи. Подобное явление не наблюдается ни для флюидных потоков, ни для плотного слоя, и его следует объяснить неравенством истинных концентраций по высоте канала, разгоном частиц в начале и определенной стабилизацией их движения в конце канала. [c.265]

Математической интерпретацией критерия G является параметр К (называемый коэффициентом интенсивности напряжения), более удобный, чем G, для экспериментального определения и использования в расчетах на прочность [c.75]

Исходя из сказанного, содержание углерода обычно лимитируют определенным значением порядка не более 0,22—0,25%. Чем интенсивнее сварка, тем более резко изменяется температура, тем больше по знаку возникают напряжения, тем меньшее содержание углерода можно допустить в стали. [c.398]

При обработке резанием тело обрабатываемого изделия истирает заднюю поверхность резца, а стружка — переднюю, сбегая по ней (рис. 313). Истирание задней поверхности при обработке стали незначительно, на передней поверхности стружка интенсивно вырабатывает лунку. В определенный момент перемычка между задней и передней поверхностями резца не выдерживает давления стружки — происходит разрушение режущей кромки и его мгновенная посадка. [c.419]

Промежуточное звено 3 сложной реакции наиболее продолжительно по времени. В четырехтактном двигателе процесс расширения длится от 40 до 5 мкс. В определенный момент такта расширения происходит прекращение процесса окисления СО на промежуточной стадии, при этом даже в случае избытка кислорода в продуктах сгорания будет содержаться окись углерода в концентрациях, измеряемых несколькими десятыми долями процента по объему. В ОГ карбюраторного двигателя возможны концентрации СО до 10% по объему, ому способствует недостаток кислорода при переобогащении топливовоздушной смеси. Максимальные концентрации СО в камере сгорания дизеля могут достигать нескольких процентов но объему, но в ОГ их не более 0,2%. Это объясняется интенсивным догоранием СО в такте расширения и выпуска при общем избытке воздуха (кислорода), [c.10]

Значения Л4 , полученные для сечения непосредственно за плоской решеткой (Я = - 0), на первый взгляд свидетельствуют о более интенсивном и сущестЕ. енном выравнивании потока по сечению, чем это следует из значений полученных за спрямляющей решеткой (НЮу та 0,5 см. соответствующие точки на рис. 7.10). Учитывая замечания о методе определения скоростей в отверстиях плоской решетки и о подсасывающем действии более ускоренных струек в сечении за спрямляющей (ячейковой) решеткой при больших значениях р плоской решетки, следует, очевидно, принимать некоторые средние значения М,, по кривым рис. 7.10 (сплошные линии). Эти значения приведены в табл. 7.3. [c.170]

Ана.гиз сверхсгруктур и определение степени дальнего порядка требуют индицирования дифракционной картины и измерений интенсивности определенных линий. В большинстве случаев упорядочение сопровождается появлением так называемых сверхструктурных линий. Структурный фактор интенсивности запрещает определенные отражения (HKL) для простых веществ или твердых растворов со статистическим распределением атомов в узлах решетки [9, II—13]. [c.127]

Квантовые шумы. Квантовые шумы возникают из-за наличия спонтанных переходов возбужденных ионов с метастабильного уровня. В активной среде возникает спонтанное световое излучение, которое в отличие от генерируемого вынужденного излучения равномерно направлено во все стороны, имеет сплошной спектр а пределах линии усиления и случайным образом флуктуирующую-интенсивность. Определенная часть спонтанного излучения распространяется вдоль оси активной среды и попадает в телесный угол и частотный спектр полезного генерируемого лазерного излучения. Иными словами, в лазерном резонаторе за счет апонтанного-излучения наряду с источником вынужденного когерентного лазерного излучения (которым являются ионы, совершающие вынуж- [c.84]

Используя значение абсолютной интенсивности линии 459 см СС , определенное в работе — 29.6 10см7г — по экспериментальным значениям 5, можно определить абсолютные интенсивности линий V (С=С). В табл. 4 приведены найденные значения абсолютных интенсивностей для олефинов различных типов. Как мы видим, значения абсолютных интенсивностей, определенные на основе экспериментальных данных Ри [ ] на 15—20% выше, чем по данным Мозера и Вебера [ ] (ошибка при измерении интегральных интенсивностей в указанных работах составляет 10%). [c.312]

Очевидно, при наличии скачка в любой производной ординаты упругой линии получаем две ветви упругой линии у, (л ) и У2 (л) с различными аналитическими их выражениями в связи с тем, что уравнения изгибающего момента для этих участков различны. Так, для случая, пока.чянного на рис. 125, в, при с ордината упругой линии будет у, (j ), при Х2>с ордината упругой линии будет Уа(х). Но эти две ветви упругой линии в сечении х = с, т. е. в месте наличия скачка в интенсивности, определенным образом сопрягаются, имея одинаковые ординаты, касательные у, моменты Ely" и поперечные силы Ely". Зависимость между функцией прогиба на втором участке Уг (х) и продолженной функцией прогиба на первом участке у, (х) для одного и того же значения абсциссы X можно выразить математически с помощью хорошо известного разложения функций в ряд Тэйлора. [c.199]

Визуальные абеорбциометры. Для целей абсорбционного анализа в фильтрованном свете широко применяют еще, визуальные фотометры, в частности типа ФМ (см- гл. 6, 3, рис. 280). Послед ние удобны тем, что они снабжены осветителем, собранным по двухлучевой схеме. Такая схема позволяет исключить ошибки измерений, связанные с колебаниями в интепсивности источника света, и в одном измерении получить необходимое значение оптической плотности. При этом в один из пучков устанавливается кювета с раствором, а в другой — кювета с растворителем. Следовательно, одна часть поля фотометра дает значение 1 — интенсивности света, прошедшего через поглощающий раствор, а другая значение интенсивности света, прошедшего через растворитель, которая и принимается за начальную интенсивность. Определенное таким об- [c.645]

Схема штампа для вытяжки днищ на прессах, исключающих интенсивное гофрообразование стенки днища,приведена на рис. 3.29.6, Штамповка днищ по приведенной схеме заключается в формообразовании заготовки одним цуансоном и набором сменных кольцевых матриц. При первом переходе формируется центральная часть заготовки с приданием ей окончательной формы и размеров, а затем последовательно один за другим - остальные кольцевые участки заготовки. Задача разработки технологической схемы штамповки сводится к определению оптимальных диаметров матричных (протяжных) колец по операциям. Э )фективным является применение этой схемы при относительных толщинах днищ (S/A) IOO <0,25 и относительных глубинах /V/ZV 0,5. [c.61]

Молекулы газа движутся беспорядочно. Когда газ при отводе теплоты и соответствующем уменьщении энтропии конденсируется в жидкость, молекулы занимают более определенное положение (некоторое время молекула жидкости колеблется около какого-то положения равновесия, затем положение равновесия смещается и т. д., т. е. происходят одновременно медленные перемещения молекул и их колебания внутри малых объемов). При дальнейшем понижении температуры жидкости энтропия уменьшается, а тепловое движение молекул становится все мепее интенсивным. Наконец, жидкость затвердевает, что связано с дальнейшим уменьшением энтропии, неупорядоченность становится enie меньше (молекулы только колеблются около средних равновесных положений). [c.28]

Из курса физики известно, что с п е к-тра.пьная плотность потока излучения абсолютно черного тела /щ =d o/dX (в дальнейшем все характеристики абсолютно черного тела будем записывать с индексом нуль ), характеризующая интенсивность излучения на данной длине волны Xi, имеет максимум при определенной длине волны Величина К (мкм) связана с абсолютной температурой Т тела законом Вина [c.91]

Перегрузочное устройство реакторов AVR и THTR-300 помимо выгрузки шаровых твэлов из активной зоны должно провести отбраковку и сортировку твзлов по геометрическому признаку, проверку механической прочности и вторичную отбраковку по этому признаку, контроль выгорания и разделение твэлов по глубине выгорания, обнаружение и вывод поглощающих элементов с бором, возврат невыгоревших и догрузку свежих твэлов, удаление выгоревших и дефектных твэлов. Устройство для измерения выгорания в реакторе AVR построено по принципу облучения каждого поступающего твэла потоком тепловых нейтронов и определения ослабления интенсивности его из-за поглощения в делящихся ядрах топлива. [c.24]

Декеном с сотрудниками [39] была проведена экспериментальная работа по определению среднего коэффициента теплоотдачи в сечении при N 20 методом, основанным на аналогии тепло- и массообмена при испарении нафталиновых шаров диаметром 30 мм. Нафталиновые шары закладывались в слой керамических шаров в трубе диаметром 600 мм (объемная пористость т = 0,40). Расположение шаров в слое было различным в разных сериях опытов, часть опытов была проведена для определения интенсивности массообмена в пристеночном слое при Re = 3-10 . Эксперименты показали, что испарение шаров у стенки происходит на 7% быстрее, чем шаров, расположенных в центре слоя. [c.88]

Крайние (граничные) по концентрации формы существования дисперсных потоков — потоки газовзвеси и движущийся плотный слой. Истинная концентрация здесь меняется от величин, близких к нулю (запыленные газы), до тысяч кг/кг (гравитационный слой). Будем полагать, что простое увеличение концентрации вызывает не только количественное изменение основных характеристик потока (плотности, скорости, коэффициента теплоотдачи и др.), но — при определенных критических условиях— и качественные изменения структуры потока, механизма движения и теплопереноса. Эти представления оналичии режимных точек, аналогичных известным критическим числам Рейнольдса в однородных потоках, выдвигаются в качестве рабочей гипотезы [Л. 99], которая в определенной мере уже подтверждена экспериментально (гл. 5-9). Так, например, обнаружено, что с увеличением концентрации возникают качественные изменения в теплопереносе и что может происходить переход не только потока газовзвеси в движущийся плотный слой, но и гравитационного слоя в несвязанное состояние — неплотный слой, т. е. осаждающуюся газовзвесь. Это изменение режима гравитационного движения, связанное с падением концентрации, зачастую сопровождается резким изменением интенсивности теплоотдачи. Обнаружено существование критического числа Фруда (гл. 9), ограничивающего область движения плотного гравитационного слоя и определяющего критическую скорость, при которой достигается максимальная теплоотдача слоя. [c.22]

Теплообмен с пучком труб наиболее детально изучен в [Л. 119]. Нагрев слоя песка при Осл = 0,12- 2,2 Mj eK производился с помощью 18 электрокалориметров D=18 мм, которые набирались в шахматные (продольный и поперечный шаги 4 и 3 1 и 0,75) и коридорные пучки (5j/D = S2/D = 2 и 1,5). Температура стенки электрокалориметров измерялась только для центрального ряда. Обнаружено, что в отличие от однородных сред теплоотдача первых двух рядов значительно выше, что объяснимо завершением тепловой стабилизации теплообмен с последующими рядами идентичен. Интенсивность теплообмена возрастает с уменьшением шагов, что объясняется возможным перемешиванием слоя. Теплоотдача шахматного пучка при Si/D = 4 и Sвлияние скорости оказалось тем же, что и для одиночной трубки. Обработка данных произведена для каждого пучка отдельно по зависимости (10-41). Однако в этом случае А и В — функции не только от d /D, но Si/D, S2/D и номера ряда труб. Погрешность определения Ми сл 19,9%. Отметим, что безразмерные [c.352]

В случае трехфазного равнопесия с = 0 = k—/+1=2—3+il=0), т. е. такое равновесие может быть лишь при определенной температуре и составе фаз. Поскольку под влиянием температуры свободные энергии фаз а, Р, у изменяются с разной интенсивностью, имеется лишь одна температура, при которой можно провести одну касательную ко всем трем точкам — минимумам (рис. 88, б). Это состоятше и отвечает условиям нонвариантного равновесия (с = 0). [c.114]

Начиная с определенной температуры, даже у мелкозернистых сталей наблюдается интенсивный рост зерна (см, рис. 178). Как показали исследо-ванил, при достаточно высоких температурах происходит растворение нитридов. 1ЛЮМИИИЯ I) поверхностных слоях аустенитиого зерна. При этом устраняются барьеры, пренятстяующне росту зерна аустенита, и зерно начинает расти. [c.241]

Протекание жидкости через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, не ограниченное стенками. Если поток равномерно набегает на перфорированную пластинку перпендикулярно ее поверхности, то струйки, вытекающие из отверстий, имеют одинаковые скорости и направление. Непосредственно за плоской решеткой жидкость движется отдельными свободными струйками, которые постепенно размываются и только на определенном расстоянии за решеткой сливаются в общую струю с максимальной скоростью на оси центральной струйкн (рис. 1.49, а, б). Каждая струйка за решеткой интенсивно подсасывает окружающую ее жидкость. При этом соседние струйки мешают притоку жидкости, увеличивающей присоединенную массу. Поэтому вокруг каждой струйки образуется циркуляция внутренних присоединенных масс (рис. 1.49, в), так что масса струек от выходного сечения О—О (х — 0) до сечения I—/ (х/с1 т- 5-т-8), где происходит слияние практически всех струек, остается постоянной. Только крайние струйки в случае неограниченной струи могут непрерывно подсасывать жидкость из окружающей среды, передавая ей часть кинетической энергии [40, 41 1. Так как увеличение массы центральных струек за счет окружающей среды затруднено, они начинают подсасывать соседние струйки. В результате все струйкн отклоняются к оси (рис. 1.49, в), и площадь поперечного сечения / -/ общего потока с массой, равной сумме масс всех струек, получается меньше начальной площади (сечения О—О), т. е. площади решетки. Согласно опытам [34], в этом сечении отношение средней скорости к максимальной = г ср/и г 0,7 при / =--== 0,03- 0,40. После суженного сечения поток расширяется по обычным законам свободных струй (см. выше) с увеличением общей массы за счет присоединенной массы из окружающей среды (см. рис. 1.49, а, в). На основании рис. 1.49, а а б относительное расстояние х/1/ Ек от решетки до самого узкого поперечного сечения общей струи, после которого она начинает расширяться, можно принять равным 0,6—0,7. [c.53]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...